受激喇曼散射对自相似脉冲产生的影响

研究了在受激喇曼散射与三阶色散共同作用下,自相似脉冲在具有正常色散的色散渐减光纤中的演化情况.结果表明:在同一个传输距离上,当考虑受激喇曼散射与三阶色散的共同影响时,脉冲中心的不对称特性相对好转;产生中心漂移与边缘振荡较只有三阶色散作用时要减弱,啁啾仍然具有很强的线性特性,但是线性范围减小,导致频谱的窄化以及对接下来自相似脉冲的压缩产生了不利影响;而且光纤长度的延长并没有起到展宽啁啾线性范围的效果,反而导致严重的啁啾非线性;因此对脉冲进行压缩后,压缩脉冲质量较不考虑受激喇曼散射时要差.     

光纤中的受激喇曼散射及泵浦脉冲和斯托克斯脉冲的分离

本文报道在单模光纤中的受激喇曼散射的实验结果,用条纹相机测量了泵浦脉冲和喇曼斯托克斯脉冲时间上的相对延迟;结果表明,受激喇曼散射的喇曼斯托克斯脉冲大约在距光纤输入端一个分离距离的位置上形成。     

光纤中强受激喇曼散射时的自相位调制

在光纤-光栅对激光脉冲压缩中,由于受激喇曼散射和自相位调制的竞争,使得泵浦激光脉冲波形重整,且自相位调制谱极不对称。本文用2m的单模保偏光纤,在产生较强的受激喇曼散射的情况下,得到较为对称的泵浦激光的自相位调制功率谱,并讨论了自相位调制功率谱的一些特点。     

激光等离子体诊断用的可见光探针

一、引言 激光可见光探针是激光等离子体研究中有效的诊断工具,能达到很高的时空分辨率。在钕玻璃激光打靶实验中,通常采用从打靶光分出一部分经倍频和受激喇曼前向散射来得到可见光探针。倍频和散射过程使光脉冲得到了压缩,但是,受激喇曼前向散射的压缩性     

光孤子脉冲在光纤放大器中的传播

本文建立了包括增益色散,受激喇曼散射,双光子吸收效应的理论模型,讨论了光孤子脉冲在光纤放大器中的传播.数值计算结果表明:在反常色散范围内,光孤子的放大是不稳定的.增益色散导致光脉冲对称分裂,而受激喇曼散射则导致不对称的分裂.在增益色散和受激喇曼散射的共同作用下可获得新的时域和频域特征.有限带宽的放大能抑制受激喇曼散射引起的自频移.本文对有啁啾的光孤子脉冲的放大也进行了分析.     

基于光纤中脉冲压缩与受激喇曼散射的超短光脉冲产生方法

本文系统地综述了基于单模光纤中脉冲压缩与超快受激喇曼散射过程的超短光脉冲产生方法、原理及其进展,报道了我们最近的研究结果,讨论了在光纤中实现高效率超短光脉冲产生的途径.     

光纤中稳态受激喇曼散射弧波研究

本文结出了描述光纤中受激喇曼散射过程的方程,通过对这些方程的讨论,得到了在稳态受激喇曼散射过程中可以存在弧波解的结论.这一理论可用于超短脉冲的产生.     

高效率,窄脉冲1 198.5 nm Ba(NO3)2喇曼激光器

利用1064nm的Nd∶YAG激光抽运振荡腔内的硝酸钡晶体,获得高效率、窄脉冲的喇曼激光输出.硝酸钡晶体由水溶液降温法生长,长度为48 mm.喇曼振荡腔由对抽运光、一阶、二阶斯托克斯光有不同反射率的双色平面镜构成.当抽运光功率达到4.5 W时,获得最高的一阶斯托克斯喇曼激光功率为1.48 W,相应的转换效率为32.9%,并测得斜率效率为40%.由于受激喇曼散射的作用,喇曼脉冲光由抽运脉冲光的19.8 ns压缩为2.4 ns,获得的喇曼激光脉冲波形具有的“上升沿陡峭、下降沿缓慢”的特性,对其形成过程作了定性分析.测得喇曼激光的波长为1 198.5 nm,半峰全宽（FWHM）为1.2 nm.     

铯蒸汽中受激电子喇曼散射

本文报导了利用微微秒脉冲系列在铯原子蒸汽中产生受激电子喇曼散射,得到强微微秒红外脉冲的实验结果.波长为527nm的绿光经喇曼频移产生2.28μm的红外输出,最大能量达1mJ,量子转换效率为16%.实验测量了红外辐射强度及受激电子喇曼散射的阈值对蒸汽压、泵浦光强度的依赖关系,并进行了分析和讨论.     

钡蒸气的受激喇曼散射及碰撞诱导受激辐射

在宽带XeCl激光泵浦的钡蒸气中,观察到波长分别为472.6nm,582.6nm和648.3nm的碰撞诱导受激辐射以及波长为475nm的受激喇曼散射.碰撞锈导受激辐射脉宽为3ns左右的自终止型短脉冲,其强度随缓冲气体压力的升高而上升.喇曼光脉冲前沿与泵浦光脉冲前沿之间有长20ns的时间延迟,喇曼转换效率随缓冲气体压力的升高而下降     

光纤中的拉曼效应

在液芯光纤内产生拉曼效应,可以增强自发拉曼、共振拉曼光谱强度10^3倍;降低受激拉曼光谱荫值功率为10^-1．光纤内拉曼效应在科学研究和教学方面都有广泛应用．     

皮秒激光抽运高压H_2的受激拉曼散射研究

利用Nd :YAG锁模序列脉冲激光 (10 6 4nm)抽运充有高压H2 的拉曼池 ,输出光束经棱镜分光后投射在屏上 ,在可见光及近紫外光区用彩色胶卷摄得 15个受激拉曼散射光斑 ;经 1m光栅摄谱仪摄谱 ,在 36 5— 6 0 5nm波长范围内得到 6 5条受激拉曼谱线 .通过实验结果与理论计算值的比较 ,证明除了H2 的振动拉曼频移量 4 15 4 6cm- 1 外 ,还有多个振动及转动拉曼频移量共同参与作用 ,从而产生了从紫外到红外众多波长的受激拉曼散射光 .     

KDP晶体受激拉曼散射特性

详细比较了磷酸二氢钾(KDP)晶体的自发拉曼散射和受激拉曼散射光谱,在受激拉曼散射(SRS)中观察到了自发拉曼散射中最强的振动模的三阶Stokes光(559.43,589.74,623.50nm),由于其他振动模的受激拉曼散射增益系数较小,其SRS光谱未观察到。另外,比较了传统生长的未退火和退火后的KDP晶体及快速生长的锥区和柱区KDP晶体的受激拉曼散射增益系数,结果表明生长方法和热退火对KDP晶体的受激拉曼散射增益系数无明显影响。     

高保偏光纤前方受激拉曼散射光谱特性的研究

系统的研究了石英系高保偏双折射光纤的受激拉曼光谱的特性,给出了七级斯托克斯谱和一级反斯托克斯谱.测试了各级拉曼谱的阈值、谱宽和拉曼增益，分析了形成各级拉曼谱的能量转移机理.     

N信道高密度波分复石英光纤传输系统中受激喇曼散射产生的串话

本文利用前向稳态ＳＲＳ耦合波理论，给出Ｎ信道ＤＷＤＷ石英光纤传输系统中各信道光的喇曼串话的解析表达式。同时给出估算系统极限参数的普遍表达式。这些结果适用于具有任意初始光功率、任意信道总数和任意信道间隔的系统。最后应用以上结果计算ＤＷＤＭ石英光纤传输系统的极限参数。     

532 nm激光泵浦硝酸钡晶体产生外腔拉曼激光

 由于硝酸钡晶体具有很强的对称振动(频率1 047 cm^-1)和较高的拉曼增益,可以用来产生受激拉曼激光。采用单端泵浦的外置拉曼振荡腔与双棱镜分光装置进行了硝酸钡晶体拉曼激光实验,泵浦源为倍频Nd: YAG的532 nm激光,硝酸钡晶体通过水溶液降温法生长,尺寸为10 mm×10 mm×48 mm,采用特殊镀膜的腔镜对各阶斯托克斯光进行优化选择。在泵浦源达到65 mJ时,获得21 mJ一阶斯托克斯光,输出波长为563 nm,以及16 mJ的二阶斯托克斯光,输出波长为599 nm,受激拉曼散射SRS最大的整体转换效率（包含一阶、二阶斯托克斯光之和）为56.3%。     

Stimulated Raman backscattering from an ultrashort laser interacting with underdense plasmas

We present experimental results of the stimulated Raman backscattering instability (BSRS) in an ultrashort intense (45fs, 5.7×10¹⁷Wcm^-2) laser pulse interacting with an optically ionized helium gas. We have studied the stimulated Raman backscattering reflectivity and the phenomenon of the transition from strongly coupled BSRS to weakly coupled BSRS. We have obtained a good agreement between our experimental results and the theory of BSRS.     

超短超强激光与气体靶相互作用中的背向受激Raman散射

 实验诊断测量了超短超强激光与气体靶相互作用产生的背向受激Raman散射,在实验条件下呈现强耦合模式,背向受激Raman散射出现非线性Stokes多峰伴线结构,峰值的频率间隔小于等离子体波的频率,可以大致地推断出激光打靶过程中产生的等离子体密度偏低,其结果与等离子体强耦合理论计算结果一致。     

Spin-flip Raman laser

The properties of the spin-flip Raman laser (SFR laser) which depend on stimulated Raman scattering from mobile conduction electrons in InSb under an external magnetic field are presented. The essential parameters are derived from a macroscopic treatment of the stimulated Raman effect and the microscopic theory of the scattering cross-section, and are compared with experimental results. Output pulse powers as large as 1 kW have been measured for 10.6 and 5.3 μm excitation radiation and continuous powers of 1 W for continuous excitation with a 5.3 μm pump source. The SFR laser offers some interesting applications in physics and chemistry, since its frequency is proportional to the applied magnetic field and its linewidth can be made smaller than 1 kHz.     

Stimulated Raman spectroscopy using chirped pulses

We present a detailed theoretical and experimental characterization of a new methodology for stimulated Raman spectroscopy using two duplicates of a chirped, broadband laser pulse. Because of the linear variation of laser frequency with time (‘chirp’), when the pulses are delayed relative to one another, there exists a narrow bandwidth, instantaneous frequency difference between them, which, when resonant with a Raman‐active vibration in the sample, generates stimulated Raman gain in one pulse and inverse Raman loss in the other. This method has previously been used for coherent Raman imaging and termed ‘spectral focusing’. Here, gain and loss signals are spectrally resolved, and the spectrally integrated signals are used to determine the spectral resolution of the measured Raman spectrum. Material dispersion is used to generate a range of pulse durations, and it is shown that there is only a small change in the magnitude of the signal and the spectral resolution as the pulse is stretched from 800 to 1800 fs in duration. A quantitative theory of the technique is developed, which reproduces both the magnitude and linewidth of the experimental signals when third‐order dispersion and phase‐matching efficiency are included. The theoretical calculations show that both spectral resolution and signal magnitude are severely hampered by the third‐order dispersion in the laser pulse, and hence, a minimal amount of chirp produces the most signal with only a slight loss of spectral resolution. Copyright © 2014 John Wiley & Sons, Ltd.