一类非线性算子方程的求解方法

1.引言首先研究线性方程Au=f (1.1)的求解问题,其中A是H→H的连续线性算子,H是可分Hilbert空间,U,f∈H,||f||=1.利用得到的结论,研究一类非线性算子方程AuBu+Cu=f(1.2)     

算子方程Au=f的解的表示

再生核方法自从Aronszajn,N.在1950年从理论上系统地研究以来,很多学者开始了这方面的研究,崔明根等人给出了Hilbert空间W_2~1[a,b]的再生核解析表达式,从而把它应用于数值分析领域中的各个方面,得到了很好的结果。对于算子方程Au=f的解,必须假定A~(-1)是单值的,这在实际问题中往往是很难判别的。本文只假定方程有解     

第一类不适定算子方程的解的表示

该文在L2中讨论了第一类算子方程Au＝f当A-1无定义和A-1不是单值的情形下的不适定求解问题，给出了解存在的充要条件，当有解时，得到了形式解，多解时形式解就是最小范数解，并且得到了近似解表达式，给出了误差估计．     

动力系统方法解决无界线性算子方程

针对反问题中出现的第一类算子方程Au=f,其中A是实Hilbert空间H上的一个无界线性算子利用动力系统方法和正则化方法,求解上述问题的正则化问题的解:u'(t)=-A~*(Au(t)-f)利用线性算子半群理论可以得到上述正则化问题的解的半群表示,并证明了当t→∞时,所得的正则化解收敛于原问题的解.     

关于线性算子方程的具有扰动的投影解

数学物理中的许多问题都可化为如下形式的算子方程λx=Kx+f x∈X,f∈X (1)来求解.这里 X 是 Banach 空间,λ(?)0为实参数。以后我们简记形如λI-T 的算子为λ—T。通常(1)的精确解是难求的,往往是用其近似方程λx=K_nx+f_n x∈X,f_n∈X (2)代替方程(1)而求其近似解,其中常用的方法是采用(1)的投影方程λx_n=P_nKx_n+P_nf x_n∈X_n (3)     

一类二元函数方程的解法

在本文中,笔者要给出一类二元函数方程(是指函数方程中表示未知函数的自变量的字母有两个) f(W(x,y))=R(f(x),f(y)) (1)的可微解的一个求法。这种解法是把函数方程(1)的形式解(是指包含某些尚须由该函数方程确定的待定常数的解)的求法归结为简单的常微分方程的求解。我们来叙述这种解法。     

在再生核空间中方程AuBu+Cu＝f的求解方法

$ 1 引言 本文研究下面一类非线性算子方程求解问题 AμBμ Cμ=f, (1.1)其中f,μ∈W(Ω),μ(O)=1,||f ||=1,A,B,C∈(W(Ω)→W(Ω)),(W(Ω)→W(Ω))是W(Ω)到W(Ω)的连续线性算子空间,W(Ω)是定义在Ω域上的(Ω是实数域R的有界域)再生核空间。 本文是在再生核空间上,通过将一维非线性算子方程(1.1)转化为二维线性算子方     

图解增根一例

例解无理方程（3x-5）^1/2=（2x-6）^1/2.解方程两边平方,得3x-5=2x-6,解得x=-1.检验当x=-1,原方程两边都没有意义,所以x=-1是增根.剖析由于在方程求解的过程中进行了对根式的平方运算,扩大了未知数的取值范围,导致解x=-1处于扩大了的范围内,于是产生了增根.如图1所示,将方程写成f（x）=g（x）的形式,在求解的过程中将其转化为     

四阶方程奇摄动理论的边界层估计

椭圓边界层理论是偏微分方程奇摄动理论重要的一章。其一般理论是在Sobolev空间H~m(Ω)中,考虑椭圓算子εAu_ε Bu_ε=f(0<ε《1),A是2m阶,B是2m′阶,m>m′。相应于A的双线性形式记为a_(2m)(u,v)=(Au,v)。在闭凸集K_m H~m(Ω)中,求解u_ε。在空间H~m′(Ω)中,有极限算子Bu=f。在闭凸集K_(m′)H~_(m′)(Ω)中,求解u。当u     

再生核空间中求解定态对流扩散方程*

本文在再生核空间W₂1中,给出定态对流扩散方程的一种级数形式的解析解,此解析解具有如下特点:1)解是由精确的形式给出;2)解是显式计算,不须解方程组;3)在数值求解中,每增加一个基数项,近似解的误差在空间范数意义下单调下降。最后对[2]中的算例,进行了计算,结果比[2]中给出的渐近解精度高。     

非线性散射问题

三维介质中的谐波在遇到障碍物后的散射同题,数学上可表示为Helmholtz方程的边值问题,其中无穷远点满足Sommerfeid散射条件.在非线性介质中,波动方程可表示为utt-c2Au=F(x,u),当F(x,u)满足适当条件时,代入入射波的表达式U(x,t)=e-iwtu(x),即得到在有界区域内散射波满足的方程Au k21u=f(x,u).对非线性介质在小跳跃度和小扰动下散射问题的解的存在性进行讨论,同时对一类非线性函数f(x,u)在大跳跃度情况下给出散射问题解的存在性.     

关于方程f″+Af′+ Bf=0解的增长性,其中系数A是一个二阶线性微分方程的解

设A(z)是方程f″+P(z)f=0的非零解,其中P(z)是n次多项式,B(z)是一个超越整函数且满足ρ(B)≤1/2,那么方程f″+Af′+Bf =0的每一个非零解都是无穷级.并且方程f″+A(z)f=0两个线性无关解乘积的零点序列收敛指数为无穷.     

一类消失项带有时间导数的对流方程

本文在Duijn等的基础上研究了方程ht f(h)x=εhxx ε2τ1hxxt ε2τhxxx的行波解,其中f(h)∈C2(R)是满足所谓凹凸性的任意已知函数,得出了在不同的τ1,τ2条件下,该方程行波解的存在性条件和唯一性条件,并利用行波解得到上述方程的解,从而得到了对流方程的弱解,并分析了对流方程的多解性.     

子空间约束下矩阵方程ATXB+BTXTA=D的解及最佳逼近

约束矩阵方程求解是指在满足一定约束条件下求矩阵方程（组）的解.在子空间约束条件下,利用共轭梯度法,结合线性投影算子,得到矩阵方程A^TXB+B^TX^TA=D的解,进一步得到其最佳逼近.最后用数值例子证实了算法的有效性.     

利用判别式求函数值域的探讨

利用一元二次方程的判别式求某些函数值域和极值的方法,由于求解过程中采用了某些变形等缘故,往往使函数值的范围发生变化,这就导致此法的不可靠性。本文想就这个问题作一些讨论。 (一) 若函数y=f(x)由下面隐函数形式给出: a(y)·x~2+b(y)·x+c(y)=0 (1)此时可把方程(1)看作x的二次方程。因为x应取实数值,也即方程(1)应有实数根,所以其判别式△=[b(y)]~2-4·a(y)·C(y)≥0 (2)解不等式(2)所得到的y值范围(我们用集合M来表示)有可能是函数y=f(x)的值域。但M是否为函数y=f(x)的值域还应分别不同情况加以讨论: 1.若对于任意的y∈M,有a(y)(?)0,由一元二次方程根的判别式可知,方程(1)有实根与(2)是互为充要的条件,所以y=f(x)的值域为M。     

粘性不可压缩对流占优Oseen方程的非协调子格稳定化有限元法分析

<正>1引言本文考虑粘性不可压缩对流占优Oseen方程,(?)(1)其中:Ω(?)R~d(d=2)为具有Lipschitz连续边界的有界开集,β∈W~(1,∞)(Ω)且▽·β=0,μ、σ为常数,f∈L~2(Ω).当采用通常的混合有限元方法(MFEM)求解时,一般会遇到以下两个困难:·为保证速度和压力数值解稳定,要求有限元空间满足inf-sup(or Babuska-Brezzi)条件.·当对流占优,即0μ《||β||_(L~∞(Ω))时,数值解会产生伪振荡.     

一类拟线性椭圆方程的很弱解的唯一性

利用以极大函数表示的有关Sobolev函数的逐点不等式来构造全局的Lipschitz型检验函数,得到了在一定条件下,拟线性椭圆方程-divA(x, u, Du) = f(x)在grand sobolev空间W0θ,p)(Ω)中的很弱解是唯一的.     

关于三阶线性微分方程的一个求解公式

对于3阶非齐次线性微分方程y''+py'+qy'+ry=f,由它对应齐次方程的2个线性无关特解y1,y2与其Wronski行列式W,应用降阶法推导出一个求解公式为y=y2(C3+∫w/y21(C2+∫y1/w2 e-∫pdx(c1+∫w2/y21 fe∫pdx dx)dx)dx).     

Radon-Penrose变换的逆变换及k-Cauchy-Fueter方程

已知射影空间上的层O(-k-2)的一阶上同调和四元空间上的k-Cauchy-Fueter方程的解之间有一个一一对应,并且已经有一个Radon-Penrose类型的积分变换来实现这个对应.本文得到了这个变换的逆变换,即给定四元k-Cauchy-Fueter方程的一个解?,找到了一个具体的系数取自-k-2次超平面截面丛的?-闭的(0,1)-形式f,使得f的Radon-Penrose变换的像经ι*拉回后为?,其中,ι是H~n≌R~(4n)到C~(2n×2)的一个嵌入,k=0,1,2,...     

关于Beltrami方程组的问题

使用Hodge分解得到了下列结果 :若f∈W1,n(1-ε)0 (Ω ,Rn) ,n>33为Beltrami方程组 (1 )的广义解 ,并且ε<14× 1 0 4lognabn/2 ,这里a与b来自 (2 ) ,则f=0 ,a .e.Ω .