基于单光弹调制器的米勒矩阵测量技术

针对已有米勒矩阵测量方法的不足,提出了一种基于单光弹调制器的米勒矩阵测量技术,给出了米勒矩阵测量优化算法及系统参数两步校准法。该技术通过两步校准法对系统参数进行校准测量,利用优化算法计算得到待测样品的米勒矩阵。实验结果表明,待测1/4波片相位延迟量测量值为90.4185°,误差在标称偏差λ/300以内,快轴方位角测量值为0.2348°,误差在最大旋转误差0.4°以内。同快轴方位角为0°的1/4波片标准米勒矩阵相比,待测1/4波片米勒矩阵各元素最大相对误差的直接测量值和间接测量值分别为1.97%和0.83%,均小于最大相对误差的模拟仿真值2.11%。通过提高旋转台的读数精度和减小相位延迟量的标称偏差,可以进一步减小米勒矩阵各元素的最大相对误差。     

对伏安法测电阻的研究

对伏安法测电阻的研究魏诺（西安建筑科技大学７１００５５）伏安法测电阻通常存在两点不足：一是不考虑电表内阻误差的影响，二是按等精度测量进行数据处理．实际上，用伏安法测电阻时，在电表量程内由小到大选取不同值进行多次测量属于不等精度测量；而电表内阻的误差对...     

平均误差的置信度和极限误差

平均误差的置信度和极限误差黄曙江（杭州电子工业学院３１００３７）实验中当进行一组等精密度的重复测量时，可获得一组测量数据及相应的误差．用标准误差来表示测量结果时，其测量结果ｏ测量结果表明，ｘ的误差出现在之间的概率为６８．３％．但实际上真值是未知的．因...     

用伏安法测电阻实验中电路的选择

在“用伏安法测电阻”实验中，要么采用电流表内接电路（图1），要么采用电流表外接电路（图2）．因为电流表的内阻RA并不为零，电压表的内阻RV也不是无限大，无论采用哪一种电路进行测量，系统误差总是不可避免的，这就是所谓的“方法误差”．当待测电阻阻值R满足RWR＾时，用内接法测量所带来的误差可忽略不计．”当待测电阻阻值R满足RV＞＞R时，用外接法测量所带来的误差可忽略不计．但在一般阻值的情况下，应该选用何种电路来进行测量才能使误差较小呢？本文将从误差分析入手来进行讨论，最后得出一个联接方式选择的判断方法．1内接…     

被测量实际值的准确度条件

被测量实际值的准确度条件张希纯（华东工业大学）实际值，按国家技术规范ＪＪＧ１００１—９１给出的定义，是满足规定准确度条件用来代替真值的量值．在物理实验教材中这一名词用得很少，常用公认值、近真值、准确值等代替．在评价测量结果时，常将测量最终结果和实际值...     

布莱恩(J.B.Bryan)建议的应用一例

阿贝(Abbe)原则是进行长度测量的指导性原则。它指出:若要得到正确的测量结果,必须将仪器的读教刻度尺放在被测尺寸线的延长线上.根据此原则,制造了阿贝比长仪,进行绝对测量.一般测长仪器的测量值,可用下式表示式中S为刻度尺到被测物的垂直距离,,△θ为量爪的角位移.如图1所示,可见误差由S和△θ这两个因素引出.阿贝原则恰能使S=0. 由于阿贝原则难于应用于一般测量仪器,故布莱恩建议修改阿贝原则:位移测量系统工作点的路程应和被测位移作用点的路程位于一条直线上;或者必须使传送位移的导轨没有角运动,或者必须用实际角运动的数据计算偏移…     

误差与实验数据处理教学中的几个问题(上)

一、名词和概念1.误差:是指测量值与真实值之差1),即 误差=测量值-真实值.上式定义的误差反映的是测量值偏离真实值的大小和方向,因此又常称为绝对误差. 误差与真实值之比叫做相对误差.考虑到一般情况下测量值与真实值相差不会太大,故可用误差与测量值之比作为相对误差. 在实验     

利用计数装置来记录迈克尔孙干涉仪干涉条纹的变化数

利用计数装置来记录迈克尔孙干涉仪干涉条纹的变化数杨蓉，朱桂荣，屠传士（苏州大学物理系２１５００６）精密测量长度常用的方法是将待测长度和激光波长作比较，通过干涉条纹计数求待测长度．利用迈克尔孙干涉仪得到干涉图，用感光元件把光学信号变成电信号并与其他电子...     

替代法在伏安法测量中的应用

替代法在伏安法测量中的应用张华峻（西安建筑科技大学７１００５５）在伏安法测电阻中，通常根据被测电阻的大小，采用电流表内接法和外接法来测量电压和电流，以便减少电表内阻对被测值带来的误差．但是，当被测电阻值与两个电表的内阻值数量级差不多时，则两种接法都会...     

一种非线性相位误差的全场补偿方法

提出了一种非线性相位误差的全场补偿方法,通过对参考面相位的多次测量,提高了参考面的解相精度,提取出一个逼近理想值的期望相位面,并用该期望相位面检测非线性相位误差。重构待测物体时,可直接用物体展开相位值在查找表中查找对应的非线性相位误差,并以此对物体的展开相位进行全场补偿。采用所提方法重构已知具体高度的平面,平均绝对误差的最大值从0.48 mm减小到0.06 mm,方均根误差的最大值从0.55 mm减小到0.07 mm。     

JCD2移测显微镜常见故障及修理方法

本文对ＪＣＤ 移测显微镜纵向读数空位大于０．０３ｍ ｍ , 镜筒自行下滑, 毫米刻度尺零位不准, 长度测量累计误差大于０．０２ｍ ｍ 四种常见故障进行分析, 说明故障原因, 介绍维修方法．     

半偏法实验的改进

“半偏法”是一种常用的实验方法，它不需利用其他仪表，而是利用被测电表自身的指示作用，来测量电表的内阻．所采用的原理电路主要有两种（参见图l、图2），这两种测量电路都存在着理论上的误差．若把电路加以改进，则理论上的误差可以消除．一、常用“半偏法”的测量原理及其理论上的误差l．第一种“半偏法”原理电路门）测量原理电路见图1，在实验中，先闭合K；，调节滑线变阻器R，使电表满偏．此时（2）理论误差用此方法所测得电表内阻值R。，比电表内阻的真值凡要小．这是因为当R。与见并联后，电路的总电流入增大了（即人＞I。；）…     

谈谈旧电池对欧姆表测电阻的影响

在电阻的测量中，用欧姆表测电阻快捷方便，但测量不够精确，特别是由于电池用久后，电池电动势略变小，而内电阻要增大，则对测量电阻的误差影响较大．在教学中，就欧姆表测电阻时，当电池用久了，则电阻的测量值与电阻真实值的关系在课堂上展开了讨论，学生讨论气氛热烈，争论激烈，最后形成两种意见．一种认为R测小于R真，并提出依据。其推导过程如下．     

伏安法测电阻中电表内阻的修正

在大学普通物理实验中，通常采用伏安法测量电阻，电路图如图1（a）、（b）所示．图1（a）为电流表外接法，图1（b）为电流表内接法．由图1（a）知即测量值R等于被测电阻尼和电压表内阻Rv的并联值．由图1（b）知即测量值R等于被测电阻Rx和电流表内阻RA的串联值．由式（1）和式（3）可见，由于电表内阻的存在，给测量结果带来了一定的系统误差．同时，由式（2）和式（4）可以看出，如果知道了电表的内阻RV或RA，便可对测量结果进行修正．但是，在电表内阻未知的情况下，用上述方法修正测量结果时，就显得比较繁琐．另外，采用电流表的内…     

基于改进的迈克尔逊干涉仪的液体折射率测量方法研究

液体折射率是重要光学参数之一，液体折射率参数测量在食品生产鉴定、光学加工等领域都具有重要意义。本文基于便携式迈克尔逊干涉仪，在光学减震台上加装旋转微调载物台，综合考虑旋转后容器器壁、待测液体、空气中光程差的改变量，得到液体折射率的计算公式，与阿贝折射仪测量液体折射率的值进行比较，实验测得水、不同浓度的葡萄糖溶液以及不同浓度的氯化钠溶液，平均相对误差分别为1.1%、3.3%、2.0%,实验过程中测量的最大误差为5.9%,为液体折射率测量提供了一种可行方法，实现液体折射率的测量。本文也可作为迈克尔逊干涉仪的拓展实验，对本科生的创新能力培养有重要意义。     

基于子孔径拼接技术的大尺寸光学材料均匀性检测系统

为实现大尺寸光学材料折射率均匀性的高精度、低成本检测,提出一种基于子孔径拼接技术的干涉绝对测量方法,并研制了一套由Zygo干涉仪、五维气浮调整平台、子孔径拼接软件、计算机等组成的测量计算系统。待测件安放在精密的五维气浮调整架上,通过移动调整架来对各个子孔径区域进行精密检测,再利用子孔径拼接软件自动拼接计算出全口径待测件的光学均匀性分布。对直径为300mm的石英待测件进行了口径为180mm的8个子孔径拼接检测实验,并将拼接所得结果与全口径干涉仪直接测量的结果进行了分析和比较,波面峰谷值相对误差为0.21%,光学均匀性值相对误差为0.23%,精度与大口径干涉仪直接测量的精度相当,实现了绝对检验下的平面类波前子孔径拼接技术的实用化。整套系统集光、机、电、算于一体,操作简便,测量精度高。     

分光光度计的数据采集与处理

分光光度计是一种测量溶液浓度及不同溶液对不同波长吸收率的仪器．其工作原理是，测出标准的已知浓度值溶液对某一波长光的吸收率Ｅ，做出吸收率Ｅ与溶液浓度Ｎ的曲线．然后，对未知浓度溶液在同一波长光下，测出其吸收率，从曲线上就可以求出其浓度值，改变波长，可以重新做出对这一波长的吸收率Ｅ与溶液浓度Ｎ的曲线，再进行测量．此类带表头的仪器及这种测量方法的缺点在于：光电转换管及光源的热噪声给测量值带来不稳定，表盘读数及手工描绘曲线带来读数误差和人为误差．测量点数少，时间长．使用Ｚ－８０单板机做为其数据采集及数据处理装置能够克服上述缺点．首先，假设噪声为白噪声的前提下，平滑噪声，消除采样值的不稳定性．其次，采用浮点运算程序完成对标准溶液的回归系数及待测溶液的浓度值计算，精度可达６位有效数字．浮点，程序的数据运算范围可达１０．最后，使运算结果显示在单板机的数码管上．整机灵活、小巧，由于测量点数在理论上可以不受限制，数据采集及运算的自动化、使测量精度大大提高，节省时间．本装置做为表盘仪器测量、运算自动化，智能化的一种尝试，也是用内存较少的单板机做数据处理的进一步探索．     

工科物理实验中的测量误差

工科物理实验中的测量误差左卫群，陈国栋（桂林电子工业学院５４１００４）１误差概念误差定义为测量值与被测量的真实值之差。用来表征测量结果的精确程度，一个精确度高的测量结果，其误差一定很小。由于实际测量中，真值是测不出来的，能够测出的只是在测量条件允许下...     

伏安法测量系统误差的讨论

一、减小测电阻值的系统误差1；对两种电路的比较按图1电路，安培表外接时算得的电阻为而榕同2由路．字馆书内按时宜得由阳＊待测阻值R应介于这两个电路的实验值之间2．实验方法根据上述，可提出一种实验方法．分别用图1和图2两种电路各洲一组U、了数据，各画出一条伏一安直线（代表每组数据的平均测量值），如图3中的①和②所示．待测阻值R对应的一条直线应夹在这两条直线之间，其确切位置不可知，折衷的办法就是取处于中位的直线，如图3中的虚线所示，从该直线的斜率即可求出R值．这要比只取①或只取②的单一测量结果更接近于其值，系统…     

一种精确测量光学球面曲率半径的方法

在简要总结各种检测光学球面曲率半径方法优缺点的基础上,提出了利用激光跟踪仪和激光干涉仪测量光学球面曲率半径的新方法。首先,通过激光跟踪仪精确定位测量干涉仪出射球面波前的焦点和待测球面镜的曲率中心点坐标,再调整待测球面镜与干涉仪的相对位置,使待测球面镜达到零条纹干涉状态,用激光跟踪仪测定此时待测球面镜上多点的位置坐标,通过计算分析即可得到待测球面镜的曲率半径。研究和分析了这种测量光学球面曲率半径方法的基本原理,并提出了针对凸球面镜曲率半径的多区域测定平均综合优化的方法。结合实例对一口径为400mm的球面透镜进行了曲率半径的测量,测量得到其两面曲率半径分别为1022.283mm(凸面)和4069.568mm(凹面),并将该透镜进行了轮廓法测量对比,其相对误差都小于0.05%。