e+e－湮灭成两喷注中的末态强子快度分布和BB关联

本文在文献[1]给出的模型中,进一步赋给夸克简单的四动量分布,通过Monte-Carlo计算,不但得到了与实验符合得很好的轻夸克喷注事例末态强子快度分布等,还给出了与实验基本一致的末态重子之间的快度和角度关联.     

e+e－湮没成两喷注中的半单举分布及多重数分布的快度依赖性

本文假设夸克的快度分布是四动量守恒限制下的均匀分布,通过Monte-Carlo计算,得到了轻夸克喷注中末态强子的半单举分布以及不同快度区间内的多重数分布,讨论了它们的基本特征,并与现有的平均喷注实验数据作了比较.     

快度近关联与e~+e~-湮没中的多重数分布

详细讨论了快度近关联的组合规则,给出了在此规则下N个夸克和N个反夸克快度随机排列时,组合成介子和重子的平均数公式及重数分布的图谱.利用普适的和模型无关的能量和平均夸克对数的关系式,计算了e~+e~-湮没中的平均介子数,平均质子数和能量的关系,计算了三个能量下的多重数分布.并且和实验及负二项分布进行了比较.     

e~ e~-湮灭中的夸克组合律

本文指出,夸克组合中快度近关联与QCD的要求一致,并与慢强子先产生原则一起,完全确定夸克组合律,并自动排除重子偶素的产生.给出了N对夸克随机组成介子、重子与反重子的计算公式.把它用于e~ e~-湮灭,根本不需另引入双夸克对的真空激发等假定,即自然解释了重子的显著产生。     

e+e－湮灭中的夸克组合律

本文指出, 夸克组合中快度近关联与QCD的要求一致, 并与慢强子先产生原则一起, 完全确定夸克组合律, 并自动排除重子偶素的产生. 给出了N对夸克随机组成介子、重子与反重子的计算公式. 把它用于e⁺e^－湮灭, 根本不需另引入双夸克对的真空激发等假定, 即自然解释了重子的显著产生.     

快度近关联与e+e－湮没中的多重数分布

详细讨论了快度近关联的组合规则,给出了在此规则下N个夸克和N个反夸克快度随机排列时,组合成介子和重子的平均数公式多重数分布的图谱.利用谱适的和模型无关的能量和平均夸克对数的关系式,计算了e⁺e^－湮没中的平均介子数,平均质子数的能量的关系,计算了三个能量下的多重数分布.并且和实验及负二项进行了比较.     

富重子夸克–胶子物质双轻子产生的快度依赖

考虑Drell–Yan本底,基于相对论性流体力学模型,研究了来自¹⁹⁷Au十¹⁹⁷Au中心碰撞的富重子夸克–胶子物质的双轻子产生的快度依赖.发现随着快度的增加,双轻子产额呈现出强烈的抑制.这个标志富重子夸克–胶子物质形成的特征能够在CERN和Brookhaven将来的实验中得到检验.     

奇特的"五夸克态"和重子中的五夸克成分

文章简要介绍了奇特的θ^＋五夸克态、质子中的奇异夸克成分和重子激发态中的五夸克成分等重子谱和重子结构方面的一些最新前沿进展．最新的高统计量实验结果表明，轰动一时的suudd五夸克态θ^＋（1540）很可能不存在．而最新的几个电弱相干实验给出一致的结果：质子的奇异磁矩和奇异半径很可能不为零，且均为正．理论分析表明，这意味着质子中的ssuud成分很可能主要是以夸克对有色集团的形式存在，而不是以传统的介子云无色集团的形式存在．对最轻的负宇称核子激发态N^＊（1535）一些性质的最新研究支持这种关于重子中的五夸克成分的新图像．     

高能不等核碰撞的末态粒子快度分布与流体力学模型

对重子数为A',A(A>A',A'^1/3>>1)的高能不等核碰撞的机制和形成的流体的时空演化进行了分析, 建立起相应的1+1维流体力学方程. 得到了末态粒子的平均快度分布并与宇宙线事例进行了比较, 说明了快度分布不对称的物理原因.     

Jaffe与Wilczek双夸克模型中的负宇称五夸克态

如果Jaffe与Wilczek关于Q5+五夸克态的双夸克图像是正确的话,那就应该存在负宇称的五夸克SU(3)八重态与单态,其中两个双夸克间没有轨道激发.这些态比Q5+质量低,与传统夸克模型中的由三夸克构成的重子的轨道激发质量接近.我们计算了这些负宇称态的质量与磁矩,用手征有效拉氏量讨论了他们可能的强衰变模式和选择定择，发现有两个态可能比较窄.我们建议实验上寻找这九个额外的负宇称态.如果将来的实验确实发现了这些态,那是对Jaffe与Wilczek双夸克模型的直接验证.否则,应该重新评估Jaffe与Wilczek的双夸克图像甚至抛弃这个模型.     

重子产生中"自旋抑制"的原因及普适性

高能反应中,自旋3+/2重子的产生与1+/2重子相比,受到反常的极强抑制.本文证明这是夸克味道守恒的结果:多重产生中奇异夸克抑制.λ=/<1,决定了十重态重子只能以确定比例β与八重态重子一起产生,而且β=1+λ/3+2λ     

带有两个重夸克的重子谱计算中几个困难问题的研究

由两个重夸克和一个轻夸克组成的重子可以看作是一个两体系统.它的两个重夸克组成一个玻色型的双夸克团.利用B–S方程导出了它的轻夸克和重的双夸克之间的等效相互作用势.在利用这种势计算重子质量的过程中,发现有几个困难问题需要深入探讨.它们是:(1)算符排序,(2)由非相对论展开带来的误差,(3)自旋–自旋耦合,(4)在标量双夸克组成的重子态和矢量双夸克组成的重子态之间的混合.本文详细地讨论并适当地处理了这些问题.     

e+e－湮没中的胶子碎裂

本文假定e⁺e^－湮没时产生的胶子的强子化,胶子首先劈裂成一对等效的夸克、反夸克对.夸克之间的色相互作用,碎裂成末态强子.由此计算的e⁺e^－→3jet事例中的带电粒子多重数,胶子与夸克jet中多重数比率,以及e⁺e^－三胶子事例中的重子比率,都与实验结果一致.解释了e⁺e^－→3jet末态粒子的角分布.     

γ三胶子碎裂粒子产率的普适质量关系

发现γ→3g三胶子碎裂的末态强子多重数满足与e^ e^-→q0q-0事例相同的普适质量关系，表明胶子，夸克碎裂成强子时有相同的规律性，不需引入任何其它假定，就自然解释了γ→3g三胶子碎裂末态重子多重数增高的重要特性。     

高能强子反应中的重子介子比

最近, SppS实验揭示出一个重要现象: 末态中的重子/介子比例, 随总能量显著增加. 目前流行的理论还不能解释这一现象. 本文利用强子非衍反应的"三火球模型"与我们提出的"夸克组合律"结合, 对这一事实作出了自然解释; 并对更高能区作了预言.     

e~+e~-湮没过程的重子产生

本文指出(3/2)~+与(1/2)~+重子相对权重的改变对末态长寿命重子产额没有影响,而对(3/2)~+重子产额改变显著.分析e~+e~-实验资料发现对(3/2)~+重子很强的抑制参数为0.3,由此得到的末态重子产额及产额比才能与实验符合.     

π介子的非对称发射与核媒质态方程

本文采用VUU模型研究了1.8AGeV Ar+Pb碰撞中π介子子非对称发射携带的核物质态方程信息.指出在靶核旁观者吸收较弱的入射核快度区域,末态π介子的集体运动中保留着同重子集体关联类似的特性.其发射方位角分布的非对称性是对核物质态方程敏感的参量.由π介子方位角关联函数方法对Bevalac激光室1.8AGeV Ar+Pb碰撞实验数据的分析结果和对硬核媒质态方程模型模拟事件的计算相符合.     

两重子间夸克交换效应与两重子体系结合能的分析

通过对两重子集团间夸克交换项的分析指出，两重子系统的夸克效应是两集团靠得很近时，并在相对运动的低次波中才能充分表现出来. 对一给定的双重子态其夸克效应的性质由自旋、味道和色空间置换算符在该态的矩阵元决定. 双重子态的结合能和两重子散射相移的数据是检验两集团间夸克效应的重要场所.     

发现难以捉摸的五夸克态

包括质子在内的重子由3 个夸克组成,而介子则由一对正反夸克组成。可否由若干夸克和反夸克构成其他形态的粒子？这一问题很难从理论角度回答。然而,欧洲核子研究中心LHCb 合作组报道了这类粒子中的最新一例：以前从未见过的五夸克态粒子,其组分包含构成质子的夸克和一对正反粲夸克。探测到这个粒子看起来有点诧异：虽然五夸克态的存在不会导致修改粒子物理标准模型,但是早先搜索较轻夸克组成的五夸克态要么落空要么不能实验重复。通过研究这一新的夸克态,物理学家可更好地认识束缚态夸克之间复杂的作用力。     

介子的空间结构对于顶角的影响

研究了介子中单夸克空间波函数是0s态和1s态混合时对重子-介子顶角结构函数的影响, 并与单夸克波函数只是0s态的结果进行了比较. 结果发现, 对π介子的耦合常数有较明显的改进.