重离子深部非弹性碰撞中的一种动力学方法

为了解释重离子碰撞中的耗散与涨落问题, 发展了关联动力学方程和扩散方程的一种动力学方法. 考虑相对运动、碎片转动以及质量有对称自由度, 我们得到摩擦张量和扩散张量之间的关系. 根据这种关系, 在假定径向摩擦与切向摩擦擦具有相同形式因子, 即C_rr=KC_θθ情况下, 由数值求解动力学与扩散方程, 从而获知深部非弹性散射的有关知识. 对⁸⁶Kr(8.18MeV/A)+¹⁶⁶Er、⁸⁴Kr(8.5MeV)+¹⁶⁵Ho以及¹³⁶Xe(8.31MeV/A)+²⁰⁹Bi三个反应计算表明, 前两个反应具有旋转效应, 后一个反应显示出强聚焦效应. 由于核力及输运系数等的不确定因素, 仅对于大的l分波理论其计算结果与实验符合较好.     

Skyrme-Hartree-Fock计算11Be的晕结构

用形变的Skyrme-Hartree-Fock计算讨论了¹¹Be的晕结构. 通过引入绝热堵塞计算, 得到了¹¹Be的1/2⁺态有很大的形变, 得到的密度分布和实验值很好地符合. 还讨论了出现形变晕态的波函数密度分布和角动量大小等问题.     

12C+124Sn系统中大质量转移反应的初始L分布

用α-γ符合测量方法, 对72MeV的¹²C离子轰击近球形靶¹²⁴Sn的(¹²C,α×n)和(¹²C,⁸Be×n)反应进行了研究. 测定了与前方角20°—50°发射的α粒子相关联的余核级联γ的平均γ多重性γ>, 据此推算出¹²⁴Sn核俘获⁸Be和α反应的最可几初始轨道角动量分别是35.5(h)和39(h), 与全熔合临界角动量l_cr=34.4(h)之比近似等于1, 甚至稍大于1. 实验支持了大质量转移是发生在高角动量区的周边反应的观点, 而与近期出现的初始l布局有赖于靶核形变程度及球形靶核系统的大质量转移是中心碰撞的论点相背悖.     

(π+,d)反应中的S-波πN相互作用

本文在两核子吸收机制下讨论了B(π⁺d)c反应, 导出S-波πN相互作用下的(π⁺d)反应截面公式. 并在平面波近似下计算了¹²C(π⁺d)¹⁰C(0⁺,2⁺)的微分截面. 结果表明了氘核D-波分量的重要性; 中子对空间反对称的结构与对称性的结构对截面的贡献处于同等重要的地位.     

质子-原子核弹性散射的相对论性研究

用含有相对论性的光学位的Dirac方程研究质子与原子核弹性散射的各个观察量. 讨论含有罗仑兹标量和矢量的相对论性光学势的Dirac方程描述散射态的处理方法. 用严格的分波法求解方程并进行计算. 结果与500MeV质子和²⁰⁸Pb, ⁴⁰Ca, ⁴He的弹性散射实验数据进行比较. 看到它与微分截面、分析本领和自旋转动函数的符合都很好, 并对这些结果作了讨论.     

K=1形变HF态的近似角动量投影

应用我们的单参量近似角动量投影方法, 研究了K=1轴对称HF内秉态的角动量投影能谱, 比较了严格的和近似的投影矩阵元, 给出了角动量等于1到11的投影积分曲线, 计算了⁴⁴Ti和⁵⁰Ti的能谱, 结果是满意的.     

156Er和162Er的转排角动量

使用VMI模型计算¹⁵⁶Er和¹⁶²Er的转排角动量时, 发现一对核子拆对、转排时两核有不同性质的形状跃迁.     

对带电轻子质量公式的一些猜测

本文建议轻子电磁自能通过（（δm）/m）=（1/（2π））n^-b 与量子数 n 联系起来,其中 b 为待定常数.并建议动量截断值 M 与引力常数 k 和精细结构常数α的联系为 M=（?）.得到了带电轻子质量公式（?）.利用 e^-和μ^-质量的实验值和α值作输入,给出计算值 k=（6.67231±0.00026）×10^-8 cm³g^-lsec^-2和m_τ=（1782.306±0.078）MeV,与观察值 k=（6.6720±0.0041）×10^-8cm³ g^-1sec^-2和 m_τ=(1782_-4⁺³)MeV 很好符合.公式预言第四个带电轻子质量应为 m=（11725.47±0.51）MeV 可以在最近的实验中检验。本文还对所建议的质量公式和结果进行了讨论.     

PDC材料烧结过程中钴在金刚石层中的扩散熔渗迁移机制

 讨论了PDC材料烧结过程中钴在金刚石层中的固相扩散、钴液熔渗、两次钴高浓度峰的“波浪”式迁移过程中的运动规律及其作用机制,并根据实验观测的数据进行了有关计算。结果表明：在5.8 GPa、1 300 ℃条件下,钴的扩散系数D≈1.6×10^-7 cm²/s,是一般常压及相同温度条件下钴固相扩散系数（3×10^-10 cm²/s）和相同压力条件下钴的液相扩散系数（5×10^-5 cm²/s）的中间值;对于粒度W≥10 μm的金刚石烧结体系,钴液熔渗作用时间非常短暂,略大于0.5 s,而对于W≤1 μm的超细金刚石烧结体系而言,钴熔渗作用时间为28 s,比粒度W≥10 μm的金刚石烧结要长得多;两次钴高浓度峰的迁移速度分别约为50 μm/s和100 μm/s。     

非弹性散射中的四极-八极双声子激发

本文用DWBA方法对两种入射能量E_α=31和和43MeV的⁶⁴Zn(α, α′)⁶⁴Zn*非弹性散射中可能的四极-八极双声子激发进行了研究. 考虑了核力势和库仑势, 零级近似核力势取为Woods-Saxon势, 由靶核振动引起的核力势的非球对称部分V₁作为微扰. 在计算中, V₁取到核表面集体坐标α_λν的二级项, 总初态波函数Ψ⁽⁺⁾_i取到V₁的一级项,目在扭曲波格林函数中略去了作为中间态的吸收道. 此外在双声子激发机制中, 假设直接双声子激发的贡献是主要的, 相继双声子激发的贡献是次要的. 所得的理论角分布与实验符合得相当好. 由这样符合可推知⁶⁴Zn的3.72和4.19MeV能级是四极-八极双声子激发能级, 其角动量和宇称分别为3^－和5^－.     

α粒子在24Mg核上大角反常散射的研究

在?_L=12°至178°,每间隔2°测量了18.1MeVα粒子在²⁴Mg同位素核上的弹性散射角分布和部分非弹性散射角分布。α+²⁴Mg弹性散射角分布在大角区呈现强烈振荡结构,微分截面全面增强。标准光学模型和复合核弹性散射（通过H-F公式）不相干相加的计算不能预言这一反常现象。角动量相关吸收光学模型能相当好地与实验数据拟合。角动量相关吸收势光学模型对其他能量的α粒子在²⁴Mg核上弹性散射实验角分布的拟合也进行了计算和讨论。     

12C+27Al,12C+209Bi和14N+Pb反应全熔合截面测量

本文叙述了用云母径迹探测器分别探测复合核蒸发余核和裂变碎片的实验,从而测出了¹²C+²⁷Al,¹²C+²⁰⁹Bi和¹⁴N+Pb反应的全熔合截面和激发函数.并用锐截止模型由全熔合截面导出了临界角动量.实验结果和当前有关的理论计算进行了比较,在实验误差范围内基本相符.     

薄夹层界面热弛豫解及其在冲击温度研究中的意义

 对样品/薄夹层/窗口组成的三层介质双界面热传导问题进行求解。在3个不同初温、不同热物性参数及边界条件下，获得了夹层介质中的温度解，给出了界面温度历史随薄层厚度、热扩散系数和介质之间热扩散系数之比的变化规律。从理论分析和实验结果发现，当夹层厚度小于1 μm，热扩散系数大于10^-4 m²/s时，在实验观测的时间内，界面温度历史将很快衰减到一平台，其幅度只由样品、窗口的初温和热扩散系数确定，而与夹层介质的初温、热传导系数无关。     

丰中子核108Ru的集体带结构

通过对重核²⁵²Cf自发裂变产生的瞬发γ谱的测量, 对丰中子核¹⁰⁸Ru的能级结构进行了研究. 基带、单声子γ振动带和一个二准粒子带分别得到了确认和扩展, 同时识别了一个新的边带, 初步认定为二声子γ振动带. TRS模型计算表明¹⁰⁸Ru核具有三轴形变，其形变参量为β₂～0.29, γ=－22°. 推转壳模型的计算结果表明¹⁰⁸Ru核基带回弯是由h_11/2轨道的一对中子发生角动量的顺排所致. 对二准粒子带的组态特性也进行了讨论.     

Schwinger玻色子表示中转动算符的对易性质

本文发展Schwinger玻色子表示中的角动量理论, 其中包括用正规乘积内积分法导出转动算符对易子[e^iaJx,e^iβJy]的正规乘积表达式及不同次序的转动对相干态波函数的影响. 还给出了e^σJ-e^λJ+等算符的正规乘积表达式及其对原子相干态的应用.     

重离子引起的单质子转移反应40Ar(11B, 10Be)41K

测量了50MeV的¹¹B束在40Ar上的弹性散射角分布和单质子转移反应⁴⁰Ar(¹¹B, ¹⁰Be)⁴¹K的微分截面. 用光学模型拟合了弹性散射截面. 用包含反冲效应的精确有限程扭曲波玻恩近似(EFR-DWBA)分析了微分截面, 提取了谱因子.     

Yb:YAG晶体的晶胞参量及Yb3+分凝系数的研究

应用提拉法生长出不同Yb³⁺浓度的Yb_3xY_3(1-x)Al₅O₁₂晶体.Yb³⁺离子的分凝系数1是1.08±0.01,与Yb³⁺离子掺杂浓度无关.研究了Yb_3xY_3(1-x)Al₅O₁₂晶体的晶胞参量,推导出联系晶胞参量、密度与Yb³⁺离子掺杂浓度的关系方程式.     

几种材料的等效粘性系数、初始可动位错密度和拖曳应力

 基于LY12铝、MB₂镁、铅、2^#铁和不锈钢等几种材料的弹性前驱波幅度随传播距离衰减的实验结果,应用含位错参量的速率相关本构方程,按照Gilman提议的位错运动速度的热激活模型,得出了LY12铝、MB₂镁、铅的可动位错密度N₀和拖曳应力τ₀的下限值分别为10⁶ cm^-2和0.1 GPa量级,不锈钢的N₀和τ₀为10⁸ cm^-2和1.5 GPa量级。根据弹性前驱波幅度衰减曲线,还得出了2^#铁、不锈钢的有效粘性系数μ的上限值为10⁴ Pa·s量级。LY12铝、MB₂ 镁的有效粘性系数μ的上限值为10³ Pa·s量级。     

激发带基带角动量差的微观分析

对激发带基带角动量差i(ω)所包含的各种成分进行了比较仔细的分析.指出一般地i(ω)=i_RAL(ω)+i_PR(ω)+i_SC(ω). 强调了偶偶核第一个回弯中超带的i(ω)绝不只是来自于转动排列i_RAL(ω). 并具体利用推转壳模型, 从微观角度就¹⁶⁴Er, ¹⁸⁸Hg, ¹⁵⁶Er三个典型核超带的i(ω)的不同成分作了定量估计. 指出对于大形变核, 除i_RAL起主要作用外, 对关联减弱的贡献i_PR也是不能忽略的. 对于像¹⁸⁸Hg这样的软核, 形状变化的贡献i_SC十分重要. 而对于¹⁵⁶Er这类过渡核, 对关联减弱和形状变化均起相当重要的作用.     

14N+27Al在93和77MeV的准弹和深度非弹反应

对轻系统¹⁴N+²⁷Al反应(E_Lab=93和77MeV), 使用大面积位置灵敏电离室测量了出射类弹碎片, 得到质心系TKE-θ平面上d³σ/dΩdEdZ等高图, 不同TKEL下的角分布和Z分布, 不同碎片的角分布; 推出σ²和相互作用时间τ的关系, 并对实验结果进行了分析讨论.