关于πρ(1200MeV/c~2)共振态和SU_3群的27维表示

不久前,由实验发现,在质量m=1200MeV/c~2附近存在一个π~+ρ~0共振态A,其宽度Γ=350MeV/c~2。后来,更细致的实验指出,存在两个π~+ρ~0共振态,一个是A_1(1080MeV/c~2),另一个是A_2(1320MeV/c~2);二者的宽度分别为Γ_1=80±10MeV/c~2和Γ_2=100±10MeV/c~2。本文只考察A_1的分类问题。 由于A_1的宽度较大,而A_1→πρ的衰变动量不太大,因此,A_1→πρ衰变较大的可能是通过S波、P波或D波。这样,A_1的量子数(同位旋T、自旋J、宇称P和G宇称G)只可能是 当S波衰变时,     

最大强度原理与T=0的标量粒子的分类问题

实验上已发现了很多同位旋为零的π-π共振态,如ABC(317MeV/c~2),σ(395MeV/c~2),π-π(520MeV/c~2),ρ_2~0(780MeV/c~2)和π-π(922MeV/c~2)等等。根据Bose统计性的要求,这些T=0的π-π共振态其自旋只能取偶数值。 根据Chew和Frautschi提出的最大强度原理,Pomeranchuk轨迹是最高的一条轨迹。又因为dJ/dm~2≈1(BeV/c~2)~(-2),因此自旋J≥2的粒子其质量m必须大于1000     

φ-ω混合和SU_3群的可约表示

最近,实验上确立了在质量m=1019MeV附近存在一个同位旋T=0,自旋、宇称、G宇称为J~(PG)=1~(--)的KK共振态φ。实验得到φ的各种性质列如表1。     

π引起的半相干散射和~(13)C的9.5MeV能级的激发

本文在Glauber理论近似下讨论了在π-~(13)C的非弹性散射过程中,~(13)C的9.5MeV能级激发的理论描述问题。认为到9.5MeV能级的跃迁是半相干的一步过程。对于初末态核结构,选用了弱耦合的核模型,在J~π=(7~ )/2的假设和Γ~((v))(?)1/2 Γ~((s))的近似下计算了180MeV的π~±在~(13)C上非弹性散射(9.5MeV)的微分截面,并与实验进行了比较,发现符合不是太满意的,我们认为矛盾主要是由于没有考虑自旋效应,即跃迁核子的自旋状态改变的效应。     

关于l/η(1440)的结构分析

本文通过对J/ψ辐射衰变到K⁺K^－π^O和K⁰_SK^±π⁺终态中iota能区的振幅分析,发现iota峰下有一个0^－+共振态(M=1467±3MeV,Γ=89±6MeV)和两个1⁺⁺共振态(M=1435±3MeV,Γ=59±5MeV;M=1497±2MeV,Γ=44±7MeV),分别对应于η(1440),f₁(1420)和f₁(1510).     

关于ι/η(1440)的结构分析

通过对J/ψ辐射衰变到K⁺K^－π⁰和K⁰_SK^±π⁺终态中iota能区的振幅分析,发现iota峰下有一个0^－+共振态(M=1467±3MeV,Γ=89±6MeV)和两个1⁺⁺共振态(M=1435±3MeV,Γ=59±5MeV; M=1497±2MeV,Γ=44±7MeV),分别对应于η(1440),f₁(1420)和f₁(1510).     

用推广的矩分析方法确定J／ψ→X十f_0（980）中玻色共振态X的自旋─宇称

用推广的矩分析方法讨论了过程Ｊ／ψ→Ｘ＋ｆ０（９８０），Ｘ→Ｋ＋Ｋ－，ｆ０（９８０）→π＋π－。利用得到的矩表达式，可以确定玻色共振态Ｘ的自旋－宇称．     

J/Ψ强衰变中f_2(1270)性质的实验研究

本文基于北京正负电子对撞机(BEPC)上北京谱仪(BES)所收集到的2.5×10~6J/ψ,重建刻度后的事例,研究了强子衰交道J/ψ→ωf_2(1270),f_2(1270)→π~+π~-所揭示出的共振态f_2(1270)的性质,测量了它的质量、宽度和分支比,利用最大似然法对角分布进行了拟合,给出自旋宇称为2~(++),首次得到螺旋度振幅比为x=0.99±0.29;y=0.24±0.17;z_1=0.90±0.57;z_2=0.56±0.22.     

一个可能的新共振态──J／ψ→X＋f_0（975）过程中玻色共振态X的自旋－宇称分析

在Ｊ／ψ强子衰变过程中，伴随ｆ０（９７５）产生的玻色共振态Ｘ，若衰变为一对正反赝标介子，它的自旋－宇称只能是产ＪＰＣ＝（奇）－－．这里给出了过程的角分布螺旋度形式，并就如何确认Ｘ为１－－或３－－介子作了讨论．认为北京谱仪在Ｋ＋Ｋ－π＋π－四叉道中见到的反冲ｆ０（９７５）的共振态Ｘ１（１５７３）是一个可能的新共振态．     

非束缚核9He的实验研究

简要介绍了目前有关非稳定核^9He的实验和理论研究现状．现代壳模型理论计算表明。He的基态自旋宇称为1／2^+，而不是1／2^-，即存在自旋宇称翻转现象．到目前为止，实验上虽然观测到了^9He的几个共振态，但还不能确认其基态的能量和自旋宇称值．利用新的实验技术——逆运动学弹性共振散射，对^9He核进行研究，给出了共振态的自旋宇称可能的取值范围．在ISOL型次级束装置上的实验有望能给出^9He核能级的精确测量．The status of theoretical and experimental investigations on unbound nucleus()~(9)He is briefly introduced. The results of modern shell model suggest that the ground state of~(9)He should be 1/2~(+) instead of 1/2~(- )as expected by the normal shell ordering. Therefore, it means that the parity inversion which was well known in~(11)Be occurs also in~(9)He ground state. Recently, some resonance states were observed in transfer reactions and final-state reaction, but their spin-parities cannot be exact...     

K■和KK共振态

比较肯定的K共振态有TJ~p=00~+的1000—1040MeV共振,和TJ~p=01~-的1020MeV共振。最近实验指出,似乎尚存在T=1的1060MeV的K共振,和T=1的1275MeV的KK共振。在这一短文中,我们试图从动力学观点,对这些共振态进行统一的考虑;并进一步分析有关1060MeV和1275MeV共振态的空间量子数。     

关于可能的超子共振态Y_0~(4*)(2120)

近年来,实验上发现了大量的强相互作用共振态。对于奇异数S=-1的超子共振态,在质量M<1850MeV范围内研究得较多,而对质量M>1850MeV的区域则研究得很少。我们从分析现有实验出发,提出在质量M=2120MeV附近可能存在一个超子共振态Y_0~(4*),并结合一些理论考虑进行简单的讨论。     

K—■共振态

最近实验指出,在π~-+p→Κ+n以及K~-+p→K+A反应中,存在K-的共振态,共振能量为1.02BeV。不少人对K-K共振态进行了分析,但并没得出一致的结论。本文从场论观点出发,在链式近似下,研究了有关K-共振的一些问题,计算结果表明,在1.02BeV附近可能存在两个共振态,而1.02BeV的K-共振对应T=0,J~(PG)=0~(++)态较为合理。     

π引起的半相干散射和13C的9.5MeV能级的激发

本文在Glauber理论近似下讨论了在π-¹³C的非弹性散射过程中, ¹³C的9.5MeV能级激发的理论描述问题. 认为到9.5MeV能级的跃迁是半相干的一步过程. 对于初末态核结构, 选用了弱耦合的核模型, 在J^π=7⁺/2的假设和Γ^(v)=1/2Γ^(s)的近似下计算了180MeV的π^±在¹³C上非弹性散射(9.5MeV)的微分截面, 并与实验进行了比较, 发现符合不是太满意的, 我们认为矛盾主要是由于没有考虑自旋效应, 即跃迁核子的自旋状态改变的效应.     

介绍一种“π凝聚”的理论模型

一、引言 π分子是一种基本粒子,属介子旅.根据据所带电荷为 、 、0,可分为π ,π-,πu三种π介子π介子的自旋转为零,宇称为负,同位旋为1,静止质量为139, 物理MeV,寿命为10-8see.它在核物理中占有十分突出的地位.自从1935年日本　川秀树提出了核力介子理论以来,现在一般都认为,核子-核了间的相互作用是通过π分子来传递的。在原子核内存在着瞬时出现的π介子,与自由π介子不同,它不满足的质能关系式,因此说它是“虚”的π介子. 最近几年,有不少理论物理工作者[1]在探讨这样一个问题:在原子核内是否有真实的自由π介子存在?他们考虑的基点…     

对过程e~＋e~－→J／ψ→γ＋X（J~（PC），X→BB（重子，反重子）的角分布和共振态X的自旋－宇称分析

用螺旋度角分布方法对过程ｅ＋ｅ－～Ｊ／ψ→γ＋Ｘ（ＪＰＣ）→ＢＢ（重子，反重子）进行了分析，得到了Ｘ具有不同自旋─—宇称时角分布及投影角分布的形式，从而可以通过对实验数据的分析来确定共振态Ｘ的自旋性质．     

一个可能的新共振态──J/ψ→X+f0(975)过程中玻色共振态X的自旋–宇称分析

在J/ψ强子衰变过程中,伴随f₀(975)产生的玻色共振态X,若衰变为一对正反赝标介子,它的自旋-宇称只能是产J^PC=(奇)^－－.这里给出了过程的角分布螺旋度形式,并就如何确认X为1^－－或3^－－介子作了讨论.认为北京谱仪在K⁺K^－π⁺π^－四叉道中见到的反冲f0(975)的共振态X1(1573)是一个可能的新共振态.     

K_(L3)介子衰变

本文通过强作用K-π中间态,利用色散关系理论计算了Г(K_(μ3)~+)/Г(K_(3)~+),Г(K_2~0→πμ~+ν)/Г(K_2~0→πe~+ν),{Г(K_2~0→πe~+ν)+Г(K_2~0→πe~-ν)}/Г(K_(3)~+)分支比及K_(μ3)~+衰变中的μ谱,当选择定则|ΔI|=1/2及ΔS=+ΔQ被破坏,并且I_x=1/2及I_x=3/2的振幅f~[(3/2)(1/2)](0)及f~[(3/2)(3/2)](0)不等时,上述分支比与实验能很好符合。在本文的理论中,形式因子不是常数。     

用推广的矩分析方法确定J/ψ→X十f0(980)中玻色共振态X的自旋─宇称

用推广的矩分析方法讨论了过程J/ψ→X+f₀(980),X→K⁺K^－,f₀(980)→π⁺π^－.利用得到的矩表达式,可以确定玻色共振态X的自旋-宇称.     

Rb晕带signature反转的机理

将角动量投影壳模型应用到84Rb核，对组态为πg9/2νg9/2的正宇称晕带和组态为π(p3/2,f5/2)νg9/2的负宇称晕带理论计算和实验结果进行了比较，特别是对正宇称晕带中的signature反转机理进行了探讨.角动量投影壳模型计算显示正宇称晕带中的signature反转是原子核随自旋增加形状发生变化的信号，其间原子核从低自旋的长椭球通过三轴形变变到高自旋的扁椭球.此外，还确定了此两带的原子核形状.