非退化Cauchy-Riemann流形上¶b复形的正则性

对于余维数大于1的CR流形M 上的一点ξ , M 在ξ 附近的CR结构可由两步幂零Lie群G_ξ的CR结构来逼近.G_ξ随ξ变化而变化.M 上的¶_b和¶_b可由两步幂零Lie群上的¶_b和¶_b逼近.用两步幂零Lie群上¶_b的拟基本解构造非退化CR流形M上¶_b的拟基本解,并定义M 上的拟距离.¶_b和¶_b复形的正则性可从M 上的调和分析得到.     

LPE GaxIn1-xAs1-ySby/InP和GaxIn1-xAs1-ySby/InAs的生长及其估价

将电负性差法估算的Ga_xIn_1-xAs_1-ySb_y/InP和Ga_xIn_1-xAs_1-ySb_y/InAs的固相和液相组份数据应用于液相外延生长,均获得了晶格匹配的材料,并首次获得了波长λ>3.5μm的Ga_xIn_1-xAs_1-ySb_y/InAs异质外延材料。Ga_xIn_1-xAs_1-ySb_y/InP的固体组份为...     

应用数学学报第15卷1992总目录

第1期类(L)点过程所产生的正交随机测度··········································……李俊芬陈培德(l)有AR残差的回归模型的参数估计和定阶·············································……倪均援(10)限制的3+1 Toda链方程的对易表示···················································……耿献国(20)双重随机时间序列模型的平稳性条件·····················…     

应用数学学报 第6卷 1983总目录

第1期四阶线性微分方程解的振动性·······························································……于乾标(1)关于二次抽样方案的AsN的极值·············,·································!············……马毅林(8)二拍振荡方程分十风产一2汁+二=。的定性分析····························,·············……曾宪武〔13)二阶原点矩的二次型估计的可容许性…     

数学研究2003年总第36卷第1～4期总目次

非负Ricci曲率开流形的拓扑(英文)························……杨芳云徐森林王作勤(l)关于(2+1卜维色散的长波方程求解的一个注记(英文)···……李德生梅建琴张鸿庆(8)三点边值问题正解的存在性(英文).·,·············,··································……丁卫平(J3)非线性弹性梁方程的一个孪生正解的存在定理(英文》··,···········……江秀芬姚庆六(2们置换空间上的滴性和弱滴性(英文卜········,················…     

数学物理学报第十卷总目录

vol .10,No.1,1990 PP.1一1加平面IJoplaoe方程的边界元方法···················································……王宏(1)高阶不可微泛函极小点的正则性················································……徐海祥(14)关于线性模型回归系数LS估计的相合性····································……夏明远(25)Beojami,On。方程的对称间的递推关系··················…     

O′-β′复相Sialon陶瓷中相组成的控制

用Si₃N₄,SiO₂和Al₂O_?作原料,以Y₂O_?为添加剂,研究了O’-β’所在的四个相容性区中组成,于1400—1800℃之间,O’和β’的形成动力学。O’于1400℃开始生成,1600℃达到最大形成量。高于1600℃,O’减少乃至消失。研究发现,O’的这种不稳定性,并非自身热分解的结果。Al含量的增加,液相出现和β’的形成,才是导致O’-Sialon溶解而消失的原因。 此外,认为Si₃N₄-O’(x=0.3)-Y₂Si₂O₇-YAG相容性区,是在制备具有合理的O’-β’平衡相组成的复相陶瓷时,可供实际选用的组成区。     

计算数学 第11卷 1989年 目录

第1期二维非线性抛物型微分方程的一个三层差歹格式·········……戴伟忠、陈传淡(1)正则矩阵对的广义特征值扰动定理·······································……李仁仓(10)一类矩阵多项式的L一值的摄动分析·····································一刘新国(20)线性约束下的矩阵束最佳逼近及其应用··················……,..·······……戴华(29)求解Hamilton矩阵特征值问题的一种新方法············……吕炯…     

数学学报第十五卷(1965)总目录

第1期常曲率空间作为共形可分离的黎曼空间的特征······························……白正国(1)一类生灭过程····························································,···········……杨超军(9)可数马尔可夫过程状态的分类···················································……吴立德(32)连续面数用它的富里埃级数的典型平均数来逼近(l)·············…     

未知方差时正态分布均值的某些功效是一的检验的渐近最优性

设X服从正态分布,均值θ和方差σ²都未知,给定实数θ₀及α∈(0,1)。对于检验问题“零假设是θ≤θ₀,对立假设是θ>θ₀”,我们找出了一类功效是一的检验法,其第一类错误的概率不超过α,而平均样本量分别在θ↓θ₀和α↓0时是渐近意义下最小的。     

具有非线性阻尼项的p-方程组非线性扩散波的Lp-衰减率

讨论了具有非线性阻尼项的p-方程组的Cauchy问题解的L^p(2≤ p≤ +∞) 收敛率. 具体地说, 当相应的初始扰动(w₀(x), z₀(x))Î(H³´ H²)(R), 并且|v₊-v_-|+||w₀||₃+||z₀||₂充分小时, 对应的Cauchy问题存在唯一的整体解(v(x,t), u(x,t)), 并且依时间渐近收敛到由Darcy定律得到的非线性扩散波. 此外, 还得到了解的L^p(2≤ p≤ +∞)收敛率.     

重尾β混合随机变量序列的大偏差

设{X_n; n≥1}是重尾平稳非负随机变量序列, 研究其部分和 S_n=X₁+X₂+…+X_n的对数渐近性质. 对于适当的x, 在混合条件下, 给出了估计P(Sn>n^x)≈n^−αx+1, 其中α是特定的参数. 验证了Gantert提出的相关的猜想, 并且证明了所谓的上确界大偏差原理.     

交错群A5的Cayley图同构的Li-Praeger猜想

设G是有限群, S是G＼{1}的子集,并满足S=S -1. 用X=Cay(G, S )表示G关于S的Cayley图. 称S为G的CI-子集, 如果对任意同构Cay(G, S )Cay(G, T )存在α∈Aut(G), 使得Sα=T .设m是正整数,称G为m-CI-群, 如果G的每个满足S =S -1和|S|≤m的子集S都是CI的. 证明了Li-Praeger猜想：交错群A₅是4- CI-群.     

数学年刊 第11卷B辑1990年总目录

第一期C附中球的热核·····································································……陆启铿(1)拟线性双曲型方程组的典型自由边界问题的整体经典解及其应用············…… .................................................·.···························……李大潜赵彦淳(15)随机Diriehle七级数的值分布(11)···················4················……孙道椿余家荣(…     

线性模型中误差方差的二次型估计的可容许性问题

设有线性模型Y=(y₁…y_n)’=Xβ+ε=X(β₁…β_p)’+(ε₁…ε_n)’,这里n≥p,X已知,ε₁,…,ε_n相互独立,E(ε_i)=0,E(ε_i²)=σ²,E(ε_i³)=0,E(ε_i⁴)=3σ⁴,i=1,…,n,β∈R^p,0<σ~2<∞。令?={Y’AY:A≥0}。当损失函数为σ^-4(d-σ²)²且X=I_n或者X=1_n时,给出了 Y’AY(A≥0)在?中是σ₂的可容许估计的充分必要条件。又当ε～N(0,σ²I_n)时,给出了Y’AY(A≥0)在σ²的一切估计类中是可容许的充分条件。     

应用数学学报第11卷1988总目录

第1期HL与PRE优先排队系统弱收敛极限··...··································……汪荣鑫昊云江一类具滞后影响的捕食与被捕食者模型的探讨············,·····························……伍炯宇离散的Oelfand一Levitan方程································································”…朱本仁非自治系统的周期解····························…     

图和有向图的测地数

图G内的任意两点u和v, u-v测地线是指u和v之间的最短路. I(u,v)表示 位于u-v测地线上所有点的集合, 对于子集SÍV(G), I(S)表示所有I(u,v)的并, 这里u,vÎ S. 图 G的测地数g(G)是使得I(S)=V(G)的点集S的最小基数. 对于有向图D, 类似地可定义g(D). 图G 的测地谱是G的所有定向图的测地数的集合, 记为S(G). G的下测地数g^-(G)=minS(G), 上测地数g⁺(G)=maxS(G). 文中主要研究了连通图G的g(G), g^-(G)和g⁺(G)之间的关系. 同时,还给出g(G)和g(G× K₂）相等的充分必要条件, 从而推广了 Chartrand, Harary 和 Zhang 的相关结论.     

基于重数延长法提升加细向量函数的逼近阶

基于任意给定的伸缩因子为a的正交多尺度函数, 给出一种提升其逼近阶的算法. 设Φ(x)=[φ₁(x),x)=[φ₂(x),…,φ_r(x)]^T是伸缩因子为a,逼近阶为m的正交多尺度函数,则可以构造出一个重数为r+s,逼近阶为m+L(LÎZ₊)的新正交多尺度函数Φ^new(x)=Φ^T(x),φ_r+1(x), φ_r+2(x),…, φ_r+s(x)^T. 换言之, 通过增加多尺度函数的重数提升了它的逼近阶. 另外, 讨论了一个特殊情形：如果所给的正交多尺度函数Φ(x)=[φ₁(x),φ₂(x),…,φ_r(x)] ^T是对称的,则新构造的多尺度函数 Φ^new(x)不仅能提升其逼近阶, 而且还保持对称性. 给出了若干构造算例.     

四元数射影空间中的全实极小2维球面

设HPⁿ是具有常四元数截面曲率4的四元数射影空间, 则局部上存在HPⁿ的3个复结构{I,J,K},满足IJ=-JI=K, JK=-KJ=I, KI=-IK=J. 曲面MÌHPⁿ称为全实的, 如果对每一点p∈M,切平面T_pM垂直于I(T_pM), J(T_pM)及K(T_pM). 已知任意曲面MÌ RPⁿ Ì HPⁿ 是全实的, 这里 RPⁿ Ì HPⁿ 是实射影空间在HPⁿ 中由包含映射R Ì H诱导的标准嵌入映射, 还知道在HPⁿ中存在不属于这种情形的全实曲面. 证明了HPⁿ中任意全实极小2维球面等距于RP^2m Ì CPⁿ Ì HPⁿ 中一个满的极小2维球面, 这里2m ≤ n. 作为推论, 证明了RP^2m (m≥1) 中的Veronese曲面是四元数射影空间中仅有的具常曲率的全实极小2维球面.     

亚纯函数的级

本文主要证明了定理1.设f(x)在开平面|z|<+∞上亚纯,具有一个非零有穷亏值,再设△(θ_k)(k=1,2,…,q,0≤θ₁<θ₂<…<θ_q<θ₁+2π=θ_q+1)是q(1≤q<+∞)条半直线,并且对任意给定的数ε,0<ε<π/2,有如果f(z)的下级μ<+∞,则f(z)的级λ≤π/ω<+∞,其中...