B2羣与奇异粒子轻子型衰变

在超荷-电荷表象中应用B₂羣对称性讨论了基本粒子的轻子型衰变。将重子和介子分别填充在B₂羣的4维表示时,在10维(正则)表示中正好包含所有|ΔS|≤1和|ΔQ|≤1的重子流或介子流。假定弱相互作用由中间玻色子作媒介,并将它们纳入B₂羣的10维表示中,计算了包括ΔS=+ΔQ和ΔS=-ΔQ两类过程的各种奇异粒子轻子型衰变几率。结果与现有实验材料不矛盾。     

C_2羣和弱相互作用对称性

Cabibbo从几个合理的假定出发,讨论了弱相互作用重子流么正(SU_3)对称性,预言了△S=△Q奇异粒子轻子衰变的分支比,与实验符合得较好。在此基础上,d’Espag-nat进一步考虑了重子流、中间玻色子和弱相互作用拉氏算符的么正对称性,提出了一个值得注意的理论方案,定性地讨论了弱相互作用的主要特点:解释△S≠2和|△I|=1/2非轻子衰变的选择定则;△S=△Q和△S=0轻子衰变的结果估计与Cabibbo的结果相仿(尚未看到详细报导)。     

关于弱相互作用的中间玻色子问题

在基本粒子弱相互作用中,宇称不守恒的现象被发现以后,Feynman和Gell—Mann提出普适费米相互作用的理论。这个理论假定:i)奇异粒子的轻子衰变过程△s=△Q;其中S和Q是强作用粒子的奇异量子数和电荷;ii)|△s|≤1;iii|△I|=1/2。但是,最近实验上发现,奇异粒子的轻子衰变过程存在△S=-△Q的现象。这样,普适费米作用遇到很大困难。为了解释弱相互作用现象,李政道和杨振宁提出了矢量中间玻     

关于弱相互作用的中间玻色子理论和CP不守恒问题

近年来,在奇异数改变的奇异粒子衰变中,发现了以下重要的实验结果: (1)非轻子衰变中主要是△|Ⅰ|1/2的过程; (2)轻子衰变中|△Ⅰ|=1/2和3/2的过程都存在,△S=±△Q的过程都存在; (3)对于轻子衰变和非轻子衰变,都没有发现|△s|>1的过程,并且最近实验上测得K_1~0—K_2~0质量差很小。这些都说明了,在一级弱相互作用的过程中|△s|>1的过程     

格点规范理论中的ΔI=1/2规则

本文用格点规范理论中的强耦合展开方法,计算K介子│ΔS│=1非轻子衰变的弱相互作用矩阵元,并与实验进行了比较.我们的结果显示了ΔI=1/2增强.     

格点规范理论中的△I=1/2规则

本文用格点规范理论中的强耦合展开方法,计算K介子|△S|=1非轻子衰变的弱相互作用矩阵元,并与实验进行了比较.我们的结果显示了△I=1/2增强.     

奇异粒子的非轻子衰变和层子模型

本文从层子模型出发,分析了奇异粒子的非轻子衰变,引出导致衰变的各种动力学机理,指出在结构模型和流流耦合的概念下,不能用矢介子极点处理超子的S波和k-2π衰变。证明了超子非轻子衰变的S波和P波幅可通过两个代表结构效应(反映层子在强子中的几率)的参数完全表示出来,适当地选取两参数的值就可较好地解释超子非轻子衰变及其他实验。根据结构模型导出k-2π衰变振幅的一些关系,和流代数的结果一致。全文就层子遵循玻色和费米两种统计情形分别进行了讨论,所得结果相同。     

K介子衰变中的同位旋改变

在李政道的弱相互作用的W中间玻色子模型中,K介子的2π型衰变和三体轻子型衰变的最低级图形分别只能是图1(a)和图1(b)(s波的2π态不能与W组成同位旋标量,所以K→2π型衰变的最低级近似只有图1(a))。这模型假定了KWπ顶角服从同位旋选择规则|△Ⅰ|=1/2,而Wπ顶角满足|△Ⅰ|=0,从而保证了K→2π衰变中|△Ⅰ|=1/2。它同时预言     

层子模型中重子的半轻子衰变和高能中微子反应

本文从层子模型的结构观点出发,应用文献[1]中的层子与轻子的弱相互作用等效哈密顿量和文献[2]中给出的(1/2)⁺重子波函数及文献[3]中定出的参数,对(1/2)⁺重子的半轻子衰变和高能中微子的弹性和准弹性反应进行了讨论。文中得到的(1/2)⁺重子的半轻子衰变的理论结果与实验符合较好;得到的ΔS=0过程的轴矢形状因子和ν_μ+n→p+μ^-过程的截面在误差范围内均与实验相符合;得到的ΔS=1过程的轴矢形状因子和ν_μ+p→Λ+μ⁺过程的截面与目前实验给出的粗略结果也是符合的。特别需要指出的是,本文在讨论反应问题时,理论中所包含的参数全部从电磁过程定出,在给出的轴矢形状因子和截面公式中没有引进新的参数。     

轻子与非轻子弱相互作用的唯象描述

弱相互作用的重要特性之一是奇异粒子的非轻子衰变与π介子的轻子衰变有着统一的强度。另外,大家知道,轻子耦合还有两个特点与普适V-A费米作用理论(以下简称UFI)有偏离。第一,β衰变的矢量耦合常数G_V,没有重正化效应,因而与μ衰变的耦合常数G_μ相等;而轴矢耦合常数G_A则有一小的重正化效应,G_A=-1.25G_V.第二,奇异粒子的轻子衰变几率比UFI所预言的小一个数量级,因而异数改变流的耦合强度约为异数守恒流强度的1/4.在通常的流—流耦合模型或者流—中间玻色子耦合模型中,上述三个特性不能相互协调。例如,在李政道的中间玻色子理论中,由轻子衰变确定各种流的耦合强度以后,奇异粒子非轻子衰变几率将比实验小一个数量级。为了克服这一矛盾,一般需要引入多一倍的中间玻色子。     

奇异粒子非轻子衰变的选择定则

本文用SU₃和G₂羣讨论了奇异粒子非轻子衰变的弱作用的变换性质。若强作用是SU₃对称的,可引进类似于同位旋(T旋)的V旋和U旋,和T旋一起来表示奇子非轻子衰变的选择定则。求得了简单选择定则情况下各个衰变过程的关系,其中包含了前人的结果而避免引用过多的假设。若强作用是G₂对称的,可引进包含同位旋在内的六种“旋”来给出选择定则。根据这些定则求得若干衰变过程的关系。证明了弱作用不能按G₂羣的七维或十四维表示变换。     

我国学者提出粲粒子研究新建议

 据全国粲粒子物理讨论会获悉,中科院学部委员何祚庥以及张肇西,张长春等,对北京谱仪在J/φ能区之外的粲粒子研究提出多项物理建议,包括D_s和D介子（即φ（4160）与φ（3770）衰变产物）、φ（3685）共振态衰变、粲重子与τ轻子性质的研究.（1）φ（3685）共振态衰变与胶子球产生.何祚庥教授计算表明,同J/φ衰变相比,φ共振态衰变中胶子球的产额将增加1.5-3倍.因此,φ可能是胶子球研究的理想能区.φ的许多衰变道有待更精确的测量.     

Cabibbo理论与非轻子衰变

Cabibbo应用强相互作用粒子的么正对称性,讨论了轻子衰变问题,得到与实验相符的结果。Salam和Okubo分别引入了相应的中性轻子流和四个中间玻色子,把Cabibbo理论写成流—中间玻色子耦合形式,使得有效的非轻子拉格朗日量满足|△T|=1/2的选择定则。但是这样得出的非轻子衰变几率将比实验小一个数量级。我们希望再引入两个中间玻色子来克服这一困难。     

B_2羣和基本粒子强相互作用

计算了B_2羣不可约表示的直接乘积4×4,4×5,4×10和5×5分解中的约化系数。给出了它在基本粒子强相互作用对称性方面的应用的若干例子:推导了散射截面关系和低维数表示的质量关系,讨论了共振态的填充和衰变情况以及R反演不变性等。     

瞬时相互作用近似下介子结构波函数的一些探讨(Ⅱ) 赝标介子和矢量介子的谐振子模型

本文在文献[1]基础上讨论由一对正反层子组成的介子结构波函数。假定层子质量很重,相互作用是谐振子位阱,旋量耦合方式符合一定的要求,则可以普遍给出以下结果:(1)自动给出质量谱的平方等距关系,又可以避免通常谐振子基态能级过高的困难;(2)如果层子原始弱流为V-A型,层子原始电磁流无反常磁矩项,可以解决赝标介子二体轻子衰变Cabibbo角的不谐调和矢量介子衰变到e~ e~-几率比的困难;(3)只要在相互作用中引入很小比例的SU(3)破坏项,就足以解释现有介子质量的SU(3)分裂。这就对为什么K-π质量差3.5倍却在许多情况下表现有相当好的SU(3)对称性给以一个合理解释;(4)方程的展开和波函数都有较好的近似性;(5)介子中层子反层子分布半径与现有关于介子电磁半径的实验量级是可以谐调的;(6)介子结构波函数的旋量结构和动量结构都是完全确定的。     

大统一理论和质子衰变

一、引 言 质子同电子一样,是稳定的基本粒子.它是构成稳定的动态平衡宇苗的根本因素之一.人们通过重子衰变及散射等各种实验,长期以来确信重子数守恒定律.宇苗中的重子数目不生不灭,这是使人们相信宇宙及其物质稳定性的一个主要依据.质子的稳定性又是保证重子数守恒定律的基础. 最近几年来粒子物理的进展,特别是规范理论和量子色动力学作为基础发展起来的大统一理论证明,重子数守恒定律并不严格成立,它具有轻微的破缺.按大统一理论,质子会衰变成一个介子和一个轻子,其寿命很长,约为 1030-1034年.就是说,在一年期间大约一吨到一万吨物质所含…     

瞬时相互作用近似下介子结构波函数的一些探讨(Ⅱ)——赝标介子和矢量介子的谐振子模型

本文在文献[1]基础上讨论由一对正反层子组成的介子结构波函数。假定层子质量很重,相互作用是谐振子位阱,旋量耦合方式符合一定的要求,则可以普遍给出以下结果:(1)自动给出质量谱的平方等距关系,又可以避免通常谐振子基态能级过高的困难;(2)如果层子原始弱流为V-A型,层子原始电磁流无反常磁矩项,可以解决赝标介子二体轻子衰变Cabibbo角的不谐调和矢量介子衰变到e⁺e^-几率比的困难;(3)只要在相互作用中引入很小比例的SU(3)破坏项,就足以解释现有介子质量的SU(3)分裂。这就对为什么K-π质量差3.5倍却在许多情况下表现有相当好的SU(3)对称性给以一个合理解释;(4)方程的展开和波函数都有较好的近似性;(5)介子中层子反层子分布半径与现有关于介子电磁半径的实验量级是可以谐调的;(6)介子结构波函数的旋量结构和动量结构都是完全确定的。     

介子-重子反应中圈积分重整化问题的研究

用手征夸克模型的手征幺正法研究介子-重子S波散射过程中,首要处理的是传播子圈积分的重整化问题。研究发现,在大部分扇区中,采用动量截断法和维数正规化法进行重整化都可适用;但在某些扇区中,动量截断法重整化会使传播子出现"人为奇点",不能适用。     

重层子模型中介子的衰变过程

本文利用重层子模型^[1]中得到的介子B-S波涵数讨论介子的轻子型弱衰变、电磁衰变和各种二体强衰变过程. 除了解释f_π≈f_K, 1^－→l⁺l^－等过程外, 计算得到的各种强衰变宽度也都同实验基本符合.     

过程J/ψ→+X,X→Δ+π产生重子共振态X的研究

利用螺旋度角分布分析和推广的矩分析方法 ,讨论了J ψ衰变过程J ψ→p+X ,X→Δ +π ,其中p和Δ分别是反质子和自旋 -宇称为 (3 2 ) + 的Δ重子 ,给出了相应于自旋 -宇称为 (1 2 ) ± ,(3 2 ) ± 和 (5 2 ) ± 的重子共振态 (包括混杂重子态 )X的角分布和矩表达式 .它们可以用来确定重子共振态X的自旋