Systematic study of the product((E(2_2~+)/E(2_1~+)) * B(E2)↑) through the asymmetric rotor model

A systematic study of the product((E(2_2~+)/E(2_1~+))*B(E2)↑) is carried out in the major shell space Z=50-82,N=82-126 within the framework of the asymmetric rotor model where the asymmetry parameter γ0reflects change in the nuclear structure.A systematic study of the product((E(2+)/E(2+))*B(E2)↑) with neutron number N is also discussed.The product((E(2_2~+)/E(2_1~+))*B(E2)↑) provides a direct correlation with the asymmetry parameter γ0.The effect of subshells is visible in Ba-Gd nuclei with N 82,but not in Hf-Pt nuclei with N 104.We study,for the first time,the dependency of the product((E(2_2~+)/E(2_1~+))*B(E2)↑) on the asymmetry parameterγ0.     

不同电池并联时利用电池能量的条件

一般情况下,在断开外电路时,不能将电动势不同的两个电源并联起来,因为在电池组未对外供电时,E1E2构成的回路中有电流通过,E1>E2,E2是反电动势,E1对E2充电。但不能由此得出电动势不等的电池不能并联起来使用,电动势小的电池不能对外提供电能的结论.在图1中若先闭合K1,使K2断开,     

以间质隔离法研究CH3O分子在p-H2间质中的红外吸收光谱

本研究利用低温间质隔离技术搭配红外光谱仪研究CH3ONO在p-H2间质中的光解产生CH3O。实验观察到位于689.3/694.6cm-1、945.9/951.7cm-1、1041.8cm-1、1224.7cm-1、1235.5cm-1、1347.7cm-1、1365.4cm-1、1427.5cm-1、1519.5cm-1、1522.3cm-1等处的CH3O红外吸收谱线,并分析得出各振动模式分别为电子态E1/2a1对称性的ν6、电子态E1/2a2对称性的ν6、电子态E3/2对称性的ν2、电子态E3/2e对称性的ν6、电子态E1/2e对称性的ν6、电子态E1/2a1对称性的ν5、电子态E3/2对称性的ν2、电子态E1/2对称性的ν2、电子态E3/2e对称性的ν5及电子态E1/2e对称性的ν5。     

以间质隔离法研究CH3O分子在p-H2间质中的红外吸收光谱

本研究利用低温间质隔离技术搭配红外光谱仪研究CH3ONO在p-H2间质中的光解产生CH3O。实验观察到位于689.3/694.6cm-1、945.9/951.7cm-1、1041.8cm-1、1224.7cm-1、1235.5cm-1、1347.7cm-1、1365.4cm-1、1427.5cm-1、1519.5cm-1、1522.3cm-1等处的CH3O红外吸收谱线,并分析得出各振动模式分别为电子态E1/2a1对称性的ν6、电子态E1/2a2对称性的ν6、电子态E3/2对称性的ν2、电子态E3/2e对称性的ν6、电子态E1/2e对称性的ν6、电子态E1/2a1对称性的ν5、电子态E3/2对称性的ν2、电子态E1/2对称性的ν2、电子态E3/2e对称性的ν5及电子态E1/2e对称性的ν5。     

吸能核反应中阈值的计算

原子核被一个粒子轰击后放出一个或几个粒子而转变成另一个核的过程,称为核反应。设原子核A被粒子P轰击,A核嬗变为B核,、并且放出粒子q,则核反应可用下式表示: A +P → B+q 静质量: M0 M1M3 M2 动能: E0 E1E3E2根据能量守恒定律,反应前后的总能量应该相等即 (M 0c2+F0)+(M1c2+E1)=(M3c2+E3)+(M2c2+E2)在一般情况下,A核(即靶核)是静止的,即E0=0,故 (E3+E2)-E1=(M0+M1)c2-(M3 + M2) c2此式左边表示反应后总动能同反应前总动能之差,我们用Q代表,称为反应能。它表示输出的净能量,且在数据上等于反应前的粒子总静止能减去反应后的…     

基于AUTOSAR的点到点安全通信的实现

功能安全的概念在汽车嵌入式系统领域越发到关注,汽车开放系统架构AUTOSAR(Automotive Open System Architecture)是目前国际流行的标准软件架构,它在AUTOSAR4.1的版本中针对功能安全首次提出了点到点（End-to-End,E2E）的安全通信机制。为保证汽车各组件间的通信安全,对在AUTOSAR架构下的E2E安全通信机制进行了研究,采用E2E Profile 2的方法来实现E2E安全通信,旨在解决如何保证电子控制单元(Electronic Control Unit,ECU)之间以及ECU内部不同核之间,不同SWC（software component）之间数据的安全通信的问题。基于AUTOSAR架构,通过在电子控制单元核内通信采用E2E Protection Wrapper的通信方式,跨电子控制单元核外通信采用COM E2E Callout的通信方式实现了通信机制的搭建。通过对ECU内部及跨ECU的通信测试,表明该方法能有效的检测通信过程中的重复发送错误、CRC(Cyclic Redundancy Check)校验和错误及发送序列错误等问题。     

Microstructure and Corrosion Performance of Oxide Coatings on Aluminium by Plasma Electrolytic Oxidation in Silicate and Phosphate Electrolytes

Ceramic coatings are fabricated on pure aluminium by plasma electrolytic oxidation （PEO） in three kinds of electrolyte systems [E1： 0.05M NaOH＋0.033M Na2SiO3, E2： 0.025M NaOH＋0.008M （NAPO3）6 and E3： 0.025M NaOH＋0.066M Na2SiO3＋0.008M （NAPO3）6]. The voltage-time responses show that the PEO process of E2 has the highest discharging voltage, which results in the biggest pores and heaviest cracks on the surfaces. X-ray diffraction results show that coatings produced in E1 and E3 are mainly composed of γ-Al2O3 and mullite, while coatings produced in E2 are mainly composed of a-Al2O3. After PEO treatment the corrosion resistance of aluminium is improved significantly and the coatings produced in E3 perform the best corrosion resistance.     

邻苯二甲酸二丁酯对雌二醇与血清组分结合的影响

利用紫外分光光度法测定了邻苯二甲酸二丁酯 (DBP)、雌二醇 (E2 )与血清组分 3种物质间两两结合的二元体系和三元体系结合常数。结果表明 ,DBP、血清组分和 E2 三者之间能两两结合 ,其中以 E2 与血清组分的结合能力最强。当三者处于同一体系中 ,随着 DBP浓度的增加 ,E2 与血清组分 - DBP二元体系间的结合常数也逐渐增加 ,其最大值高出正常 E2 与血清组分结合常数 (7.5 4× 10 4mol-1· L )近一个数量级。这表明 ,DBP的存在可能不会与 E2 对血清组分进行竞争结合 ,但由于本身的结合特点 ,会减少血液中游离E2 的含量 ,从而影响细胞内雌激素的平衡     

Systematic dependence of SFE*B(E2)↑ and ROTE*B(E2)↑on N_pN_n in the framework of shape fluctuation model

A systematic dependence of shape fluctuation energy product SFE * B(E2)↑ and rotational energy product ROTE * B(E2)↑ on the valence nucleon product Np Nn is carried out in the Z = 50-82,N = 82-126 major shell space.For the shape transitional nuclei,the product SFE*B(E2)↑ drops to zero and becomes negative,indicating direct dependence on N_pN_n.A relative rise,on the other hand,is observed in the product ROTE*B(E2) ↑plotted against N_pN_n for all the nuclei in Z = 50-82 and N = 82-126.In the N 104 region,large positive values of the product SFE * B(E2) ↑ are observed for the Pt nucleus,which indicates sphericity.A systematic study of the product SFE * B(E2)↑ and ROTE * B(E2) ↑ with atomic number Z is also discussed.The products SFE * B(E2) ↑and ROTE * B(E2) ↑ vary sharply with Z for the N = 88 isotones.We discuss here for the first time the correlation between SFE * B(E2) ↑ and ROTE * B(E2) ↑ with valence nucleon product N_pN_n.     

Cs~(134)的衰变

本工作用双磁镜β谱仪,带铁中间象式β谱仪、有铁双聚焦β谱仪和闪烁技术来研究Cs~(134)(半衰期为2.3年)的衰变,定出4个β分支的能量和它们的相对强度的百分比是79(16％),410(5％),652(64％)和683(15％)千电子伏;它们的相应的log ft是6.48,9.34,8.91,9.58.还定出Ba~(134)的9个γ跃迁的能量和它们的多极性是473(E1),564(M1+E2),571(M1),604.8(E2),796(E2),803(E2),1036(E1+M2),1169(E2)和1367(E2)千电子伏。在测量结果的基础上提出了Cs~(134)的衰变纲图。     

甲氧基(CH_3O)的红外吸收光谱研究

为研究甲氧基CH_3O的红外吸收光谱,以Nd:YAG激光器为光源,使用间质隔离法对p-H_2间质中的CH_3ONO进行光解,在光解产物中观测到CH_3O和NO的红外吸收谱.其中CH_3O红外吸收谱线及分析所得的各自振动模式分别为:689.3/694.6 cm~(-1),振动模式为电子态E1/2a1对称性的ν6;945.9/951.7cm~(-1),振动模式为电子态E1/2a2对称性的ν6;1041.8 cm~(-1),振动模式为电子态E3/2对称性的ν2;1224.7cm~(-1),振动模式为电子态E3/2e对称性的ν6;1235.5 cm~(-1),振动模式为电子态E1/2e对称性的ν6;1347.7cm~(-1),振动模式为电子态E1/2a1对称性的ν5;1365.4 cm~(-1),振动模式为电子态E3/2对称性的ν2;1427.5cm~(-1),振动模式为电子态E1/2对称性的ν2;1522.3 cm~(-1)振动模式为电子态E1/2e对称性的ν5.     

甲氧基(CH_3O)的红外吸收光谱研究北大核心

为研究甲氧基CH_3O的红外吸收光谱,以Nd:YAG激光器为光源,使用间质隔离法对p-H_2间质中的CH_3ONO进行光解,在光解产物中观测到CH_3O和NO的红外吸收谱.其中CH_3O红外吸收谱线及分析所得的各自振动模式分别为:689.3/694.6 cm^(-1),振动模式为电子态E1/2a1对称性的ν6;945.9/951.7cm^(-1),振动模式为电子态E1/2a2对称性的ν6;1041.8 cm^(-1),振动模式为电子态E3/2对称性的ν2;1224.7cm^(-1),振动模式为电子态E3/2e对称性的ν6;1235.5 cm^(-1),振动模式为电子态E1/2e对称性的ν6;1347.7cm^(-1),振动模式为电子态E1/2a1对称性的ν5;1365.4 cm^(-1),振动模式为电子态E3/2对称性的ν2;1427.5cm^(-1),振动模式为电子态E1/2对称性的ν2;1522.3 cm^(-1)振动模式为电子态E1/2e对称性的ν5.     

"电源的电动势和内阻的测定"实验的误差分析

1 实验原理。由闭合电路的欧姆定律E=U Ir，测出两组路端电压和电流，即有E=U1 I1r，E=U2 I2r，可得E=（U1I2-U2I1）/（I2-I1），r=(U2-U1)/(I1-I2).需要测定的物理量为U和I．     

关于Pb~(208)附近原子核的γ跃迁(Ⅰ)——E2和E3跃迁

本文用组态混合及原子核表面振动计算了Pb~(208)附近原子核的一些E2,E3跃迁。在选用的参数为C_2=1000Mev,C_3=350Mev,hw_3=2.6Mev,hw_2=5Mev,的情况下,除Pb~(206)中二个E3跃迁外,其他都得到了理论与实验相符合的结果。结果说明了组态混合主要是由剩余相互作用力引起的,而表面振动硬度和频率决定了E2,E3跃迁几率。     

自由基-三重态对化学诱导动态电子极化强度的全哈密顿计算(英文)

基于考虑含E(S2Tξ-S2Tη)项的相互作用全哈密顿,利用密度矩阵运动方程,对自由基-三重态对机理的CIDEP强度进行了详细的理论计算.计算结果表明:四重态母体自由基-三重态机理(QP-RTPM)和二重态母体自由基-三重态机理(DP-RTPM)分别使稳定自由基形成发射+发射/吸收(E+E/A)和吸收+吸收/发射(A+A/E)型多重性极化,其中净E(A)极化由零场分裂相互作用产生,超精细相关E/A(A/E)极化由超精细相互作用产生.另外,零场分裂相互作用项E(S2Tξ-S2Tη),使稳定自由基的净极化减弱     

对称光学系统的特性函数和象差(二)象差的叠加

2.四级系数的计算系统程函系数D_(k4)可由假象差系数(?)_(k4),即[E(3)]的四级系数和[E(4)]的系数叠加求出。上面我们已说明了如何计算[E(3)]的系数,下面我们将说明如何计算[E(4)]的系数。根据方程(12),有: [E(4)]=[D(λ~2 μ~2)]/4△ι~2     

三角对称下3d3离子2E态g因子性质研究

采用完全对角化方法,以尖晶石结构的ZnAl2O4:Cr3+,ZnGa2O4:Cr3+和MgAl2O4:Cr3+系列晶体为例,联系晶格局域结构,对三角对称下3d3离子2E态g因子性质进行了研究.研究中考虑了包括自旋与自旋相互作用、自旋与另一轨道相互作用以及轨道与轨道相互作用在内的微小磁相互作用.对ZnAl2O4:Cr3+ 体系2E态g因子给出了理论解释,说明了ZnGa2O4:Cr3+体系的g‖(E′)应为负值,并从理论上预测了MgAl2O4:Cr3+体系2E态g因子数值.研究表明,微小磁相互作用对2E态g因子的贡献较大,在计算中是不可忽略的;相对于基态g因子来说,2E态g因子随晶格局域结构变化较为敏感.     

正偏离Bragg定律的二元化合物靶中离子射程参数研究

研究了正偏离Bragg定律,即计算S_e(E)值高于实测S_e(E)的二元系化合物靶的离子射程特性。文中应用“regular”观点引入了“双原子模型”,在二元化合物靶的射程计算中,不仅考虑相同“原子对”对离子的阻止本领S₁₁(E),S₂₂(E),而且考虑不同“原子对”对离子的阻止本领S₁₂(E),S₂₁(E)。文中还应用Berthelot关系,使S₁₂(E)=S₂₁(E)=(S₁₁(E)·S₂₂(E))^1/2,则二元系靶的阻止本领及总的射程为NS(E)=1/2[(N₁S₁₁(E))^1/2+(N₂S₂₂(E)^1/2)]², R=4/a[x-A₁(arctg(2x+f)/△^1/2-arctg(f/△^1/2))-B₁(ln(x+g)²/g²·e/(x²+fx+e)) -b/2 ln(x²+fx+e/e)。这里X=E^1/2,E为离子注入能量,所有其它常数是与离子和靶的质量、原子序数有关的常数。结合文献[1]提出的R与R_p,R_p与△R_p的关系式,可计算得正偏离系统的投影射程R_p及其偏差量△R_p。并对各关系式的物理意义作了阐明。 关键词：     

BEPC电子直线加速器束流线改进和e,π试验束

在BEPC电子直线加速器上建立起了E1,E2,E3试验束,其中E1初级束专门提供给强流慢正电子装置应用,E2束是初级正/负电子束,E3为次级高能e±,π±和质子等单粒子试验束,其动量连续可调.粒子定位误差0.2—0.4mm,混合负粒子计数率3—4Hz.已成功地为BESⅢ的TOF探测器模型测试提供试验束流.     

Shape phase transitions in nuclei:Effective order parameters and trajectories

We analyze systematically the effective order parameters in nuclear shape phase transition both in experiments and in the interacting boson model. We find that energy ratios and B(E2) ratios can distinguish the first from the second-order phase transition in theory above a certain boson number N (about 50), but in experiments, only those quantities, such as E(L1+)/E(02+) and B(E2; (L+2)1 → L1)/B(E2; 21 → 01), etc., of which the monotonous transitional behavior in the second-order phase transition is broken ...