硝酸铵及其掺杂体系相变中振动模拉曼强度的分形行为

硝酸铵及其掺杂体系相变中振动模拉曼强度的分形行为吴国祯（清华大学物理系北京１０００８４）ＡＦｒａｃｔａｌＩｎｔｅｒｐｒｅｔａｔｉｏｎｆｏｒＴｈｅＲａｍａｎＩｎｔｅｎｓｉｔｙｏｆＮＨ＿４ＮＯ＿３ａｎｄＩｔｓＤｏｐｅｄＳｙｓｔｅｍｄｕｒｉｎｇＰｈａｓｅＴ...     

掺杂分子晶体NH_（4－x）D_xNO_3相变中的分形行为──NO_3~－u_1、u_4振动模临界态拉曼峰强的研究

掺杂分子晶体ＮＨ＿（４－ｘ）Ｄ＿ｘＮＯ＿３相变中的分形行为──ＮＯ_３~－ｕ＿１、ｕ＿４振动模临界态拉曼峰强的研究马树国，吴国祯（清华大学物理系北京１０００８４）ＴｈｅＦｒａｃｔａｌＩｎｔｅｒｐｒｅｔａｔｉｏｎｏｆｔｈｅＰｈａｓｅＴｒａｓｉｔｉｏｎｏｆ...     

二水硝酸镧钾晶体晶格振动的群论分析和拉曼光谱

本文对新型非线晶体二水硝酸镧钾（Ｋ２Ｌａ（ＮＯ３）５．２Ｈ２Ｏ）的晶格振动进行了群论分析，给出了该晶体在Г点晶格振动的对称性分类，它们是４２Ａ１＋４２Ａ２＋４５Ｂ１＋４５Ｂ２。其中声学模为Ａ１＋Ｂ１＋Ｂ２，拉曼活性模为４１Ａ１＋４２Ａ２＋４４Ｂ１＋４４Ｂ２。红外活性模为４１Ａ１＋４４Ｂ１＋４４Ｂ２，测量了该晶体不同几何配置的拉曼光谱，利用群论分析结果对谱图进行了识别和讨论。     

表面缺陷基态模孤子的性质及其临界行为

表面缺陷基态模孤子的性质在实现全光控制方面有重要的应用。基于非线性薛定谔方程,利用虚时间变换、非线性松弛法以及分步傅里叶算法等数值方法对具有半无限缺陷光格子的克尔型非线性介质中存在的基态模的特性进行了详细研究。研究结果表明:对于吸引型半无限缺陷光格子,表面缺陷基态模只能分布于缺陷处,而对于排斥型半无限缺陷光格子,表面缺陷基态模既可以分布于缺陷处,也可以分布于其他格子通道处;每个系统参数存在着一个临界值,当其他参数保持不变的情况下,这个系统参数的数值大于或小于其临界值时,表面缺陷基态模将能或不能分布于缺陷处。从物理机制方面看,光格子与光束诱导的非线性折射率之间的竞争导致了这种临界行为的出现。     

α-甘氨酸晶体中NH_3~+扭曲振动的变温拉曼光谱研究

1999年,Chilcott研究了α-甘氨酸单晶电阻抗随温度的变化,发现晶体在304 K开始导电。为了了解其导电机理,本文研究90 K到340 K的拉曼光谱,发现在α-甘氨酸单晶中NH3+扭曲振动模式分裂,表现为N-H(6)…O(1)(491 cm-1)和N-H(7)…O(2)(483 cm-1)模式,以及CO2-摇摆模式(503cm-1),在304 K均有不连续性变化,并与变温中子衍射晶体结构层内的氢键N-H(6)…O(1)键角和N-H(7)…O(2)长度出现转折点一致。由于α-甘氨酸晶胞中NH3+和CO2-基团构成的电偶极子在变温下重新定向,出现两性离子电荷重心变化致使晶体极化,引起晶体在304 K左右发生了铁电相变。     

掺杂晶体(NH_4)_(1-x)K_xNO_3、(NH_4)_(1-x)Na_xNO_3振动模的临界行为

掺杂晶体（ＮＨ４）１－ｘＫｘＮＯ３、（ＮＨ４）１－ｘＮａｘＮＯ３振动模的临界行为王焕茹吴国祯（清华大学物理系北京１０００８４）ＴｈｅＣｒｉｔｉｃａｌＢｅｈａｖｉｏｕｒｓｏｆｔｈｅＶｉｂｒａｔｉｏｎａｌＭｏｄｅｓｏｆＤｏｐｅｄ（ＮＨ４）１－ｘＫｘＮＯ...     

一维光子晶体激光器中模场的空间分布及其对阈值的影响

采用有限时域差分（FDTD）法和传输矩阵法（TMM）计算了一维光子晶体微腔中模式的阈值和模场的空间分布,并用局域化长度和模面积描述了其空间分布特性.着重研究了模场的空间分布对阈值特性的影响.模拟结果显示,激光器的阈值依赖于模式的空间分布,局域化长度和模面积最小的模式具有最低阈值.通过调节包括缺陷宽度、光学厚度比、折射率比等介质参量,可以有效地调节模式的局域化长度和模面积,从而降低激光器的阈值.     

BR－PVA－Ag膜热稳定性的Raman光谱研究

本文研究了ＢＲ－ＰＶＡ－Ａｇ膜的Ｒａｍａｎ光谱随温度的变化，结果表明：这种组装膜在８０℃以下是非常稳定的，温度在８Ｏ－９５℃范围内它仍部分具有功能特性，温度超过１００℃，ＢＲ已经变性。     

关于从拉曼峰强研究分子晶体及其掺杂体系相交工作的几点总结

本文总结了近年我们有关从拉曼峰强来研究分子晶体及其掺杂体系相变的工作［１－４］。文中重点强调工作出发点的思路和观点以及未来的展望．其中着重介绍拉曼峰强的指数函数行为，相交的分形观点以及掺杂的表征等。     

NH_4NO_3掺杂Na~+、K~+、Ag~+、Pb_(2+)晶体相变拉曼峰强行为研究:掺杂效应的标度性

从掺杂晶体（Ｎａ＋、Ｋ＋、Ａｇ＋、Ｐｂ２＋）ｘ（ＮＨ４）１－ｘＮＯ３相变时，拉曼峰强与温度的变化关系着手，深入讨论了掺杂离子的效应，揭示了其中的标度性质。本文分下列章节：（１）前言、（２）实验、（３）ｌｎＩＲ与ｌｎ｜Ｔ－Ｔｃ｜之线性关系、（４）不同振动模对不同掺杂程度的反应、（５）ν１振动模对不同离子掺杂的刻画、（６）‘反转’行为、（７）ｄｃ与Ｍ１／２的线性关系、（８）掺杂效应的标度性、（９）结语     

Phase Transitions and the Thermodynamic Properties of the Potts Model with the Number of Spin States q = 4 on a Triangular Lattice

Physics of the Solid State - The phase transitions and the thermodynamic properties of the two-dimensional ferromagnetic Potts model with the number of spin states q = 4 on a triangular lattice are...     

类铍离子内壳激发态1s2p3 3P0、3D0及2s2p3 3D0 的俄歇宽度和俄歇分支率

采用鞍点变分方法和鞍点复数转动方法并考虑相对论修正和质量极化效应,计算了类铍离子内壳激发态1s2p3 3P0、3D0和内壳双激发态2s2p3 3D0的俄歇宽度、俄歇分支率和俄歇电子能量.同时还对1s22p2 3Pe态到1s2p3 3P0、3D0态(Z=4~10)的振子强度和辐射跃迁率进行了计算,计算结果与其他理论结果以及实验数据符合得很好.     

Low-Temperature Phase Transitions in the Trigonal Modification of Cs 3 Bi 2 Br 9 and Cs 3 Sb 2 I 9

The trigonal (P-3 m1) modification of Cs 3 Bi 2 Br 9 and Cs 3 Sb 2 I 9 have been studied using NQR, X-ray single crystal and powder pattern methods. Moreover, the heat capacity was measured in a wide temperature interval: 4-300 K. In Cs 3 Bi 2 Br 9 a second-order phase transition was found at T C = 96 K. The low-temperature phase is monoclinic (C12/c1), with the unit cell doubled along the [001] direction. Cs 3 Sb 2 I 9 has a sequence of phase transitions at T C = 85 K, T i = 78 K and T L = 72.1 K. The monoclinic structure below 85 K is isomorphic with the low-temperature structure of Cs 3 Bi 2 Br 9 . According to calorimetric data the lock-in transition at 72.1 K is discontinuous.     

The formation of O(3s3S0) and N(3s4P) by photodissociation of NO

The dissociation of NO molecules to excited atomic states by dispersed synchrotron radiation (700 Å – 800 Å) is investigated by observing vuv-fluorescence (1050 Å – 1400 Å) of the fragments. The atomic levels are populated by predissociation of high-lying molecular states.     

Interpretation of predissociation in the V′=3 level ofB 3Π0+ state of I35Cl and I37Cl

The observed oscillatory linewidths of theV′=3 level ofB ³Π₀₊ state of I³⁵Cl and I³⁷Cl are explained as due to heterogeneous predissociation caused by the crossing of an unstableZ ¹Π state. The crossing point and the slopes of the curves have been fixed to predict the observed linewidths.