类铍离子磁四极M2 2s2 1S0-2s2p 3 P2(Z=10-103)禁戒跃迁

利用全相对论多组态:Dirac-Fock方法系统地计算了高离化类铍离子的磁四极M2 2s2 1S0-2s2p3P2 (Z=10-103)自旋禁戒跃迁的能级间隔、跃迁概率和振子强度,计算中考虑了重要核的有限体积效应,Breit修正和QED修正,所得结果和最近的实验数据以及理论值进行了比较,结果表明:高原子序数的高电荷离子(Z≥70)磁四极M2自旋禁戒跃迁几乎可以和中性原子的光学允许跃迁相比拟,不仅在天体等离子体中,在ICF和MCF高温激光等离子体中,磁四极自旋禁戒跃迁和其他自旋禁戒跃迁(磁偶极、电四极)一样不容忽视,在双电子复合、不透明度、自由程等理论计算中应该考虑其影响.     

类硼等电子序列磁偶极M1 1s22s22p2P3/2—2P1/2能级间隔和光谱跃迁

采用相对论量子力学GRASP2程序,扩展平均能级EAL模型,有限核模型,考虑Breit和QED的高阶微扰修正,系统地研究了类硼等电子序列磁偶极M1 1s22s22p2P3/2—2P1/2(Z=10～100)光谱跃迁的精细能级结构间隔,跃迁概率和振子强度,所得结果和最近的实验数据及理论计算值进行了比较。计算结果表明：在ICF高温高密度激光等离子体中磁偶极矩M1跃迁几率过程不容被忽视。     

高离化类铍离子2s2 1S0-2s2p 1P1(Z=10～103)光谱跃迁

利用全相对论性多组态Dirac-Fock平均能级(MCDF-AL)方法系统地计算了高离化类铍离子2s     

高离化类铍离子2s21S0—2s2p3P1(Z=10—103)自旋禁戒光谱跃迁

利用全相对论性多组态Dirac-Fock平均能级(MCDF-AL)方法系统地计算了高离化类铍离子自 旋禁戒2s^{2 1}S₀—2s2p³P₁(Z= 10—103)跃迁的能级间隔和跃迁概率,计算中考虑了重要的核的有限体积效应,Breit修正 和QED修正,所得结果和最近的实验数据及理论计算值进行了比较,结果表明：高原子序数 的高荷电离子的自旋禁戒跃迁的跃迁概率和中性原子的电偶极E1的相当,在ICF和MC 关键词： 高离化态 跃迁概率     

PdXIV-CdXVI离子4s24p3和4s4p4组态精细结构能级与跃迁的扩展分析

用多组态HXR理论方法对KrIV-CdXVI离子4s24p3和4s4p4组态的精细结构能级进行了分析计算。在已有研究工作的基础上,通过对4s24p3和4s4p4组态能级的实验观测值与HXR计算结果之差ΔE沿等电子序列变化规律的分析,找出了ΔE随有效核电荷数Zc变化的规律,预言并计算了PdXIV-CdXVI离子4s24p3和4s4p4组态能级,大部分预言计算值与实验结果的偏差小于100 cm-1。由此还进一步计算了PdXIV-CdXVI子4s24p3－4s4p4跃迁的谱线波长、振子强度和跃迁概率。结果表明：除了4s24p3 2D5/2－4s4p4 2D5/2跃迁的谱线波长（29.992 nm）与实验值相差0.018 nm外,对于其余5条谱线,预言值与实验值的偏差均不超过0.005 nm。     

PdXIV-CdXVI离子4s24p3和4s4p4组态精细结构能级与跃迁的扩展分析

 用多组态HXR理论方法对KrIV-CdXVI离子4s²4p³和4s4p⁴组态的精细结构能级进行了分析计算。在已有研究工作的基础上，通过对4s²4p³和4s4p⁴组态能级的实验观测值与HXR计算结果之差ΔE沿等电子序列变化规律的分析，找出了ΔE随有效核电荷数Zc变化的规律，预言并计算了PdXIV-CdXVI离子4s²4p³和4s4p⁴组态能级，大部分预言计算值与实验结果的偏差小于100 cm^-1。由此还进一步计算了PdXIV-CdXVI子4s²4p³－4s4p⁴跃迁的谱线波长、振子强度和跃迁概率。结果表明：除了4s²4p³ 2D5/2－4s4p⁴ 2D5/2跃迁的谱线波长（29.992 nm）与实验值相差0.018 nm外，对于其余5条谱线，预言值与实验值的偏差均不超过0.005 nm。     

类钾离子4s 2S1/2─3d 2D3/2电四极矩E2光谱跃迁的理论研究

采用全相对论量子力学GRASP²程序,广义平均能级EAL模型,在核的有限体积效应,Breit和QED效应的高阶扰动基础上,考虑到原子实的极化,系统地计算了高剥离类钾离子4s ²S_1/2─3d ²D_3/2电四极矩E2光谱跃迁的能级间隔,跃迁概率和振子强度,结果表明：考虑原子实极化效应后,计算的精细能级结构间隔与实验数据之间的系统误差基本消除,其跃迁概率和振子强度属首次报道. 关键词： 高剥离态 能级间隔 振子强度     

高剥离类钠离子3s2S—3d2电四极矩E2光谱跃迁的理论计算

 利用全相对论性多组态Dirac-Fock平均能级方法系统地计算了高剥离类钠离子3s²S—3d²D(Z=14～103）电四极矩E2光谱跃迁的能级间隔，跃迁几率和振子强度，计算中考虑了核的有限体积效应，Breit修正和QED修正，所得结果和最近的实验数据及理论计算值进行了比较，计算结果表明：高原子序数的高荷电离子的电四极矩E2光谱跃迁的跃迁几率和中性原子的电偶极E1的相当，在ICF和MCF高温高密度激光等离子体中，电四极矩E2光谱跃迁过程不容被忽视。     

高剥离类钠离子3s2S—3d2电四极矩E2光谱跃迁的理论计算

利用全相对论性多组态Dirac-Fock平均能级方法系统地计算了高剥离类钠离子3s2S—3d2D(Z=14～103）电四极矩E2光谱跃迁的能级间隔,跃迁几率和振子强度,计算中考虑了核的有限体积效应,Breit修正和QED修正,所得结果和最近的实验数据及理论计算值进行了比较,计算结果表明：高原子序数的高荷电离子的电四极矩E2光谱跃迁的跃迁几率和中性原子的电偶极E1的相当,在ICF和MCF高温高密度激光等离子体中,电四极矩E2光谱跃迁过程不容被忽视。     

类硼等电子序列磁偶极M1 1s^22s^22p^2P_(3/2)—~2P_(1/2)能级间隔和光谱跃迁

采用相对论量子力学GRASP2程序,扩展平均能级EAL模型,有限核模型,考虑Breit和QED的高阶微扰修正,系统地研究了类硼等电子序列磁偶极M11s22s22p2P3/2—2P1/2(Z=10～100)光谱跃迁的精细能级结构间隔,跃迁概率和振子强度,所得结果和最近的实验数据及理论计算值进行了比较。计算结果表明:在ICF高温高密度激光等离子体中磁偶极矩M1跃迁几率过程不容被忽视。     

类铍离子1s22s2p 3P1, 2 能级之间的磁偶极跃迁

用多组态Dirac-Fock和相对论组态相互作用的扩展优化能级方法,在计算中包含了Breit相互作用,真空极化,自能以及有限核质量修正,计算了核电荷数从Z=6到80的类铍离子等电子序列的1s22s2p 3P1, 2的精细结构能级,磁偶极跃迁几率和振子强度。结果与目前可靠的结果在其不确定度范围内符合得很好,另外也得到一些与其他早期理论计算不同的结果。     

类铍离子1s~22snp~3P(n=2～6,Z=5～8)态能级和精细结构参数的理论计算

在准相对论框架下,以多电子原子精细结构哈密顿的球张量形式为基础,借助不可约张量和角动量耦合理论,导出类铍离子1s22snp(n=2-6)3P态精细结构(包括自旋-轨道相互作用、自旋-其它轨道相互作用和自旋-自旋相互作用)和精细结构参数的解析表达式,并利用我们所开发的程序,对各项进行了具体地计算,计算结果与文献符合地较好.     

类镁离子3s21S0-3s3p1P1(Z=15～103)光谱跃迁的能级和跃迁几率的相对论多组态计算

利用全相对论性多组态Dirac-Fock平均能级(MCDF-AL)方法系统地计算 了高离化类镁离子3s21S0-3s3p1P1(Z=15～103)跃迁的能级间隔和 跃迁几率，计算中考虑了重要的核有限体积效应，Breit修正和QED修正，所得结果和最近的 实验数据及其它理论计算值进行了比较。     

高离化类铍离子2s2 1S0-2s2p3P1(Z=10-103)自旋禁戒光谱跃迁

利用全相对论性多组态Dirac Fock平均能级 (MCDF AL)方法系统地计算了高离化类铍离子自旋禁戒 2s21S0 — 2s2 p3 P1(Z =10— 10 3)跃迁的能级间隔和跃迁概率 ,计算中考虑了重要的核的有限体积效应 ,Breit修正和QED修正 ,所得结果和最近的实验数据及理论计算值进行了比较 ,结果表明 :高原子序数的高荷电离子的自旋禁戒跃迁的跃迁概率和中性原子的电偶极E1的相当 ,在ICF和MCF高温激光等离子体中 ,自旋禁戒跃迁概率过程不容被忽视 .     

类锂离子(Z=11～20)1s22s-1s24p的跃迁能和振子强度

利用全实加关联方法计算了类锂离子(Z=11～20)激发态1s^24p的能量及精细结构,同时计算了1s^22s-1s^24p的跃迁能和振子强度．非相对论能量用Rayleigh-Ritz变分法确定;相对论和质量极化效应修正用微扰论计算;量子电动力学修正用有效核电荷方法计算．在能级精细结构的计算中不仅考虑了自旋-轨道相互作用还计及自旋-其他轨道相互作用．将得到的计算结果和已有实验数据及物理规律进行了比较．     

类Be离子(Z=8-54)内壳层激发态1s2s~22p退激发过程的理论研究

采用基于全相对论框架的多组态Dirac-Fock方法,系统研究了类Be离子(Z=8-54)内壳层激发态1s2s22p的能量、辐射退激发和Auger退激发过程.详细讨论了电子关联效应对相关结构和退激发过程的影响.结果表明,来自于n=2和3壳层的电子关联效应最重要.另外,随着Z的增大,辐射退激发几率逐渐而平滑的增大,而Auger退激发几率的变化则不显著.本文计算结果与其它理论计算结果符合很好.