准粒子注入引起超导铟膜电压态的研究

用隧道注入准粒子,通过测量超导铟膜两端电压的变化。发现在一定条件下(结电阻较小等)铟膜在一定注入阈值下会相变到膜电压态(中间电阻态),注入继续增大到第二个阈值时,相变到正常态。这两次相变都是一级相变,T_λ以上和以下桕变过程也没有明显的区别。     

强准粒子注入下超导铟膜电阻态的阈值研究

用铌-铟隧道结对超导铟膜注入强准粒子流,发现有两类ν_f(铟膜电压)——ι_i(注入电流)的变化关系.用Rothwarf-Taylor方程及T~*模型导出的出现膜电压的阈值注入电流公式进行计算,结果是,在大注入电压时的计算值与实验值符合较好,而在小注入电压时的计算值与实验值差别较大。物理上的可能原因是,前者情况下的注入准粒子弛豫至低能时会产生大量声子,所以系统与T~*模型较符合。     

准粒子注入下超导膜能隙变化的一些计算

利用 Schn-Tremblay 理论计算了 Pb、Sn 超导薄膜在注入准粒子且注入电压很小(ev<2△(?))时的能隙微小增加的效应.同时,把此理论扩展到 ev>>2△_i 的大电压情况,计算出能隙明显减小及超导-正常混合态的结果.     

强准粒子注入下非平衡超导铅膜可能的几种空间非均匀态的研究

用两个重叠的铅隧道结进行研究。在强准粒子注入下,在铅膜中观察到可能的几种形式的空间非均匀态(除‘双能隙态”外),其中有N-S混合态及能隙在空间弥散分布的态。     

超导铅膜非平衡相变中准粒子数的变化

本文测量了Pb-I-Pb-I-Pb双隧道结检测结准粒子电流I_t随注入电流I_i的变化。双能隙出现前I_t与I_i近似有抛物线关系,双能隙出现后I_t很快增加。出现双能隙时的l_t与平衡态的I_t⁰之差△I_t在我们的测量温度区间随温度降低而减小。 关键词：     

超导锡膜中的自注入现象

在Sn_1-I-Sn_2-I-Sn_3-I_Sn_4三重结样品的注入结Sn_1-I-Sn_2中观察到了自注入所引起的非均匀态。     

声子注入下超导锡膜的非均匀态

用Sn-I-Sn-I-Sn-I-Sn三重结进行实验,在强声子注入下,超导锡膜中出现了不同形式的空间非均匀态。 关键词：     

准粒子的非平衡复合寿命对超导薄膜非均匀态阈值的影响

在s-H方程中考虑了非平衡准粒子数对准粒子复合寿命的影响后将使S-H结果的长波部分发生变化,并出现时间周期解。     

超导锡膜中的非平衡中间电阻态

用检测结来观察超导锡膜中的电阻态.当准粒子注入电流超过阈值耐出现电阻.电阻首先出现在部分区域,而不是均匀分布在整个结区.     

非平衡超导铅膜中的非均匀能隙态

用两个重叠的铅隧道结进行实验,当注入电流很大时在铅膜中观察到了非均匀能隙态,铅膜中出现非均匀态的功率阈值比铝膜大得多。 关键词：     

强准粒子注入下具有时间周期结构的超导非平衡态

在Scalapino-Huberman的μ^*模型基础上,本文论证了在强准粒子注入下的超导薄膜中出现时间周期振荡结构的可能性,给出了可能存在这种结构的参数范围。 关键词：     

强准粒子注入产生的超导铅膜“双能隙”态中准粒子有效化学势μ~*与过量准粒子数n的关系

从超导铅隧道结在强准粒子注入下的“双陡区”实验资料计算铅膜准粒子的μ及n,所得μ-n及n_c-T关系与Chang-Scalapino理论定性符合,证明了用铅膜的“双能隙”非均匀态来解释此现象是正确的。     

注入下超导膜均匀态的失稳和Rothwarf-Taylor方程的修正

考虑到库柏对场的统计性质对R-T方程进行修正,得到有自催化性质的反应项,由此可定量解释铝膜、铅膜等在强注入下均匀态的失稳。所得注入阈值决定于三个弛豫时间特征值。     

非平衡超导薄膜的不稳定性、分岔及其非平衡相变

本文在Scalapino-Huberman方程的基础上,吸收了Iguchi模型中高能声子的产生、消灭效应,建立了一套修改的S-H方程。对方程做了线性稳定性分析及非线性定态分支情况的讨论,得出了用以讨论体系非平衡相变的广义Ginzberg-Landau方程并进行了相变类型的讨论,特别是对Sn膜进行了有关的数值计算。     

超导芯片铟焊质量试验研究

为考察超导芯片接地钎焊质量,参照电子元器件试验方法相关国家标准,模拟超导器件工作温度和真空环境制作了试验装置,对钎焊后的超导芯片样品进行了温度冲击试验、完整超导器件系列环境试验,并对试验数据和结果进行了分析。     

超导非平衡隧道结隧道特性的理论研究

本文利用动力学方程研究了超导非平衡隧道结的I(V)特性,理论计算结果与双隧道结实验的测量结果能够很好符合。通过理论与实验的比较,我们得到了Al膜中电声子相互作用下的准粒子特征时间和声子俘获因子,同时表明,对于Al膜,电子-电子直接相互作用对于准粒子的弛豫起重要作用,而声子的逃逸时间是随着声子能量增大而减小的。     

YBCO薄膜中自旋极化准粒子的注入效应

采用Nd0 .7Sr0 .3MnO3/SrTiO3/YBa2 Cu3O7-δ的异质结构 ,研究了自旋极化准粒子的注入效应 .在 5 6 μm宽的YBCO膜条上成功地制备了与超导膜条同样宽度但不同长度的六个注入结区 ,长度L分别为 80 μm ,4 0 μm ,2 0 μm ,10 μm ,5 μm和 2 μm .80nm厚的YBCO薄膜在 16K温度下Jc 为 2× 10 5A/cm2 .Iin=0 .5mA的自旋电流注入下 ,随L从 80 μm逐渐顺次减小时 ,注入效率 η =ΔJc/ΔJin逐渐增大 .而当L≤ 2 0 μm后 ,η不再增加 ,达到几乎相同的值 (～ 6 ) .初步分析认为这与自旋极化准粒子在超导膜内的有效自旋扩散长度有关 .异质结构中YBCO薄膜的超导电性以及注入窗口的尺寸对获得大的自旋注入效率十分重要 .     

超导铅铟合金变厚微桥的实验研究

本文介绍了用普通光刻法制作铅铟变厚微桥的一种工艺.给出了几种不同合金比例、不同桥区膜厚的变厚微桥的低温(4.2K)实验研究结果.     

体超导铟对一维锌超导纳米线超导电性的抑制效应

文章细致研究了超导体铟／一维锌超导纳米线阵列／超导体铟夹心结构的超导电性．实验发现，当锌纳米线的长度在2—6μm、直径等于40nm时，宏观尺寸的超导体铟电极对中间的锌纳米线的超导电性具有反常的抑制作用,即当铟处在超导态时，中间的锌纳米线则停留在正常态．如果施加一个磁场，使超导体铟电极变为正常态，锌纳米线则恢复其超导电性，这种奇异的现象与超导电极材料的类型及锌纳米线的直径和长度有关。     

体超导铟对一维锌超导纳米线超导电性的抑制效应

文章细致研究了超导体铟/一维锌超导纳米线阵列/超导体铟夹心结构的超导电性.实验发现, 当锌纳米线的长度在２—６μm、直径等于40nm时,　宏观尺寸的超导体铟电极对中间的锌纳米线的超导电性具有反常的抑制作用. 即当铟处在超导态时, 中间的锌纳米线则停留在正常态. 如果施加一个磁场,使超导体铟电极变为正常态, 锌纳米线则恢复其超导电性. 这种奇异的现象与超导电极材料的类型及锌纳米线的直径和长度有关.