玻色子费米子体系波函数的分类

在本文中,我们证明了玻色子费米子体系的波函数可以用超李代数链 U(2l+1/2j+1)?SU(2l+1/2j+1)?SU(2l+1)?SU(2j+1) ?SO(2l+1)?Sp(2j+1)?SO(3)?SO(3)或 U(2l+1/2j+1)?SU(2l+1/2j+1)?OSp(2l+1/2j+1) ?SO(2l+1)?Sp(2j+1)?SO(3)?SO(3)来进行分类。在文中还给出了按超李代数链 U(2l+1/2j+1)?SU(2l+1/2j+1)?SU(2l+1)?SU(2j+1) ?SO(2l+1)?Sp(2j+1)?SO(3)?SO(3)分类的玻色子费米子体系的波函数。     

轻子的束缚态波函数和反常磁矩

本文从Bethe-Salpeter方程出发讨论由费米子和标量玻色子组成的轻子束缚态波函数. 在组分粒子很重和内部运动为非相对论的假定下可以证明, 矢量相互作用能给出半径和反常磁矩都足够小的束缚态解, 但要求组分费米子质量远大于玻色子质量. 相反, 标量相互作用则只能给出半径和反常磁矩都很大的束缚态解.     

费米子的相对论自旋输运理论

在重离子碰撞中,自旋轨道耦合可以导致整体极化现象.自从2017年,STAR工作中发现超子Λ在Au+Au碰撞中的整体极化,整体极化效应引起了学术界的广泛关注.整体极化效应的微观产生机制可以利用粒子之间非定域的散射过程来描述：在重离子碰撞中产生了热密物质,热密物质中的粒子之间通过非定域的碰撞过程实现了轨道角动量向自旋角动量的转换,从而导致散射后的粒子自旋极化.为了描述这一微观过程,在相空间描述自旋轨道耦合更加方便,而自旋轨道耦合又是一种量子效应,所以基于协变维格纳函数的量子动理学理论将是描述整体极化现象的有力工具.本文介绍了基于维格纳函数的量子动理学理论以及自旋输运理论.近期自旋输运理论的发展为以后数值模拟自旋极化现象的时空演化提供了理论基础.     

费米子和Julia-Zee双子系统的束缚态条件

本文讨论了一个SU(2) Higgs场与费米子场的标量耦合模型. 主要结果是: (1) 把Julia-Zee双子处理为外势, 得到了费米子径向波函数所满足的联立方程程组; (2) 求出了无穷远处和零点附近的渐近解; (3) 定性地讨论了费米子束缚态存在的必要条件. 发现, 对于磁单极情形, 当h→0时, 必不存在费米子束缚态. 对于双子情形, 在h→0的情况下, 费米子束缚态可能存在.     

不等质量(1/2—1/2)或(1/2-1/2)电磁束缚系统的近似B.S.波函数

本文求解了不等质量(1/2—1/2)电磁束缚系统的Bethe-Salpeter方程. 给出了这类系统的近似B.S.波函数. 利用复合粒子量子场论的微扰展开, 在精确到O(α)的量级下, 计算了Ξ⁰→(Σ⁺μ^－)+ν_μ的衰变率和分支比, 结果是wΞ⁰→(Σ⁺μ^－)+ν_μ=1.12(1/秒)R=[wΞ⁰→(Σ⁺μ^－)+ν_μ]/[wΞ⁰→(Σ⁺μ^－)+ν_μ]≥4.7×10^－7. 类似地, 还讨论了Λ→(pμ^－)+ν_μ过程.     

匀强磁场与简谐势阱中荷电自旋-1/2费米子的热力学性质

基于准经典近似方法,研究了匀强磁场与简谐势阱中荷电自旋-1/2费米系统的热力学性质,给出了系统的粒子数、内能、比热、磁化强度和磁化率等热力学量的解析表达式.通过引入自旋因子描述电荷-磁场和自旋-磁场作用的相互竞争,并数值分析了自旋因子对系统磁化强度的影响.研究表明,系统呈现抗磁性还是顺磁性取决于自旋因子的值,二维荷电费米系统的磁性质与三维系统相似.     

二维带电自旋-1/2费米气体的磁性质

通过引入描述电荷-磁场和自旋-磁场相互作用竞争关系的自旋因子,研究了磁场和简谐势阱双重约束的二维带电自旋-1/2费米气体的磁性质.结果表明,当自旋因子很小时,系统显示出抗磁性,随着自旋因子的进一步增大,系统逐渐转变为顺磁性.自旋因子的临界值将磁化强度划分为抗磁性区和顺磁性区,临界值随磁场和温度的增大仅发生微小的改变.     

(0—3/2)电磁束缚系统的B-S方程及其近似解

本文在梯形近似和弱耦合条件下求解了(0—3/2)电磁束缚系统的Bethe-Salpeter方程, 给出了精确到0(α)量级的相对论协变的近似B-S波函数, 进而利用此波函数和复合粒子量子场论的微扰展开理论, 计算了Ω^－+p→(π⁺Ω^－)+n过程中(π⁺Ω^－)原子的最大产生截面. 其结果为σ_max≈4×10^－37cm².     

不等质量(1/2—■/2)或(1/2-1/2)电磁束缚系统的近似B.S.波函数

本文求解了不等质量(1/2—■/2)电磁束缚系统的Bethe-Salpeter方程。给出了这类系统的近似B. S. 波函数,利用复合粒子量子场论的微扰展开,在精确到O(α)的量级下,计算了■的衰变率和分支比,结果是■(1/秒)■类似地,还讨论了■过程.     

对称性对总自旋为1/2的三费米体系结构的影响

揭示了量子力学对称性对总自旋s为1/2的三费米子体系结构的决定性影响.     

自旋阻挫重费米子体系中的量子相变

近藤效应和RKKY交换相互作用的竞争决定了多数重费米子化合物的基态性质。通过压力、磁场等非热力学参量调控,该类材料能够在绝对零温附近实现费米液体和磁有序相之间的连续转变,提供了研究量子相变的理想平台。另一方面,在绝缘的量子磁体中,自旋阻挫引起的量子涨落抑制低温下长程磁有序的发生,导致自旋液体相等新奇物态的产生。在近藤晶格中引入自旋阻挫将给重费米子材料提供一个新的调控维度,深刻改变该类材料的量子临界相图,是重费米子材料领域的一个新颖研究方向。文章首先介绍阻挫重费米子体系的研究背景,然后针对CePdAl的物性展开讨论,探讨阻挫对重费米子材料量子临界物性的影响以及量子临界相的普适性。     

关于束缚态介子波函数的几率解释

本文以近平底势下的0^-介子波函数为例,一方面,认为由四维协变的B-S方程解出的介子波函数在等时极限下所给出的三维位形空间波函数有几率振幅的意义,利用它计算了介子的2>;另方面,直接从四维B-S波函数出发,先算出介子的类空形状因子,然后由其零点斜率导出2>,数字计算表明二者有较好的符合（只标量耦合情形误差略大,约达30％）,从而表明:尽管四维B-S波函数不明确具有几率振幅的意义,但是,由它在等时极限下得到的三维位形空间介子波函数被赋予几率振幅的解释却是合理的。     

自旋粒子的相对论波函数

从相对论波动方程和Lorentz变换理论出发，讨论了自旋粒子的相对论波函数，并给出了求相对论粒子高自旋态的方法。     

荷电费密子和阿贝耳双子的束缚态波函数及其应用

本文获得荷电费密子与阿贝耳双子束缚系统在双子电荷Z_dd^c和系统总角动量j≥/q/+1/2条件下的束缚态波函数和能谱。计算了该系统在外电磁场中的跃迁矩阵元和确定了相应的选择定则。发现存在与通常类氢原子不同的、破坏宇称守恒的△j=0的电偶极跃迁。 关键词：     

广义四维谐振子位势的B-S波函数

关键词：     

马约拉纳费米子与杂质自旋相互作用的热偏压输运

本文研究量子输运中马约拉纳费米子与杂质自旋的相互作用,发现系统能够产生温差驱动的自旋相关电流,得到了马约拉纳费米子导致的热自旋流.在大温差下,马约拉纳费米子与量子点强耦合时,电流与门电压趋于线性关系,体现了马约拉纳费米子的鲁棒性,且马约拉纳费米子导致的自旋流具有振荡特性,其零点个数与杂质自旋角量子数相关.     

束缚态波函数的重迭积分和夸克质量

文献把1^-→0^-+r矩阵元中的重迭积分写成 I=∫d³xe^-iq·x/2Φ_f^*（x’）Φ_i（x）;用Bethe-Salpeter方程、瞬时近似和非相对论近似,我们得不出这个结果。我们推导出的重迭积分明显地与quark质量有关,只是在束缚能可以忽略时才得到类似上述的结果。     

超重费米子——SO(10)磁单极零能束缚态问题

本文讨论了GUT中超重费米子——SO(10)磁单极零能束缚态的问题, 发现此零能束缚态可能存在; 由此推得, 在超重费米子情况下, 可能存在Rubakov效应.     

重费米子超导体UPd2Al3与常规超导体Nb之间波函数的量子相干效应

超导体的电子波函数对称性一直是引人注目的重要问题。本研究了波函数为Ｐ态或ｄ态的“高温”重费米子超导体ＵＰｄ２Ａｌ３（Ｔｃ￣２Ｋ）与Ｓ态的常规超导体Ｎｂ之间的量子相干效应。精确测量表明，在一个包括由上述两种超导体组成的Ｊｏｓｅｐｈｓｏｎ结的超导环中，有持续电流产生，且环中磁通是量子化的，每一个磁通量大小为（０．９９±０．０３）ｈ／２ｅ，明确无误的表明这一复合系统中两种对称性不同的波函数位相相干。此