K1+(Pn∪Pn)和(K-)2+Pn-2的连续性

文章证明图K1+(Pn∪Pn)和(K-)2+Pn-2是连续的,并给出这两类图的连续强度的界.     

K1+(Pn∪Pn)和

文章证明图K1+(Pn∪Pn)和(K-)2+Pn-2是连续的,并给出这两类图的连续强度的界.     

K_1 (P_n∪P_n)和"非汉字符号" P_(n-2)的连续性

文章证明图K1 (Pn∪Pn)和 K2 Pn-2是连续的,并给出这两类图的连续强度的界。     

丢番图方程∑（n—1,k=0）（x＋d2k）^r=（x＋d2n）^r

证明了当ｎ，ｘ，ｒ为正整数县ｒ〉３，ｓ为非负整数，（Ⅰ）ｒ为奇数，ｄ２＝４０ｓ＋２，２２．（Ⅱ）ｒ为偶数，ｄ２＝４０ｓ＋１２，ｄ２＝８０ｓ２２，４２ｇｃｄ（ｘ，ｄ２）＝１，丢番图方程∑（ｎ－１，ｋ＝０）（ｘ＋ｄ２ｋ）＾ｒ＝（ｘ＋ｄ２ｎ）＾ｒ无整数解。     

2^m（2k＋1）^2阶平方幻方的构作方法

本文给出了构造2~m(2k+1)~2’(m≥3,k=1,2,…)阶平方幻方的一种方法,类似地构造了一个七十二阶双重幻方,提出了关于2~m(2k+1)~n(m≥3,n≥2,k=1,2,……)阶双重幻方存在的猜想。     

丢番图方程sum from k＝0 to n－1 of （x＋d_2k）~r＝（x＋d_2n）~r

证明了当ｎ，ｘ，ｒ为正整数且ｒ＞３，ｓ为非负整数，（Ⅰ）ｒ为奇数，ｄ２＝４０ｓ＋２，２２．（Ⅱ）ｒ为偶数，ｄ２＝４０ｓ＋１２，ｄ２＝８０ｓ＋２２，４２ｇｃｄ（ｘ，ｄ２）＝１，丢番图方程∑ｎ－１ｋ＝０（ｘ＋ｄ２ｋ）ｒ＝（ｘ＋ｄ２ｎ）ｒ无整数解     

D波介子中K（^1D2）和K（^3D2）的混合

在π2（1 670）,η2（1 870）和η2（1 645）属于1^1D2介子九重态的前提下,利用质量矩阵、非相对论组分夸克模型以及其他的唯象方法,自洽地给出同位旋二重态K（^1D2）的质量,取其平均值约为1762．75±8．40MeV．在此基础上,进而估算出D波介子中K（^1D2）与K（^3D2）间的混合角约为零度．     

NO_2分子~2B_1（K＝2）、~2A_1（K＝1）电子态振动能级的理计算

本文利用Ｒｅｎｎｅｒ－Ｔｅｌｌｅｒ效应理论和微扰理论计算了ＮＯ_２分子的~２Ｂ１电子态的Ｋ＝２支壳层和~２Ａ_１电子态的Ｋ＝１支壳层的能级结构，并把计算结果与实验结果作了比较，此外还计算了~２Ｂ_１（Ｋ＝２）－~２Ａ_１（Ｋ＝１）跃迁的荧光光谱强度分布规律。     

用判别式求函数y=（a1x^2＋b1x＋c1）／（ax^2＋bx＋c）（a≠0）值域的探讨

求有理分函数y=(a1x^2 b1x c1)/(ax^2 bx c)的值域(或最值)是中学数学中的一个难点，由于受到各种资料的影响，学生常用一元二次方程根的判别式求解。但由于求解过程中采用了非等价变形，易导致解题出错。本文试对这个问题作初步探讨。     

Σ（λ）{Ap∞）的K收敛与A的K全连续性

本文讨论了完备空间内无穷矩阵算子Ａ的Ｋ全连续与局部凸拓扑代数∑（λ）中｛Ａｐ∞｝的Ｋ收敛之间的关系，得到了两者等价的充要条件。     

（1＋1）问题的讨论

对任何偶数２Ａ，在下列任一条件下：（Ｉ）π＞ω；（Ⅱ）π＜ω（α）π＞ω－σ　（β）π＝ω－σ；（Ⅲ）ω＝π通过有限次的推导，均证明（１＋１）是成立的。     

关于丢番图方程∑k=0^n—1[1＋（80s＋35）k]^r=[1＋（80s＋35）n]^r

用初等方法证明了以下结果；当n,r为正整数，s为非负整数时，丢番图方程∑k=0^n-1[1 (80s 35)k]^r=[1 (80s 35)n]^r无整数解。     

方程√（x^2＋y^2）／（xy＋1）=k的非本原解

运用Pell方程的性质证明了：对于任何大于1的正整数k,方程√（x^2＋y^2）／（xy＋1）=k都有无穷多组正整数解（x,y）．并且在k是素数的情况下,给出了该方程所有非本原解（x,y）．     

Σ（λ）中｛A_（p∞）｝的K收敛与A的K全连续性

本文讨论了完备空间内无穷矩阵算子Ａ的Ｋ全连续与局部凸拓扑代数Σ（λ）中｛Ａｐ∞｝的Ｋ收敛之间的关系，得到了两者等价的充要条件．     

一类全纯映照的Holder连续性

证明了Ｆ＾ｎ中单位球上满足几何条件‖Ｄｆ（ｚ）‖＾ｎ／｜ｄｅｔＤｆ（ｚ）｜＝Ｏ（ｄｉｓｔ（ｚ，δＢ＾ｎ）＾－ａ），（０≤α＜１／４）的全纯映照可以（１－α）－Ｈｏｌｄｅｒ连续地扩张到Ｂ＾ｎ上去。     

关于不定方程y（y＋1）（y＋2）（y＋3）=p^2kx（x＋1）（x＋2）（x＋3）

证明了不定方程ｙ（ｙ＋１）（ｙ＋２）（ｙ＋３）＝ｎｘ（ｘ＋１）（ｘ＋２）（ｘ＋３）在ｎ＝ｐ＾２ｋ（ｐ为质数ｋ为自然数）时无正整数解。