A=147—153核的Gamow—Teller跃迁

在壳模型的基础上系统研究了¹⁴⁶Gd区A=147-153核的Gamow-Teller跃迁.这些相对¹⁴⁶Gd核心为粒子态的核唯一的β允许衰变道为π1h_11/2→v1h_9/2的Gamow-Teller跃迁.计算结果表明,实验的约化几率B(GT)与计算的B(GT)比较,存在一个阻塞因子γ²,即γ²=B_exp(GT)/B_cal(GT)=0.17±0.05.     

对关联对于Pb208附近α衰变的影响——α约化宽度的绝对值的计算

本文利用BCS波函数及投影波函数计算了₈₄Po的偶-偶同位素及₈₅At的奇-偶同位素的α约化宽度γ_α²的绝对值。文中仔细研究γ_α²的绝对值及相对趋势和参数b,R₀,G的关系;b为谐振子势阱参数,R₀为道半径,G为对关联相互作用常数。计算结果的分析表明:(1)对关联有利于α的形成,它可以使α约化宽度的绝对值增加一个数量级,且可以使相对趋势与实验符合得更好。(2)BCS波函数的粒子数不守恒的缺点,对于满壳外粒子数不多的核的α衰变来说相当严重。用了粒子数守恒的投影波函数,绝对值可以增加1—2倍,且可以使相对趋势变好。(3)考虑了阻塞效应后,宽度约减小10％,使奇A核的阻碍因子的理论值和实验值一致。(4)绝对值对参数的选择很敏感,而相对趋势对参数则不太敏感,要使理论的绝对值接近实验值,必须取R₀在8f以内。     

对关联对Pb208附近α衰变的影响(Ⅱ)——Po奇A同位素的α约化宽度

本文研究了Po奇A同位素α约化宽度的相对趋势和绝对值对核模型波函数和半径R₀的关系,利用了单组态波函数、BCS波函数、不考虑阻塞效应的投影波函数(简称不阻塞PBCS)和考虑阻塞效应的投影波函数(简称阻塞PBCS)等四种波函数进行了计算,半径R₀的范围从8f—9.5f。计算结果表明,单组态和BCS的结果不好,不阻塞PBCS最好,阻塞PBCS其次。Po²¹¹的α约化宽度和邻近的偶A同位素Po²¹⁰的α约化宽度之比和R₀关系不大,在20%的范围内和实验值一致。取半径R₀=8f左右,利用不阻塞PBCS波函数,可使α约化宽度随A变化的相对趋势及绝对值大小与实验结果有良好的符合。     

pp湮没成双介子的相对论处理

本文在³S₁模型基础上,采用相对论跃迁势和夸克(反夸克)旋量波函数,计算了pp→π⁺π^－和K⁺K^－的反应截面和角分布.     

奇奇核的U(B)(6)×U(v)(12)×U(π)(4)动力学对称性

本文讨论奇奇核U^(B)(6)×U^(v)(12)×U^(π)(4)动力学对称性的SO(6)极限情形.除计算能谱外,对体系的波函数、E(2)电磁跃迁几率和单粒子转移反应强度都进行了计算,并得到相应精确解.最后就¹⁹⁸Au₁₁₉和¹⁸⁸Ir₁₁₁两核的实验能谱与理论计算值进行了比较并作了讨论.     

原子的解析波函数

我们设计了一套变分波函数,用来计算了周期表中前面十个原子的能量。我们设计的单电子试探波函数具有下列形式:1s:ψ₁(r)=N₁e^-μαr[1+(μbr)²], 2s:ψ₂(r)=N₂[(μr)e^-μr-Ne^-μcr], 2p:ψ₃(r)=N₃(μdr)cosθe^-μdr, ψ₄(r)=N₄(μdr)sinθe^iφ-μdr, ψ₅(r)=N₅(μdr)sinθe^-iφ-μdr。式中的a,b,c,d及μ为五个变分参数。N₁,N₂,N₃,N₄与N₅为归一化因子;N由ψ₁与ψ₂的正交条件来决定。用这种波函数来计算原子的能量,所得的结果比莫尔斯等人(P.M.Morse,L.A.Young and E.S.Haurwitz)用他们设计的四参数波函数所算得的结果为好,更接近实验值,同时也接近于由自洽场所算出的结果。若我们的波函数中固定c等于1不变,这时就变为只有四个参数的波函数,结果仍比莫尔斯等人的好。     

对SU3波函数的讨论

本文详细地讨论了Elliott引入的SU₃波函数Ψ(α(λμ)KLM)=(2L+1)/(C(λμKL))∫x_Ω(a(λμ)K)×D_MK^L(Ω)dΩ的若干性质。利用SU₃群的无穷小算子的对易关系,可以较容易地求出“内部态”波函数x(α(λμ)K)的表达式,并由此求出了波函数Ψ(α(λμ)KLM)的母分数系数(f·p·c.)。作为例子,本文还计算出了sd壳中有两或三个核子的SU₃波函数Ψ(α(λμ)KLM)。     

关于D0→π－l+νl衰变过程的研究

用光锥QCD求和规则研究D⁰→π^－l⁺ν_l衰变过程, 首先计算D→π跃迁形状因子, 通过构造新的关联函数, 消除了twist-3波函数的不确定性给计算结果所带来的影响, 从而使计算结果更加精确. 计算得到的分支比与最近的实验数据相一致.     

具有奇异夸克系统的重子波函数

在重子波函数中考虑了s夸克与u,d夸克质量的差别,构造了把坐标空间与味空间联合成SU(3)_rf的SU(3)_rf×SU(2)_s×SU(3)_c群分类夸克间全反对称的重子波函数.与不考虑s夸克与u,d夸克质量差的SU(n)_r×SU(3)_f×SU(2)_s×SU(3)_c群分类的波函数作了比较,它们的相互作用能量矩阵元有明显的差别.     

Tm3+掺杂的MFT玻璃材料的升频转换发光及光学性质的JO计算

本文报道了Tm³⁺离子在MFT玻璃材料中的光学性质.测量了吸收光谱,利用JO理论计算了不同能级的寿命、跃迁分支比及跃迁几率,计算了一些能级的辐射跃迁振子强度.测量了650nm激发下蓝色升频转换发光,讨论了升频转换发光强度与激发光功率的关系,计算了¹D₂→³H₄和¹G₄→³H₆两个蓝色跃迁的发射截面.     

Ar-D232S复合物的转动光谱理论研究

对Ar-D₂³²S转动光谱进行了理论研究．该体系的分子间势能面是由最近报道的Ar-D₂³²S体系的从头算三维势能面转换而来．通过采用径向离散变量表象与角度有限基组表象相结合的方法和Lanczos算法,计算了复合物的转动能级和波函数．结果表明,理论计算得到的转动跃迁频率和结构参数与实验值吻合较好     

求近似波函数的一种方法

设H为量子体系的哈密顿算符,以算符(λ-H)和(H-λ)^-1作用于近似波函数ψ_k⁽⁰⁾。我们证明了,如果作用得到的函数中φ_k在H的变量的整个区间是连续、有限和平方可积的,则它们是比ψ_k⁽⁰⁾更接近于本征态ψ_k的近似波函数。由φ_k计算H的平均值接近于以{ψ_k⁽⁰⁾}为无微扰态的二级微扰的计算值。用此法计算类氢离子的极化率,得到很好的结果。     

NaF晶体中电荷补偿掺杂Ce3+离子光谱性质的从头算

用从头算研究NaF晶体中Ce³⁺占据Na⁺格位时的光谱性质,电荷补偿由占据格位第一配位壳层的两个氟原子被氧取代 (O_F^') 或第二配位壳层的两个Na空位(_Na^') 来提供. 首先采用基于DFT的超单胞模型方法优化了Ce³⁺的局域结构,并构造以Ce为中心的镶嵌团簇,对其进行基于波函数理论的CASSCF/CASPT2/RASSI-SO计算,获得Ce³⁺的4f¹和5d¹组态分裂能级能量. 通过将4f→5d跃迁能量计算值与低温实验激发光谱比较,发现实验观测到的最低4f→5d跃迁谱带(390 nm)来自于两个最近邻O_F^'补偿的Ce³⁺离子,并不是文献中的两个次近邻V_Na^' 补偿的Ce³⁺. 最后从5d¹组态能级重心位移和晶场分裂两方面分析了由两个最近邻O_F^'取代造成最低4f→5d 跃迁红移约8000 cm^-1的原因.     

关于ψ(3770)的电偶极跃迁

本文采用一种以QCD为基础的势模型,计算了cc态的各种E1跃迁宽度.结果表明相对论修正效应相当重要.所得ψ(2s)→γχ_cJ和χ_cJ→γψ(1S)(J=0,1,2)的跃迁宽度与实验符合,但ψ(3770)→γχ_cJ跃迁宽度要比MarkⅢ实验组的新近结果小2倍左右.改善理论结果的一个可能性是考虑2³S₁—1³D1混合的效应.     

原子的解析波函数——Ⅱ.第二周期元素的正常态原子与离子的解析波函数与能量积分的计算

我们在文献[1]中设计了一套五个参数的变分波函数用来计算了周期表中前面十个原子的能量,所得结果比过去一些作者用四参数波函数所算得的结果为好。我们在过去计算经验的基础上,另外找到了一套特别简单的解析波函数,其形式为1s电子:ψ₁(r)=N₁e^-μar,2s电子:ψ₂(r)=N₂[(μr)e^-μr-Ne^-μar],2p电子:ψ₃(r)=N₃(μr)cosθe^-μr,ψ₄(r)=N₄(μr)sinθe^iφ-μr,ψ₅(r)=N₅(μr)sinθe^-iφ-μr,式中的α与μ为变分参数;N₁,N₂,N₃,N₄,N₅为归一化因子;N为正交化系数。μ可用解析法来决定,因而只有一个参数α要由数值法来决定。我们用这样的波函数算出了第二周期元素的正常态原子和离子(共有八十几个原子态)的各电子的各种能量积分值及总能量值,并确定了波函数的最佳参数值。其结果与五参数波函数的计算结果相比,一般相差在万分之一至千分之一的范围内,并比最近有些作者用一种三参数波函数所算的结果还好。根据这些结果,我们还讨论了Slater近似计算法的可靠程度和适用范围。     

6Li的d-a集团态间E2跃迁RGM计算分析

有实验证据表明,⁶Li核的基态和第一、三激发态主要是d-a集团结构态.本文采用单道共振群方法(RGM)计算了⁶Li的这些集团态之间的电四极跃迁,算得的电四极约化跃迁几率B(E2;E₁→E₀)=21.06fm⁴,比用含P态激发的双中心集团模型算得的12.14,13.11和18.14fm⁴以及和用LCCO算得的13.88fm⁴更符合于实验值25.1±2.0fm⁴.算得的B(E2;E₃→E₀)=9.67fm⁴,亦在实验值6.483±3.360fm⁴的误差范围内符合:这些符合说明了所用的RGM波函数是比较好的.     

层子模型中的(1/2)+重子的电磁性质和△(1236)的光生电生现象

本文利用层子模型的计算方法和文献[2]中的重子波函数,对1/2⁺重子的电磁性质和△(1236)的光生电生现象进行了讨论。文中利用重子的Bethe-Salpeter(以下简写B-S)方程取标量耦合和梯形近似,得到重子波函数中的两个不变函数成正比的结果,在此基础上把G_M^p(q²),μ_p和μ_A作为输入,可以较好地解释μ_p G_E^p     

2+1维SU(2)格点规范场胶球质量及胶球波函数的收敛行为

采用截断本征方程的方法研究2+1维SU(2)格点规范场的胶球质量及胶球波函数.计算结果表明:五阶胶球质量Δm/e²与五阶真空波函数的μ₀一样没有表现出良好的收敛行为,在1/g²>0.8区间,胶球质量逐渐下降;胶球波函数μ₀^F和μ₂^F在1/g²>0.8时,趋于平稳,有较好的标度行为.     

2+1维SU(2)格点规范场真空态的研究

对2+1维SU(2)格点规范场论真空态进行研究,推导出连续极限下真空波函数中参数μ₀和μ₂的普适表达式.并用基于改进的哈密顿量的截断本征方程进行数值计算,结果在深度弱耦合区内显示出良好的标度行为.     

部分U(6) SU(3)的约化标量因子的代数表达式

利用不可约张量基方法和相互作用玻色子模型的解析波函数,计算得到了U(6) SU(3)简单的约化标量因子.通过应用递推关系,得到了U(6) SU(3)的[N_π×[N_p][N₁N₂]的部分约化标量因子的代数表达式.