弱电流不守恒情况下π-→π0+e+ν过程的几率

利用色散关系研究了弱电流不守恒情况下的π^-→π⁰+e+ν衰变过程。在对π—π散射相移作了一些假定后,证明了π、π中间态的贡献很小。在N、N中间态项中出现的N、N湮灭矩阵元用Chew-Ball理论及湮灭实验估计,同时出现的核子弱作用形状因子又用色散关系计算,证明了N、N中间态对它的贡献很小,计算了π、π中间态对它的贡献。根据现有N、N湮灭实验估计,π^-→π⁰+e+ν过程的衰变几率<6×10^-4秒^-1。     

关于B0→π-l+～vl衰变过程分支比的计算

通过构造适当的关联函数,计算B→π跃迁形状因子f+Bπ(q2),～fBπ(q2)和标量形状因子f0(q2),从而就能研究轻子质量对B0→π-l+～vl(l=e,μ,τ)衰变过程的影响.首次分别计算B0→π-e+～ve,B0→π-μ+～vμ,B0→π-τ+～vτ衰变过程的分支比,并发现轻子质量me,mμ可以忽略,但重轻子质量mτ不能忽略,它对分支比计算有一定的贡献.把计算结果与最近的实验数据进行比较,发现理论结果与实验数据基本符合.     

关于B~0→π~-~+■_衰变过程分支比的计算

通过构造适当的关联函数,计算B→π跃迁形状因子fB+π(q2),fBπ(q2)和标量形状因子f0(q2),从而就能研究轻子质量对B0→π-+ν(l=e,μ,τ)衰变过程的影响.首次分别计算B0→π-e+νe,B0→π-μ+νμ,B0→π-τ+ντ衰变过程的分支比,并发现轻子质量me,mμ可以忽略,但重轻子质量mτ不能忽略,它对分支比计算有一定的贡献.把计算结果与最近的实验数据进行比较,发现理论结果与实验数据基本符合.     

K~+介子的三体轻子衰变

本文利用色散关系方法,假设普适V-A弱相互作用和奇异矢量流不守恒,从而对形状因子f_0,f_1的色散关系进行一次减去,计算了K_(μ3)~+、K_(e3)~+衰变中的π~0能谱,K_(μ3)~+衰变中的μ~+能谱和μ~+的纵向极化。计算中只考虑了K_1~*(m_*=888MeV)中间态对色散积分的贡献。参数σ取为+2.1的结果和实验在误差范围内相符合。放弃奇异矢量流部分守恒假设与实验符合的程度比保持这一假设要好一些。     

π~ 介子辐射衰变分枝比

本文应用标准微扰方法计算π介子衰变过程中π~ →e~ v r对π~ →μ~ v的分枝比。文中应用了V-A型普适费米弱作用及沙拉姆提出的强作用,计算结果与目前实验结果没有矛盾。     

K_(L3)介子衰变

本文通过强作用K-π中间态,利用色散关系理论计算了Г(K_(μ3)~+)/Г(K_(3)~+),Г(K_2~0→πμ~+ν)/Г(K_2~0→πe~+ν),{Г(K_2~0→πe~+ν)+Г(K_2~0→πe~-ν)}/Г(K_(3)~+)分支比及K_(μ3)~+衰变中的μ谱,当选择定则|ΔI|=1/2及ΔS=+ΔQ被破坏,并且I_x=1/2及I_x=3/2的振幅f~[(3/2)(1/2)](0)及f~[(3/2)(3/2)](0)不等时,上述分支比与实验能很好符合。在本文的理论中,形式因子不是常数。     

τ→π~±2π~0v结构函数的测量

首次对τ→π2π0v衰变的结构函数进行了模型无关的实验测量,并与KS模型、IMR模型和Feindt模型进行了比较,在误差范围内,三种理论模型与实验结果一致．与OPAL组测量的τ→3π±v道的结构函数相比,在0．5＜Q2＜2．75GeV2范围内未发现明显差异．     

s=4.03GeV下τ±→π+π－π±υτ衰变的测量

利用北京谱仪(BES)在4.03GeV正负电子对撞能量下获取的数据,[研究了,τ+τ-产生过程.借助双标记方法分析了τ±→π+π-π±υτ衰变事例.测定分支比Br(τ±→a1±υτ→ρ0π±υτ,ρ0→π+π-=(7.3±0.5)%,Br(τ±→K*±υτ→Ks0π±υτ,Ks0→π+π-)=(0.6±1.5)×10-3.并由Daliz投影分布的分析,确认a1的主要衰变方式ρπ.同时,也观察到a1衰变中以S波贡献为主的现象.采用Kuhn模型拟合实验数据,得到:ma1=1.24±0.02GeV,Γa1T=0.57±0.07GeV.     

e+e–→ωπ0过程中初态辐射修正的计算和模拟

计算了e+e-→ωπ0 微分截面的具体形式以及ω→π+π- π0 衰变几率的微分公式,并根据G.Bonneau和F.Martin引入的初态辐射修正计算方案编写了e+e-→ωπ0 产生子.通过分析模拟产生的末态粒子的相应角分布,发现结果与理论预期的分布相一致,从而证实了公式的推导和程序实现的正确性.     

规范不变性在π~0→γγ过程中的一个物理推论

本文分析了π~0→γγ过程中强子波函数的价夸克态和高福克组态的贡献。利用规范不变的轴矢流散度等式证明了一个重要的推论,即在π~0→γγ过程中价夸克福克态对振幅的贡献占总振幅的一半。由此推论所导出对价夸克波函数的约束条件在遍举过程的QCD唯象分析中是十分有用的。     

不稳定粒子η的衰变分支比R((η→ππγ)/(η→3π))

本文以η→ππγ与η→3π的分支比为示例,讨论了通过对质量作解析延拓,用色散关系处理不稳定粒子衰变的方法,尤其是存在有反常阈的情形。在一定近似下,求得了分支比R((η→ππγ)/(η→3π))≈0.65,与最新实验结果相近。     

通过τ→a_1v→π~±π~0π~0v道测量由Z~0衰变的τ的极化不对称性

利用L3合作组1992年和1993年的数据，通过τ→a1v→π±π0π0v道测量了由Z0衰变的τ的极化不对称性A(pol)＝－0．239±0．126±0．100，其中第一项误差为统计误差，第二项误差为系统误差．由此推断有效电弱混合角sin2θw＝0．2197±0．0219．     

么正对称性和超子的非轻子衰变

以前我们曾用双费米子跃迁模型讨论了超子的非轻子衰变,得到比较满意的结果,但假定了Λ→p+π~-和Σ~+→p+π~0的上下不对称参数α_Λ和α_0具有相同的符号。现在的一些实验值指出α_Λ≈-α_0。如果这些实验结果正确,则必须放弃或者修改我们的理论。本文在以前工作的基础上,从SU_3羣理论出发,加入K介子中间态的贡献,得到比较满意的结果。     

关于D~0→π~-1~ ν_1衰变过程的研究

用光锥QCD求和规则研究D~0→π~-1~ ν_1衰变过程,首先计算D→π跃迁形状因子,通过构造新的关联函数,消除了twist-3波函数的不确定性给计算结果所带来的影响,从而使计算结果更加精确．计算得到的分支比与最近的实验数据相一致．     

τ→π±2π0v结构函数的测量

首次对τ→π^±2π⁰v衰变的结构函数进行了模型无关的实验测量,并与KS模型、IMR模型和Feindt模型进行了比较,在误差范围内,三种理论模型与实验结果一致.与OPAL组测量的τ→3π^±v道的结构函数相比,在0.52范围内未发现明显差异.     

π介子核子碰撞产生π介子的色散关系

本文讨论了π介子核子碰撞产生π介子的色散关系,计算了束缚态的贡献。所用的方法是把核子场的算符由态矢量中提出来,对运动学和对称性作了较详细的分。     

场流关系和π~ →e~ ν γ的衰变过程

本文应用由复合场场论或场代数导出的轴矢流的场流恒等式计算了π介子的辐射衰变π~ →e~ ν γ过程。计算结果与目前的实验大致相合。     

Cabbibo压制半径子衰变过程D0→π－e+ve

计算了Cabibbo压制D0→π－e+ve衰变率.利用计算结果和测得分支比来研究形状因子|fπ +(0)|及CKM矩阵元|v cd|     

MIT口袋模型中的π~0→2γ衰变

本文用MIT口袋模型和波包方法计算了π~0→2γ过程的宽度。计算发现m_π→0是一个好的近似。MIT口袋模型给出,Γ(π~0→2γ)∞m_π~3/F_x~2,这种形式与Adler的结果相符合,但数字结果显示。Γ(π~0→2γ)的理论值是实验值的2.7倍,这个差主要来自F_π的理论值与实验值的差。而这个差很强地依赖于MIT口袋模型的方程和边界条件,从而对MI7口袋模型构成了一个检验。     

低能π介子—核子散射和π介子-π介子作用

用色散关系讨论了低能π-N散射振幅T⁺的部分、指出对P_1/2波的散射,用CGLN公式计算的结果基本上即已符合实验,对于S波散射,用CGLN得的与实验值的符号都相反,且随q迅速增加而超过么正条件所允许的极限,经过分析指明不可能引入π-πS波作用来解决这个问题,而同时还能保持使P_1/2波与实验相符,但从“减去”(subtraction)一次的S波色散关系出发,则由此修改后的CGLN公式计算的结果就基本上与实验相符,而π-π作用看来对它们只起着细致的调节作用。