低能He—H2（D2,T2）碰撞分波截面的计算

采用Ｔａｎｇ－Ｔｏｅｎｎｅｓ势模型，当入射氨原子能量是Ｅ＝０．０５ｅＶ，计算了Ｈｅ－Ｈｅ－Ｈ２（Ｄ２，Ｔ２）弹性分波截面和非弹性激发分波截面随量子数的变化。     

He-NO碰撞体系分波截面的理论计算

首先用Huxley势函数拟合在RCCSD(T)/aug-cc-pVTZ bf理论水平下计算的He-NO相互作用能数据,从而得到了He原子与NO分子相互作用各向异性势;然后用密耦近似方法计算了He-NO碰撞体系的总分波截面、弹性分波截面和非弹性分波截面,并总结了分波截面的变化规律.计算结果表明,拟合势较好地描述了He-NO系统相互作用的各向异性特征,利用碰撞体系分子间势的量子化学从头计算结果,可解决势能参数难以确定的问题,对进一步研究原子与分子碰撞机理有一定参考价值.     

惰性气体原子与氢的同位素分子T2碰撞分波截面计算

用密耦计算方法及T.T(Tang-Toennies)势模型分别计算了入射能量E=0.05 eV、0.15 eV、0.25 eV时He、Ne、Ar、Kr、Xe-T2碰撞体系的00-00弹性碰撞和00-02非弹性碰撞分波截面,结果表明:对00-00弹性碰撞,分波截面随量子数J的增加不断振荡, 并随入射原子的相对碰撞能量的变化,振荡极大值的位置、收敛分波数等均有不同的变化.     

低能He原子与Li_2分子碰撞散射截面理论计算

利用Fuchs势模型和密耦方法对He-Li2碰撞体系低能散射截面进行理论计算,研究了He-Li2碰撞体系的散射总截面随能量的变化、微分截面随角度的变化、分波截面随总角动量的变化以及与入射能量之间的关系,并总结了量子效应随入射能量的变化规律.     

不同能量下He原子与HCl分子碰撞激发分波截面的同位素效应研究

基于Hux1ey势函数的拟合势,通过精确度较高的密耦近似方法计算了入射能量为50 meV和150meV时,氦原子的四种同位素3He,4He,9He,10He与HCl分子碰撞体系的激发分波截面.通过分析不同能量下,各碰撞体系分波截面的差异,探讨了不同入射能量时He的同位素对He-HCl碰撞体系的分波截面的影响,总结出其分波截面随量子数和体系约化质量的变化规律.     

不同能量下He原子与HCl分子碰撞激发分波截面的同位素效应研究

基于Huxley势函数的拟合势,通过精确度较高的密耦近似方法计算了入射能量为50meV和150meV时,氦原子的四种同位素3He,4He,9He,10He与HCl分子碰撞体系的激发分波截面.通过分析不同能量下,各碰撞体系分波截面的差异,探讨了不同入射能量时He的同位素对He-HCl碰撞体系的分波截面的影响,总结出其分波截面随量子数和体系约化质量的变化规律.     

He原子与HF分子碰撞截面的量子力学计算

用量子力学密耦近似方法计算了入射氯原子能量E=88meV时，He—HF碰撞，弹性散射分波截面(00-00)和非弹性散射00-01及00—02分波截面。计算结果与公认较好的Moszynski等人的SAPT势比较接近。     

He-HI碰撞的转动激发分波截面

基于作者所发展的分子间相互作用势,采用密耦方法计算了入射He原子能量分别为40,75和100　meV时与HI分子碰撞的弹性和非弹性分波截面.研究表明：激发分波截面比弹性分波截面收敛得快;激发态越高,激发分波截面收敛得越快;能量越高,激发分波截面收敛得越慢. 关键词： 分波截面 密耦方法 He-HI复合物     

He原子与HF分子碰撞截面的量子力学计算

用量子力学密耦近似方法计算了入射氦原子能量E=88?meV时,He-HF碰撞,弹性散射分波截面(00-00)和非弹性散射00-01及00-02分波截面.计算结果与公认较好的Moszynski等人的SAPT势比较接近.     

闭通道对氦氢碰撞激发分波截面影响的研究

采用精确度较高的密耦近似方法计算了不同能量下的氯原子与氢分子碰撞体系的振转激发分波截面.在计算时依次考虑了入射通道中耦合态的数目为开通道数加上1个闭通道数,2个闭通道数,3个闭通道数,直到7个闭通道数的情况.结果表明:在研究氦氢碰撞体系的弹性碰撞、纯转动激发时,可以只考虑1个闭通道的影响,但在研究振转激发分波截面时,至少要考虑5个闭通道,才能得到比较准确的计算结果.     

Close coupling calculations for excitation partial cross sections in Ne--HF collisions

This paper reports that an exact quantum close coupling calculation is carried out for rotational excitation in Ne HF collisions on the available anisotropic potential. Partial cross sections are obtained separately at the incident energies of 48.35, 75, 120 and 150meV. The reliability of the results is demonstrated by comparison with previously published theoretical findings. Based on the calculations, the effect of the potential energy surface on the excitation partial cross sections is discussed in detail.     

Inelastic partial cross sections for scattering of HF by neon

An analytic expression of the potential energy surface (PES) of the ground state of the Ne-HF complex is obtained by utilizing nonlinear least square method to fit the intermolecular interaction energies [Zhang Y. Guizhou Science, 2003, 21(3): 9–13 (in Chinese)], which have been computed using the augmented correlation-consistent polarized quadruple zeta basis set aug-cc-pVQZ at the theoretical level of CCSD (T). On the basis of the PES, the partial cross sections (PCSs) at the incident energies of 60, 75, 100 and 150 meV for collisions between Ne atoms and HF molecules are calculated using the quantum close coupling approach. The effects of the long-range attractive and the short-range anisotropic interactions on the inelastic PCSs are discussed in detail. The results show: (1) The long-range attractive well of the EPS makes the significant contribution to the lower excitation PCSs, especially the tail maximum for j = 0→j′ = 1 transitions, whereas no contribution is to the j′⩾3 inelastic transitions. (2) The short-range (the repulsive and attractive) interaction makes the significant contribution to the lower excitation PCSs, especially the main peak for j = 0→j′ = 1, 2. As for the transitions of j′⩾3, the short-range interaction plays a key role in the inelastic excitation. (3) Although the positions of the maximums and minimums of the inelastic PCSs are different at the collision energies, they correspond to almost the same impact parameter. Supported by the National Natural Science Foundation of China (Grant Nos. 10676025 and 10574096)     

He-H2(D2,T2)碰撞体系振转相互作用势及分波截面的理论计算

采用超分子单双迭代(包括非迭代三重激发)耦合簇理论CCSD(T)方法,选择由原子中心高斯函数和高斯键函数3s3p2d1f组成的大基组,计算了He-H₂(D₂,T₂)碰撞体系的H₂分子取不同键长时的相互作用势能面.运用Tang-Toennies势模型和非线性最小二乘法拟合构造了He与同位素分子H₂(D₂,T₂)在质心坐标系下的振转相互作用势.通过密耦计算得 关键词： 高斯键函数 Tang-Toennies势函数 分波截面 碰撞参数     

He-HF（DF，TF）碰撞体系分波截面的理论计算

运用质心变换-拟合方法,使用Murrell-Sorbie势能函数拟合在对称性匹配微扰理论下精确计算He-HF体系的相互作用能数据,得到了He原子与同位素分子HF（DF,TF）复合物的相互作用势的解析形式.完成了入射He原子能量从30 meV至120 meV时,He-HF（DF,TF）碰撞体系分波截面的密耦计算,获得了分波截面等信息,进一步讨论了分波截面的变化趋势及特征,并确定了He-HF（DF,TF）碰撞体系开始产生弹性和非弹性散射的有效相互作用范围. 关键词： He-HF（DF TF）复合物 密耦近似 分波截面 质心偏移     

氦原子与H_2、D_2、T_2分子碰撞角分布的理论计算

采用Tang Toennies势模型 ,用密耦法求解散射方程 ,计算了入射能量E =0 .0 5eV时 ,0 0- 0 0 ,0 0 - 0 2转动激发截面 ,进而计算了He -H2 ,He -D2 和He -T2 碰撞的角分布。     

氦同位素与氢分子碰撞的振转激发分波截面研究

用密耦近似方法和Tang-Toennies势模型计算了E=0·7eV时,氦原子的四种同位素3He,4He,9He,10He与氢分子H2碰撞体系的振转激发分波截面.通过分析各碰撞体系分波截面的差异,探讨了He(3He,4He,9He,10He)-H2碰撞体系的弹性碰撞、纯转动激发和振转激发情况下,其分波截面随量子数和体系约化质量的变化规律.