液态金属流的表面张力问题中的两点边值问题解的存在性

本文讨论了在区域提纯过程中，研究液态金属流的表面张力时提出的一个带有非负参数Ｑ的两点边值问题．利用上、下解方法和Ｓｃｈａｕｄｅｒ不动点定理，证明了当０Ｑ８５１时，该问题至少有一个解，对已有结果０Ｑ＜１进行了重要的改进．     

半导体物理中的一个两点边值问题

本文研究了在半导体流的区域提纯过程中提出的两点边值问题解的存在性，我们用上、下解方法和Ｓｓｈａｕｄｅｒ不动点定理证明了如果Ｑ＝２Ａ３Ｒｅ，其中Ａ是表面速率，Ｒｅ是Ｒｅｙｎｏｌｄｓ数，则当０ Ｑ １２．６８时，该问题有解． 对［１］的结果（０ Ｑ＜８．５１时，此问题的解存在）进行了重要的改进．     

非线性三阶微分方程的四点边值问题

用上下解方法研究了三阶非线性微分方程四点边值问题ｕ＝ｆ（ｔ，ｕ，ｕ″），ａ≤ｔ≤ｂ，ｕ（ａ）＝ｕ（ａ０），ｕ′（ａ）－δｕ″（ａ）＝Ａ，ｕ（ｂ）＝ｕ（ｂ０），｛其中ａ＜ａ０≤ｂ０＜ｂ，δ≥０，Ａ是给定常数．证明了ｆ在适当条件下，上述边值问题有解的充要条件是存在一个下解α和上解β使得α（ｔ）≤β（ｔ），ａ≤ｔ≤ｂ．     

一类非线性无线电信号方程初值问题的解的渐近理论及应用

本文建立了一类非线性无线电信号方程解的渐近理论，对时间变量ｔ满足０≤ｔ≤０（│ε│＾－１（ε→０）时，在一个Ｓｏｂｏｌｅｖ空间中得到初值问题的适定性及形式近似解的合理性，作为渐近理论的应用，在古典及Ｓｏｂｏｌｅｖ意义下，对一害特殊的电报方程作了讨论。     

全平面上的高斯曲率方程

本文用Ｓｃｈａｕｄｅｒ不动点定理证明了一维Ｋ≥０的解、二维Ｋ≥０的径向解的存在性，同时证明了当Ｋ≤０时，在无穷远处有不同渐近性的Ｋ所对应的极大解的渐近性，并给出了径向解的刻画，推广了前人结果．     

关于Hardy－Littlewood－Polya不等式及其应用

此文主要结果是（１）设Ｐ＞１，０＜λ≤１及ｆ（ｘ）（≥０）∈Ｌｐ（０，∞），又设Ｋ（ｘ，ｙ）≥０和［Ｋ（ｘ，ｙ）］１／λ齐负一次式。若有Ｑ＞１，使λ＝２－１／Ｐ－１／Ｑ及　当λ＝１时为Ｈａｒｄｙ－Ｌｉｔｔｌｅｗｏｏｄ－Ｐｏｌｙａ不等式　当λ＝１时为Ｈａｒｄｙ－Ｌｉｔｔｌｅｗｏｏｄ－Ｐｏｌｙａ不等式之一改进。     

一类生化反应系统模型的Hopf分歧解

本文研究了一类生化反应系统ｄｘｄｔ＝δ－ａｘ－ｘｐｙｑ，ｄｙｄｔ＝ｘｐｙｑ－ｂｙ，ａ＝０，ｐ＞０，ｑ＞０．当０＜ｑ≤１时，得到了系统无闭轨；当ｑ＞１时，利用Ｈｏｐｆ分歧理论获得了系统的Ｈｏｐｆ分歧解的存在性、唯一性、稳定性及分歧解的渐近表达式．     

一类中立型微分方程的比较定理及应用

考虑中立型微分方程［ｘ（ｔ）－ｘ（ｔ－τ）］（ｎ）＋Ｑ（ｔ）ｘ（ｔ－σ）＝０，ｔｔ０，其中ｎ１为奇数，τ∈（０，∞），σ∈Ｒ＋＝［０，∞），Ｑ∈Ｃ（［ｔ０，∞），Ｒ＋）．本文获得了此方程存在最终正解以及所有解振动的新的比较定理．并据此获得了所有解振动的“ｓｈａｒｐ″条件以及存在最终正解的一般性结果，改进了文［４］的主要结果．     

点到直线距离公式的一个简捷求法

点到直线距离公式的一个简捷求法陈国正（湖南津市一中４１５４００）求点Ｐ（ｘ０，ｙ０）到直线ｌ：Ａｘ＋Ｂｙ＋Ｃ＝０的距离．一个自然的解题思路是：作ＰＱ⊥ｌ于Ｑ；列出垂线ＰＱ的方程；解方程组求垂足Ｑ的坐标；计算｜ＰＱ｜得所求．课本［１］指出：“这个方法虽...     

Q过程的不变分布(Ⅰ)

设Ｅ为一可数集， Ｑ＝（ｑｉｊ；ｉ，ｊ∈ Ｅ）为 Ｅ × Ｅ上的矩阵，满足 ｑｉｊ≥ ０（ｉ≠ｊ），ｑｉｋ＝－ｑｉｉ≤＋∞， ｉ∈Ｅｍ＝（ｍｉ； ｉ∈ｅ）是一严格正的概率分布，满足ｍｉｑｉｊ＝－ｍｊｑｊｊ≤＋∞，ｊ∈Ｅ．问何时存在Ｑ－过程，使得ｍ是它的不变分布？ 这个问题由Ｗｉｌｌｉａｍｓ（１９７９）作为一个开问题提出．本文对全稳定情形，完整地解决了该问题．     

非线性中立型微分差分方程非振动解的渐近性

考虑非线性中立型微分差分方程［ｙ（ｔ）＋Ｐ（ｔ）ｇ（ｙ（ｔ－τ）］′＋Ｑ（ｔ）ｈ（ｙ（ｔ－σ））＝０（１）的非振动解的渐近性．若无特别申明，本文总假设Ａ函数Ｐ（ｔ），Ｑ（ｔ），ｇ（ｕ），ｈ（ｕ）皆为连续函数；ＢＱ（ｔ）＞０；ｕｇ（ｕ）＞０，ｕｈ（ｕ）＞０（ｕ≠０）；Ｃｇ（ｕ）＝ｈ（ｕ）＝０当且仅当ｕ＝０．     

转换思维,打破定势——析两道抛物线的试题

解析几何问题常可一题多解，尤其是牵涉到抛物线的题目，其处理方式不同，可能繁简大相径庭，因此，我们要充分考虑到问题的特征，在解题时，多收集信息，综观全局，权衡利弊，再决定解题策略，我们在解题时，还要学会转换思维打破定势，下面便是两道典型例题．例１　设直线ｌｘ＋ｍｙ＋ｎ＝０与抛物线ｙ２＝４ａｘ（ａ＞０）相交于点Ｐ，Ｑ，Ｆ为抛物线的焦点．直线ＰＦ，ＱＦ交抛物线于点Ｒ，Ｓ，如图所示，求直线ＲＳ的方程．分析：常规思路是联立方程组ｌｘ＋ｍｙ＋ｎ＝０ｙ２＝４ａｘ从而求出ＰＱ两点坐标，再求ＰＦ，ＱＦ两点的方程，…     

一类一阶泛函微分方教解的存在性与分支

本文研究方程Ｘ＇（ｔ）＝（ｘ＾２（ｔ）－μ）ｘ（ｘ（ｔ）），μ≤０（１）解的性态，当μ＜０时，我们得到与Ｅｄｅｒ＾（１）和Ｗａｎｇ＾（２）相类似的结论，也得到了一些新的性质；当μ＝０时，我们得到全新的结论，证明方程（１）存在两端均不可延拓到∞的严格单调饱和强解，μ＝０是方程（１）的分支值。     

一类一阶泛函微分方程解的存在性与分支

本文研究方程ｘ’（ｔ）＝（ｘ２（ｔ）－μ）ｘ（ｘ（ｔ））μ≤０（１）解的性态。当μ＜０时，我们得到与Ｅｄｅｒ［１］和ｗａｎｇ［２］相类似的结论，也得到一些新的性质；当μ＝０时，我们得到全新的结论，证明方程（１）存在两端均不可延拓到∞的严格单调饱和强解，μ＝０是方程（１）的分支值。     

纯生过程的变异性

设｛Ｘ（ｔ）：ｔ≥０｝为零初值纯生过程，出生率为λｎｎ≥０，在本文中，我们证明了Ｆａｄｄｙ［７］的一个猜测：当生率为单调增加序列λ０≤λ１≤λ２≤…时，Ｖａｒ｛Ｘ（ｔ）｝≥Ｅ｛Ｘ（ｔ）｝；当出生率为单调减少序列时，Ｖａｒ｛Ｘ（ｔ）≤Ｅ｛Ｘ（ｔ）｝。     

脉冲中立型时滞微分方程解的振动性

本文讨论一阶脉冲中立型时滞微分方程［ｙ（ｔ）＋Ｐｙ（ｔ－σ）］′＋Ｑ（ｔ）ｙ（ｔ－σ）＝０，ｔ０，ｔ≠ｔｋ，ｋ＝１，２，…，ｙ（ｔ＋ｋ）－ｙ（ｔ－ｋ）＝ｂｋｙ（ｔｋ），ｋ＝１，２，…，｛（Ｅ）这里τ，σ，Ｐ均为常数，τ＞０，σ＞０，Ｑ（ｔ）∈Ｃ（［０，∞），Ｒ＋），ｂｋ＞－１，ｋ＝１，２，…．分三种情况，Ｐ－１；－１＜Ｐ＜０；Ｐ＞０给出了方程（Ｅ）所有解振动的充分条件．     

双退缩抛物型方程解的一个性质

在Ｑ＝Ｇ×（０，Ｔ）考虑一类双退缩抛物型方程，在满足较一般的结构条件下，证明了如果它的解在抛物边界等于零，那么必是平凡解．     

高阶非线性差分方程的振动性

本文研究了差分方程△ｄｘ（ｎ）＋ｐ（ｎ）△（ｄ－１）ｘ（ｎ）＋Ｈ（ｎ，ｘ（ｎ））＝０，（１．１）△ｄｘ（ｎ）＋ｐ（ｎ）△（ｄ－１）ｘ（ｎ，ｘ（ｎ））＝Ｑ（ｎ）．（１．２）在一定的条件下，证明了方程（１．１）与（１．２）在振动性方面的等价问题．对于方程（１．１）或（１．２），在ｎ是偶数时的每一个有界解是振动的，在ｎ是奇数时，每一个有界解是振动的或当→∞时单调趋于零的充要性定理也建立了．     

具有一个＂积分小＂系数的奇数阶中立型方程的振动性

考虑奇数阶中立型微分方程其中Ｐ、Ｑ∈Ｃ（［ｔ０，∞），Ｒ＋）以及δ∈Ｒ＋．本文得到了几个新的保证这个方程的所有解振动的充分条件，其中不需要通常的假设     

1994年台湾高考题（社会组）第二题巧解

１９９４年台湾高考题（社会组）第二题巧解２５０１００山东大学物理学９２级谢广喜囹如右图，圆Ｃ通过不同的三点Ｐ（ｋ，０）、Ｑ（２，０）及Ｒ（０，ｌ）．已知圆Ｃ在点Ｐ的切线料率为１，试求ｋ的值及圆心坐标．解此题若利用一般圆方程求解，显得较繁，若能充分注意...