B0－B0体系重子衰变的CP破坏效应

本文研究了B⁰－B⁰和B⁰－B⁰系统二体重子衰变中的CP不守恒效应.我们讨论了两种实验背景:(1)BB对在Z⁰共振峰不相干产生,(2)电荷共轭宇称C=+1的BB对在Υ(4S)共振峰以上产生.我们估算了检验该效应所需的bb对数目.对于衰B⁰→PP,Δ⁺⁺Δ^－－和Δ⁰Δ⁰,N_bb～10⁷—10⁸.     

探测B_s~0-_s~0混合中的R宇称破缺超对称效应(英文)

最近由CDF合作组和DΦ合作组测量的Bs质量差ΔMs粗略地与标准模型预测值一致,因此这些测量将对限制超出标准模型的新物理信号提供一个机会．考虑Bs0-s0混合中的R宇称破缺超对称效应,并用最近ΔMs的实验结果去限制树图的R宇称破缺耦合．然后,通过从ΔMs实验限制得到R宇称破缺耦合的参数空间,显示在Bs宽度差ΔΓs中的R宇称破缺超对称效应．     

Branching ratio and CP asymmetry of Bs→K0(1430)η(') decays in the PQCD approach

In the two-quark model supposition for K0*(1430), which can be viewed as either the first excited state (ScenarioⅠ) or the lowest lying state (Scenario Ⅱ), the branching ratios and the direct CP-violating asymmetries for decays s0 → K0*0(1430)η (’) are studied by employing the perturbative QCD factorization approach. We find the following results: (a) The CP averaged branching ratios ofs0 → K0*0 (1430)η ands0→ K0*0(1430)η’ are small and both in the order of 10-7 . If one views K0* (1430) as the lowest lying state, B(s0→K0*0(1430)η) ≈ 3.9×10-7 and B(s0→K0*0(1430)η’) ≈ 7.8×10-7.(b) While the direct CP-violating asymmetries of these two decays are not small: if we still take the parameters of K0* (1430) in scenario , ACPdir(s0→K0*0(1430)η) ≈ 56.2% and ACPdir(s0→ K0*0(1430)η’) ≈ 42.4%. (c) The annihilation contributions will play an important role in accounting for future data, because both the branching ratios and the direct CP asymmetries of these two decays are sensitive to the annihilation type contributions.     

液相硫化银纳米微粒的界面荧光和共振散射光谱特性

在阴离子表面活性剂十二烷基硫酸钠(SDS)和硫代乙酰胺(TAA)存在下,Ag 和S2-反应生成较稳定的Ag2S纳米微粒。它在470nm处产生1个较强的荧光峰,在470nm处产生1个共振散射峰。TAA和Ag 浓度对体系荧光强度的影响与此两种物质浓度对共振散射强度的影响一致,随着Ag 浓度(0~8·0×10-5mol·L-1)增大荧光和共振散射光强度均线性增大。实验结果表明,荧光与共振散射之间存在相关性。此荧光为液相Ag2S纳米微粒产生的固液界面荧光。     

稀有衰变B0(Bs)→γv(-v)分支比的计算

在标准模型中,三体稀有衰变B0(Bs)→γv(-v)只有通过箱图和企鹅图才可以发生.这个过程对于确定B介子的衰变常数及其波函数有着较重要的物理意义,由于这些衰变道的分支比较小,因此也是探测新物理理论的比较好的场所.利用B介子强衰变确定的波函数,得到B0(Bs)→γv(-v)的分支比的数量级是10-9(10-8),这些结果可以在未来的实验上得到检验.     

G(1590)作为0~(++)胶子球候选者的一个直接的检验

本文用推广的矩分析法研究了在～1.7 GeV处J/φ辐射衰变产生的宽共振峰的结构,提供了一个检测是否此峰中可能同时存在θ/f_z(1720)和G(1590)态的方法.如果G(1590)确实存在,则是对G(1590)作为胶子球候选者的一个直接的检验.     

G(1590)作为0++胶子球候选者的一个直接的检验

本文用推广的矩分析法^[1]研究了在～17GeV处J/ψ辐射衰变产生的宽共振峰的结构,提供了一个检测是否此峰中可能同时存在θf₂(1720)和G(1590)态的方法.如果G(1590)确实存在,则是对G(1590)作为胶子球候选者的一个直接的检验.     

稀有衰变B~0(B_s)→γν(ν|ˉ)分支比的计算

在标准模型中,三体稀有衰变B0(Bs)→γνν-只有通过箱图和企鹅图才可以发生．这个过程对于确定B介子的衰变常数及其波函数有着较重要的物理意义,由于这些衰变道的分支比较小,因此也是探测新物理理论的比较好的场所．利用B介子强衰变确定的波函数,得到B0(Bs)→γνν-的分支比的数量级是10-9(10-8),这些结果可以在未来的实验上得到检验．     

Pure annihilation decays of B_s~0→a_0~+a_0~- and B_d~0→K_0~(*+)K_0~(*-) in the PQCD approach

We study the CP-averaged branching fractions and the CP-violating asymmetries in the pure annihilation decays ofB _s~0→a_0~+a _0~-andB _d~0→K_0~(*+)K_0~(*-),where a_0[K_0~*]denotes the scalar a_0(980) and a_0(1450)[K_0~*(800)(ork)and K_0~*(1430)],with the perturbative QCD factorization approach under the assumption of two-quark structure for the a_0and K_0~*states.The numerical results show that the branching ratios of theB _d~0→K_0~(*+)K_0~(*-)decays are in the order of 10~(-6),while the decay rates of theB_s~0→a_0~+a _0~-modes are in the order of 10~(-5).In light of the measured modes with the same quark components in the pseudoscalar sector,namely,B _d~0→K~+K~-and B_s~0→p p~(+-),the predictions for the considered decay modes in this work are expected to be measured at the Large Hadron Collider beauty and/or Belle-Ⅱ experiments in the (near) future.Meanwhile,it is of great interest to find that the twist-3 distribution amplitudes φ~S and φ~T with inclusion of the Gegenbauer polynomials for the scalar a_0(1450) and K_0~*(1430)states in scenario2 contribute slightly to the branching ratios while significantly to the CP violations in the B_d~0→K_0~*(14 30)~+K_0*(14 30)~-and B_s~0→a_0(1450)~+a_0(1450)~-decays,which indicates that,compared to the asymptotic φ~Sand φ~T,these Gegenbauer polynomials could change the strong phases evidently in these pure annihilation decay channels.These predictions await for the future confirmation experimentally,which could further provide useful information to help explore the inner structure of the scalars and shed light on the annihilation decay mechanism.     

维多利亚蓝B与DNA作用的共振光谱特性及分析应用

文章基于维多利亚蓝B与脱氧核糖核酸在弱碱性条件下共振光散射的增强效应。建立了一种测定DNA的共振光散射法。pH值在 9 0～ 10 5范围内 ,三羟甲基氨基甲烷和盐酸 (Tris HCl)缓冲溶液中 ,维多利亚蓝B与DNA分子作用 ,使共振光散射增强 ,存在二个共振光散射增强峰 ,其强度与DNA的浓度呈线性关系 ,线性范围为 0～ 3 0mg·L- 1 ,相关系数为 0 9978,检出限为 2 1 5 μg·L- 1 ,用于fsDNA合成样品的测定获得了满意的结果     

(0—3/2)电磁束缚系统的库仑裂解与衰变

本文利用(0-3/2)电磁束缚系统相对论协变的近似B-S波函数和复合粒子量子场论的微扰展开理论,分别计算了(π~+(?)~-)原子的库仑裂解截面与衰变几率.高能(π~+(?)~-)原子在原子核屏蔽库仑场中的裂解截面为б=Z~(4/3)×2.9×10~(-18)cm~2,衰变几率的计算结果为     

Y123体系化学压强效应的63,65Cu核四极共振研究

我们研究了室温下系列Sr掺杂的Y(Ba1-xSrx)2Cu3O7-δ陶瓷样品的63,65Cu核四极共振谱.在YBa2Cu3O7-δ(Y123)中Sr2+的替代会在体系中产生化学压强效应,这种化学压强导致了CuO2平面的Cu(2)核四极共振信号向高频移动,而CuOx链层的Cu(1)核四极共振信号向低频移动.随着Sr2+掺杂的增加,Cu(2)和Cu(1)的核四极共振峰的峰宽都明显地变宽,同时还观察到一个新的Cu核四极共振峰.最后,我们给出了化学压强对超导转变温度的抑制的一些讨论,认为它与CuOx链层氧原子的部分无序导致的载流子非均匀分布或局域化有关.     

弱电流不守恒情况下π~-→π~0 e ■过程的几率

利用色散关系研究了弱电流不守恒情况下的π→π~0 e v衰变过程。在对π—π散射相移作了一些假定后,证明了π、π中间态的贡献很小。在N、N中间态项中出现的N、N湮灭矩阵元用Chew-Ball理论及湮灭实验估计,同时出现的核子弱作用形状因子又用色散关系计算,证明了N、N中间态对它的贡献很小,计算了π、π中间态对它的贡献。根据现有N、N湮灭实验估计,π→π~0 e v过程的衰变几率<6×10~(-4)秒~(-1)。     

汞蒸汽中双光子共振四波和频产生125nm的相干辐射

利用汞原子6~1S_0—7~1S_0双光子共振四波和频产生了125nm的相干辐射.对双光子共振增强效应、双光子共振克尔(Kerr)效应进行了研究.讨论了平面波和聚焦情况下最佳相位匹配的条件.实验中还观测到了四波参量振荡和四波差频的信号输出.     

色氨酸的非线性分频荧光研究

色氨酸 (Trp)在 350nm处产生一个荧光峰 ,在 70 0nm处产生一个 (分频 )荧光峰 ,此两峰荧光强度F3 50nm 和F70 0nm 均与Trp浓度 ( 0～ 1× 10 -5mol·L-1 )成线性关系 ,随着Trp浓度增大 ,350和 70 0nm半峰宽(Δλ) 3 50 ,(Δλ) 70 0 缓慢减小 ,而F70 0nm/F3 50nm 值和半峰宽比 (Δλ) 70 0 /(Δλ) 3 50 为一常数 ,此两峰具有相似的荧光特性。根据建立的分频荧光能级原理和非线性共振分频荧光原理探讨了色氨酸分频荧光峰产生的原因     

碘金酸-阳离子表面活性剂缔合微粒体系的吸收光谱研究及分析应用

在 0 0 1mol·L-1HCl介质中 ,[AuI4]-在 35 0nm处有一吸收峰 ;当十六烷基三甲基溴化铵(CTMAB)与 [AuI4]-共存时体系呈红紫色 ,在 5 2 0nm处产生一新的吸收峰。CTMAB浓度在 0～ 7 0× 10 -5mol·L-1范围内符合比耳定律 ,回归方程为A52 0nm =0 989× 10 4cCTMAB +0 0 138,相关系数R为 0 9997,摩尔吸光系数ε为 1 0 5 8× 10 4L·mol-1·cm-1,据此建立了一种测定阳离子表面活性剂含量的分光光度新方法 ,并用于合成样品和新洁尔净样品中阳离子表面活性剂测定 ,结果满意。共振散射光谱研究表明 ,[CTMAB]+ 与 [AuI4]-可通过静电引力作用形成疏水性的 (AuI4 CTMAB)缔合物分子 ,并进一步聚集形成稳定的 (AuI4 CTMAB) n 缔合纳米微粒。由于该缔合纳米微粒在 5 80和 4 70nm处产生共振散射效应 ,故体系呈红紫色。     

J/ψ→∑0Σ0衰变研究（英文）

利用北京正负电子对撞机(BEPC)上的北京谱仪(BES)收集的7.8×106个J/Ψ事例,研究了J/Ψ→Σ0衰变.其衰变分支比为BR(J/Ψ→Σ0)=(0.97±0.04±0.24)×10-3,角分布具有dN/dcosθθ=N0(1+acos2θ)的形式,a值等于-0.21±0.27±0.13.     

χc0→B(-B)MM衰变中的重子共振态

基于SU(3)对称性研究了χc0的遍举多体衰变χc0→B(-B)MM(B:重子,M:介子),通过同位旋耦合常数构造了χc0→B(-B)→B(-B)MM衰变的跃迁振幅.基于这些跃迁振幅,发现N*共振态对χc0→B(-B)ππ的贡献相对较大,这个衰变道可以在实验上用来研究N*共振态.     

B_2羣与奇异粒子轻子型衰变

在超荷-电荷表象中应用B_2羣对称性讨论了基本粒子的轻子型衰变。将重子和介子分别填充在B_2羣的4维表示时,在10维(正则)表示中正好包含所有|ΔS|≤1和|ΔQ|≤1的重子流或介子流。假定弱相互作用由中间玻色子作媒介,并将它们纳入B_2羣的10维表示中,计算了包括ΔS=+ΔQ和ΔS=-ΔQ两类过程的各种奇异粒子轻子型衰变几率。结果与现有实验材料不矛盾。     

罗丹明6G缔合微粒共振散射光谱法测定过氧化氢

在0.020mol.L-1HCl-4.0×10-4mol.L-1KI-1.6×10-5mol.L-1Mo(Ⅵ)介质中,罗丹明6G(RhG)在540nm处有1个荧光峰,在540nm处有1个同步荧光峰。当有H2O2存在时,H2O2与过量的I-反应生成I3-,I3-与RhG形成缔合微粒,在320,400,595nm处产生3个共振散射(RS)峰;而在540nm处荧光峰猝灭。H2O2浓度在0.068~34μg.mL-1范围内与400nm波长处的共振散射光强度呈线性关系。据此建立了一个测定水中H2O2的共振散射光谱分析法。光谱研究结果表明,(RhG-I3)n缔合微粒和界面的形成是导致体系RS增强和荧光猝灭的根本原因。