稀薄气体放电实验的改进

本实验方案试图采用一个充以少量水银的汞蒸汽放电管,代替目前使用的不同压强的一组气体放电管。实验时改变放电管的温度,即可得到不同压强的放电现象。该汞蒸汽放电管可供做气体放电实验,也便于进行教学演示,演示效果极为明显。     

气体自激放电的实验方法

高中物理教材(甲种本)第二册第八章第六节,介绍了几种自激放电现象。大纲要求学生对它们有所了解,并且知道它们各自的特点。但演示实验的安排不足,仅编排了辉光放电的演示,再加之没有专用实验仪器,使几种自激放电的演示不好做,导致学生对它们的认识模糊,容易混淆。     

气体放电等离子体参数测量仪的优化和改进

气体放电等离子体参数的研究实验是近代物理实验教学大纲基本要求的实验,该实验仪器存在很多问题,如放电不稳定,无法准确读取实验数据,复杂的数据处理过程等。对气体放电等离子体参数测量仪进行改造,制备封闭的稳定的放电管,改进测量电路,对仪器外观重新优化设计。从而改善实验测量的精度与准确度,提高实验效率,并能拓展实验内容。     

高频气体放电

目前,在无线电、原子能、特种工艺等一系列科学事业中,广泛地采用着因高頻电磁場的作用而引起放电的元件?雷达中使用着的天线換向器,它的主要元件是一个装在接收回路内的带有放电間隔的諧振腔,在发射高頻脉冲訊号时极快地放电,形成等离子体,关閉了通向接收机波导管的支路,而在发射結束时极快地消电离,打开通向接收机波导管的支路。可控輕核聚变反应的实現,首先要以高頻脉冲放电建立高温高密度的离子源。要获得光源和用     

高频气体放电

目前,在无綫电、原子能、特种工艺等一系列科学事业中,广泛地采用着因高頻电磁場的作用而引起放电的元件?雷达中使用着的天綫換向器,它的主要元件是一个装在接收回路內的带有放电間隔的諧振腔,在发射高頻脉冲訊号时极快地放电,形成等离子体,关閉了通向接收机波导管的支路,而在发射結束时极     

扫描光束显示

现在大屏幕显示还没有象阴极射线管那样的简单办法。最近有一种方案是 偏转一条窄的光束,用象阴极射线管里的电子束扫描那样的方式,在屏上扫描。直到不久以前,这个方案还不能实现,因为没有足够的相干光源或照准的光源能聚焦成一个很小的点,用来作精细的扫描。     

日光灯气体放电是辉光放电还是弧光放电

从气体放电机理出发,对日光灯气体放电究竟是辉光放电还是弧光放电的问题作了简要讨论,得出了日光灯中气体放电应是弧光放电的结论．     

平板式气体放电显示器

本文评论气体放电显示器,用于大屏平板日用电视。论及大屏电视显示器的功率要求和性能要求、气体放电显示在这方面应用的优缺点、交流和直流显示器件、调制技术和电路设计考虑。尽量反映在实时气体放电电视显示方面迄今公开发表的工作。 在制造工艺、电路设计和灰度控制方面有很大的进步。廉价显示板能否在高亮度水平下具有高光视效率,能否具有全色显示能力,还需要进一步论证。     

微波器件微放电阈值功率自适应扫描方法

传统的粒子模拟软件在获得微放电阈值时需要进行多次微放电模拟,而且不具备自动功率扫描功能,在不考虑电子运动所产生的自洽场的情况下,提出了一种微波器件微放电阈值功率自适应扫描方法,对同一微波器件中的电磁场只计算一次并重复利用,改变输入功率,获得不同功率下的粒子数目变化的趋势,结合阈值功率判断方法,进而能够快速获得微放电阈值。首先,采用MSAT粒子模拟软件计算单位功率下微波部件中的电磁场分布,接着利用蛙跳法求解粒子运动轨迹,然后结合二次电子发射模型确定出射粒子数目。在微放电模拟过程中对粒子数目曲线进行分析,建立微放电阈值判据方法,根据二分法改变输入功率使得粒子模拟软件在给定初始功率后自动给出微放电阈值。以微波阶梯阻抗变换器与同轴腔体滤波器为研究对象,采用该方法分别计算其微放电阈值并与实验结果进行对比,结果表明,该方法具有准确性。     

气体激光器辉光放电及弧光放电的观测

常见的霓虹灯管是最普通的放电管,它那鲜艳的红光是管中氖原子受到电子碰撞激发后所发射的。日常用的日光灯,实际上是汞蒸汽的辉光放电管。He-Ne激光器、CO_2激光器等也都是辉光放电,氩离子激光器虽然是弧光放电,但气压小的弧光则是从辉光放电过渡到大电流密度放电时形成的。工业     

气体放电发光与照明

气体放电发光现象在科学和工农业生产中应用非常广阔。进一步了解各种气体和蒸汽放电发光的规律及其随参量的变化,无论对光谱分析、照明工程等科学技术领域都具有广泛的实践意义。本文简单介绍放电发光的原理;分析了发光光谱的规律和强度;并简述汞和惰性气体在不同压强和电流密度下的放电光谱变化以及用于照明的意义;最后简要介绍几种新型的气体放电光源。     

气体放电与等离子体显示屏

节日里，用一些灯泡安放在建筑物边缘上，入夜时将它点亮，就可以显示出建筑物的轮廓．要想显示建筑物的细节，应该在建筑物上装更多更小的灯．车站，街道上的广告牌，电子仪表上的一些显示器，一些大屏幕彩色电视机，也是用灯泡来显示文字和图像的，不过这些灯泡应该做得很小，这样图像看起来细腻．一幅图像是由无穷多的点组成，如果每一点的明暗和色彩都用一个灯泡来显示，那就需要无穷多的小灯泡．这没有必要，因为人眼瞳孔对光的衍射限制了眼睛的分辨率，也就是说，它会将小到一定距离的一些点看成一点．在图像处理中通常将图像分割成有限多个微区，这样一个微区称为像点或像素（pixe）．在等离子体显示屏中，是用红、绿、蓝三种颜色的三个小灯在发光强弱（或灰度）上作适当配合就可显示出图像在那个像点处的色彩．我们怎样来实现呢？     

气体放电的光輻射

一气体放电的过程中往往伴随着各种波长的光的輻射。大家知道,人們最初注意到的气体放电現象就是閃电和北极光,这并不是偶然的,在某种程度上正是由于这些現象中都有强烈的、引人注意的光輻射。事实上,在进一步研究气体放电的物理机构时;气体放电的光輻射为我們提供了許多有利的条件。气体放电的光輻射也是应用光譜学的一个重要的问题,因为在有关光谱的实驗中,常常利用气体放电的光輻射作为光源。此外,气体放电的光源,如氖气灯、     

三维扫描数字图像重构及显示原理和方法

本文综述扫描显微数字图像三维重构基本原理和方法，从有利于理解荧光物体试样三维结构的角度出发，在比较了一些主要显示方案的基础上，对平行投影法作了若干改进，使其具有良好的再现被阴影所覆盖部分的细节结构的能力，最后给出了该算法所得到了三重构结果。     

气体放电Boltzmann方程的求解

较详细地介绍用Ｂｏｌｔｚｍａｎｎ方程分析法计算气体放电参数的数值算法，给出了ＳＳＴ、ＰＴ及ＴＯＦ三种条件下气体放电参数的计算公式，并在１６９×１０＾－２１（Ｖ．ｍ＾２）≤Ｅ／Ｎ≤４２４×１０＾－２１（Ｖ．ｍ＾２）范围对ＳＦ６和Ｎ２进行了计算，结果表明计算值与实测值吻合较好。     

用于等离子体显示的高效率气体

实验表明,对于带有磷光体的Digivue显示板来说,为了有效地激发磷光体,在混合气体中必须有大数量的氙。纯氙的工作电压高。为了降低工作电压,曾研制过氖—氙、氦—氙Penning混合气体。在这些混合气体中,为了有效地激发磷光体,氙的浓度就得提高,可是却因此而使峰值放电电流极高(约每单元1毫安),而形成时滞又短,从而造成在显示板的电路设计方面的困难。 为了降低工作电压,我们对于几种以氪     

气体放电中的X射线诊断

用气体放电法研究含氘金属异常现象时,发现有Ｘ射线产生．因此用吸收法、特征Ｘ射线法和ＮａＩ闪烁计数器测量了Ｘ射线能量,用７Ｌｉ热释光片估测了Ｘ射线强度．吸收法测出的Ｘ射线平均能量为（２６．９±２．２）ｋｅＶ和ＮａＩ闪烁计数器测出的（２６．０±２．４）ｋｅＶ单能Ｘ射线在测量误差内相符． X rays were observed to create when the anomalous phenomenon in the metal loaded with deuterium studied by the gas-discharge method. Therefore the X-ray energy spectra were measured by the absorption method, the specific X-ray approach and the NaI scintillation counter, while X-ray intensity was estimated by using 7Li thermoluminescent foils. The X-ray average energy measured by the absorption method is 27. 6±2. 1keV,whlch is fitted within the error extent to 26. 0±2. 4keV monoenergetic Xrays     

气体被激放电演示实验

高二物理(甲种本)239页,有一个气体在有电离剂作用下电离导电的实验,没有说明用什么仪器作放电管。经过试验,我们发现用紫外线灯作放电管,效果良好,操作安全方便,现介绍如下。仪器:15W紫外线灯(是J2059,带启动器及镇流器),X射线管(J2512),感应圈(J1206),调压变压器(J1204),低压电源(J1202)。     

气体放电等离子体参量诊断实验

为了让学生尽早了解科技前沿的知识,在国家教委教学仪器研究所的资助下,我们研制了静电探针诊断实验仪(该实验仪已于1990年通过了国家教委的鉴定)。连续三年在我校本科生中开设了“用静电探针诊断气体放电等离子体参量”的物理实验,具体测试出关于冷等离子体的密度、温度、振荡频率和德拜长度等几个重要的参量。     

气体火花开关放电的数值模拟

基于Rompe-Weizel火花动态电阻公式,数值计算了电容器经火花开关放电时负载电阻上的输出电压。在相同电参数条件下,计算所得的峰值电压为54 kV,前沿为2.0 ns,与实验所得的55 kV和2.3 ns基本吻合。基于Braginskii火花动态电阻公式,在假定火花开关电导率恒定与电导率渐变的条件下,利用传输线放电电路数值计算了气体火花开关的非线性动态电阻。与已有实验测量结果(0.7～0.9 Ω)对比,发现电导率渐变模型(0.5～0.8 Ω)更适合用于反映火花开关的动态电阻变化过程。进而在此模型中引入了负载电阻项,通过计算负载端的透射电流,数值计算得单脉冲形成线对负载放电时的电压脉冲前沿为7～9 ns,而利用单线经高压氢气自击穿火花开关放电得到初步实验结果为8 ns。