孤立波与多孔介质结构物的非线性相互作用

基于精确至Ｏ（εμ＾２,μ＾４）的多孔介质无压渗流模型方程和均匀流体质波动的Ｂｏｕｓｓｉｎｅｓｑ方程,本文对孤立波与多孔介质结构物的相互作用了较系统的数值实验。控制方程采用基于有限差分方程离散,在时域上采用了预估－校正方法进行了时间积分。在求解演化方程的过程中,引入“内迭代”过程实现流体域和多孔介质交界面的连接条件。结果表明孤立波在多孔介质上的反射与在不可渗透的界面上的反射类似,形成反向的孤立波但     

孤立波与孤立子

简要阐述了孤立波与孤立子发现和研究的历史,并由此可看出力学基础研究的深刻意义.     

孤立波与多个潜水障碍物相互作用的数值研究

本文以完整二维Navier-Stokes方程为控制方程,采用VOF界面跟踪技术和差分方法,数值计算孤立波与多个淹没水下物体相互作用的问题。本文对潜水物体的高度接近水深时,孤立波通过水下孤立直立方柱、两个间距较大的水下直立方柱和两个间距较小的水下直立方柱等三种情况分别进行了计算,给出了波形随时间的演化图,可以看到反射波、前传波和跟随振荡型小波列的生成。对孤立波通过水下孤立直立方柱情形的计算结果,与实验结果和势流理论结果进行了比较。     

细观结构固体层中孤立波的传播及相互作用特性

利用直接微扰方法.确定了孤立波的放大或衰减与孤立波的初始幅度以及介质的结构参数之间的关系.然后利用线性化技术构造出一种二阶精度的稳定差分格式,并对孤立波在细观结构固体层中传播特性进行了数值模拟,特别对细观结构固体层中传播的不同幅度的孤立波的相互作用进行了详细的数值模拟,从而得到在适当条件下细观结构固体层中孤立波传播时即可以衰减、放大又可以稳定传播,且相互作用不影响这种传播特性.     

孤立波与孤子

简要介绍了孤立波和孤子研究中的一些关键过程,以及基本方程和研究方法.     

孤立波与淹没平板相互作用的三维波面和水动力实验研究

在波浪水池中进行了孤立波作用下有限长度和有限宽度淹没平板的三维模型水池实验. 首次应用多目视觉立体重构技术测量局部三维自由表面变形, 该系统的有效测量水平范围为1.7 m$\times $1.6 m. 用4个三分力测力传感器组成水下测力系统, 在不影响波面的情况下测量孤立波对平板的作用力和力矩. 针对波浪不破碎的情况, 选择0.4 m水深和0.16 m波高的来波条件, 平板淹没深度为0.1 m. 实验结果表明, 孤立波经过淹没平板时自由面有明显的三维变形, 导致孤立波波幅的时空变化. 波幅在平板尾缘中心线处达到最大值, 并沿展向逐渐减小. 利用多目视觉立体重构系统得到的波面变化过程与浪高仪给出定点波面时间序列相互印证, 表明建立标识码波面测量方法是有效的. 孤立波对淹没平板作用的水动力载荷变化分为6个典型阶段, 并与利用波面三维重构得到的波面测量标识码并讨论. 基于多目视觉立体重构技术得到了垂向力和俯仰力矩极值点出现时的三维波面形态. 建立的多目视觉立体重构系统将为海洋工程结构物的水池物理模型实验提供新的波面测量手段.      

孤立波与淹没平板相互作用的三维波面和水动力实验研究

在波浪水池中进行了孤立波作用下有限长度和有限宽度淹没平板的三维模型水池实验.首次应用多目视觉立体重构技术测量局部三维自由表面变形,该系统的有效测量水平范围为1.7 m×1.6 m.用4个三分力测力传感器组成水下测力系统,在不影响波面的情况下测量孤立波对平板的作用力和力矩.针对波浪不破碎的情况,选择0.4 m水深和0.16 m波高的来波条件,平板淹没深度为0.1 m.实验结果表明,孤立波经过淹没平板时自由面有明显的三维变形,导致孤立波波幅的时空变化.波幅在平板尾缘中心线处达到最大值,并沿展向逐渐减小.利用多目视觉立体重构系统得到的波面变化过程与浪高仪给出定点波面时间序列相互印证,表明建立的三维波面测量方法是有效的.孤立波对淹没平板作用的水动力载荷变化分为6个典型阶段,并与利用波面三维重构得到的波面测量结果一并讨论.基于多目视觉立体重构技术得到了垂向力和俯仰力矩极值点出现时的三维波面形态.建立的多目视觉立体重构系统将为海洋工程结构物的水池物理模型实验提供新的波面测量手段.     

孤立波(上)

1,引言Russell的实验基本理论结果2、Boussinesq理论3、Korteweg-deVries理论Korteveg-deVries方程稳定性      

非线性波和孤立子

引言如所周知,孤立子问题及其理论已引起人们很大的兴趣和关注,并在近十几年来取得了很大的进展。这可能有二方面的原因,其一是目前发现愈来愈多的具有重要物理意义的非线性波动方程具有孤立子解,例如,KdV方程(它首先从浅水波方程得到,又在等离子体的离子声波和磁流 ...     

位移浅水内孤立波

研究两层浅水系统中的内孤立波,该系统由两层常密度不可压缩无黏性水组成。利用Lagrange坐标和Hamilton原理,推导了两层浅水系统的位移浅水内波方程,并进一步导出了两层浅水系统的位移内孤立波解。数值实验表明,位移内孤立波与经典的KdV内孤立波吻合很好,说明Lagrange坐标和Hamilton方法适用于内波分析,可以为构造内波分析的保辛方法提供一种途径。     

位移浅水内孤立波

研究两层浅水系统中的内孤立波,该系统由两层常密度不可压缩无黏性水组成。利用Lagrange坐标和Hamilton原理,推导了两层浅水系统的位移浅水内波方程,并进一步导出了两层浅水系统的位移内孤立波解。数值实验表明,位移内孤立波与经典的KdV内孤立波吻合很好,说明Lagrange坐标和Hamilton方法适用于内波分析,可以为构造内波分析的保辛方法提供一种途径。     

非均匀流上的孤立波

在风的作用下,海面上风浪和风海流一同发生、发展,在它们之间进行着能量交换。近岸地区海底的回流也影响着波浪的传播。为了研究海浪和海流的这些相互作用,泰勒(Taylor)和湯普逊(Thompson)等曾研究过非均匀流上的线性周期型表面波。但是非均匀流使波浪加强和波形变陡的作用只能由研究非线性波才能得到。莫依塞也夫(     

流体力学中的强迫孤立波

简要讨论了８０年代发现的以先驱孤立波和非传播孤立波为代表的流体力学中的强迫孤立波．介绍了这些孤立波产生的方法、力学模型、控制方程、研究现状及有待解决的问题．      

孤立波和同宿轨道

本文分析了孤立波与同宿轨道的关系,同时分析了冲击波与异宿轨道的关系。分析指出:非线性演化方程(偏微分方程)的孤立波解相当于该方程对应动力系统(常微分方程)的同宿轨道,这是动力系统联结同一鞍点的轨道;而非线性演化方程的冲击波解相当于该方程对应动力系统的异宿轨道.这是动力系统联结不同鞍点,或联结鞍点和结点,或联结鞍点和焦点的轨道;本文还用行波传播的观点分析了物理现象的波粒二重性,指出用同宿或异宿轨道与行波的关系,特别是利用 KdV—Burgers 方程鞍一焦异宿轨道来研究湍流运动是大有希望的.     

孤立波(下)

6.准一维孤立波一维孤立波(1.2)可以看作是在均匀矩形槽中传播的。因此,研究水槽宽度,深度、截面形状等的变化的效应是很自然的。Peters(1966),Peregrine(1968,1969,1972),Fenton(1973)和Grimshaw(1978)已经考察了非矩形截面槽中的孤立波,这些问题在工程上很重要。还提出了一些尚未解决的课题,本文不作进一步介绍。      

数值模拟孤立波通过水下孤立方柱的粘性流动

本文用完整二维Ｎａｖｉｅｒ－Ｓｔｏｋｅｓ方程和ＶＯＦ方法，研究孤立波通过淹没水下孤立直立方柱水域时的波形变化和粘性流场运动。本文对孤立波通过水下 孤立直方柱的情形进行了实例计算。给出了波形随时间的演化图，可以看到反射波、前传波和跟随的振荡型小波列的生成及涡流场的运动演化，并与势流计算结果进行了比较。     

非传播孤立波和表面张力

讨论关于表面张力的实验与理论分析之间的矛盾．把表面张力的能量当作高阶小量、导出了非传播孤立波的基本方程，得到的解与实验结果相符．     

非传播孤立波和表面张力

本文讨论了关于表面张力的实验与理论分析之间的矛盾把表面张力的能量当作高阶小量、导出了非传播孤立波的基本方程，得到的解与实验结果相符。     

静水槽孤立波的实验研究

本文在静水槽中复现出单孤立波,将实验得到的孤立波的波形和波速与理论值比较,极为接近。同时,考察了孤立波的碰撞行为,它表明了孤立波的粒子性。还验证了孤立波的非线性性质。