序参量守恒的反铁磁分子晶体的非线性集团激发

采用双子格模型和相干态表示，考虑磁－声子耦合作用和磁子间的相互作用，研究了序参量守恒的一维反铁磁分子晶体ＣｅＡｓ在外磁场存在下的非线性集团激发特性，并求了孤立子能量，质量和自旋的空间组态，给出在一维序参量守恒的反铁磁分子晶体ＣｅＡｓ中出现的非线性磁子局域特性。     

序参量守恒的反铁磁分子晶体的非线性集体激发

采用双子格模型和相干态表示，考虑磁－声子耦合作用和磁子间的相互作用，研究了序参量守恒的一维反铁磁分子晶体ＣｅＡｓ在外磁场存在下的非线性集体激发特性，并求了孤立子能量、质量和自旋的空间组态，给出在一维序参量守恒的反铁磁分子晶体ＣｅＡｓ中出现的非线性磁子局域特性。     

反铁磁体KCuF3中的孤立子能量

考虑磁-声子耦合作用和磁子间相互作用,采用双子格模型和相干态表示,研究了自旋S=1/2反铁磁体KCuF3的非线性集体激发特性,求出了孤立子的能量和质量,并比较了磁性孤立子和局域性磁子激发能量。结果表明在一维反铁磁体KCuF3中发现孤立子激发是可能。     

反铁磁体KCuF_3中的孤立子能量

考虑磁 -声子耦合作用和磁子间相互作用 ,采用双子格模型和相干态表示 ,研究了自旋S =1/2反铁磁体KCuF3 的非线性集体激发特性 ,求出了孤立子的能量和质量 ,并比较了磁性孤立子和局域性磁子激发能量。结果表明在一维反铁磁体KCuF3 中发现孤立子激发是可能。     

一维分子晶体中的极化子

本文从量子化的Holstein模型出发,运用相干态展开法和能量极小原理,通过实施连续近似得到了一维分子晶体模型处于基态的极化子满足的非线性薛定谔方程及其定态孤子解、基态能量、晶格位移,其结果与Holstein T[1].从半经典理论所得的结果完全一致,因此相干态展开方法在处理与极化子有关的其他物理问题中是一种非常有效的方法.     

具有反铁磁相互作用的双铁磁链中的非线性激发

采用双子格模型和相干态表示,研究了链与链之间存在反铁磁相互作用的双铁磁链系统中的非线性激发的性质,得到了孤子的宽度,能量及有效质量。结果表明在不同情况下的各向异性双铁磁链中可以激发拓扑性孤子或非拓性孤子或非拓生反孤子。     

关于修正的一维分子晶体模型的孤子激发

从立方型相互作用的一维分子晶体模型出发,在加入本征值平方项的近似下,运用能量极小原理和连续化近似,得到了考虑本征值平方项和立方型相互作用后一维分子晶体模型的孤子激发的修正解.在忽略了立方型相互作用和本征值平方项的近似下,孤子激发的修正解回复于通常的极化子解.并计算了孤子激发的峰宽、峰值和电子自陷势阱,分析了本征值平方项和立方型相互作用对孤子激发的峰值、峰宽和电子自陷势阱的影响.     

Aharonov—Bohm磁通对序参量守恒的反铁磁链中孤子的影响

以一维序参量守恒的反铁磁链为例，采用双子格模型和相干态表示，分析了Ａｈａｒｏｎｏｖ－Ｂｏｈｍ磁通对一维反铁磁链中的孤子所产生的影响，结果表明Ａｈａｒｏｎｏｖ－Ｂｏｈｍ磁通对孤子的峰值、宽度、静止能量和有效质量均有影响。     

反铁磁链的自旋Peierls相变

通过费米-玻色变换将一维自旋1/2反铁磁链映射为连续玻色场形式,讨论了模型基态能量和激发态能量,证明了此系统存在自旋Peierls相变.并给出了模型基态能量密度与晶格畸变大小的关系.数值计算的结果验证了上述理论的正确性. 关键词：     

一维体系的电声子相互作用和声子激发

通过一维金属卤素络合物模型和一维分子晶体模型研究了一维体系的电声子相互作用和声子激发．给出了在绝热近似下重整化的声子色散关系．结果表明：（１）两个模型中电声子相互作用不同，导致前者声频声子重整化可略而后者重整化修正明显；（２）与高分子材料的Ｓｕ-Ｓｃｈｒｉｅｆｅｒ-Ｈｅｅｇｅｒ模型不同，两个模型的声子谱均无能隙 关键词：