放射性绝对测量和半衰期(Ⅳ)——N_0的应用和准确度

本文讨论了在一给定时刻t_0(通常是入射粒子轰击靶的结束时刻)的一个靶内的某一放射性同位素的原子数N_0,在反应截面或束流强度的测定中或在活化分析中的应用,并分析了N_0(并截面)的准确度。     

放射性绝对测量和半衰期(Ⅲ)放射性绝对测量中的衰变常数和统计性

本文从理论上探索了在放射性绝对测量中,降低由衰变常数的不准确性和测量统计性所引入的误差。发现以寿期为中心的前后对称测量法可以达到这样的要求,即使衰变常数的误差达到±10％,由零时和两个寿期时测量的结果,分别计算得出的在零时的放射性原子数的平均值由衰变常数的不准确性引入的误差仍小于0.1％。用^99mTc衰变的实验数据,在测量统计性范围内证实了以上论点。故,用以寿期为中心的前后对称测量法,将测量时间尽量提前,既可减少由衰变常数的不准确性所引入的误差,又可有较好的测量统计性,使绝对测量的结果更准确。     

放射性绝对测量和半衰期(Ⅰ) 放射性绝对测量中测量时刻选择的实验证明

本文用^99mTc源的衰变实验证明了:在测量一个样品中在t₀时的一种放射性同位素的原子数时只需精心选择一次或多次测量其放射性的时刻在t₀后约该同位素的一个寿期（1/λ）,并进行计算,则由它的衰变常数（λ）或其半衰期（T1/2）的不准确性而引进的误差可以被降低到较小值。     

放射性绝对测量和半衰期(Ⅱ)介绍一个非经典的获取衰变常数或半衰期的方法

本文介绍了一个非经典的获取放射性核素^99mTc的衰变常数及半衰期的方法并与经典的最小二乘法分析结果进行比较。非经典法的结果是T_1/2=6.006±0.004小时,经典法的结果是T_1,2=6.009±0.005小时。     

f0(400—1200)物理本质的探讨

对f₀(400—1200)的物理本质进行了探讨,将其分解为三部分:t道ρ介子和f₂(1270)介子交换部分以及一个很宽的s道共振态f₀(X).在ππ不变质量1.2GeV以下,用t道ρ介子交换就可以很好地解释同位旋为2的ππS波散射实验数据.但是,在能量高于1.2GeV时,t道f₂(1270)介子交换的贡献必须计入.利用同位旋为2的ππS波散射过程对t道ρ介子和f₂(1270)介子交换中的形状因子进行约束,通过重新拟合CERN-Munich(CM)实验数据来获得f₀(X)的参数.结果表明,确实需要引入一个在1.6—1.7GeV附近具有极点的较宽的0⁺⁺的共振态,其极点是(1.69–0.26i)GeV.     

低温高密度N2气体的状态方程

 将Beattie-Bridgeman（BB）方程和其改进形式Benedict-Webb-Rubin（BWR）方程应用于低温高密度的N₂气体,通过计算值与实验值的比较发现：在N₂气体温度低至150 K、压强达100 MPa和密度达临界密度ρ_c的2.548倍时,BWR方程仍能计算出可靠的结果,对低于临界温度的过冷气体也能给出较高准确度的计算结果,这说明该方程对低温高密度的N₂气体能准确描述。而BB方程却不适用于低温高密度的情况。     

MEASUREMENT OF NUMBER OF RADIOACTIVE ATOMS AND HALF-LIFE (Ⅳ)—Applications and Accuracy of N0

In present paper, the applications of N₀,the number of atoms of a certain radioactive isotope in a target at a given time t₀ (usually the end of a bombardment by incident particles) in the measurement of the reaction cross section or the beam intensity or in the activation analysis are discussed and the accuracy of N₀ (also the cross section) is analyzed.     

(Fe0.03Ni0.97)8(Si0.79P0.21)3的等温状态方程研究

 采用固态高温烧结反应方法,成功合成出了陨硅镍铁石样品(Fe_0.03Ni_0.97)₈(Si_0.79P_0.21)₃。X射线衍射结果表明,合成样品的结构为R3'c,对应的晶胞参数为a=b=0.663 8(1) nm,c=3.789 2(2) nm,V=1.446 15(6) nm³。在室温下,对样品进行原位高压X射线衍射研究,实验最高压力达到21.3 GPa,随着压力的升高,晶胞体积逐渐减小,但并没有观察到结构相变。利用Birch-Murnaghan状态方程对体积与压力的关系进行拟合,获得常温常压下的体积V₀=1.441 4(24) nm³,体积模量K₀=220(7) GPa。晶轴与压力的关系利用Murnaghan状态方程拟合,获得a轴和c轴的模量分别为K_a=257(9)和K_c=165(4),c轴较a轴容易压缩。     

Measuring D0-D0 mixing in D→f0(980) K and more

We investigate the D⁰-D⁰ mixing through the doubly Cabibbo suppressed (DCS) channel D0→f₀(980)K^*0 and its charge conjugate channel, in which the K^*0 meson is reconstructed in both K⁺π^－ and K_Sπ⁰ final state. Although the decay D⁰→f₀(980)K^* has a small branching ratio, the final state mesons are relatively easy to identify. The f₀(980) meson can be replaced by the S-wave π⁺π^－ state, or a longitudinally polarized vector meson ρ⁰. All mixing parameters, including the mass difference and decay width difference, can be extracted by studying the time-dependent decay width of these channels. We show that the method is valid in all regions for mixing parameters and it does not depend on the strong phase difference.     

Nd∶KY(WO4)2和Nd∶KG(WO4)2晶体吸收光谱性能分析

通过研究分析钨酸盐晶体Nd∶KY(WO₄)₂和Nd∶KG(WO₄)₂在室温下的吸收光谱，发现这2种晶体具有作为激光晶体的优良特性。根据Judd-Ofelt理论和测试所得的吸收光谱及数据，用VC++编程计算出晶体的谱线强度、振子强度、吸收截面等，拟合得Nd³⁺离子的3个晶场调节参数Ω_λ(λ=2，4，6)的值，并从理论上计算了自发跃迁几率、能级寿命、荧光分支比和积分发射截面。从计算得出的荧光分支比β可以看出，Nd∶KY(WO₄)₂(β_1060nm=0.4380)和Nd∶KG(WO₄)₂(β_1060nm=0.4618)晶体荧光分支比都较大，计算了该晶体的X=Ω₄/Ω₆，并将其X值与其他晶体的X值加以比较，Nd∶KY(WO₄)₂和Nd∶KG(WO₄)₂均易于实现1.06μm激光输出，适合作为LD泵浦的钨酸盐晶体激光器。     

SU(2)×U(1)×S3模型及类K0-K0系统的混合和CP破坏效应

本文内容包括:(ⅰ)进一步给出SU(2)×U(1)×S₃模型的结果S₂≈S₃≈(m_s²)/(m_b²);sin δ≤(m_um_d)/(m_cm_s),并预言b夸克的主要衰变道是b→u+W,b夸克的寿命可能长到10^-9秒.(ⅱ)给出类K⁰-K⁰系统混合时的精确表达式ρ=错号事例数/对号事例数=(1/2)(|p/q|²+|q/p|²)([Γ²+(Δm)²]²-(γ1γ2)²)/([Γ²+(Δm)²]²+(γ1γ2)²);并给出CP破坏的精确表达式:A=(1-ρ')/(1+ρ')=(I_M12Γ₁₂^*)/(|M₁₂|²+1/4|Γ₁₂|²),这里ρ′=(负电错号事例数)/(正电错号事例数)。     

Experimental Study of f0 (975) in the J/ψ Decays

Based on 7.8×10⁶ J/ψ events collected by the BES at BEPC, through study of the hadronic decays J/ψ→φπ⁺π^－ and J/ψ→ωπ⁺π^－, the branching ratios of the processes and the mass positions and the widths of f0 are obtained. The angular distributions of J/ψ→φf₀,f₀→π⁺π^－, are fitted and the helicity amplitude ratio of this process is first given.     

闪光灯泵浦的Nd:KGd(WO4)2激光器

报道了用闪光灯泵浦的掺钕的钨酸钆镓(Nd³⁺:KGd(WO₄)₂激光器.在重复频率1Hz,脉宽120μs的灯泵下,测量了不同透过率下激光输出能量,获得最大输出能量384mJ,斜率效率1.0%,外推阈值0.54J.在调Q运行时,Nd:KGW晶体的斜率效率为0.16%,最大输出能量46mJ.     

Effect of f0(975) and φ(1020) Mesons on Neutron Star Mater

In the RMF approach, considering the contributions of the σ^* and φ mesons and the hyperons in the baryon octet {N,P,Λ,∑^－,∑⁰,∑⁺,Ξ^－,Ξ⁰}, the properties of neutron star matter have been investigated. It is found that with the contributions of the σ^* and φ mesons, the critical baryon density of hyperon appearance decreases, the number of hyperons increases, the transition density ρ_0H of hyperon stars decreases, the equation of state turns soft, the maximum mass of neutron star decreases and the corresponding radius increases, the central density, the central energy density and the central pressure are all reduced.     

LaF5(51)试制小结

L_aF₅光学玻璃,N_D=1.78427,N_F-N_c=0.01787,V_D=43.89,具有高折射率,低色散,化学稳定性较好等优越光学性能。它对于高级光学系统用来扩大相对孔径,提高成像质量,简化镜头设计等方面,都极为重要。它是光学设计所急需的新品种光学玻璃牌号之一。     

ZF13(51)试制小结

ZF₁₃光学璃玻,N_D=1.78446、N_F-N_c=0.03046,v_D=25.75,具有高折射率、高色散的优越光学性能。它是光学设计上迫切需要的一个牌号。     

顽火辉石(Mg0.92,Fe0.08)SiO3的冲击相变和高压状态方程及其地球物理意义

 用阻抗匹配法和电探针技术在48~140 GPa冲击压力范围内对化学组分为(Mg_0.92, Fe_0.08)SiO₃、初始密度为3.06 g/cm³的天然顽火辉石进行了冲击压缩实验。根据本工作13发实验数据，结合McQueen等人的数据可以看出，(Mg_0.92, Fe_0.08)SiO₃顽火辉石在冲击压缩过程中，大约经历三个明显区域：低压相区，压力范围为0~40 GPa；混合相区，压力范围为40～67 GPa；高压相区，压力范围为68～140 GPa。在低压相区，D-u关系已由McQueen给出；而在高压相区（68～140 GPa），可由本实验数据得到。由叠加原理计算得到的混合物(Mg_0.92, Fe_0.08)O(Mw)+SiO₂(St)的D-u关系及p-ρ关系曲线明显偏离了实验数据的拟合曲线，从而排除了在高达140 GPa冲击压力下，钙钛矿结构的(Mg_0.92, Fe_0.08)SiO₃发生向氧化物化学分解相变的可能性。对高压相区的实验数据进行拟合，可以得到(Mg_0.92, Fe_0.08)SiO₃钙钛矿的Grüneisen参数γ。通过三阶Birch-Murnaghan有限应变状态方程，由冲击波实验数据得到了零压等熵体积模量K_0S=259.6(9) GPa及其对压力的一阶偏导数K′_0S=4.20(5)，其ρ₀=4.19 g/cm³。(Mg_0.92, Fe_0.08)SiO₃钙钛矿冲击压缩下的密度数据与PREM密度剖面吻合很好，支持钙钛矿为主要成分的下地幔模型。     

KH2PO4和(CH3NHCH2COOH)CaCl2在高压下的状态方程与相变

 在活塞圆筒式p-V关系测量装置上，研究了KH₂PO₄（KDP）和(CH₃NHCH₂COOH)CaCl₂［Tris-sarcosine calcium chloride（TSCC）］在室温下、4.5 GPa内的p-V关系。实验结果表明：KDP在2.1 GPa左右有一个相变；TSCC在0.8 GPa和3.2 GPa左右各有一个相变。本工作还给出了它们在相变前后的状态方程，以及它们的格临爱森参数γ₀、体积模量B₀和B₀的压力导数B₀'。     

A note on Ξc(3055)+ and Ξc(3123)+

The Babar Collaboration announced two new excited charmed baryons Ξ_c(3055)⁺ and Ξ_c(3123)⁺. We study their strong decays assuming they are D-wave states. Some assignments are excluded by comparing our numerical results with the experimental values of the total widths of Ξ_c(3055)⁺ and Ξ_c(3123)⁺. We also suggest some possible decay modes, which will be helpful to     

Study of semileptonic decays Bs→Ds1(2536)lν and Bs→Ds2(2573) lν in the CQM model

Based on the assumption that D_s1(2536) and D_s2(2573) belong to T doublet (1⁺,2⁺), we calculate the semileptonic decays of B_s to D_s1(2536) and D_s2(2573) in terms of the Constituent Quark Meson (CQM) model. For B_s→D_s1(2536)+lν and B_s→D_s2(2573)+lν, the order of magnitude of the obtained branching ratios is 10^－3. Our numerical results of the semileptonic decays of B_s to D_s1(2536) and D_s2(2573) are large, which implies that two semileptonic decays should be seen