静电场 恒定电场和涡旋电场

因为电场以高一的力学作为基础,而学生在高一学力学时就显得吃力,所以该知识点对学生而言综合性强、概念性强、更抽象,是高中物理的难点．静电场、恒定电场和涡旋电场在高中物理中都出现过,这里笔者做一个简单总结．     

稳恒电场边值问题的唯一性定理

边值问题的唯一性定理,在静电学中无疑是很重要的,它对许多问题(如静电屏蔽、电像法)的确切理解有很大的帮助。但是通常对它的证明牵涉到微分方程、矢量分析等数学知识,从而无法向学习普通物理的学生讲授。下面给出的证明基本上不超出普通物理的知识范围,可供低年级学有余力的学生参考。 一、问题的提出 实际中提出的静电学问题,多不是已知电荷分布求电场分布,而是通过一定的电极来控制或实现某种电场分布。这里问题的出发点(即已知的前提),除给定各带电导体的几何形状、相互位置外,往往是再给定下列条件之一: (1)每个导体的电位Uk, (2)每…     

静电场和稳恒电流磁场诸定律的统一浅探

从点电荷的场强公式出发，根据狭义相对论中场强张量的交换，推导出了静电场和稳恒电流磁场的诸定律，使学生对电场和磁场的统一性有了更为深刻的认识。     

静电场和稳恒电流磁场诸定律的统一性浅探

从点电荷的场强公式出发，根据狭义相对论中场强张量的变换，推导出了静电场和稳恒电流磁场的诸定律，使学生对电场和磁场的统一性有了更为深刻的认识．     

关于稳恒电流场模拟静电场实验的问题

许多学校都开设用稳恒电流场模拟静电场的实验,一般是利用薄导电纸法。但是,在薄导电纸上所模拟的是什么样的静电场,却存在一些错误看法。例如,认为在薄导电纸上用点状电极做的模拟实验可以表示点电荷的静电场。用两个铜柱做正、负电极产生的电流场就代表正负点电荷的静电场等等。本文将指出上述看法的错误,着重阐明模拟静电场实验的原理和方法。     

恒流电场和恒流电路方程

恒流电场和恒流电路方程①左卫群（桂林电子工业学院桂林５４１００４）１恒流电场方程电流场一个重要的基本性质是它的连续方程，即（Ｓ）ｊｄｓ＝－ｄｑｄｔ表明在单位时间内，从任意一个闭合曲面Ｓ内流出的电量（Ｓ）ｊｄｓ等于单位时间Ｓ面内电荷的减少量－ｄ...     

载有稳恒电流圆柱形导体内外的电场分布

当一根又长又直半径为R的圆柱形导体通以稳恒电流I时(图一),一般的电磁学教科书都讨论了导体内外的磁场分布和导体内轴向电场分量(导体内电流方向和这个轴向电场分量的方向是一致的).但是,它们往往没有讨论在导体的径向方向是否存在着电场?本文将对这个问题以及导体外的电场分布作简要的讨论,供教学上参考. 首先要指出的是,在导体内部存在着径向方向的电场分量.由安培环路定理可知,导体内部的环向磁感应强度为:其中r为导体内某点至导体轴的垂直距离,J(r)为导体内电流密度矢量.导体内电子在这个磁场作用下受到一个洛仑兹力的作用(图二) j—…     

计及自身霍尔电场时导体中的稳恒电流

本文讨论了计及自身霍尔电场时导体中的稳恒电流问题．通过圆截面长直导线中稳恒电流这一特例，讨论了电流、电荷、与场量的分布问题．最后从相对论角度对问题作了初步考查．     

关于用稳恒电流场模拟静电场的对应条件问题

(一) 我们知道,静电场_e和稳恒电流场_i都遵循环路定理∮_L_e·d=0,∮_L_i·d=0它们都有势函数U,使得_e=-▽U,_i=-▽UU是我们熟知的电位。稳恒电流场和静电场就是通过它们的电位建立了对应关系。如果一个稳恒电流场的电位分布等于一个静电场的电位分布,则这个静电场就可以被那个稳恒电流场所模拟。所以,场的模拟问题的本质,就是电位模拟。 (二) 一般的静电场是三维的。但三维空间的电位不便测量。所以我们试图用二维的电流场来     

用能量观点证明稳恒电场边值问题的唯一性定理

提供一种用能量观点证明稳恒电场边值问题的唯一性定理的简单方法。     

载有稳恒电流的无限长直导体外部有径向电场分量

本文从电磁场理论和能量守恒定律出发，论证了即使对载有稳恒电流的无限长直导体，其外部也有径向电场分量．尤其对良导体，外部电场的径向分量就更不能忽略．     

静电场和稳恒电流磁场的两种物理图象：对电动力学教材的一点补充

本文介绍静电场和稳恒电流磁场的两种等价的物理图象．对这些图象有清晰的认识可以使学生在解决具体问题时思路清楚，避免一些错误．     

从平面角和立体角讨论静电场中的某些电场等价性

本文利用平面角的概念讨论了均匀带电的直线微元和圆弧微元在圆心处的场强等价性,并将结论推广到一些均匀带电的线几何体;然后利用立体角的概念进一步讨论带电的平面微元和球面微元在球心处的场强等价关系,结果表明,只有非均匀的电荷面密度才能使两者等价．     

稳恒电磁场的总动量

本文讨论稳恒电磁场的总动量，指出在一般情况下其总动量不等于零，给出等于零的条件，最后讨论场动量与实物动量的转换。     

稳恒磁场中的空心超导体

把正交曲线坐标系中求得的伦敦域金兹堡格-朗道(简写为ГЛ)方程的特殊解应用到空心超导体——空心球及空心圆柱体上,得到满意的结果,并进行了讨论.     

静电场与涡旋电场无限大平面的电通量

讨论了静电场和涡旋电场在无限大平面上的电通量。提出了关于涡旋电场无限大平面电通量等于零的假设。