相对论重离子碰撞中的线性背景与非线性效应

系统分析了p-A,¹⁶O-A和³²S-A过程快度分布的靶核依赖性.指出:将核子-核,核-核碰撞看成核子-核子碰撞的线性叠加的几何模型只能得到靶核指数α(η) 0.4.靶核碎裂区α(η)→1的实验数据表明,目前能量下的高能重离子碰撞中,非线性效应已不可忽略.流体动力学模型计算的结果能很好地描述不同射弹过程的靶核依赖性.     

核内核子部分子的逸出及共用与核子结构函数的核效应

在核介质中,可能存在非核子自由度,这些非核子自由度是核内核子中逸出的部分子组成的色单态集团.另外,由于核内部分子在核子运动方向上的不确定性,致使较小工的部分子的运动范围进入邻近核子,成为几个核子的共用部分子.在考虑了部分子逸出与共用的因素后,用有效核子质量一个参数,计算了束缚核子的结构函数,所得结果和NMC组最新实验数据符合甚好.     

高能重离子碰撞中的参与者数和核子-核子碰撞数

采用核-核碰撞的Glauber模型, 给出了高能重离子碰撞中的参与者数和核子-核子碰撞数随碰撞参数的分布方程, 并用其讨论了\{s_NN\}^1/2=200GeV的Au+Au碰撞中的参与者数与核子-核子碰撞数随对心度的变化关系, 所得结果与PHENIX合作组所给出的实验结果符合得很好. 关键词： Glauber 模型 参与者数 核子-核子碰撞数     

用QMD模型研究晕核 11 Be+208Pb的熔合机制

通过用QMD模型研究晕核^11Be ^208Pb的近垒熔合反应,发现晕核引起的熔合反应中,并存着两种相互竞争的机制：一方面当入射晕核^11Be靠近靶核时,由于^11Be是弱束缚体系,与靶核的相互作用可使其很容易破裂或少数核子被靶核俘获形成核子转移反应,从而对于熔合表现出压制;另一方面当^11Be的少数中子进入靶核并与靶核相互作用而使得靶核有些激发,而使局部半径增大,导致熔合势垒降低,熔合截面增强。用QMD模型计算出的熔合截面与实验值基本符合,垒附近表现出增强效应。     

高能核核碰撞透明性的研究

用多重散射理论研究了高能核核碰撞的透明性.本文的理论很好地说明了实验结果.表明高能核核碰撞主要是核子核子的两体相互作用过程.     

核子发射数的数学模拟:扩展BUU模型

本文在原来BUU方法的基础上,辨认了靶核与炮弹中的中、质子,同时在模拟核子的初始分布中考虑了小液滴模型修正,引入了表面弥散度、中子皮和形变参数等,使核子的分布更真实,这对丰中子、丰质子核反应以及非对称核反应尤为重要.考虑到中能核反应时,自由核子-核截面中,不同核子间的散射截面大约是同类核子间散射截面的三倍的事实,在BUU碰撞项中体现了这一点,这样可合理地取出不同核子-核子间碰撞流的问题.我们在利用这个扩展的BUU模型研究44Mev/A Kr+Au反应之前,有效地检验了模型的稳定性问题,并在文中合理地定义了核子发射的条件,得到了反应过程中弹核擦碎的中子、质子数与碰撞参数的关系以及类弹靶的关联.     

100—300MeV~3He(π~-,n)~2H反应的微观描述

本文将G.E.Brown等研究π-核散射的Isobar模型推广应用到中能(π,N)反应的描述上,用唯象近似方法处理多体效应,探讨了非静态修正、核子关联波函数以及出射核子扭曲效应对反应微分截面的影响,计算了100-300MeV~3He(π~-,n)~2H反应角分布,所得结果与实验基本一致。     

高能Cu+Cu碰撞中末态带电粒子赝快度分布的能量与对心度依赖性

利用Glauber模型,给出了核-核碰撞中的参与者数及二元核子-核子碰撞数与碰撞参数的解析关系,并以此为基础,在考虑到参与者由于多重碰撞而引起的能量损失效应后,通过有效二元核子-核子碰撞末态带电粒子赝快度分布的加权叠加,建立起了以碰撞参数为自变量的核-核碰撞末态带电粒子的赝快度分布函数,并用其分析了RHIC-PHOBOS合作组在不同能量与不同对心度的Cu+Cu碰撞中所做的实验测量。所得结果与实验符合得较好。     

用QMD模型研究晕核11Be+208Pb的熔合机制

通过用QMD模型研究晕核¹¹Be+²⁰⁸Pb的近垒熔合反应,发现晕核引起的熔合反应中,并存着两种相互竞争的机制:一方面当入射晕核¹¹Be靠近靶核时,由于¹¹Be是弱束缚体系,与靶核的相互作用可使其很容易破裂或少数核子被靶核俘获形成核子转移反应,从而对于熔合表现出压制;另一方面当¹¹Be的少数中子进入靶核并与靶核相互作用而使得靶核有些激发,而使局部半径增大,导致熔合势垒降低,熔合截面增强.用QMD模型计算出的熔合截面与实验值基本符合,垒附近表现出增强效应.     

用高能核子非弹性散射研究核力有效势

本文用扭曲波玻恩近似法及多体高能近似法,处理了原子核对高能核子的非弹性散射现象。在具有可靠的靶核激发态波函数的情况下,可利用这些理论处理方法研究核内两核子间的有效势,本文具体就碳核对185MeV入射核子的非弹性散射进行了计算。在计算中利用了粒子-空穴模型核波函数。在采用了具有各种交换性质并包含自旋轨道耦合项的有效势后,用一组合理的位阱参数,由多体高能近似法计算的理论值可与几个微分截面及极化实验曲线同时符合。     

超重核合成时的驱动势与热熔合反应截面

在双核模型框架下,双核系统生成超重复合核的机理是由双核中的弹核的核子全部转移到靶核产生的,而核子转移是由双核系统驱动势确定的.对有的反应道,核子转移与中质比变化路径之间有比较复杂的关系.原则上动力学方程与驱动势都应该是中子和质子的二维显函数.为处理方便,采用与中质比相关的核子转移路径的选择来取驱动势,得到了接近实验值的超重核合成蒸发剩余截面. 关键词： 超重核 熔合反应 驱动势 激发函数     

重离子核反应中核子的穿梭加速机制

本文讨论中高能核-核反应中一种加速核子的机制.其要点是:入射核的部分核子在靶核和入射核的其余部分之间往返穿梭碰撞并被加速.基于经典模型的计算表明,在经过一次往返碰撞后,出射粒子的最高能量是平均入射能量的1.33倍.计算了发射高能核子的产生截面、能谱和角分布.     

中能重离子碰撞中同位旋相关核子–核子碰撞截面的可能观测量

利用同位旋相关的量子分子动力学研究和寻找提取中能重离子碰撞多重碎裂中同位旋相关核子–核子碰撞截面的可能观测量.计算结果表明,在多重碎裂过程中中等质量碎片多重性与带电粒子总数之间的关联是在所选能区提取介质中同位旋相关核子–核子碰撞截面的灵敏观察量.应用重质量弹核打轻质量靶核具有反应产物向前角发射这一逆反应效应,可以在有限探测器条件下与实验相结合提取介质中同位旋相关的核子–核子碰撞截面.     

推广x重新标度模型与核内核子的胶子分布函数

利用推广x重新标度模型,并结合考虑核内邻近核子的海夸克和胶子发生空间重叠而在小x区域引起的核遮蔽效应,计算了Sn和C核胶子分布函数之比值,所得结果与NMC组最新实验数据符合甚好.     

高能α-α碰撞中产生粒子的多重数分布

我们在多次碰撞模型的框架下,分析了在核子-核子质子系中总能为S_NN=31.2GeV的α-α碰撞中产生的带负电荷的粒子的多重数分布,投射核子在通过靶核时损失能量,损失的能量用于产生粒子的概念在计算中明确考虑.理论结果能较好符合实验.     

重离子碰撞中多重散射机制的研究

我们试图在刚性炮弹近似下,用Glauber方法研究高能核-核碰撞过程。本文具体处理了137GeV的α粒子和¹²C的弹性散射,认为α-¹²C的散射是由α粒子与靶核¹²C内的核子-核子多重散射过程。我们没有引入任何可调参数。计算的微分截面与实验结果进行了比较,符合是满意的,从而支持了多重散射的机制。     

利用双折叠模型对弹核为α的熔合垒高度和位置的系统学分析

本文系统分析了α粒子与不同的靶核熔合时, 势垒高度和位置与相互作用核的电荷数和均方根半径的关系. 通过基于密度依赖的核子-核子相互作用(CDM3Y6)的双折叠模型来计算核势. 得到了当弹核为α时垒高度和位置的参数化公式. 通过分析质量数从16到238的原子核表明, 参数化公式可以精确地再现弹核为α的熔合反应的垒高度和位置, 其精确度在±1%以内. 此外, 其结果还能很好地和实验值, 经验值, Royer, KNS, AW和亲近势的结果相符合.     

高能核子在原子核散射的自旋效应

在Glauber理论的多次散射基础上,讨论了核子二体振幅包含自旋打翻项时,多次散射振幅的处理方法.这个方法,能够处理一般核结构组态对多次散射的影响,对核子与核作用的研究将是有益的.     

伴有靶核核心激发的氘核削裂反应

本文研究了在氘核削裂反应中伴随有靶核核心激发的情况。在这种情况下,假定由于核子-核子剩余相互作用,靶核的组态除了通常壳模型组态外,还混杂有核心激发的组态。同样,剩余核的组态主要是某一种核心激发的组态,但也还混杂有别种组态。在这假定下,给出了所考虑的反应过程的微分截面表示式。它表明,反应截面主要由靶核的组态混合所贡献。一般说来,组态的混合程度不大,故可预期截面数值是较小的。公式还表明,反应角分布的特征峯是由核心在激发后留下来的空穴态的轨道角动量量子数所决定的。这二点结论与这类反应的实验结果是一致的。运用这公式具体估计了六个反应事例的核谱因子,在实验误差内,理论值和从实验的估计值大致相合。     

100—300MeV3He(π－,n)2H反应的微观描述

本文将G.E.Brown等研究π^－核散射的Isobar模型推广应用到中能(π,N)反应的描述上,用唯象近似方法处理多体效应, 探讨了非表态修正、核子关联波函数以及出射核子扭曲效应对反应微分截面的影响, 计算了100—300MeV³He(π^－,n)²H反应角分布, 所得结果与实验基本一致.