Λ超子在核物质中的单粒子位阱深度

本文利用单K、η、ω及2π、πρ介子交换理论给出的Λ-N相互作用势^[1,2], 计算了Λ超子在核物质中的单粒子位阱深度.     

利用手征SU(3)夸克模型研究轻超核5ΛHe,4ΛHe和4ΛH的结合能

利用手征SU(3)夸克集团模型，通过共振群方法(RGM)得到了非定域的YN 相互作用势和Λ超子与壳心核的相互作用势,并计算了轻Λ超核5ΛHe,4ΛHe和4ΛH 的结合能. 计算结果表明，手征SU(3)夸克集团模型不仅能较好地描述Λp散射，也能较好地描述轻Λ超核的结合能. 由于利用共振群方法(RGM)直接抽取的非定域YN相互作用势更为准确，因此计算得到的轻Λ超核5ΛHe ,4ΛHe 和4ΛH 的结合能更符合实验数据，同时，也为将来的超核和多夸克体系确定了一套更为精确的模型参数.     

夸克模型与ΛN系统

在Λ超子中考虑味SU(3)对称破缺,在夸克势模型基础上引进夸克与σ~-和π~-介子场的耦合,运用相对论性的两夸克集团理论,研究了ΛN作用势、~3S_1道和~1S_0道的ΛN弹性散射相移.     

Λ4He和Λ4H的Λ分离能及能谱

本文利用我们以前所得的Λ-N交换势,计算了_Λ⁴He和_Λ⁴H的Λ分离能及其能谱。为简单起见,我们假定单粒子的径向部分取为⁴He的电荷形状因子。计算结果与实验值符合得较好。     

Λ-α有效相互作用与超核_Λ~9Be的结合能

_Λ~9Be被看作α Λ α三体系统,α-α的相对运动对Λ的影响作浸渐近似,即用Born一Oppenheimer近似法,先严格求解以相对于α α运动的两中心问题,再求解α-α的相对运动方程。假设以Λ-α的相互作用为S波的可分离势外,几乎没有任意参量。计算出_Λ~9Be的结合能与实验值符合得很好。     

利用手征SU(3)夸克模型研究轻超核_Λ~5He,_Λ~4He和_Λ~4H的结合能

利用手征SU(3)夸克集团模型,通过共振群方法(RGM)得到非定域的YN相互作用势和Λ超子与壳心核的相互作用势,并用其计算了轻Λ超核5ΛHe,4ΛHe和4ΛH的结合能.计算结果表明,手征SU(3)夸克集团模型不仅能较好地描述Λp散射,也能较好地描述轻Λ超核的结合能.由于利用共振群方法(RGM)直接抽取的非定域YN相互作用势更为准确,因此计算得到的轻Λ超核5ΛHe,4ΛHe和4ΛH的结合能更符合实验数据,同时,这也为将来研究超核和多夸克体系确定了一套更为精确的模型参数.     

夸克模型与ΛN系统

在Λ超子中考虑味SU(3)对称破缺,在夸克势模型基础上引进夸克与σ和π介子场的耦合,运用相对论性的两夸克集团理论,研究了ΛN作用势、³S₁道和¹S₀道的ΛN弹性散射相移.     

Ⅲ-V族化合物半导体Λ轴光学声子形变势的研究

本文在LMTO-ASA能带计算中,采用冻结声子模型,系统地研究了Ⅲ-V族化合物半导体的Λ轴光学声子形变势随k值的变化关系,提供了9种Ⅲ-V族化合物在Λ轴不同k值情况下的光学声子形变势d₃₀(Λ), d₁₀(Λ,val)和d₁₀(Λ,con)的第一原理计算结果。     

Λ_c重子谱疑难（英文）

Λ_c+重子家族存在一个疑难,也就是重夸克有效理论预言的轨道角动量为L=2的多重态中的态在实验上是缺失的,而且已发现的Λ_c(2765)+和Λ_c(2940)+的JP量子数仍然未知。在本工作中,我们使用双夸克图像计算了重子的质量,研究了Λ_c(2765)+和Λ_c(2940)+的可能归类以及仍缺失的具有L=2和量子数的Λ_c+态,进而指出Λ_c(2880)+的峰结构中实际上已经包含了L=2、这一缺失态,并建议Λ_c(2765)+和Λ_c(2940)+的量子数应分别为2S(1/2+)和2P(1/2-)。     

Λ-α有效相互作用与超核9Be的结合能

⁹Be被看作α+Λ+α三体系统, α-α的相对运动对Λ的影响作浸渐近似, 即用Born-Oppenheimer近似法, 先严格求解Λ相对于α+α运动的两中心问题, 再求解α-α的相对运动方程. 假设Λ-α的相互作用为S波的可分离势外, 几乎没有任意参量. 计算出⁹Be的结合能与实验值符合得很好.     

粲Λ-核子相互作用和粲Λ核结合能

本文用Hartree-Fock方法计算了Λ超核⁵_ΛHe与⁹_ΛBe的Λ的结合能及粲Λ(Λ_c)核⁵_ΛHe与⁹_ΛBe的Λ_c的结合能. 在使前两者的Λ结合能之比与后两者的Λ_c结合能之比相等时, 定出Λ_c与核子的相互作用约为Λ与核子的相互作用的4/5. 用此相互作用计算了1p壳Λ超核和Λ_c核的结合能, 结果表明核芯A≥4的Λ_c核是存在的.     

相对论核–核碰撞中产生的Λ超子的退极化原因探讨

对每核子200GeV的S+Pb中心碰撞中产生的Λ粒子的横向极化度消失的现象作了细致研究.用相对论核–核碰撞的Monte-Carlo事例产生器——LUCIAE产生了相应能量下的S+Pb中心碰撞事例,定量地分析了消除Λ粒子横向极化度的各种因素,研究了反应中的二次散射、二次产生以及Σ,Ξ等超子衰变产生的Λ粒子在总的实验测量到的Λ总数中的比例,确定了由这些Λ粒子造成的退极化度对总的Λ极化度的影响.模拟和计算结果表明,以上3个效应强烈地影响了Λ的横向极化度,但不可能使终态假定为强子气时Λ粒子的横向极化度完全消失.为了解释Λ极化度近于零的实验结果,可能需要在相对论重核碰撞中引进Λ粒子产生的新的机制,包括存在形成夸克–胶子等离子体(QGP)的弱效应.     

AΛCa和 AΛΛCa超核中的巨中子晕现象

利用密度相关零程对力的相对论连续谱Hartree-Bogoliubov方法,对偶中子数的Ca同位素从质子滴线到中子滴线范围内的单Λ超核和双Λ超核基态性质进行了系统研究. 与通常的原子核相比,单Λ超核和双Λ超核中超子提供的吸引力会相应地降低中子费米面. 所预言的中子滴线超核分别为77ΛCa和78ΛΛCa,比原来预测的通常滴线核74Ca多两个中子. 基于对双中子分离能、中子密度分布、半径、单粒子能谱、轨道占据数和连续谱贡献的分析,预言了超核中的巨中子晕现象.     

相对论重离子碰撞中Λ粒子产生和Λ/p比率

利用强子输运–弦碎裂模型研究了200A GeV重离子碰撞中Λ多重产生和Λ/p比率.研究了它们随反应系统大小和碰撞中心度的变化.研究表明Λ和p多重数都随反应系统增大和随碰撞中心度提高而增大,但它们的比率基本保持不变.Λ的湮没截面大小变化对Λ的多重数产生有一定影响,但对Λ/p比率影响不大.结果很好地再现了pp反应中Λ/p比率.并获得这一比率在AA反应中是pp反应中的3—5倍.     

A≤4的Λ超核动力学结构

本文用少体方法对A≤4的S壳Λ超核动力学结构进行系统研究,同时研究A≤3的普通原子核的结构,通过比较,看到了Λ超子进入核内使结构产生变化,Λ超子的加入,造成壳心核的缩聚,核子间均方根距离缩短,Λ超子在核内起胶粘凝聚作用.对这些核体系内部结构的研究表明,粒子间相对运动主要处于0s轨道.     

超核的α集团结构和Λ17O的Λ分离能

用超核的α集团结构和Λ-α相互作用唯象位计算了13ΛC的Λ分离能,得到与实验数据符合甚好的结果,在此基础上进一步预言了17ΛO的Λ分离能,得到与经验值符合得最佳的结果,优于现有国际上的理论计算.     

Λ超核9Be、6Be和10Be的动力学结构

本文在α集团模型下,利用谐振子基展开和广义Talmi-Moshinsky交换,完成了对Λ超核⁹Be、⁶Be和¹⁰Be能谱的变分计算,借助统一的α-α、Λ-Λ势和修正的Λ-α势,使⁹Be、⁶Be和¹⁰Be能级得到自洽的描述.此外,对上述三个Λ超核的结构和粒子间的关联也作了研究和分析,得到一些有意义的结果.     

高位K2(1Λg) 与基态原子的碰撞转移

在K原子密度约为0.5～5×1016cm-3的样品池中,脉冲激光710 nm线双光子激发K2基态到高位1Λg态,研究了K2(1Λg)+ K(4S)碰撞转移过程.K原子密度由测量KD2线蓝翼对白光的吸收得到.测量不同K密度下1Λg态发射的时间分辨荧光强度,它是一条指数衰减曲线,由此得到1Λg态的有效寿命,从描绘出的有效寿命倒数与K原子密度关系直线的斜率得到1Λg态总的碰撞猝灭截面为(2.1±0.2)×10-14cm2,从截距得到的辐射寿命为(22±2)ns.测量了K的6S →4P3/2和4D→4P3/2在不同K密度下的时间积分荧光强度,得到了K2(1Λg)+K→K2(11∑ +g)+K(6S,4D)碰撞转移截面为(1.5±0.3)×10-15cm2(对转移到6S)和(8.5±3.0)×10-15cm2(对转移到4D).     

超核_Λ~(13)C、_Λ~(17)O低激发态的研究

本文从唯象的以Λ-α相互作用位和~(12)C、~(16)O的独立α粒子模型波函数出发,采用折迭位方法,求出了以Λ-~(12)C、Λ-~(16)O等效相互作用位的解析表示,在此基础上计算了超核_Λ~(13)C、_Λ~(17)O的低激发态能量和自旋轨道耦合效应所引起的_Λ~(13)C第一激发态的能级劈裂,并对Λ-~(12)C、Λ-~(16)O等效相互作用位和_Λ~(13)C、_Λ~(17)O的有关问题进行了分析和讨论.     

超核的α集团结构和_Λ~(17)O的Λ分离能

用超核的α集团结构和Λ α相互作用唯象位计算了 13ΛC的Λ分离能 ,得到与实验数据符合甚好的结果 ,在此基础上进一步预言了 17ΛO的Λ分离能 ,得到与经验值符合得最佳的结果 ,优于现有国际上的理论计算