激发奇偶q相干态的统计性质

构造了激发奇q相干态a+mqα〉oq和激发偶q相干态a+mqα〉eq,并通过数值计算研究了参数q和m对平均光子数、亚泊松特性和反聚束效应等统计性质的影响.结果表明:当q偏离1较远时,二阶q相干函数出现振荡现象,其振幅和周期与m无关;平均光子数和MandelQq参数都随着m的增大而急剧增大;只要不是q→1,亚泊松特性和反聚束效应两者是不等价的.     

激发双参数变形奇偶相干态的压缩特性

研究了激发奇qs相干态a+mqsα〉oqs和激发偶qs相干态a+mqsα〉eqs的压缩特性,数值计算了参数m,s和q对qs压缩函数的影响.结果表明:(1)当q或s偏离1较远时,态a+mqsα〉oqs和a+mqsα〉eqs都能呈现出强烈的qs压缩,而且随着r²的增大qs压缩函数出现振幅和周期都递增的振荡现象,其振幅不但随q或s的减小而急剧增大,而且也随着m的增大而急剧增大,其周期随q或s的减小而增大但与m无关,从控制光场的压缩效应来看,场模上光子数增加数m可作为第三个独立的调节参数来使用;(2)对于大多数r,qs压缩函数对s的敏感度大于对q的敏感度,即通过调节参数s来控制光场的压缩效应要比通过调节参数q更有效.     

激发双参数变形奇偶相干态的反聚束效应

通过在双参数变形奇偶qs相干态上重复作用玻色产生算符,构造了激发奇qs相干态aqs+m|α〉qso和激发偶qs相干态aqs+m|α〉qse,并用数值计算研究了参数m,s和q对反聚束效应的影响.结果显示:(1)当r较小时,对于偶qs相干态,激发可使原来强烈的聚束效应变为强烈的反聚束效应;(2)当q(q≤1)偏离1较远时,随着r2的增大,二阶qs相关函数出现振荡现象(即反聚束效应和聚束效应交替出现),其振幅和周期都随s和q的减小而增大,但不明显受m的调节;(3)当q→1时,二阶相关函数同样出现振荡现象,其振幅和周期不但随着s的减小而增大,而且明显地受到参数m的调节;(4)对于大多数r,二阶qs相关函数对s的敏感度大于对q的敏感度.     

叠加q相干态的振幅M次方压缩

本文构造了以奇偶ｑ相干态为特例的一般叠加ｑ相干态｜α,θ〉ｑ＝ｃ（｜α〉ｑ＋ｅ＾ｉθ｜－α〉ａ）,并研究了它的振幅Ｍ次方压缩性质,发现这种叠加态只存在振幅奇数次方压缩效应。并数值计算了叠加系娄籴形参数对压缩的影响。     

增加光子奇偶q相干态的高阶压缩效应

通过数值计算研究了增加光子奇q相干态a_q^+m|α>_q^o和增加光子偶q相干态a_q^+m|α>_q^e的高阶压缩效应.结果表明:当q较小时,态a_q^+m|α>_q^o和a_q^+m|α>_q^e都能呈现出强烈的奇次方阶压缩效应,但无偶次方阶压缩效应,而且奇次方阶压缩随m的增大而增强.当m=0时a_q^+m|α>_q^o和a_q^+m|α>_q^e为光场振幅偶次幂的最小测不准态,但当m≠0时它们不是光场振幅偶次幂的最小测不准态.     

真空场注入非对称五态叠加多模泛函叠加态的高次振幅压缩

构造了由多模真空态、多模泛函相干态、多模泛函相干态的相反态、多模复共轭泛函相干态和多模复共轭泛函相干态的相反态这五个宏观上完全可分辩的量子态线性叠加所构成的强度不等的非对称五态叠加多模泛函叠加态光场|Ψ(5)vas〉q.利用多模压缩态理论,首次研究了态|Ψ(5)vas〉q的广义非线性等幂奇数次高次振幅压缩特性.结果发现:在一定的条件下,态|Ψ(5)vas〉q可呈现任意次的广义非线性等幂次高次振幅压缩效应,其压缩程度、压缩深度和压缩幅度与压缩次数、腔模总数、态间叠加几率幅、各模光场的经典强度以及经典初始相位的空间分布函数等强烈地非线性相关联;特别是,在特定条件下,真空场的注入可以提高压缩程度.     

态|ψ(3)5〉q中广义电场的2(2m+1)次方Y压缩特性

利用多模压缩态理论,研究了由多模复共轭相干态|{Z*j}〉q(j=1,2,3,…,…,q)、多模复共轭相干态的相反态|{-Z*j}〉q和多模虚相干态|{iZj}〉q的线性叠加所组成的第Ⅴ类三态叠加多模叠加态光场|ψ(3)5〉q中广义电场分量的等幂次N次方Y压缩特性.结果发现:当压缩次数N=2p且p=2m+1(m=0,1,2,…,…)时,在一定的条件下,态|ψ(3)5〉q的广义电场分量(即第二正交相位分量)可呈现出周期性变化的、偶数次的等幂次2(2m+1)次方Y压缩效应.     

态|ψ_5~((3))〉_q中广义电场的2(2m+1)次方Y压缩特性

利用多模压缩态理论 ,研究了由多模复共轭相干态 | {Z j}〉q(j =1,2 ,3,… ,… ,q)、多模复共轭相干态的相反态 | { -Z j}〉q 和多模虚相干态 | {iZj}〉q 的线性叠加所组成的第Ⅴ类三态叠加多模叠加态光场 | ψ( 3)5〉q 中广义电场分量的等幂次N次方Y压缩特性 .结果发现 :当压缩次数N =2 p且 p =2m + 1(m =0 ,1,2 ,… ,… )时 ,在一定的条件下 ,态 | ψ( 3)5〉q 的广义电场分量 (即第二正交相位分量 )可呈现出周期性变化的、偶数次的等幂次 2 (2m + 1)次方Y压缩效应 .     

相位差与q变形广义相干叠加态的压缩特性

对于q变形的非简谐振子广义相干态的叠加态β〉+eiφβeiδ〉,其量子涨落的可能高阶压缩阶数可以表示为k≠2πn/δ,这里n是整数.当δ=π时,压缩阶数不能是偶数即只能是奇数,这正是q变形非简谐振子广义奇偶相干态的结果.由此表明参数相位差δ对决定q变形的非简谐振子广义相干态叠加态的高阶压缩阶数起决定性作用.     

由奇偶相干态组成的第ⅣV种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩

根据量子力学中的线性叠加原理,构造了由多模奇相干态和多模虚偶相干态组成的第Ⅳ种四态叠加多模叠加态光场|ψ(4)oe,Ⅳ〉q.利用多模压缩态理论,研究了态|ψ(4)oe,Ⅳ>q的等阶N次方Y压缩特性.结果发现1)当压缩阶数为偶数时,态|(4)oe,Ⅳ〉q始终不呈现等阶N次方Y压缩效应.a)当压缩阶数N=4m(m=1,2,3,……)时,态|ψ(4)oe,Ⅳ〉q恒处于等阶N-Y最小测不准态;b)当N=4m'+2(m'=0,1,2,……)时,态| ψ(4)oe,Ⅳ〉q可呈现"半相干态"效应;2)当压缩阶数为奇数时,在不同的条件下,态|ψ(4)oe,Ⅳ〉q可分别呈现以下几种状态a)第一正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应;b)第二正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应;c)态|ψ(4)oe,Ⅳ>q可呈现"半相干态"效应.     

与q形变玻色算符逆算符相关的相干态及其量子统计性质

讨论了ｑ形变玻色算符的广义逆算符作用于ｑ－相干态所得到的两类量子态的数学及量子统计性质。结果表明，ｑ－相干态的光子激发态不存在压缩但呈现反聚束效应，而ｑ－相干态的光子湮灭态却存在压缩但不呈现反聚束效应。     

q变形非简谐振子奇偶广义相干态的高阶压缩效应及反聚束效应

研究了q变形非简谐振子奇偶广义相干态的高阶压缩效应和反聚束效应,并就q变量[χ]的两种不同表示情况进行了讨论.数值计算结果表明,q变形非简谐振子奇偶广义相干态均可呈现奇次方阶压缩效应和反聚束效应,这与谐振子情况的光学统计特性是不同的.     

有限维希尔伯特空间q-畸变谐振子偶相干态及其压缩和反聚束特性

从一般形式上构造了有限维希尔伯特（Ｈｉｌｂｅｒｔ）空间ｑ－畸变谐振子的偶相干态,并讨论了其量子统计特性。发现有限维希尔伯特空间的偶ｑ－相干态与通常无限维空间的偶ｑ－相干态或偶相干态有明显不同的压缩和反聚束特性。前者的偶ｑ－相干态不仅出现正交压缩,而且出现反聚束效应。     

纠缠相干态的压缩特性

研究纠缠相干态的量子纠缠特性和压缩特性。计算和分析了纠缠相干态的纠缠度和单模、双模压缩特性。讨论了纠缠和压缩二种非经典效应的关系，发现可以通过操纵纠缠度来达到增加或减弱压缩的目的。并指出了单模压缩和双模压缩表现出完全不同的特性。     

第二类奇偶q相干态及其性质

本文以新的参数化方式引入第二类奇偶 q 相干态,并定义了 q 压缩概念。第二类奇偶 q 相干态的压缩效应和反聚束效应类似于奇偶相干态,但存在q压缩效应。     

压缩迭加态及其特性

压缩迭加态是由迭加态通过压缩系统后产生的一种辐射经典态。这种具备了Ｗｉｇｎｅｒ相空间压缩和相干迭加压缩两种机制。详细讨论了这种压缩迭加态的量子统计性质及压缩特性。     

The Squeezing Operator and the Squeezed States of "Superspace

ＴｈｅＳｑｕｅｅｚｉｎｇＯｐｅｒａｔｏｒａｎｄｔｈｅＳｑｕｅｅｚｅｄＳｔａｔｅｓｏｆ＂Ｓｕｐｅｒｓｐａｃｅ＂￥ＳＵＮＣｈａｎｇｙｏｕ（ＤｅｐａｒｔｍｅｎｔｏｆＰｈｙｓｉｃｓ，ＨｅｉｈｅＴｅｃｈｅｒ＇ｓＣｏｌｌｅｇｅ，Ｈｅｉｈｅ１６４３００）ＭＡＡｉｑ...