叠加激发相干态的Wigner函数

构造了叠加激发相干态 , 用数值计算的方法研究了 和 对该量子态Wigner函数及其边缘分布的影响．结果表明：不论 为何值, 叠加激发相干态都能够呈现非经典性质, 而且Wigner函数及其边缘分布明显受到θ和m的调节。     

激发相干态及其叠加态与二能级原子的作用研究

本文研究了光场初态为激发相干态或其叠加态时强度耦合Jaynes－Curnmings模型的动力学演化。对原子反转以及光场的反聚束效应进行了讨论．     

通过Raman相互作用生成SU(1,1)相干态的叠加态

提出一种通过原子 -腔场的 Raman相互作用生成 SU(1,1)相干态的叠加态的方法。首先让原子通过腔场 ,建立原子 -腔场的纠缠 ,然后对原子进行选择测量 ,腔场塌缩到 SU(1,1)相干态的叠加态 ,即双模 SU(1,1)猫态。     

正交偶相干叠加态光场的非经典效应

态的叠加原理是量子物理的基本核心问题．锹拉克指出："两个或多个态可以叠加成一个新的态",而各态之间的干涉将导致产生新的效应。激光出现以后,1963年Glauber报出了相干态的概念．在大平均光子数情况下,场强具有稳定的振幅和相位,所以相干态是最接近经典电磁场的态．但是两个相干态叠加后形成一个新的量子态却呈现一系列非经典效应,如光子数的亚泊松分布,正交分量噪声压缩及反聚束效应。例如两个相干态|a>及|-a>可以叠加成奇、偶相干态,它们是场的湮没其符平方的本征态,此态具有振幅平方压缩等量子特性。1994年,R．Lynch提出了…     

仲玻色子相干态的叠加态的量子统计性质

研究了仲玻色子相干态的叠加态的振幅m次方压缩和高阶反聚束效应等量子统计性质，发现仲玻色子相干态的叠加态仅存在振幅奇数次方压缩效应，并给出了振幅m次方压缩和高阶反聚束效应与叠加系数之间的关系。奇偶相干态、相干态的叠加态和仲玻色子奇偶相干态的有关结果均作为特例包含在结论中。     

通过强度依赖耦合J—C模型的时间演化生成二项式态的叠加态

提出了通过强度依赖耦合的Ｊａｙｎｅｓ－Ｃｕｍｍｉｎｇｓ模型（非谐振子系统）的时间演化生成二项式态的叠加态的一种方法。该方法不同于一般的利用腔场ＱＥＤ方法,在我们的方法中,可以通过调节非线性参量,从而可以获得我们所需要的多元素的二项式的叠加态,亦即多元素的类Ｓｃｈｒｏｄｉｎｇｅｒ猫态。     

叠加相干态的Wehrl熵和Shannon熵

本文研究了叠加相干态的Wehrl熵和Shannon熵,并讨论了Shannon熵与广义坐标压缩性的关系。结果表明Wehrl熵和Shannon熵与叠加参数有关系，且叠加参数对Shannon熵的影响较大。     

在阻尼作用下叠加相干态压缩特性的时间演化

本文讨论了由一对相干态｜α＞和｜－α＞而产生的叠加相干态（薛定谔猫态）在具有阻尼的情况下压缩特性随时间的演化,特别讨论了场的高阶压缩性质受阻尼的影响．在场模形成的初始阶段,高阶压缩性质是不稳定的,高阶压缩参量将随时间出现振荡,场态将出现几次压缩和非压缩的交替变化．随时间的推移,场的压缩状态终将趋于稳定,压缩参量的绝对值减小并趋于零．阻尼的增加将加快这一演化过程,并且阻尼将削弱压缩．     

4个多模泛函相干态叠加态的等幂偶次Y压缩

构造了由多模泛函相干态|{fj(xj,yj,zj)}〉q、多模泛函相干态的相反态|{-fj(xj,yj,zj)}〉q、多模复共轭泛函相干态|{f j(xj,yj,zj)}〉q四态线性叠j(xj,yj,zj)}〉q和多模复共轭泛函相干态的相反态|{-f 加组成的四态叠加多模泛函叠加态光场|Ψ(4)(fj)〉q。利用多模压缩态理论,研究了态|Ψ(4)(fj)〉q的广义非线性等幂偶次Y压缩特性。结果表明:在一定条件下,态|Ψ(4)(fj)〉q可呈现出任意偶数次的广义非线性等幂次2p(p=1,2,…)次方Y压缩效应;光场经典强度的空间分布函数|fj(xj,yj,zj)|2(j=1,2,…,q),对态|Ψ(4)(fj)〉q的等幂偶次Y压缩效应的压缩程度、压缩深度和压缩幅度等产生直接影响。     

四个等强度多模泛函相干态的叠加态的不等幂次和压缩

根据量子力学中态的线性叠加原理,构造丁由多模泛函相干态及其相反态、多模复共轭泛函相干态及其相反态这四个态等强度线性叠加组成的多模泛函叠加态光场|Ψ(4)*(fj)＞q.利用多模压缩态理论,研究了态|Ψ(4)*(fj)＞q的不等幂次和压缩特性,结果发现,当各模的压缩次数之和、各模经典初始相位和经典强度的空间分布函数等满足一定的条件时,态|Ψ(4)*(fj)＞q可呈现一定次数的不等幂次和压缩效应,其压缩程度、压缩深度与各模的经典强度和经典相位的空间分布函数等强烈地非线性关联.     

激光相干态与V—型量子拍频三能级原子的作用研究

本文研究了激发相干态与V-型量子拍频三能原子作用时的动力学行为,并对光子反聚束效应和系统光场的压缩特性进行了细致的讨论。     

激发相干态下介观耗散双回路的量子涨落

从有源ＲＬＣ并联双回路运动方程出发,通过量子化有 介观电路,研究激光相干态下介观电路的量子效应,结果表明,电荷、电流的量子涨落除决定参数外,还明显地信赖于电路所处的状态。     

激发相干态与V-型量子拍频三能级原子的作用研究

本文研究了激发相干态与与Ｖ－型量子拍频三能级原子作用时的动力学行为,并对光子反聚束效应和系统 光场的压缩特性进行了细致的讨论．     

纠缠压缩相干态的制备

提出一种利用一个二能级原子与一两模腔场的非共振相互作用制备纠缠压缩相干态的方案,当原子上、下能级的跃迁频率与腔场的每个模的频率都失谐较大时,原子的跃迁几率可以忽略,在此条件下,经适当制备的原子与初始时两模均处于各自的压缩相干态的腔场作用后,对原子进行选态测量即可使场态塌缩为纠缠压缩相干态。     

领头项奇偶相干态

奇相干态只呈现反群聚而绝无压缩，偶相干态正好与之相反，只有压缩而无反群聚性。为了从内部窥视下一奇偶相干态的这种独特的非经典性是怎样产生的，我们引入一类新的量子光场态－领头项奇偶相干态。通过对这些量子态的研究，清楚地揭示出随着领头项奇偶相干态中项数的增多，它们的性质是怎样趋于奇偶相干态的。     

激发态上钠原子的相干囚禁

对Ｖ型三能级原子系统与双激光场同时共振产生的能级相干效应进行了研究。计算了各能级上的粒子数分布，实验观测到在相干驻波场中的钠原子被囚禁在激发态上的现象。对比和分析有无干涉效应存在时３Ｓ１／２，Ｆ＝２态上布居数的变化情况。