在Chiral Color模型中轴胶子及其参予的纯规范介子新过程

本文在Technicolor框架下构造了一个无反常的Chiral Color模型,按规范群SU(3)_cl×SU(3)_cl×SU(2)_L×U(1)_Y规范手征低能有效拉氏量和Wess-Zumino项,获得:(1)轴胶子质量M_A>170GeV,排除了轻轴胶子存在的可能性;(2)轴胶子参与的一切可能的纯规范介子顶点,其中单喷注事例g_A→gZ⁰,Z~0→vv,e⁺e^-和γ——喷注事例g_A→gγ是与标准模型不同的主要预言。     

云南宇宙射线站奇特事例的再分析

1972年云南宇宙射线站观测到的奇特事例有可能是1个高能重粒子和核子碰撞,产生3个带电粒子,其中有1个带单位正电荷的长寿命重粒子C⁺,如果碰撞后没有未被记录到的中性粒子,则C⁺的性质为:质量M₊>43GeV;寿命i>0.406×10^-9s.如果它不稳定,则应可以通过弱相互作用衰变到一个比它略轻的重中粒子C⁰和1对轻子,C⁺和C⁰的质量差小于0.270GeV.这个奇特事例可能来自冷暗物质宇宙线粒子和核子的碰撞.     

慢电子对氮、氧和氖原子散射的总截面的计算

本文用下列解析原子波函数 1s电子:φ₁(r)=N₁e^-μar, 2s电子:φ₂(r)=N₂[(μr)e^-μr-Ne^-μar], 2p电子:φ3(r)=N₃(μr)cosθe^-μr, φ₄(r)=N₄(μr)sinθe^iφ-μr, φ₅(r)=N₅(μr)sinθe^-iφ-μr,推导出入射电子与氮、氧和氖原子之间相互作用的解析势函数,其中包括了交换作用与极化作用。应用这种势函数并用分波法,文中还算出了慢电子在这三种原子的势场中运动的畸变波函数、相移及散射总截面。计算结果与实验值很符合。     

在e+e-湮灭中粲介子产额的计算

根据文献[1]提出的在e⁺e^-湮灭中夸克产生与组合规律,本文计算了在e⁺e^-湮灭中各种粲介子的产额,计算结果同实验相符,这表明我们对e⁺e^-湮灭为强子所采用的机制是合理的。     

线性模型中误差方差估计的相合性

本文研究在条件(1.2)(其中e₁,e₂,…,假定有不同的分布)之下,估计σ²(n)的大样本性质,得到了:
1.σ²(n)为σ²的弱相合估计的必要条件;
2.σ²(n)为σ²的强相合估计的必要条件和充分条件,二者差别不大(有可能,必要条件也是充分条件)。     

映射z→λexp(z)(λ>e-1)的结构不稳定性

已知当λ>e^-1时映射z→λexp(z)的Julia集合是全平面。本文证明了:对于任意给定的λ>e^-1,存在一个复数序列λ_i^*∈C,使得λ_i^*→λ(l→∞)且映射z→λ_i^*exp(z)的Julia集合不是全平面。由此推出映射z→λexp(z)(λ>e^-1的结构不稳定性。     

Compton软化过程中辐射谱演化的再探讨

介绍了推广的Kompaneets方程 ,该方程在h ν m_ec² 及kT_e m_ec² 的条件下广泛成立 ,因此不仅能处理Compton硬化过程 ,而且也适用于X射线和γ射线天文学中十分重要的Compton软化过程 .基于此方程 ,计算了天体物理中各种常见的辐射谱在Compton软化过程中的演化 ,得到了一些结果 .     

线性模型误差方差估计的分布的非一致性收敛速度

设是用线性模型的前n个观察值算出的,基于残差平方和的误差方差σ²的估计,并以G_n(x)记的分布函数,Φ(x)记标准正态分布函数。本文在试验误差序列e₁,e₂,…独立同分布的条件下,只需假定E(e₁⁶)<∞,证明了最佳的非一致性收敛速度其中C为一个与n和x都无关的常数。     

关于某些拟一致空间的超空间拓扑

设(X,τ)是一个拓扑空间。在本文中,我们证明了在超空间2^X上局部有限拓扑e^τ与局部有限覆盖拟一致u_LF所导出的超拓扑|2^u_LF|是相同的。我们还证明了下面条件是等价的:(1)(X,τ)是仿紧的;(2)(X,τ)是orth紧的,且e^τ=|2^u_FT|;(3)存在一个Lebes-yue拟一致u_L,使e^τ<     

在J／Ψ粒子辐射衰变中寻找JPC等于偶++胶球

对于质量介于 1 .2和 2 .9GeV之间的I =0 ,J^PC等于偶⁺⁺ 无味强子 ,基于粒子衰变到两个赝标介子的衰变宽度和各衰变道的分支比的普遍分析 ,给出判别这粒子是介子还是胶球的两组判别式 .判断已知的I=0 ,J^PC=2 ⁺⁺,f₂ (1 5 2 5 )是一个典型的介子 .讨论了判断新的I=0 ,J^PC等于偶⁺⁺ 无味强子的方法     

关于多重富氏积分球形和的局部化与收敛问题

本文讨论了多重富氏积分的Riesz球形平均 σ_R^α(f)(x)=∫_|y|≤R(1-|y|²/R²)^αf(y)e^2πix·ydy(x∈Rⁿ),当α<((n-1)/2)时的局部化与收敛性问题。证明了当维数n≥2m-1时,若α>(n-2(m+1))/2,f∈ L_m¹(Rⁿ),则关于α阶的Riesz球形和的局部化定理成立。文中还给出了σ_R^α(f)(x)在一点处收敛的充分条件。 当以α>((n-3)/2)为特殊情形时,对于σ_R^α(f)更一般的φ平均∫Rⁿ φ(εy)f(y)×e^2πix·ydy也得到相应的结果。     

Cerenkov发射线和类星体参量的确定

本文进一步论证,类星体的发射线有可能来自erenkov线状发射机制,并针对样品3C 273完成了L_α观测谱线和理论谱线的拟合。从而定出3C 273的物理参量的估值。平均气体密度为N≈1.8×10¹⁶厘米^-3,平均气体温度为T≈13000K,相对论电子密度则为N_e≈10⁸厘米^-3。     

GrÖbner基推广及Z/(m)上多条序列综合算法

将GrÖbner基推广到环(Z/(P^e)[x₁,…,x_n])/I上,p是素数,e≥1,I是Z/(P^e)[x₁,…,x_n]的理想,应用推广的GrÖbner基理论,给出了环Z/(m)上多条序列的综合算法,算法复杂性是O(N²).     

Gauss-Markov条件下最小二乘估计的强相合性

设Y_i=x＇_iβ+e_i,1≤i≤n为线性模型,β_n=(β_n1,…,β_np)＇为β=(β₁,…,β_p)＇的最小二乘估计,以u_n记(sum from i=1 to n(x_ix＇_i))的(1,1)元,v_n=u_n^-1.证明了在Ee_i=O且{e_i}满足Gauss-Markov条件时,v_i→∞及sum from i=2 to ∞(v_i^-2(v_i-v_i-1)log~2i<∞)为β_n1强相合的充分条件,且对任何ε_n→0,v_i→∞及sum from i=2 to ∞(ε_iv_i^-2(v_i-v_i-1)log²i<∞)已不再充分.提出了β_n1强相合的一个充要条件,它把β_n1强相合归结为正交随机变量级数的收敛问题.     

超网络的主子超图分析法

本文引入了超网络、混合超图及其主子超图的概念,提出了分析线性有源超网络的一种新的拓扑方法——主子超图法的原理和算法。它产生的符号网络函数表达式很紧凑,而且不含对消项。它的计算时间复杂度为O(m³eⁿh+m₁u_GΣn₁),比文献[1,2]的降低两三个数量级。本法最适合于要求符号网络函数表达式按所有受控源互导纳集项的场合。     

在一静态磁场中强电磁波束对引力波的谐振响应

给出了在一静态磁场中强电磁波束对一引力驻波谐振响应的具体形式,并得到了相应的扰动解和谐振条件.我们发现,扰动电磁场将包含3种新的频率成分：｜ω_g±ω_e｜和ω_g.在ω_e>>ω_g±的情况下,扰动电磁场表现为频率为ω_e±的电磁波束和频率为ω_g±的电磁驻波,前者和背景电磁波束具有相同的传播方向;而在ω_g±>>ω_e±的情况下,所有的扰动电磁场均表现为频率为ω_g±的电磁驻波.谐振响应只发生在ω_e±=ω_g±和ω_g±=ω_g±两种情况下,这时不仅可以产生与背景电磁波束同向和反向传播的一阶扰动电磁能流,而且还可以产生传播方向垂直于背景电磁波束的径向和切向一阶扰动电磁能流.这一效应可望为引力波的电磁探测提供一种新的途径.此外,还讨论了在单光子雪崩效应层次上并在典型实验室尺度范围内,显示由h=10 ^-33～10^-35 , λ_g=0.1m的引力驻波产生的扰动电磁效应的可能方案.     

无限箭图的同调群

对任意箭图Q,我们研究路代数A=kQ的Hochschild同调群H_n(A)和同调群Tor_n^Ae(A,A),其中A^e是代数A的包络代数。在本文中,我们具体地给出了各次同调群和Hochschild同调群。     

初等图形在欧氏空间的实现问题

本文提出并解决了下列问题:设e₁,e₂,…,e_N是预给了两两之间的度量的几何元素,包括点、超平面和超球.图形{e₁,e₂,…,e_N}能否在n维欧氏空间实现?如能实现,如何给出它们在某一坐标系中的坐标及方程?     

地球磁尾磁噪声爆的产生机制

本文研究一地球磁尾等离子体片边界层内由离子束流和等离子体非均匀性产生的电磁不稳定性,首次在宽频率范围内,Ω_i和Ω_c分别为离子和电子迴旋频率,ω_LH=(Ω_iΩ_e)^1、2,ω_r为波频率)得到了电磁模增长率谱,谱峰位于|ω_r|～ω_LH附近,而在附近还有一个次峰。这种增长率谱的基本特征与地球磁尾磁噪声爆的卫星观测资料一致。     

小区间上的素变数三角和估计Ⅱ

设α是实数,x≥A≥2,e(θ)=e^2xiθ,Λ(n)是Mangoldt函数,以及本文用纯分析方法证明了:(ⅰ)设ε是任给的小正数,x^91/96+ε≤A≤x。那么对任给的正数c,一定存在正数c₁,c₂,使当α=a/q+λ满足:(α,q)=1,1≤q≤log^c₁x,时,(见定理2);(ⅱ)设N是大奇数,U=N^91/96+ε,则素变数不定方程N=p₁+p₂+p₃,N/3—U...