基于光纤白光干涉测量技术的折射率测量仪

设计了基于光纤白光干涉测量技术的折射率测量仪,用来测量尺寸较小、形状简单的透光材料折射率。与传统折射率检测方法相比较,光纤折射率测量仪具有设备尺寸小、测量精度高、操作简易、便于携带等优点。实验测得某种石英玻璃的折射率值为1.464,与标准值偏差为0.02,误差为1.4%;测得某种普通玻璃的折射率为1.502,与标准值偏差为0.002,误差为0.1%;测得K9玻璃的折射率为1.507,与标准值偏差为0.009,误差为0.6%。     

点火靶用芯轴微球小批量测量

基于VMR显微镜系统,提出了一种小批量测量聚-甲基苯乙烯(PAMS)芯轴直径和球形度的方法,初选满足技术指标的微球。小批量测量1 mm标准球,测量结果95%出现在（998.21.2）m之间。测量值与标准值之间的偏差为标准值的0.06%,扩展不确定度偏差为测量值的0.24%,说明该批量测量结果准确度和稳定性较好。将此方法应用于PAMS芯轴初选,与手动测量结果相比,批量测量结果的偏差具有单向性,且最大偏差约10 m,满足初选测量要求。     

视觉估计阴极射线管显示器伽玛值精度研究

伽玛值没置或校正是一种榨制显示器显示颜色的简单实用方法.对条纹混色比色法视觉估计伽玛值的精度进行了研究,包括同一实验者的重复性、不同实验者的一致性、视觉估计与仪器测量结果的比较、混合条纹亮暗的选择对精度的影响.在hp CRT显示器上进行的实验结果表明,同一实验者有很高的重复性;不同实验者的差别较小;视觉估计红、绿、监和亮度通道的伽玛值的平均值分别是2.18、2.17、2.40、2.20,仪器测量得到的伽玛值的标准值分别是2.13、2.05、2.37、2.09.视觉估计和仪器测量的伽玛值差距约为0.08,适当选择亮,暗混合条纹不仅容易混合匹配,估计伽玛值与仪器测量结果更接近.     

发光二极管测量普朗克常量实验的改进

为了减小发光二极管测量普朗克常量实验中,二极管单色性和微小光强的判断对实验结果的影响,提出了利用单色仪判断二极管单色性优劣和利用光强探测器检测二极管刚导通时微小光强的改进方法.结果显示,使用改进后的方法测得的普朗克常量与标准值相对误差为1.24%,比改进前所得结果的准确值提高了80%.     

电容式液氢密度传感器校准技术研究北大核心

介绍了电容式液氢密度传感器(capacitive density sensor for liquid hydrogen,简称"CDSLH")的特点及测量原理,建立了一套电容式液氢密度传感器校准试验系统,通过试验系统分别将实验容器内液氢调节出低密度状态(约50kg/m^3)、常温常压状态(约71kg/m^3)和高密度状态(约80kg/m^3),测量各工况点液氢的温度和压力,查NASA的氢热物理性能手册(NASA SP-3089)来得到对应的密度,以此作为密度的标准值,同时通过电容式密度传感器测量传感器在各工况点液氢中的电容,再利用电容与液氢的密度之间的函数关系计算得到对应的密度,视为密度的测量值,将其与标准值进行比较,完成密度校准。结果满足电容式液氢密度传感器的校准使用要求。     

电容式液氢密度传感器校准技术研究

介绍了电容式液氢密度传感器(capacitive density sensor for liquid hydrogen,简称"CDSLH")的特点及测量原理,建立了一套电容式液氢密度传感器校准试验系统,通过试验系统分别将实验容器内液氢调节出低密度状态(约50kg/m~3)、常温常压状态(约71kg/m~3)和高密度状态(约80kg/m~3),测量各工况点液氢的温度和压力,查NASA的氢热物理性能手册(NASA SP-3089)来得到对应的密度,以此作为密度的标准值,同时通过电容式密度传感器测量传感器在各工况点液氢中的电容,再利用电容与液氢的密度之间的函数关系计算得到对应的密度,视为密度的测量值,将其与标准值进行比较,完成密度校准。结果满足电容式液氢密度传感器的校准使用要求。     

红外目标等立体角标定和测量方法研究

为解决红外目标隐身效果评估过程中辐射计视场响应不均匀对测量结果的影响, 提出一种等立体角标定和测量的方法。采用同光路原理消除光学系统轴外像差造成的视场响应非均匀对测量结果的影响, 实现红外隐身目标辐射强度等参数的标定和测量。以标准黑体为测量对象, 采用本文提出的测量方法对其在(3~5)μm的积分辐射强度进行实验验证, 结果表明其测量值与标准值相对误差小于2%, 测量相对不确定度优于3.7%(k=2)。     

考虑空气阻力用落球法测重力加速度g值的计算

普通物理实验中用落球法测重力加速度g时,是不计空气阻力的。因而,尽管人们在实验装置上作过种种改进,实验值(即用y=1/2gt~2算出的)与当地标准值相比相差将近2×10~(-2)m/s~2左右,甚至还要大些。出现这一偏差的原因之一是不计空气阻力的结果。本文考虑了空气阻力对计算重力加速度g的影响,推出了测量值y、t和重力加速度的关系式。并用该式计算了两个实例。最后简要地分析了误差的分配。     

相对化学位移值：获得CH基团中氢原子精确化学位移值的一种简单方法

为了解决CH基团中氢原子的精确化学位移值的问题,引入相对化学位移值概念．内标法和外标法用于测量全浓度范围的N-甲基乙酰胺水溶液．对于同一个分子来说,选择分子内某个基团的氢原子化 学位移作为一个标准值,得到的其它基团氢原子相对化学位移值随温度和浓度的变化是和测试方法无关的．     

利用静态空气柱测量重力加速度

在一端封闭的细管中装入一定的液体,形成一段封闭的空气柱.测量细管在正立和倒置状态下稳定共存的液体柱和空气柱的高度,计算得出重力加速度.对实验进行理论推导和实验验证,重力加速度的测量值与标准值进行了比较,测量结果符合学生实验要求.     

高速电影经纬仪误差的实时修正

提高电影经纬仪的测量精度,通常从结构设计、机械加工和装调着手,但这种常规的方法受到一系列条件因素的限制,并导致仪器成本的明显提高。 因此,本文提出了一种仪器误差实时修正方法。即先建立带有未知参数的仪器误差模型,利用高速电影经纬仪实测值与标准值(或更高精度仪器测量值)相比较,得到仪器在测量时刻具有的系统误差。根据这些采集到的数据在微型计算机上进行离线的参数辨     

ICP－AES法测定钨合金中镍、钴、铁、锰时酸度的影响

本文研究了用电感耦合等离子体发射光谱技术测定钨合金中镍、钴、铁、锰含量的方法及酸度对测量结果的影响。用氢氟酸及硝酸处理试样，并加入适量盐酸。实验研究了测量值随氯离子浓度增大而下降的变化曲线，找出了测量不同元素的最佳测定条件，测量结果同标准值比较，误差较小。     

泡塑负载TRPO分离富集微量金

将三烷基氧化膦(TRPO)负载在泡沫塑料上制得了TRPO负载泡塑。以火焰原子吸收光谱法(FAAS)为检测手段,研究了负载泡塑对微量金的静态吸附性能。建立了负载TRPO泡塑分离富集-FAAS测定微量金的方法。方法精密度(RSD,n=10)在1.23%—8.22%之间,通过对标准物质的分析,测量值与标准值基本一致。     

落球法测定重力加速度

用自由落体测定重力加速度是普通物理力学实验课中最基本的实验之一。过去我们是用落体音义测定,但由于存在较大的摩擦力,实验结果误差较大,一般测定值仅达到950—960(cm/s~2)。从79年9月开始,我们改用自制的落球仪并配用数字频率计来做这个实验,使测量的准确度有较大的提高,和标准值相比,一般可使测量误差控制在0.5％以内。     

小议实验结果的评价

物理实验总是为完成某一特定任务而安排的,如,检验理论的预期结果;检验新的实验方法的效果;检验新仪器的性能;检查新材料的物理性质;发掘新的科学事实,等等。评价这些实验的结果,首先是它的可靠性如何?其次是此结果对实验的目的回答了什么?评价实验结果,往往和某个标准值相比较,但是从根本上讲,实验是针对未知的问题,因为如果已有标准值就不必测量了。     

电阻性测量电桥的误差分析

一、引言测量电桥(Measurement bridge)指至少有一个桥臂是敏感元件的惠斯登电桥。这种电桥,在平衡时输出电压为零,此时规定为输出起始位;随着被测量变化引起敏感元件值的改变,从而电桥平衡破坏,桥输出不为零,被测量变化大,输出也大,这就是不平衡电桥的测量原理。     

铷(5P)原子与分子碰撞精细结构转移截面

本文阐述用荧光法测量Rb(5P)与H_2、N_2、CO、CO_2分子碰撞诱发精细结构转移截面。实验结果指出:截面值与Mestdagh(1982)交叉束法数据很好符合,且比Rb(5P)→惰性气体截面大2～4个数量级,但比几何截面小。对于CO和CO_2分子靶情况,相应的实验截面值较小。共振能量转移尚待证实。     

拉脱法测表面张力系数测量值不稳定的原因分析与验证

拉脱法测量液体表面张力系数实验中,采用薄壁(0.6 mm)吊环和标准(1.0 mm)吊环,测量值相对稳定;但对于较厚壁(1.5,2.0,2.5 mm)吊环,每次测量值差别很大.通过手机拍摄视频,对不同时刻的液膜形状进行理论和实验分析,发现测量值不稳定的主要原因是颈缩突变,即拉伸过程中,液膜收缩从吊环外壁突变到内壁的程度不同,导致后续液膜断裂点的位置相差非常大,造成测量值的起伏不定.因此需将吊环平均直径替换为断裂时的液膜直径,对测量值进行修正.结果表明：修正后的表面张力系数与理论值的误差减小到了4.0%以内,验证了理论分析的正确性.     

陆地和近海面大气光学湍流估算与测量

基于Monin-Obukhov相似性理论,采用MARIAH算法,利用成都和茂名两个地区、两个高度层上的温度、湿度、风速等常规气象参数估算折射率结构常数,并对估算值与温度脉动仪测量值进行比较分析。结果显示:利用常规气象参数估算得到的成都与茂名的折射率结构常数在变化趋势及量级上基本符合温度脉动仪测量值。成都和茂名的折射率结构常数估算值与测量值的相关系数分别为0.86与0.92,平均绝对值偏差分别为0.410与0.414。因此,采用MARIAH算法估算陆地和近海面大气光学折射率结构常数是可行的;茂名中午时刻的折射率结构常数峰值比成都大一个量级。     

再入体缩比模型湍流等离子体电磁散射特性测量

介绍了在弹道靶上利用二级轻气炮发射再入体缩比模型开展湍流等离子体电磁散射特性模拟试验方法、湍流等离子体的雷达散射截面积(RCS)测量方法。给出了模型尾迹湍流等离子体的电磁散射特性测量典型试验结果,对获得的试验结果进行了分析,并与一阶畸变波Born方法计算结果进行了比较。结果表明:合理选择缩比模型发射速度和飞行环境压力,在弹道靶上能够模拟产生湍流等离子体;利用激光阴影成像技术获得的锥模型尾迹流场图像证实了尾迹转捩的出现及其湍流形成;在给定的试验条件下,锥模型及其绕流RCS测量值比其尾迹RCS测量值高3个数量级,比背景散射电平高0.5~2.5个数量级,且信号没有周期性,幅度脉动范围为1~15dB,频率脉动范围0.4~40kHz;锥模型湍流尾迹RCS的脉动可能是尾迹电子密度的脉动引起的;单站X波段雷达系统测量的锥模型尾迹亚密湍流等离子体的散射信号测量值与计算结果变化规律一致;弹道靶RCS测量技术可用于再入体缩比模型湍流等离子体电磁散射特性研究,为开展相关研究提供了一种有效的地面模拟实验研究途径。