引力场的能量动量赝张量与轴对称体系的引力辐射

本文计算了轴对称体系的引力辐射总功率。用胡宁的τ^(n)αβ表达式和Bondi的柱面波解直接计算导出-(dE)/(dt)=1/2∫^x₀c₀²sinθdθ。这个结果与Bondi不用任何τ^αβ表达式得到的公式完全相同,并证明辐射总功率是恒正的。但是,由郑玉昆的τ^αβ表达式得到的结果与Bondi的公式不一致,并表明辐射总功率不是恒正的。 关键词：     

对“不良导体导热系数测量”实验中冷却速率求法之我见

张祖寿同志在1990年第2期(《物理实验》发表的《对“不良导体导热系数的测量”实验的研究》中,提出了计算自然冷却速率的一种新方法。文中根据牛顿冷却定律推导出计算冷却速率的理论公式 dT/dτ=1/τ′(T-T_0)1n(T′-T_0)/(T_c-T_0) (1) 式中T_0为环境温度,T_c为开始计时的温度,T′为任一时刻τ′时的温度。只要测得T_c和T′即可由(1)式计算出dT/dτ|_(r=r2)·笔者对此方法持有异见。     

对"测量电介质的电容率"一文的商榷及改进意见

《物理实验》2 0 0 0年第 1 2期“测量电介质的电容率”一文 ,笔者认为存在一些问题 .文中式 ( 2 )电量 Q表述为Q =∫∞0 i C( t) dt=∫∞0VC( t)R dt显然 ,原作者认为 i C( t) =VC( t) /R,这是不对的 .对一个由电容 C与电阻 R相串连组成的RC充电回路 ,如原图 1所示 ,据基尔霍夫电压定律 ,任何瞬间 ,它都满足i C( t) R VC( t) =VE所以流过电容的电流 i C( t)为i C( t) =VE - VC( t)R在充电过程中 ,电容上的电压 VC( t)为VC( t) =VE( 1 - e- tτ)所以i C( t) =VER- VER( 1 - e- tτ) =VERe- tτ由于 i C( t)表达式的错误…     

CoGa自旋玻璃的冻结温度与频率的依赖关系

本文报告了β~′相Co_xGa_(1-x)(0.52≤x≤0.56)自旋玻璃的低场交流磁化率的温度关系曲线(温度范围为1.8一40K,频率范围为15—1000或5000Hz);以及直流低场磁化强度的温度关系曲线。实验结果拟会Fulcher定律:τ=τ_0exp[E_a/K(T_f—T_(f_a)],本文对实验结果给出了一个唯象的解释,认为在自旋团玻璃系统中,局域磁矩在T_(f_0)时的取向冻结是平衡的相变过程,但在T≥T_(f_0)的一个小范围内,冻结过程呈现弛豫特性。     

电力系统非线性振荡过程的图析

【摘　要】在本论文里,作者对一个由下列形式的三阶非线性微分方程A(d³δ)/(dt³)+(d²δ)/(dt²)-Acotδ(dδ)/(dt)(d²δ)/(dt²)+((P_iA)/M)cotδ+Csin²δ)(dδ)/(dt)+ +Bsinδ-(P_i)/M=0。所表征的电力机械振荡问题,进行了透彻的拓扑形象分析,并提出了一简易图解法来计算这振荡系统的性能。文中还举出一实例来说明这种分析方法。     

自适应光学系统的带宽及稳定性

自适应光学系统的带宽及稳定性与 Hartmann- Shack波前传感器的积分时间τs、信号采集与处理时间τd 及环路增益 g有关。自适应光学系统的校正带宽约为 1/ (10τs) ,τd及 g对系统带宽有一定影响 ;系统对于 1/ (2 0τs)以下频率范围内的扰动具有较好的拟制效果 ;τd ≥τs时 ,系统不稳定 ,减小 g可使系统稳定     

若干高精度恒稳的半显式差分格式

本文构造了解色散方程u₁=au_xxx的若干三层恒稳的半显式差分格式。第Ⅰ、Ⅱ类格式的局部截断误差的阶为O(τ²+h²+(τ²)/(h³));而第Ⅲ、Ⅳ类格式的局部截断误差的阶为O(τ²+h⁴+((τ)/(h))²+τh)。用判别稳定性的Von Neumann准则可证明:第Ⅰ、Ⅱ类格式及当参数α≤1时的第Ⅲ、Ⅳ类格式都是无条件稳定的,并且当必须的边界条件给定时它们可以显式地进行计算。     

Normalized intensity correlation function of single-mode laser system driven by colored cross-correlation noises

Considering a single-mode laser system with cross-correlated additive colored noise and multiplicative colored noise,we study the effects of correlation among noises on the normalized intensity correlation function C(s).C(s)is derived by means of the projection operator method.The effects of the self- correlation timeτ_1 of the additive colored noise,τ_2 of the multiplicative colored noise,and the effect of the cross-correlation timeτ_0 between the two noises on C(s)are discussed by numerical calculation.For the case of positive correlation(λ> 0),it is found that when a_0 > 0 the normalized intensity correlation function C(s)increases with the increase of To orτ_2,and with value ofτ_0 orτ_2 becoming larger,C(s) comes to saturation.With increasing the self-correlation timeτ_1 of the additive noise,a minimum and a maximum will appear on curve of C(s)as a_0 > 0.If a_0 < 0,C(s)decreases with the increase ofτ_0,τ_1, andτ_2.     

描述蠕变过程中内耗的四参量模型

实验表明:蠕变过程中的内耗兼有Maxwell二参量模型的性质和滞弹性三参量模型的性质。 本文提出一个用以描述蠕变过程中内耗的四参量模型。由此模型推导出的内耗表达式为 Q~(-1)=1/(ωτ_1) △(ωτ_2)/(1 ω~2τ_2~2),式中ω为测量圆频率,τ_1和τ_2分别为粘弹性内耗和滞弹性内耗的弛豫时间,△为弛豫强度。 这个内耗表达式可以满意地说明蠕变过程中内耗随时间的变化,以及内耗对蠕变速率、实验温度和测量频率的依赖关系。 文中还从微观上分析了四参量模型中各元件的物理本质。     

对匀变速直线运动加速度测定的建议

普通物理实验中,在气垫导轨上测定匀变速运动滑块的加速度a,常取以下几种计算方法: a=(v_1-v_0)/(t_1-t_0) (1) a=((v_1)~2-(v_0)~2)/(2(s_1-s_0)) (2) 以上各式中的下标0、1,对应于滑块运动到测量点s的时刻t以及即时速度v。但是,v是以挡光片计时宽度△s(约1～2cm)和相应计时间隔△t算得的平均速度来代替的。因此,实际上,v所对应的位置s、时间t都要滞后一小段距离。     

赝标介子的唯象模型(Ⅰ)

本文基于场论中的旋量-旋量Bethe-Salpeter方程(以下简称B-S方程),提出了一种满足相对论协变性要求的强子间的唯象平底势。并计算得到了在动量中的0^-介子波函数。 关键词：     

描述蠕变过程中内耗的四参量模型

实验表明:蠕变过程中的内耗兼有Maxwell二参量模型的性质和滞弹性三参量模型的性质。本文提出一个用以描述蠕变过程中内耗的四参量模型。由此模型推导出的内耗表达式为Q^-1=1/(ωτ₁)+△(ωτ₂)/(1+ω²τ₂²),式中ω为测量圆频率,τ₁和τ₂分别为粘弹性内耗和滞弹性内耗的弛豫时间,△为弛豫强度。这个内耗表达式可以满意地说明蠕 关键词：     

用光学吸收法测量钠蒸汽的原子密度

原子蒸汽密度对解释原子碰撞的实验数据很为重要,特别是对于碱金属(如钠、铷等)更是如此。利用光抽运实验,能够研究它们的碰撞情况。通过共振线的吸收系数可以测量蒸汽密度。设此共振线的波数为ν,光强为I_ν~0,它通过长度为L的吸收泡后的光强为I_ν,则由吸收定律: I_ν=I_ν~0e~(K_νL) (1)可定出吸收系数K_ν;对整个吸收线的积分可得到吸收泡中的原子密度。∫K_νdν=(λ_0~2g_2/8πg_1cτ)·N (2)其中,λ_0是吸收线中心波长;g_1和g_2分别是相应吸收线激发态和基态的统计权重;c为真空中的光速;τ是激发态原子的寿命;     

HL—1装置边缘参量的光谱学研究

用光谱学方法测量了HL-1托卡马克等离子体中性氢原子密度n_0的时空分布,氢原子流入通量Г_0。粒子约束时间τ_p及再循环系数R等,测得n_0约为10~9—10~(11)cm~(-3),Г_0为10~(15)—10~(16)cm~(-2)·s~(-1),τ_p为几毫秒到几十毫秒,R≈0.8。根据多次放电实验数据得到了有关的定标关系。实验表明,孔栏半径的大小对氢原子流入通量及粒子约束时间都有显著影响。孔栏在粒子再循环方面起主要作用。     

冲击法测磁场非瞬时电量引起的误差

用冲击法测磁感应强度,要求电量冲击时间τ远远小于冲击电流计自由振动周期,否则,光标最大偏转格数d_m偏小,产生较大的测量误差。本文给出一种分析方法,并对误差进行了定量的计算。一、理论分析与计算冲击电流计运动方程为 J(d~2a/dt~2)+P(da/dt)+Da=Φi(t) (1) 式中J为转动惯量,P为阻尼因数,D为扭转系数,Φ为固有磁通,i(t)表示脉冲电流,而a表示转动系统的偏转角。设i(t)由实验者操作换向开关而产生,按电磁感应原理,i(t)将是两个间隔为τ的脉冲,τ是开关反转一次所需时间,如图所示。设两     

关于B0→π-l+～vl衰变过程分支比的计算

通过构造适当的关联函数,计算B→π跃迁形状因子f+Bπ(q2),～fBπ(q2)和标量形状因子f0(q2),从而就能研究轻子质量对B0→π-l+～vl(l=e,μ,τ)衰变过程的影响.首次分别计算B0→π-e+～ve,B0→π-μ+～vμ,B0→π-τ+～vτ衰变过程的分支比,并发现轻子质量me,mμ可以忽略,但重轻子质量mτ不能忽略,它对分支比计算有一定的贡献.把计算结果与最近的实验数据进行比较,发现理论结果与实验数据基本符合.     

High Energy Elastic p and p p Differential Cross Sections

<正>(Updated September 2013.COMPAS group.IHEP,Protvino)Using new results from FNAL-COLLIDER-D0 experiment in pp elastic collisions at s~(1/2)=1.96 TeV[1],CERN-LHC-TOTEM experiment in p p elastic collisions at s~(1/2)=7,8 TeV[2-3]and PAO experiment in proton-air collisions at 57 TeV[4]the amplitudes of the elastic p p and p p collisions are investigated in a most broad region in s~(1/2)and t via three observables da/dt(s,t).σ~(tot)(s),and p(s).The summary of the database for dσ/dt(s,t)is presented in Figure 50.10.where projection of the dσ/dt(s~(1/2),t)to the(da/dt,—t)plane orthogonal to the s~(1/2)axis is displayed.     

计算机辅助测量放射性元素的半衰期

放射射线的半衰期是放射性核素的重要特征。精确的实验证明,在时间间隔为t到t+△t内,放射性核素衰变的数目△N是和△t及在该时刻尚未衰变的总核数N成正比的,△N∝N△t,如果写成等式可写为:(dN)/(dt)=-λN,其中λ为衰变常数。每一种放射     

类氢及碱金属原子激发态寿命的半经典计算公式

根据对应原理,得到了类氢原子能态平均寿命半经典的计算公式τ(n,l),然后利用相对论单通道量子数亏损理论进行推广,得到用来计算考虑总角动量J的激发态寿命公式τ(n,l,l+1/2)和τ(n,l,l-1/2),利用单通道量子数亏损理论得到了碱金属原子n、l远大于1时激发态寿命的半经典公式τ(n.l)=τ0(m+M/nm/v/+M)2v7l(l+1/2)/n4,其计算结果和实验数据符合的很好.     

一个不连续不可逆映象中的新型激发

报道了既不连续又不可逆一维映象中出现的一种具有新特征的激发(crisis)模式。这一新型激发产生于不连续性与不可逆性相互作用所导致的“映孔”与混沌吸引子的碰撞。映孔的出现可使迭代过程逃逸原来吸引子所占据的相空间区域,从而发生吸引子的突然扩张。数值计算结果表明,激发的特征时间<τ>与外控参量距其临界值距离的依赖关系为<τ>∝exp(U_0—U_(0c))~(-1/2),τ的不变分布P(τ)随τ增长呈现指数衰减关系。这种产生机制及主要特征与三种常见的激发相比均有新的特点。 关键词：