μ原子瞬发裂变后μ－末态几率的计算

本工作对两种核电荷分布(指数型及方型)、两种试探波函数(指数型及Gauss型)用变分法计算了μ原子的1s态及2p态能级, 并与严格计算^[1]做了比较. 用"原子轨道线性组合"方法(LCAO)计算了双中心扩散核Coulomb场中μ^－的四条能级. 用"定态微扰"方法(PSS)解与时间有关的Schrödinger方程, 求得了四能级下μ^－的末态几率. 结果表明μ原子瞬发裂变后μ^－主要位于重碎片的基态(1s态), 位于轻碎片基态的几率仅有3.8—5.1%, 位于重、轻碎片2p态的几率各为0.7—0.9%和—0.1%. 这些结果与文献[2]、[3]的计算值基本一致, 与实验测量值相比, 在测量误差范围内也是符合的.     

208Pb核表面多极振荡对1+态M1跃迁影响的问题

本文用生成坐标方法(GCM)^[1]探讨了²⁰⁸Pb核表面多极振荡对1⁺态M1跃迁影响的问题. 计算结果表明集体性最强的八极振荡态的影响是最主要的.     

生成坐标方法与原子核集体运动——Ⅵ 关于“过完全”问题

从生成坐标方法的普遍情形出发,讨论了所谓的“过完全”问题.指出等效算子((?)~1)本身已排除物理态与非物理态之间的耦合,不再存在所谓的“过完全”问题.通过SU(6)群的玻色子表示的实例,具体说明了上述结论.     

经验壳模型和近球形142Pm核高自旋态能级结构

通过反应¹²⁸Te(¹⁹F,5n)¹⁴²Pm研究了双奇核¹⁴²Pm的高自旋态能级结构, 建立了¹⁴²Pm核高自旋态能级纲图. 根据能级结构的系统性, 识别了四个两准粒子态. 根据经验壳模型计算建议了几个新建的关键能级的组态. 67微妙同质异能态被指定为一个全顺排四空穴态(πg_7/2^－1d_5/2^－2ν h_11/2^－1)₁₃^－.     

双光子过程μ子对末态的最新测量

本文给出了双光子过程μ子对末态在Mark J探测器上的最新测量结果. 在e⁺e^－对撞能量√s自14至46.78GeV的范围内, 实验数据同完全的α⁴级量子电动力学(QCD)计算作了比较. 这种比较包括无标记、单标记和双标记事例, 因而覆盖了一个很宽的四动量传递范围. 实验还测量了在双光子过程中μ子前后向电荷不对称性, 并且同QED预言作了比较.     

146Tb的多粒子激发特性研究

利用在束γ谱学技术、通过反应¹¹⁸Sn(³²S,1p3n)研究了¹⁴⁶Tb的高自旋态能级结构. 基于实验测量结果, 建立了激发能达8.39MeV的¹⁴⁶Tb核的能级纲图. 双奇核¹⁴⁶Tb相对于双满闭壳¹⁴⁶Gd核, 多一个质子和缺少一个中子, 它的低位激发态是二准粒子态, 更高的激发态是四准粒子态, 或二准粒子态与其偶偶核芯低位激发态的耦合. 利用经验壳模型对部分全顺排组态的激发能进行了理论计算.     

J/ψ辐射衰变过程中3－+胶子球的产生

本文导出了过程J/ψ→γ+G(3^－+), G(3^－+)→M₁M₂的多重角关联函数, 其中G是J^pc=3^－+的态, M₁和M₂是自旋为零的介子. 本文还讨论了3^－+胶子球态并计算了过程J/ψ→γ+G(3^－+)的螺旋性(helicity)振幅之比. 结果表明, 其中的一个比率与胶子球的质量无关, 其值很小.     

铅(208)集体3－态电四极矩、电八极跃迁和跃迁密度的研究——生成坐标方法的应用

用生态坐标方法(GCM)^[1]a考虑集体3^－态与非集体粒子空穴对(ph)l⁺耦合模型计算了铅(208)3^－集体态的电四极知Q_[3－]、电八极约化跃迁几率B(E3)和跃迁密度ρ^tr_3－随核的径向距离r的变化曲线. 结果是:Q_[3－]=－0.098eb¹⁾,B(E3)=38w.u.²⁾. 计算中没有像通常那样假设一个有效核子电荷而是在GCM框架下考虑核心激发进行微观计算, 其结果与实验符合, 说明GCM能够对核元激发的耦合作微观研究.     

高能强子反应的末态粒子产额

本文利用作者提出的强子非衍反应的"三火球模型"与"夸克组合律"结合的图象, 在0^－与1^－介子的不同相对权重下, 进一步计算了高能强子反应的末态粒子产额. 得出的长寿命粒子产额与现有实验资料都基本一致, 说明0^－与1^－介子的相对权重对末态粒子产额的影响并不灵敏.     

高能不等核碰撞的末态粒子快度分布与流体力学模型

对重子数为A',A(A>A',A'^1/3>>1)的高能不等核碰撞的机制和形成的流体的时空演化进行了分析, 建立起相应的1+1维流体力学方程. 得到了末态粒子的平均快度分布并与宇宙线事例进行了比较, 说明了快度分布不对称的物理原因.     

6Li的d-α集团结构态的相移分析和广义本征值分析

本文用含有软排斥心势和自旋-轨道非中心势的核子-核(N-N)力和具有d-α集团结构的波函数, 从单道共振群方法(RGM)相移分析和广义本征值分析两方面, 统一研究了⁶Li的(1⁺, 0)基态、(3⁺, 0)第1激发态、、(2⁺, 0)第3激发态、、(1⁺, 0)第5激发态. 结果表明: 从相移分析和相征能量分析两方面都说明了⁶Li的基态主要是l=0的d-α集团结构束缚态, 而第1、3、5激发态主要是l=2的d-α集团结构非束缚态.     

Skyrme-Hartree-Fock计算11Be的晕结构

用形变的Skyrme-Hartree-Fock计算讨论了¹¹Be的晕结构. 通过引入绝热堵塞计算, 得到了¹¹Be的1/2⁺态有很大的形变, 得到的密度分布和实验值很好地符合. 还讨论了出现形变晕态的波函数密度分布和角动量大小等问题.     

多模叠加态|Ψe4,Ⅲ〉q中广义电场分量的N次方H压缩

利用多模压缩态理论,详细研究了由多模偶相干态和多模虚偶相干态的线性叠加所组成的一种新型的四态叠加多模叠加态光场|Ψ_e⁴,Ⅲ〉_q中广义电场分量的等幂次N次方H压缩特性结果表明:1)在腔模总数q与压缩次数N的乘积q·N=4m(m=1,2,3,…)的条件下,态|Ψ_e⁴,Ⅲ〉_q的广义电场分量可恒处于等幂次NH最小测不准态2)在q·N=4m’+2(m’=0,1,2,…)的条件下,当态间的初始相位差(θ₁-θ₂)、各模的初始相位和 φ_j,以及各模平均光子数之总和 R_j²等分别满足一定的取值条件时,态|Ψ_e⁴,Ⅲ〉_q的广义电场分量总可呈现出周期性变化的偶数次的等幂次N次方H压缩效应.     

90Nb和91Nb的高自旋态结构

用能量为80MeV的¹⁹F束通过反应⁷⁶Ge(¹⁹F,xn)布居了⁹⁰Nb和⁹¹Nb的高自旋态. 通过在束测量分析⁹⁰Nb和⁹¹Nb退激射线的符合级联关系, 发现了新的属于⁹⁰Nb和⁹¹Nb$的跃迁, 建立了⁹⁰Nb和⁹¹Nb$的高自旋态能级纲图. 通过经验壳模型计算指定了部分能级的组态, 并结合实验DCO比值和与相邻核素的系统比较, 确认了新能级的自旋和宇称.     

Glauber方法和高能下核-核非弹性散射

在Glauber多次散射的框架下, 给出了高能下核-核非弹性散射振幅的严格表示式. 以1.37GeVα在C¹²上的非弹性散射为例, 用硬球近似和严格方法分别计算了C¹²的α⁺和3^－态的微分截面, 在以这两种方法计算所得的微分截面之间, 存在着一定的差异, 在这一算例中, 这些差异反映了不同方法的物理图象.     

由多模奇偶相干态组成的第种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩

本文根据量子力学中的线性叠加原理,构造了由多模复共轭奇相干态与多模复共轭偶相干态所组成的第Ⅱ种四态叠加多模叠加态光场|Ψ_o,e⁽⁴⁾Ⅱ>_q.利用多模压缩态理论,研究了态|Ψ_o,e⁽⁴⁾Ⅱ>_q的等阶N次方Y压缩特性.结果发现:1)多模叠加态光场|Ψ_o,e⁽⁴⁾Ⅱ>_q中,压缩阶数N为偶数时,只存在等阶N-Y最小测不准态;2)多模叠加态光场|Ψ_o,e⁽⁴⁾Ⅱ>_q,在压缩阶数为奇数时,随着腔模总数q、态间相位差(θ_e-θ_o)、各模初相位φ_j以及态的几率幅值r_e和r_o及平均光子数R_j²等取不同的组合定值时,可呈现以下几种状态:①等阶N-Y最小测不准态、②“半相干态”、③“半压缩态”;3)本文构造的多模叠加态|Ψ_o,e⁽⁴⁾Ⅱ>_q与文献17、18研究的多模叠加态|Ψ_o,e⁽⁴⁾Ⅰ>_q在相同的条件下呈现出完全相同的压缩特性,故态|Ψ_o,e⁽⁴⁾Ⅱ>_q与态|Ψ_o,e⁽⁴⁾Ⅰ>_q之间存在着“压缩简并”现象.     

态|Ψ(3)〉q中广义磁场的不等幂次高次振幅压缩

利用多模压缩态理论,研究了一种新型的三态叠加多模叠加态光场|Ψ⁽³⁾〉_q中广义磁场分量(即第一正交相位分量)的不等幂次高次振幅压缩特性.结果表明:态|Ψ⁽³⁾〉_q是一种典型的三态叠加多模非经典光场,其广义磁场分量在一定条件下可呈现出周期性变化的、偶数次的不等幂次高次振幅压缩效应.     

Z0的辐射衰变和重轻子

用SU(2)⊙U(1)规范理论, 假定轻子为两个左手二重态两个右手二重态, 两个中性左手单态. 自发破缺的结果除电子和电子中微子外, 还出现新的中微子以及一个带电的和两个中性重轻子. 假定带电重轻子质量介于Z⁰和W之间, 至少有一个中性重轻子比较重, 由Z⁰的辐射衰变实验可以得到解释.     

156Tm核的高自旋态实验研究

利用122.5MeV的¹⁹F束流, 通过¹⁴²Nd(¹⁹F,5n)¹⁵⁶Tm熔合蒸发反应布居了¹⁵⁶Tm核的高自旋态, 测量了γ-γ符合及DCO比值, 建立了一个有29条能级, 33条γ跃迁的能级纲图. 新增加了20条γ跃迁, 18条能级. 将能级自旋推高到(34^－).     

128Ba激发态的观测

通过反应¹²⁰Sn(12C,4nγ)¹²⁸Ba, 用在束γ测量方法研究了¹²⁸Be的激发态. 从935.0keV γ射线确认了第二个12⁺态, 但它仍不属于基态带. 另外还新观测到224.8keV和632.7keV的带间跃迁, 并确认它们是由负宇称带向基态带的跃迁.