用于甲烷气体传感的1．67μm掺Tm~（3＋）光纤荧光光源的实验研究

从甲烷气体相关光谱检测法对光源的要求出发，试制了几种不同参数的Ｔｍ（３＋）掺杂光纤，在实验上用７８８ｎｍ半导体激光器泵浦，测量了泵浦端出射的荧光光谱及总功率．在１．６７μｍ处荧光功率密度达到０．２５μＷ／ｎｍ，比用白炽灯作光源耦合多模光纤所得的结果高出８倍多，是一种较为理想的适用于甲烷气体检测的宽带光源。     

采用Tm光纤光源的甲烷气体相关光谱检测

报道了以半导体激光器泵浦掺Ｔｍ３＋光纤为光源的甲烷气体相关光谱检测系统，研究了７８８ｎｍ波长泵浦下掺Ｔｍ光纤光源的一些光谱特性，并在实验上用这种光源及系统对甲烷气体作了测量。在５．７ｃｍ长的测量腔下，系统噪声幅度对应的最小气体检测浓度为０．４７％，远低于甲烷气体的爆炸低限（５％），证明了这种光纤光源用于甲烷气体浓度测量的可行性。     

掺Yb^3＋光纤环形激光器特性研究

本文利用国产半导体激光器泵浦掺Ｙｂ＾３＋光纤环形激光器获得成功,掺Ｙｂ＾３＋光纤长３ｍ,与１０５３ｎｍ／９８０ｎｍ波分复用器（ＷＤＭ）构成交叉耦合型全光纤环形腔,总腔长为４ｍ,泵浦波长９８０ｎｍ,激光波长为１０４２．３ｎｍ斜率效率９．６％,激光阈值低于０．５ｍＷ,利用可调谐钛宝石激光器泵浦,得到该光纤激光器的最佳泵浦波长为９７８ｎｍ。     

掺稀土元素光纤超荧光光源

本文介绍了超荧光光纤光源的基本原理、基本结构和研究进展。报道了我们研制的大功率掺Yb^3 双包层光纤超荧光光源。     

1．45μm及1．47μm半导体激光器泵浦的掺铒光纤放大器实验研究

利用１．４７μｍ及１．４５μｍ半导体激光器泵浦的掺铒光纤放大器进行了实验研究。结果表明，用１．４５μｍ半导体激光器泵浦掺铒光纤也能对信号光放大。用１．４５μｍ和１．４７μｍ半导体激光器双向泵浦掺铒光纤，获得了２７ｄＢ的增益。     

1565nm激光泵浦Tm^3＋：Ho^3＋共掺石英光纤激光器动态特性

利用1 565 nm激光作为Tm3 :HO3 共掺石英光纤激光器的泵浦带是一项较新的研究内容.动态特性能够有效反映激光振荡机制建立过程中能级粒子数和激光功率的变化情况.为系统实验的优化提供理论依据.建立了该泵浦带下系统的理论模型,基于速率方程和功率传输方程,采用离散算法,在Matlab软件中设置泵浦功率为3 W、光纤长度2.5 m条件下,分别对Tm3 :Ho3 共掺石英光纤的输入端、中点处和输出端的动态变化特性进行理论研究.结果表明:不同位置处.光纤对泵浦功率的吸收程度不同;光纤中粒子数和激光功率的弛豫振荡开始和持续的时间表现出较大差异,信号光振荡峰值远大于达到稳态时的功率:系统的光一光转化效率达到56%.     

2μm波长掺Tm3+光纤激光器的研究进展

2μm波长掺Tm3 光纤激光器是应用于医学治疗、人眼安全和激光雷达等远程探测系统的理想光源.介绍了Tm 的能级特点,并对2μm波长掺Tm3 光纤激光器的各种泵浦方式进行了比较.     

全光纤同带泵浦宽带掺镱超荧光光纤光源的实验研究

采用自制的1018 nm光纤激光器做泵浦源,建立了全光纤同带泵浦的宽带掺镱超荧光光纤光源实验系统,首次利用同带泵浦对单程前向结构的超荧光产生进行了深入的实验研究。研究结果表明:基于同带泵浦的掺镱超荧光光源的斜率效率高达88%,半极大全宽度（Full Width at HalfMaximum,FWHM）最宽可以达到14.81 nm。掺镱光纤长度的改变,将影响超荧光光源的最大输出功率、斜率效率及中心波长,随着掺镱光纤长度的增加,最大输出功率和斜率效率下降,中心波长红移。固定光纤长度,改变泵浦功率,随着泵浦功率的增加,超荧光的最大功率和FWHM增加,光谱中心波长偏移很小。在掺镱光纤长度为5.7 m时,超荧光光源的最宽FWHM为14.81 nm,斜率效率在80.3%以上,输出功率的波动小于1%,没有驰豫振荡出现。     

半导体激光泵浦的掺铒光纤可见荧光实验研究

本文运用0.8μm半导体激光泵浦掺铒光纤获得了在0.460μm和0.546μm两波长的荧光,给出了光谱测试图及泵浦功率与可见荧光输出的关系曲线。这一装置具有制作紧凑而实用的荧光光纤光源的潜力,并可用作光纤陀螺,白光干涉仪的低相干度光源。     

双掺稀土离子（Er^3＋＋Nd^3＋,Er^3＋＋Tm^3＋）YAG晶体光谱特性分析

应用Ｊｕｄｄ－Ｏｆｅｌｔ理论，计算了ＹＡＧ晶体中Ｎｄ＾３＋，Ｔｍ＾３＋离子对激活离子Ｅｒ＾３＋的荧光强度和荧光寿命的影响。与文献中的实验值比较，结果是满意的。表明适用于单掺稀土离子的Ｊ－Ｏ理论可用来预测双掺稀土离子晶体的光谱特性。     

钛宝石激光泵浦的掺Yb光纤激光器

报道了国产掺Yb石英光纤激光器的成功运转。用波长为915nm的钛宝石激光泵浦3．5m长的光纤时,激光中心波长为1．03μm,激光阈值可低至5mW,斜效率可达68％。用860nmn泵浦能得到相似的结果。另外,当光纤短于0．5m时能得到974nm激光振荡。     

GdVO4：Tm^3＋——二极管泵浦的新型2μm高效激光材料

振荡在2μm区的二极管泵浦激光对视觉没有危险，在医学和定位中很有实用价值。Tm(3+)离子激活的激光介质具有许多诱人的性质。第一它们很容易用通常的AlGaAs激光二极管来泵浦（铥离子3F4－3H6跃迁的波长接近800um）；第二，Tm系统中的能量转移交叉弛豫过程保证激光上能级的激励有高量子输出（接近2）[1]，最后，这些介质能在2000nm附近实现可调谐振荡。这种激光器一般用掺钙化铝石榴石YAG：Tm和钒酸钇YVO4:Tm作激活介质。本实验研究了用新晶体激活介质钒酸轧＊4＊0。：Tin作工作物质的激光振荡特性。GdVO。是正方对称（空间群为DZZ…     

掺铥（Tm^3＋）光纤激光器

根据基质分类和波长分类综述了掺铥光纤激光器的发展过程，并给出了我们关于掺铥石英光纤激光器研究中初步的实验结果。     

Er3 + /Yb3 + 共掺双包层光纤超荧光光源的实验研究

报道了基于双程后向单级泵浦结构的宽带Er^3＋/Yb^3＋共掺双包层光纤超荧光光源的实验研究结果。采用980nm泵浦源，通过优化泵浦功率和光纤长度，在波长1550nm处，实验仅用1mEr^3＋/Yb^3＋共掺双包层光纤获得了30．8mW的超荧光输出，泵浦斜效率为28％，光谱3dB带宽为35nm。     

掺Yb^3＋双包层光纤

掺Yb3+双包层光纤具有增益带宽宽、量子效率高及无激发态吸收、无浓度淬灭的特点,是用作高功率连续输出光纤激光器的理想光纤之一.近年来随着拉曼放大器的开发应用与发展,掺Yb3+双包层光纤的研究更加激起各国专家的研究兴趣. 本文对掺Yb3+双包层光纤在以下几方面作了全面的综述: 1) 掺Yb3+双包层光纤产生的背景、发展历史; 2) 掺Yb3+双包层光纤的结构组成、工作原理和制造工艺; 3) 掺Yb3+双包层光纤的性能及其影响因素; 4) 掺Yb3+双包层光纤的应用; 5) 目前掺Yb3+双包层光纤研究中存在的问题.(PD1)     

掺铒光纤超荧光光源

本首先介绍了掺铒光纤超荧光光源的用途和基本原理，然后结合作的实验工作，介绍了C波段、L波段和C L波段掺铒超荧光光纤光源的结构，以及实验所得到的结果。在C L波段掺铒光纤光源中，通过加光纤环镜将后向AsE谱反射回掺铒光纤，进行二次泵浦，提高泵浦效率，并且在输出端加增益平坦滤波器，得到3dB带宽为81．2nm的平坦光源。     

用于传感的具有平坦带宽掺Er光纤超荧光光源的研究

设计和实现了一种双程后向泵浦结构的掺Er光纤(EDF)超荧光光源。通过1×2端的980nm耦合器和980nm的LD,实现了单管双泵浦作用,改善了光源输出光谱、带宽和平坦度,在未加滤波器的情况下,最高功率可达41.48mW(16.18dBm),3dB带宽可达40nm,平坦度为±1.5dB。该光源结构简单、易于实现,应用于光纤光栅(FBG)传感系统,可实现多FBG传感信号峰值功率均衡。     

掺Nd石英光纤的910nm光纤激光和超荧光

用514.5nmAr离子激光泵浦掺Nd石英单模光纤,通过抑制1080nm的发射,取得了910nm波段的光纤激光和超荧光输出.光纤激光的最大输出功率为1.4mW,斜率效率为2.5%.光纤超荧光的最大输出为0.4mW.比较了在单程和双程构置情况下910nm和1080nm超荧光输出间的关系.实验还研究了在同一构置中光纤输出从超荧光到振荡激光的变化过程.     

Er3 + /Yb3 + 共掺双包层光纤超荧光光源的实验研究

报道了基于双程后向单级泵浦结构的宽带Er3 + /Yb3 +共掺双包层光纤超荧光光源的 实验研究结果。采用980nm泵浦源,通过优化泵浦功率和光纤长度,在波长1550nm处,实验仅用1m Er3 + /Yb3 +共掺双包层光纤获得了30. 8mW的超荧光输出,泵浦斜效率为28% ,光谱3dB带宽为35nm。