静态超高压大腔体中热流的计算机模拟(Ⅱ)计算结果与分析

计算了不同传压介质和加热筒变形对静态超高压腔中温度稳态分布的影响.稳态数值计算结果与近似解析公式结果及非稳态数值计算结果相符.由稳态最高加热温度对加热功率实验曲线斜率估算出叶蜡石的热导率与高压传热专门测量结果相符. 关键词：     

静态超高压大腔体中热流的计算机模拟(Ⅰ)——基本方程和数值求解方法

对六面顶静态超高压大腔体中传热问题采用二维柱对称近似，提供一种能在计算机上实现的求瞬态和稳态温度分布的数值计算方法．估计了误差，推导了静态温度分布的近似解析表达式． 关键词：     

脉冲主被动锁模固体激光器的理论计算(Ⅱ)——计算机模拟

本文用文献提出的理论模型对脉冲主被动锁模钕玻璃和Nd:YAG激光器作了计算机模拟。得到了主被动锁模激光器的锁模阈值、输出稳定性、脉冲宽度、脉冲不对称度等特性对调制器的调制深度、失调以及可饱和染料的浓度、弛豫时间的依赖关系。理论计算结果与实验相比定性地符合得很好,由此解释了若干实验现象,并使我们更好地理解主被动锁模的物理过程。 关键词：     

交通流问题的有限元分析与模拟(Ⅱ)

从数值方法和交通流现象两方面,对L-W理论的运动学方程作了合理的改进.将对原模型的特征线与间断解分析与改进模型的数值结果做出比较,经分析可知后者是对前者的逼近,同时也验证了后者及其数值结果的合理性.算例包括红绿灯、交通事故等问题,涉及最大密度与零密度的混合分布、车道数变化及边界条件的急剧变化等情形.     

双级四压砧(四面体)静态超高压技术

一、引言 静态超高压高温技术的发展,为研究人造优质大颗粒超硬材料开辟了新的前景。一般磨料级人造金刚石的合成,所用压力为60千巴左右,当压力提高时,例如77千巴以上,从实验可知,可得到巴拉斯和黑金刚石类型的大颗粒多晶体。因此,静态超高压高温容器,除一般要求外,一个重要的条件就是能产生较高的压力,例如100千巴左右,甚至更高。 在提高压力方面,已有各种类型容器的设计和改进。本文提出一种新的多级多压砧容器,并介绍其中最简单的双级四压砧(四面体)容器、校压达100千巴的若干实验结果。     

热导率的平衡分子动力学模拟中的热流计算

在热导率的平衡分子动力学模拟中,针对Lennard-Joness势、Stillinger-Weber势和Tersoff势三种势能模型,给出一个形式简洁的统一热流计算式.通过与文献中的式子进行对比,发现提出的热流计算式与文献中的一些计算式是等价的,而有些式子存在错误.此外,针对热流计算中的势能分配问题,分析均分法和独享法两种势能分配方法对计算结果的影响.结果表明:两体势的分配最大可导致计算的热导率10%的变化,而三体势的分配方式对热导率计算结果的影响可以忽略.独享法得到的热流自相关函数波动大、收敛慢、数值噪声较大,导致热导率计算结果精度的降低,而均分法不存在这些问题.     

非晶态Fe-P合金结构的计算机模拟(Ⅱ) Fe_(100-x)P_x结构与成分关系

本文以计算机制作的模拟非晶态Fe_(100-x)P_x(x分别取25,20,15)合金的无规密堆模型作为初始位形,应用准动态平衡边界条件、截尾Morse势对体系进行松弛(能量极小化)计算。得到了松弛前后三种不同成分模型的体系能量、简约径向分布函数、配位数分布、角分布函数及均匀度,讨论了非晶态Fe_(100x)P_x合金结构与成分的关系。     

有限积分理论(FIT)及其在腔体计算中的应用

通过介绍麦克斯韦方程的离散过程,简单介绍了有限积分理论（Finite Integration Theory）。该理论直接以电场强度和磁感应强度为未知量,采用两套互相正交的网格,将场矢量离散为不同网格点上的一系列分量,将矢量积分方程转化为一组线性方程组。通过对SFC高频腔体模拟的实例,可以看出,此方法在腔体本征频率、Q值及腔体并联阻抗等腔体参数计算中具有叫高的精度,说明了基于FIT的MAFIA程序在腔体模拟中的可靠性。     

有限积分理论(FIT)及其在腔体计算中的应用

 通过介绍麦克斯韦方程的离散过程，简单介绍了有限积分理论（Finite Integration Theory）。该理论直接以电场强度和磁感应强度为未知量，采用两套互相正交的网格，将场矢量离散为不同网格点上的一系列分量，将矢量积分方程转化为一组线性方程组。通过对SFC高频腔体模拟的实例，可以看出，此方法在腔体本征频率、Q值及腔体并联阻抗等腔体参数计算中具有叫高的精度，说明了基于FIT的MAFIA程序在腔体模拟中的可靠性。     

非晶态合金Ni_(64)B_(36)结构的计算机模拟(Ⅱ) 边界条件对模型结构的影响

本文用计算机制作的模拟Ni_(64)B_(36)非晶态合金的结构模型作为初始位形,分别在自由边界、固定边界、周期边界和准动态平衡边界条件下,用不同于以往的松弛方法进行了能量极小化计算。通过分析和对比松弛前后各模型的各种结构参数的变化,讨论了各类边界条件对松弛模型结构的影响。     

电子回旋共振放电的电离特性PIC/MCC模拟(Ⅱ)——数值模拟与结果讨论

采用粒子模拟与蒙特卡罗相结合(PIC/MCC)的方法，应用电磁模型，编写了准三维的电子回旋共振(ECR)放电电离过程的模拟程序，得到了ECR放电过程中电子与离子的相空间分布、电磁场分布.通过对这些分布随时间演化的分析，得出ECR加热发生在ω≈ω_c0且垂直于轴向的区域；ECR区域，微波能量几乎全部耦合给电子，获得能量的电子通过与中性粒子的电离碰撞产生了大量的带电粒子；随着放电的进行，大量带电粒子通过频繁的碰撞，分布由各向异性逐渐趋于各向同性. 关键词： 电子回旋共振放电 粒子模拟 蒙特卡罗 电离     

金属氧化物薄膜的多离子束反应共溅射模型(Ⅱ)——数值计算与结果讨论

结合实验中的工艺技术参数,以Pb,Ti两金属靶的反应共溅射为例,对我们提出的金属氧化物薄膜的多离子束反应共溅射模型进行数值计算,分别得出了各靶的溅射速率R,反应腔中反应气体分压p以及衬底Pb,Ti的金属单质和氧化物所占的有效面积百分比与反应共溅射中直接可调的物理量,即反应气体总量Q和溅射离子束流J的关系.计算结果表明,该模型揭示了反应溅射具有滞回效应的本质特征,反映了反应共溅射中相关参数的相互影响与相互耦合的特点,给出了薄膜中组分原子百分比及其氧化物的形态与溅射工艺的关系,指出了多离子束反应共溅射中稳恒溅 关键词：     

ICP—AES中光谱干扰的计算机模拟：Ⅱ.有效谱线轮廓宽度的计算

在电感耦合等离子体原子发射光谱法(ICP-AES)中,利用计算机模拟光谱线对于光谱干扰的快速准确预测是一种有效的方法。在模拟过程中,主要步骤在于计算光谱线轮廓。前人在谱线轮廓的计算方面已进行过探讨,但所涉及的大多为谱线的物理轮廓。实际上,任何光谱分析均需通过一定的光谱仪器进行。分析粒子所发射的谱线除了在光源中因各种因素发生变宽外,在经过仪器光学系统时亦会发生变宽。在检测     

原子核的配对壳模型数值计算(Ⅱ)

在配对壳模型内做SD子空间截断,选BCS对为S对,D对通过D=[S,Q]获得. 通过计算Z,Nε[50,82]区域的几个核,研究了单粒子能量和反常宇称态对于低能集体态的影响.     

静态超高压容器中温度、压力等参数的测试

本文对以叶蜡石为固体压力介质,石墨为发热体的立方体型超高压容器进行了温度、压力测定．给出了高温下的压力标定曲线和求解腔内温度的经验公式;对热电偶热电势的压力效应也进行了测定．并给出了近似的计算公式．实验中压力测至６１．５千巴,温度测至１６００℃．一、高温下的压力标定本实验用金的熔融曲线对立方体型的超高压容器进行了高温下的压力标定．实验是在ＤＳ－２９Ａ型铰链式液压机上进行的．实验方法是把套有氮?...     

金属表面的相关波函数理论(Ⅱ) 实际计算

在文献[1]给出的理论框架的基础上,由具有Feenberg-Jastrow关联因子的相关波函数,计算了“jellium”模型下简单金属的表面能和电子密度分布。表面电子密度分布由求解Cha-kravarty-Woo方程而得到。由于库伦关联的长程性,在表面能和CW积分方程中都出现一系列的发散项,本文证明了所有发散项严格互相抵消。本文求得的表面能在整个实际金属的电子密度范围内(r_s=2—6)与实验值大致符合。     

激光等离子体中电子热流变化的数值模拟

利用二维相对论电磁粒子模拟程序研究了激光等离子体中电子热流在各向异性等离子体中的发展演化过程,提出了单位时间内等离子体临界表面上输运的能量与电子自由路程之间的函数关系,得到了用经典Spitzer-Harm理论来描述的电子热传导公式,探讨了经典电子热传导模型与被限制的自由热流随时间的变化情形。数值结果表明,强激光照射等离子体薄靶时的初始时刻电子热流迅速增大,但由于周边的自生磁场对电子的运动有限制作用,因此热流随时间缓慢地减少。对这些过程的研究对于电子热流的衰减和热输运等过程有重要意义。     

CT-6托卡马克研究(Ⅱ) 物理实验结果

本文报道了CT-6托卡马克装置在四万多次放电实验过程中观察到的现象和从大量数据中得到的一些规律性。这些实验结果分属于:平衡稳定等离子体的获得,等离子体形成阶段的特性,杂质和等离子体壁相互作用等几个主要方面。     

HeⅡ中元激发和色散关系的计算机模拟研究

液体HeⅡ的色散关系涉及到元激发的类型以及它们之间的相互作用,对液体4He物理性质的解释和实际应用都是至关重要的,因此从理论和实验两个方面展开对它的研究一直是液体4He研究的热点之一.本文采用计算机模拟的方法对液体HeⅡ的元激发和色散关系进行了比较深入的研究,给出了在一定温度范围内色散关系的统一解析表达,并在此基础上计算出自由能以及熵随温度的变化关系,模拟结果与实验数据吻合得很好.     

大孔径静态干涉光谱成像系统(LASIS)中实体Mach-Zehnder干涉仪加工误差容限分析

简要叙述了LASIS光谱成像系统的原理和仪器构成,针对LASIS光谱成像仪像方视场与干涉数据单边过零采样的要求,通过对实体Mach-Zehnder横向剪切干涉仪结构和光路进行分析,并对比Sagnac型横向剪切干涉仪的结构,研究了该干涉仪的附加光程差与加工误差的关系,给出了附加光程差公式和误差容限公式,对探测器阵面上光程差变化的非线性效应影响进行了分析和仿真。结果表明,相比Sagnac型横向剪切干涉仪,因实体Mach-Zehnder干涉仪的非共光路特点产生的附加光程差会导致探测器上的零光程位置的偏移,为保证过零单边采样的要求,需对干涉仪的尺寸误差进行严格约束,其中组成干涉仪的两块非对称五角棱镜非对称量的匹配误差小于0.02 mm;而探测器上光程差变化的非线性效应引起的光谱复原误差小于0.2%,基本可以忽略不计。