(Ta_2O_5)_(1-x)(TiO_2)_x陶瓷结构相变研究

采用固相反应技术制备了x分别为 0 0 5、0 0 8和 0 1 1的 (Ta2 O5) 1-x(TiO2 ) x 陶瓷 ;在室温至 6 0 0℃范围内 ,测量了这些陶瓷样品的拉曼光谱随温度的变化。随着温度的升高 ,拉曼光谱中位于 35～38cm- 1的最低频移的声子模发生软化 ,并随之发生结构相变。拉曼光谱和实验结果都表明 :组分x分别为0 0 5、0 0 8和 0 1 1的 (Ta2 O5) 1-x(TiO2 ) x 陶瓷分别在 36 0、4 5 0和 5 4 0℃发生了由三斜至单斜相的结构相变。上述结论得到了 (Ta2 O5) 0 92 (TiO2 ) 0 0 8单晶热膨胀系数测量数据的支持。     

非晶La_(1-x)Nd_xP_5O_(14)的拉曼散射研究

本文利用拉曼散射对非晶 La_(1-X)Nd_XP_5O_(14)及其晶化过程进行了研究。拉曼散射表明在非晶La_(1-X)Nd_XP_5O_(14)中仍保留着晶态 La_(1-X)Nd_XP_5O_(14)中具有的 PO_4~(3-)四面体结构单元。非晶La_(1-X)Nd_XP_5O_4在不同温度下晶化,其拉曼谱线的频率不同,这一现象可用应力模型给予解释。     

CO_2激光烧结合成负热膨胀材料Sc_2(MO_4)_3(M=W,Mo)及其拉曼光谱

用CO2激光烧结合成了负热膨胀材料Sc2(WO4)3和Sc2(MoO4)3.实验表明,激光合成负热膨胀材料Sc2(WO4)3和Sc2(MoO4)3属于快速合成技术,合成一个样品的时间仅需几秒到十几秒,具有快速凝固的特征;X射线衍射和拉曼光谱分析表明,所合成的材料为正交相结构,且具有较高的纯度;变温拉曼光谱分析表明,所合成的材料在室温以上没有相变,但可能有微弱的吸水性;在对Sc2O3,Mo O3,WO3,Sc2(MoO4)3和Sc2(WO4)3拉曼光谱分析的基础上,给出了激光光子能量及原料和合成产物的声子能级图,分析了激光烧结合成的机理.激光光子能量转化为激发声子的能量是光热转化的主要通道,原料在熔池中反应并快速凝固形成最终产物.     

Na_5Eu(WO_4)_4,Na_5Eu(MoO_4)_4和NaEu(MoO_4)_2的振动光谱和Eu~(3+)的~5D_1和~5D_2荧光发射的猝灭

测量了高稀土浓度化学计量基质发光材料Na_5Eu(WO_4)_4,Na_5Eu(MoO_4)_4和NaEu(MoO_4)_2的拉曼和红外光谱。用位置群分析法分析了它们的品格振动模式的对称性分类,并参照有关白钨矿结构材料的结果,对它们的实验振动模确定了归属。这些材料的高能振动模来源于(WO_4)~(2-)或(MoO_4)~(2-)的内拉伸振动,由二个或三个这样的高能声子产生的无辐射弛豫猝灭了Eu~(3+)的~5D_1和~5D_2发射。     

水热法制备的NaEu(MoO_4)_(2-x)0(WO_4)_x固溶体微晶及其发光特性

采用水热法制备了NaEu(MoO4)2-x(WO4)x固溶体微晶;通过X射线衍射(XRD)、扫描电镜(SEM)和荧光分析(FA)对所制备的微晶进行了表征。XRD结果表明NaEu(MoO4)2-x(WO4)x微晶呈现典型的四方晶相白钨矿结构。SEM分析表明微晶呈米粒状。荧光分析显示,NaEu(MoO4)2-x(WO4)x微晶在370~386 nm之间呈现MO2-4配离子(M=Mo,W)的特征发射峰,发射波长随x的增大而减小;同时,Eu3+在592 nm(5D0→7F1)和614 nm(5D0→7F2)的特征发射峰均明显显现,强度随x的增大而逐渐增大。     

Sb_xBi_(2-x)Ti_4O_(11)体系的拉曼光谱及软模行为研究

本文合成出了系列样品Sb_xBi_(2-x)Ti_4O_(11),得到了它们在常温常压下的拉曼光谱。实验结果发现:体系在x=0.4和1.2处经历了两次相转变,且相变与“软模”随Sb~(+3)的浓度变化有关。     

钛酸铅镧Pb_(1-x)La_xTi_(1-x/4)O_3纳米晶的拉曼光谱研究

本文在２８８Ｋ和３７８Ｋ测定了不同Ｌａ含量Ｐｂ１－ｘＬａｘＴｉ１－ｘ／４Ｏ３纳米晶的拉曼光谱,同时在室温条件下测定了不同晶粒尺寸的Ｐｂ０．９Ｌａ０．１Ｔｉ０．９７５Ｏ３纳米晶的拉曼光谱,研究了Ｌａ含量和晶粒尺寸对各声子模频率的影响规律,讨论了影响峰形、峰位和峰宽的因素。     

Ca_(1-x)Al_2Si_2O_8∶Eu_x表面结构与荧光强度相互关系的研究

采用固相法分别在1 150,1 250,1 350,1 450℃下制备了Ca_(1-x)Al_2Si_2O_8∶Eu_x(x=0,0.01,0.05,0.15)系列微晶材料。通过X射线衍射仪(XRD)、拉曼光谱仪(Raman)、光致发光光谱仪(PL)和X射线荧光光谱仪(XRF)研究了CaAl_2Si_2O_8表面结构与荧光强度之间的相互关系。XRD和Raman结果表明:在制备CaAl_2Si_2O_8材料的过程中,随着温度不断升高,原材料逐渐结晶形成结构较为完整的CaAl_2Si_2O_8相;并且从拉曼光谱可以清晰看出,当Eu掺杂量相同时,随着烧结温度的升高,Si—O非晶相逐渐减少,硅氧四面体逐步形成,其振动峰位置逐渐向低波数移动,但当温度过高时硅氧四面体破坏形成宽化的的非晶峰;Eu的掺杂阻碍了Al取代Si位置的过程,因此在1 620波数处振动峰先增强后减弱。这种材料表面结构的变化与Eu的掺杂密切相关,影响着材料表面Eu原子数量分布。PL和XRF结果表明:相同Eu掺杂量时,温度越高越有利于Eu原子扩散到样品表面,从而使样品的荧光强度更强。因此样品的荧光强度和样品单位表面积Eu原子数量存在正比关系。     

(Bi1-x Agx)2(Te1-ySey)3粉体的机械合金化制备及其放电等离子烧结体的热电输运特性

采用机械合金化制备了n型(Bi1-x Agx)2(Te1-y Sey)3合金粉体,对其进行XRD分析表明Bi,Te,Ag,Se单质粉末,经2 h球磨后实现了合金化;SEM分析表明随着机械合金化时间延长粉体颗粒变得均匀、细小,颗粒尺寸在微米至哑微米数量级.采用放电等离子烧结制备了块体样品,研究了合金成分和球磨时间对热电件能的影响.结果表明材料的热电性能与掺杂元素有密切关系.Ag有利于提高功率因子和降低晶格热导率,球磨10 h的(Bi0.99Ag0.01)2(Te0.96Se0.04)3合金粉末的烧结块体具有最大的功率因子和最低的晶格热导率,并在323 K取得最高ZT值0.52.     

Pb(Sc_(1/2)Nb_(1/2))O_3中有序-无序转变和铁电相变的Raman光谱研究

采用wolframite前驱物法制备了Pb(Sc1/2Nb1/2)O3陶瓷。通过调节陶瓷烧结工艺,获得了三种具有不同B位离子有序度的PSN陶瓷。测量了三种陶瓷样品在室温至160°C范围内的Raman光谱随温度变化。结果表明,随着温度的升高,三种不同B位有序度的陶瓷样品中,Raman光谱中位于530 cm-1的F2g模的峰位和半峰宽分别在100°C,85°C和80°C发生了突变,表明陶瓷分别在100°C,85°C和80°C三个温度点发生了铁电-顺电相变。上述结论得到了介电温度谱测量数据的支持。     

Laser Raman Spectra of Crystalline Chloromercurate(II) Complexes

Abstract

The laser Raman spectra of crystalline [(CH₃)₄N] HgCl₃ and [(CH₃)₄N]₂HgCl₄ have been studied in the 400–20 cm^?1 region. All expected Raman active modes for the HgCl₃ ^? and HgCl₄ ^?2 ions are observed and assignments of the vibrational frequencies are made in relation to the structure of the anions.     

H2S硫化CuInSe2生成CuIn(SxSe1-x)2薄膜的XRD及Raman分析

将CuInSe₂薄膜在H₂S与Ar的混合气体中硫化是制备CuIn(S_xSe_1-x)₂薄膜的一种常用方法。硫化所用到的CuInSe₂薄膜是用溶剂热法生成的CuInSe₂纳米颗粒旋涂而成。不同于其他真空条件下制备CuInSe₂薄膜的方法.溶剂热法的优点是其相对简单的制备工艺和较低廉的成本。对硫化过程进行研究后发现,硫化温度和时间直接影响CuIn(S_xSe_1-x)₂薄膜的质量,诸如薄膜成分、结晶度、均匀性和带隙宽度都可以通过改变这些实验条件来进行控制。     

Sn1-x(In1-yCuy)xO薄膜的合成

利用真空反应蒸发技术,在氧分压约为8.5×10-2Pa、衬底温度为400℃条件下蒸发高纯度的铟、锡和铜,在玻璃衬底上制备出Sn1-x(In1-yCuy)xO薄膜.研究了蒸发源材料质量比不同的样品的薄膜结构、透过率、薄膜的方块电阻和电阻率与温度的关系.实验结果表明,Sn1-x(In1-yCuy)xO透明导电薄膜具有优良的光电特性,而且制备出的Sn1-x(In1-yCuy)xO薄膜中In的含量大大减少,可以成为ITO薄膜的潜在替代材料.     

Polarized Infrared and Raman Spectra of 2(3H)-Benzoxazolone

Abstract

The infrared spectra of 2(3H)-benzoxazolone have been measured from 4000 to 180 cm^?1. The polarized spectra of single crystals have been also obtained. The Raman spectra of polycrystalline samples and solutions have been recorded and the polarization of many lines has been determined. On the basis of the i.r. dichroism, Raman spectra and correlative arguments most of the fundamental vibrations have been assigned.     

A2Ca[B4O5(OH)4]2·8H2O(A＝Rb, Cs)合成、 FTIR光谱及激光拉曼光谱研究

采用Rb2 CO3 ,Cs2 CO3 ,H3 BO3 和CaCl2 合成了新的硼氧酸盐复盐Rb2 Ca[B4O5(OH) 4 ]2 ·8H2 O和Cs2 Ca[B4O5(OH) 4 ]2 ·8H2 O ,通过化学分析和热分析等确定了化学物的组成。给出了两种化合物的FTIR光谱和Ra man光谱 ,分析了各种谱线的归属。     

Polarized Infrared and Raman Spectra and Ab-Initio Calculations of 2-(Methylthio)Benzothiazole

Abstract

The infrared spectra of 2-(methylthio)benzothiazole have been measured from 4000 to 180 cm^?1 for liquid and polycrystalline samples, polarized spectra of oriented films have also been obtained. the Raman spectra of polycrystalline and liquid samples have been investigated. the structural parameters, energies and vibrational frequencies have been calculated from ab-initio RHF calculations using the 6-31G?? basis set for various conformations. a detailed assignment of most of the observed bands has been proposed on the basis of the infrared dichroism, Raman polarization data and frequency calculations.     

Raman and infrared structural investigation of (PbO)x(ZnO)(0.6−x)(P2O5)0.4 glasses

The structure of ternary (PbO)_x(ZnO)_(0.6−x)(P₂O₅)_0.4glasses was investigated using Raman scattering and infrared spectroscopy over the compositional range x = 0–0.6. No significant change of the average chain length composed by PO₄ tetrahedral units with the substitution of zinc for the lead cation was observed. The linewidth and wavenumber variations of the Raman high‐wavenumber bands reflect the Zn/Pb substitution in these glasses and are correlated with the metal–oxygen force constant and local disorder. The infrared reflectivity spectra have been fitted with the four‐parameter dielectric function model. The variation in the 1000–1200 cm⁻¹wavenumber range has been attributed to an increase of the oscillator damping Γ_LO(PO₃)₂₋ as with PbO content vibrations rather than a variation of the chain length. Copyright © 2008 John Wiley & Sons, Ltd.