超子的非轻子衰变与么正对称性

本文讨论下述几个非轻子衰变过程: ~-→Λπ~-,Λ→pπ~-,∑~+→nπ~+,∑~-→nπ~-。 (1)这些过程的不对称参数依次记为a_,a_Λ,a_0,a_+和a_-。许多作者由对称性出发研究了这些反应,其中Pais-Rosen的双重态近似方案与现有不对称参数的实验值相符合,即     

么正对称性和超子的非轻子衰变

以前我们曾用双费米子跃迁模型讨论了超子的非轻子衰变,得到比较满意的结果,但假定了Λ→p+π~-和Σ~+→p+π~0的上下不对称参数α_Λ和α_0具有相同的符号。现在的一些实验值指出α_Λ≈-α_0。如果这些实验结果正确,则必须放弃或者修改我们的理论。本文在以前工作的基础上,从SU_3羣理论出发,加入K介子中间态的贡献,得到比较满意的结果。     

Cabibbo理论与非轻子衰变

Cabibbo应用强相互作用粒子的么正对称性,讨论了轻子衰变问题,得到与实验相符的结果。Salam和Okubo分别引入了相应的中性轻子流和四个中间玻色子,把Cabibbo理论写成流—中间玻色子耦合形式,使得有效的非轻子拉格朗日量满足|△T|=1/2的选择定则。但是这样得出的非轻子衰变几率将比实验小一个数量级。我们希望再引入两个中间玻色子来克服这一困难。     

奇异粒子非轻子衰变的选择定则

本文用SU₃和G₂羣讨论了奇异粒子非轻子衰变的弱作用的变换性质。若强作用是SU₃对称的,可引进类似于同位旋(T旋)的V旋和U旋,和T旋一起来表示奇子非轻子衰变的选择定则。求得了简单选择定则情况下各个衰变过程的关系,其中包含了前人的结果而避免引用过多的假设。若强作用是G₂对称的,可引进包含同位旋在内的六种“旋”来给出选择定则。根据这些定则求得若干衰变过程的关系。证明了弱作用不能按G₂羣的七维或十四维表示变换。     

超子的辐射衰变

本文利用层子模型讨论了超子辐射衰变,指出除重子“极点”外,还需考虑矢介子中间态的贡献。在引入后一机理后,可以满意地解释目前∑⁺→pγ的实验结果。在本文中还对Λ→nγ作了理论预言。     

奇异粒子的非轻子衰变和层子模型

本文从层子模型出发,分析了奇异粒子的非轻子衰变,引出导致衰变的各种动力学机理,指出在结构模型和流流耦合的概念下,不能用矢介子极点处理超子的S波和k-2π衰变。证明了超子非轻子衰变的S波和P波幅可通过两个代表结构效应(反映层子在强子中的几率)的参数完全表示出来,适当地选取两参数的值就可较好地解释超子非轻子衰变及其他实验。根据结构模型导出k-2π衰变振幅的一些关系,和流代数的结果一致。全文就层子遵循玻色和费米两种统计情形分别进行了讨论,所得结果相同。     

中间玻色子理论Ⅰ.基本假设和对称性

本文提出了一个中间玻色子理论,把弱作用中宇称、同位旋和奇异数的不守恒都归之于中间玻色子的特殊性质(破缺性质)。这个理论统一描述了轻子型和非轻子型蜕变过程。当应用于轻子型蜕变,可以得到Cabibbo理论,并且给他的“单位长度”假设以自然的解释(几率归一条件)。当应用于非轻子型蜕变,可以得到|△I|=1/2等规律。     

τ 轻子衰变及其应用

我们最近提出了一个新颖代数方法来研究$tau$ 轻子衰变过程。这种方法是利用基本弱相互作用和角动量代数得到衰变振幅的解析式,从而可以关联不同的$tau$轻子衰变过程。我们的研究还发现$G$宇称守恒在$tau$轻子衰变及末态相互作用过程所起的重要作用。应用得到的解析公式讨论了一些有意义和有趣的应用,包括极化振幅和检验标量共振和轴矢量共振的性质。研究还发现有一个物理量对参数$alpha$很敏感,因而有助于检验超越标准模型的不同模型。更重要的是,我们在$tau$轻子衰变中开辟了一个新方向检验标量共振态和轴矢量共振态的性质,这些共振态被认为是赝标-赝标或矢量-赝标场相互作用动力学产生的。在$tau$轻子衰变中预言了不同反应道的不变质量分布和最后衰变分支比,结果表明它们均在未来大科学装置——中国超级陶粲装置开展相关实验的可以探测的范围内。     

中间玻色子理论——Ⅰ.基本假设和对称性

本文提出了一个中间玻色子理论,把弱作用中宇称、同位旋和奇异数的不守恒都归之于中间玻色子的特殊性质(破缺性质)。这个理论统一描述了轻子型和非轻子型蜕变过程。当应用于轻子型蜕变,可以得到Cabibbo理论,并且给他的“单位长度”假设以自然的解释(几率归一条件)。当应用于非轻子型蜕变,可以得到|△I|=1/2等规律。     

关于弱作用的中间玻色子理论

我们用李政道的中间玻色子模型计算了一些奇异粒子轻子型衰变和非轻子型衰变的分支比。所使用的有效相互作用哈密顿量为     

B介子非轻子衰变中的微扰QCD方法

在因子化方法的基础上，发展和应用了微扰QCD的方法来计算B介子的非轻子衰变. 通过应用Sudakov形状因子的压低效应和介子的光锥波函数，可以计算B介子衰变的因子化图的贡献以及非因子化和湮没图的贡献. 许多衰变道的分支比与实验非常符合. 作者也作出了它们的CP破坏大小的预言，有待于实验的检验.     

B重子半轻子衰变的对称性

在无粲B重子非轻子衰变研讨基础上,进一步探讨了B重子三体和四体半轻子衰变的SU(3)f对称性,得到一系列可能衰变道衰变几率的对称关系.期待即将进行的高能实验来检验这些关系,从而验证标准模型的适用性或是否存在超标准模型的新物理信息.     

关于Λ和∑超子的衰变

近来许多作者用极点近似处理了∑和Λ超子的非轻子衰变;文献[3]根据现有的衰变率和上下不对称参数的实验数据,得到了四组解。因此,需进一步确定哪一组解是合理的。 此外,Cabibbo讨论了么正对称性(SU_3)与弱流间的关系,从三个合理的假设出发,统一地计算了核子和超子的轻子衰变(除∑~+→n+ μ~++ v外,这是△s=—△Q的过程,本文不准备讨论它),预言的理论值与实验结果符合得很好。因此,人们自然会     

K~+介子的三体轻子衰变

本文利用色散关系方法,假设普适V-A弱相互作用和奇异矢量流不守恒,从而对形状因子f_0,f_1的色散关系进行一次减去,计算了K_(μ3)~+、K_(e3)~+衰变中的π~0能谱,K_(μ3)~+衰变中的μ~+能谱和μ~+的纵向极化。计算中只考虑了K_1~*(m_*=888MeV)中间态对色散积分的贡献。参数σ取为+2.1的结果和实验在误差范围内相符合。放弃奇异矢量流部分守恒假设与实验符合的程度比保持这一假设要好一些。     

Z~0的辐射衰变和重轻子

用SU(2)⊕U(1)规范理论,假定轻子为两个左手二重态两个右手二重态,两个中性左手单态。自发破缺的结果除电子和电子中微子外,还出现新的中微子以及一个带电的和两个中性重轻子。假定带电重轻子质量介于Z~0和W之间,至少有一个中性重轻子比较重,则Z~0的辐射衰变实验可以得到解释。     

希格斯玻色子最主要衰变过程的发现

正2018年7月9日,欧洲核子研究中心(CERN)大型强子对撞机(LHC)上的ATLAS实验在韩国首尔举行的国际高能物理会议上宣布,独立发现了希格斯粒子~([1—4])的最主要的衰变过程——正反底夸克对衰变(H→bb~([5—11])。同年8月5日,CERN的CMS实验组也确认这个发现~([12—17])。8月28日,CERN通过发布会正式宣布这个激动人心的结果,物理学家都欢呼沸腾,各国的媒体都有追踪     

超子的稀有衰变及CP不守恒

简述了近些年来超子稀有衰变的理论和实验研究进展及其待解决的问题。简单地讨论了兰州CSR上进行超子稀有衰变实验的可能性。A brief review is given on recent studies of hyperon rare decay both in theory and experiment. Some problems which exist in the field are presented. A possibility of study on the rare decay of Hyperon ∑^＋ at CSR is discussed.     

Z‘和τ的轻子昧破坏衰变

许多超出标准模型的新物理预言了非普适规范玻色子Z’的存在．此新粒子可产生许多新的物理现象．本文计算了顶色辅助的人工色(TC2)模型和味普适TC2模型预言的非普适规范玻色子Z’对τ的轻子味破坏衰变过程τ→liγ，τ→liljlk的贡献．结果表明，在整个参数空间内，过程τ→liljlk的分支比比τ→liγ的分支比大．在适当的参数空问内，分支比Br(τ→liljlk)可达到10^-8．因此，在将来的高能实验中有可能探测到此新物理效应．     

Z′和τ的轻子味破坏衰变

许多超出标准模型的新物理预言了非普适规范玻色子Z′的存在.此新粒子可产生许多新的物理现象.本文计算了顶色辅助的人工色(TC2)模型和味普适TC2模型预言的非普适规范玻色子Z′对τ的轻子味破坏衰变过程τ→liγ,τ→liljlk的贡献.结果表明,在整个参数空间内,过程τ→liljlk的分支比比τ→liγ的分支比大.在适当的参数空间内,分支比Br(τ→liljlk)可达到10^－8.因此,在将来的高能实验中有可能探测到此新物理效应.     

B_2羣与奇异粒子轻子型衰变

在超荷-电荷表象中应用B_2羣对称性讨论了基本粒子的轻子型衰变。将重子和介子分别填充在B_2羣的4维表示时,在10维(正则)表示中正好包含所有|ΔS|≤1和|ΔQ|≤1的重子流或介子流。假定弱相互作用由中间玻色子作媒介,并将它们纳入B_2羣的10维表示中,计算了包括ΔS=+ΔQ和ΔS=-ΔQ两类过程的各种奇异粒子轻子型衰变几率。结果与现有实验材料不矛盾。