窄线宽线形腔调Q双包层掺钕光纤激光器

对LD泵浦调Q双包层掺Nd³⁺光纤激光器进行了实验研究.在Littrow结构的体光栅与二向色镜构成的线形腔结构中,利用声光Q开关(AQM)调Q,在1064nm得到了光谱线宽约为0.08nm稳定的激光脉冲序列.脉冲重复频率从1kHz到10kHz可调.在重复频率1kHz时得到脉冲宽度约800ns,最大单脉冲能量180μJ,脉冲峰值功率225W,激光平均功率180mW,并对激光输出脉冲能量进行了计算,计算结果与实验符合很好.     

全光纤调Q掺铒光纤激光器的脉冲研究

报道一种全光纤调Q掺铒光纤激光器,在其结构中采用带有光纤光栅的光纤环形镜作为调Q装置此调Q方案同时具有对腔内损耗进行调制和对激光输出波长选择的功能理论上分析了不同臂长差时的脉冲出现情况,与实验基本相符并对激光单脉冲产生及稳定性进行了分析讨论.     

一种双模叠加态光场的两种非线性高阶压缩效应

本文在发展现有理论的基础上提出了双模及多模辐射场的两种非线性高阶压缩(即N次方Y压缩和N次方H压缩)的定义,根据量子力学中的线性叠加原理构造了一美双模叠加志光场|ψ>,对|ψ>的N次方Y压缩及N次方H压缩效应进行了详细研究.结果表明:双模叠加态光场|ψ>是一种典型的非经典光场,它可具有任意阶的N次方Y压缩及N次方H压缩效应;并且,在一定的条件下,这两种非线性高阶压缩效应均可呈现出周期性变化的特性.文献7的单模辐射场振幅N次方压缩的定义,仅仅是本文所提出的N次方Y压缩和N次方H压缩这两种非线性高阶压缩的一般定义在k=1条件下的特例.     

D维各向异性q变形振子及其波函数

把一维q变形振子的结论推广到D维q变形振子体系,得到了D维q变形振子体系的哈密顿算符形式,并求出了其本征值和在坐标象中的本征函数.结果显示,这是一个非线性振子.     

第二类奇偶q相干态及其性质

本文以新的参数化方式引入第二类奇偶 q 相干态,并定义了 q 压缩概念。第二类奇偶 q 相干态的压缩效应和反聚束效应类似于奇偶相干态,但存在q压缩效应。     

可调谐的调Q掺Yb3+双包层光纤激光器

利用双包层光纤中的受激布里渊散射和声光调Q器件,对掺Yb³⁺双包层光纤激光器进行了混合调Q的实验研究.在连续泵浦状态下,当入纤泵浦功率为1.24W时,在1080～1119nm的可调谐范围内,在国内首次获得了输出脉冲宽度小于6ns,重复频率1.5 kHz,脉冲能量高于80μJ,峰值功率高于13.3kW稳定调Q光纤激光器的脉冲输出.经计算,实验结果和理论计算值符合得很好.     

用时域ABCD矩阵对调Q锁模激光器的研究

用时域ABCD矩阵讨论了调Q锁模脉冲激光器输出脉冲的宽度和啁啾特性,主要给出了调Q元件作为幅度调制元件时的时域ABCD矩阵,并将光脉冲在激光腔中往返一周的ABCD矩阵写出,用此矩阵讨论了它对锁模脉冲的影响.给出了Nd:YAG激光器中用Cr⁴⁺:YAG作调Q元件时的调Q锁模脉冲激光器特性,并讨论了腔内色散、饱和吸收强度、增益带宽对输出脉冲特性的影响.用时域ABCD矩阵大大简化了计算过程.     

激光调Q CAI

从激光调Q速率方程出发,分析推导了激光调Q过程中,腔内光子数与工作物质内反转粒子数间的关系.再根据激光调Q的过程中,对腔Q值控制方式不同,将激光调Q技术分为:转镜调Q、声光调Q、电光调Q、饱和吸收调Q和脉冲透射式调Q.用C语言进行了激光调Q CAI软件的开发研制,获得了将文学、图形、动画和计算融为一体的,直观而生动地将调Q的理论和过程再现于屏幕的CAI课件.介绍了课件的内容、结构及其特点.     

多模辐射场的广义非线性高阶差压缩——N次方X压缩的一般理论

本文在发展现有理论的基础上,提出了多模(2q模)辐射场的广义非线性高阶差压缩(即N次方X压缩)的定义,给出N次方X压缩效应的压缩度的计算公式,并对N-X最小测不准态和N-X压缩最小测不准态等进行了详细讨论.指出,MarkHilery在文献6中所提出的有关双模辐射场的“差压缩”的定义,仅仅是本文所提出的多模辐射场的广义非线性高阶差压缩(即N次方X压缩)的一般性定义在q=1、N=1条件下的特例.     

多模偶相干态光场中的N次方Y压缩与N次方H压缩特性研究

本文根据新近建立的多模辐射场的广义非线性等阶高阶压缩理论,对多模偶相干态光场冲|ψ,e〉_q中的N次方Y压缩、N次方H压缩、N-Y最小测不准态以及N-H最小测不准态等进行了详细研究。结果表明:1)当N为偶数时,态|ψ,e〉_q恒处于N-Y最小测不准态;当N为奇数时,态|ψ,e〉_q在一定条件下存在着周期性变化的、任意阶的N次方Y压缩效应,2)当q·N为偶数时,态|ψ,e〉_q恒处于N-H最小测不准态。当q·N为奇数时,在另外的条件下,态|ψ,e〉_q存在着周期性变化的、任意阶的N次方H压缩效应。3)N次方Y压缩效应与N次方H压缩效应两者的压缩程度和深度均与几率幅y_q^(e)、压缩参数R_j、各模的初始相位ψ_j(或者初始相位和∑_j=1^qψ_j)、压缩阶数N及腔模总数q等非线性相关,后者与上述诸参量的非线性关联程度要比前者的更强。     

Optically controllable variable fiber optical attenuator integrated in conventional optical fiber

New type of optically controllable variable fiber optical attenuator based on thermo-optical effect in liquid cladding of optical fiber is described. The thermo-optical effect in liquid cladding optical fiber causes refractive index contrast changes in core–cladding interface, what enables to change the propagating optical signal power with temperature. The temperature change is achieved by fiber based heating element using laser radiation. Attenuation up to −12 dB was achieved in static dependence and dynamic response confirmed rise time up to 24 ms.     

光纤背向激光自发喇曼散射的温度效应研究

从理论和实验上研究了光纤背向激光自发喇曼散射的温度效应.光纤背向激光自发反斯托克斯喇曼散射、斯托克斯喇曼散射光的相对强度正比于光纤分子上、下能级粒子数的布居,依赖于温度.由于实际系统中,作为分光用的干涉滤光片不可能完全隔离背向瑞利散射光,因此,实际系统温度曲线比理论曲线低,本文给出了理论修正公式,提出了附加修正项,它与隔离度和波长有关.     

Close spaced ultra-short bound solitons from DI-NOLM Figure-8 fiber laser

Ultra-short soliton pulses of 72 fs without any pedestal and CW components are observed from Figure-8 passively mode-locked fiber laser, which is incorporated with a dispersion-imbalanced nonlinear optical loop mirror (DI-NOLM). Bound states of asymmetrical solitons with pulse width of 103 fs and separation of 585.5 fs are also observed. The bound soliton separation and pulsewidth remain unchanged even after passing through 1.2 km single mode fiber (SMF) transmission.     

光纤耦合激光束输出光空间分布及其影响因素分析

通过分析光纤出射端面的光强分布,研究了光纤传输过程中激光二极管出射光束进入光纤时的指向角对出射端面光场分布的影响.提出一种影响光纤输出端光场的新因素,对数值孔径和光纤芯径两个影响因素进行了补充.在光纤传输过程中,将激光二极管出射的光束等效为大量光线,在二极管输出光的位置以及空间分布确定的情况下,使用光线追迹方法依次分析了单束和多束光的指向角以及光纤长度对出射面光强分布的影响.结果显示:单束入射光指向角的偏差会引起光纤输出端面光强极值位置的偏移,多束的情况可以导致光纤输出端光强呈现明显的环状分布,得出了入射光束指向角的偏差是影响光纤出射面光强分布和峰值位置的重要因素的结论,而光纤长度的变化对上述分布状况同样存在影响.     

高能光纤激光经准直系统后的光束质量研究

应用光线光学的理论,对透镜的几何像差、热非线性等因素对光纤激光光束质量的影响进行了分析和计算,给出了激光通过多透镜光学系统后,光束质量参数M²与系统参数的一般关系. 研究了高能光纤激光通过准直系统后的光束质量. 研究结果表明,随着激光功率的增大,经准直系统后光束的光束质量存在最佳值,其对应的激光功率与准直系统参数有关,为高能光纤激光准直系统的设计提供了参考. 关键词： 高能光纤激光 光束质量 准直系统 光线光学     

用楔形柱面光纤微透镜耦合的1.3μm SOA组件

运用激光模式耦合理论分析了半导体光放大器(SOA)与单模通信光纤的连接损耗,并设计制作了楔形柱面光纤微透镜用来实现两者的模斑匹配,有效地降低了器件的光耦合损耗.本文介绍了楔形柱面光纤微透镜耦合的1.3 μm半导体光放大器(SOA)组件及其制作方法.该组件的最大增益不小于14 dB,其偏振灵敏度小于1 dB,增益波动不大于0.5 dB.     

Switchable multi-wavelength erbium-doped fiber ring laser based on cascaded polarization maintaining fiber Bragg gratings in a Sagnac loop interferometer

A switchable multi-wavelength erbium-doped fiber (EDF) ring laser based on cascaded polarization maintaining fiber Bragg gratings (PMFBGs) in a Sagnac loop interferometer as the wavelength-selective filter at room temperature is proposed. Due to the polarization hole burning (PHB) enhanced by the PMFBGs, stable single-, dual-, three- and four-wavelength lasing operations can be obtained. The laser can be switched among the stable single-, dual-, three- and four-wavelength lasing operations by adjusting the polarization controllers (PCs). The optical signal-to-noise ratio (OSNR) is over 50 dB.     

真空条件下激光诱导光纤损伤特性研究

实验研究并分析了调Q Nd:YAG 脉冲激光诱导光纤损伤特性.设计了在真空条件下全石英光纤传输1064 nm 脉冲激光实验.通过将激光注入光纤端面气压降低到10—100 Pa, 光纤端面击穿阈值提高到大气环境下的185 倍.结合光纤端面损伤形貌分析可知,光纤端面损伤主要是由于激光驻波场和烧蚀共同作用的结果,光纤端面或内部大量的缺陷降低了光纤抗激光损伤的能力.在真空条件下由于光纤端面光学击穿阈值的提高,激光诱导光纤损伤特性又表现出了另外一种损伤模式——光纤初始输入段损伤.它发生在光纤输入段附 关键词： 激光损伤 光束传输 真空 石英光纤     

High-efficiency Q-switched erbium fiber laser using a Bragg grating-based modulator

In this work we analyze the behavior of an erbium-doped fiber laser which is based on a simple scheme. Excitation of the active medium is performed in the 980 nm pump band with a CW semiconductor laser source. Two fiber Bragg gratings acting as mirrors of the Fabry–Perot laser cavity were used. One of these gratings was mounted over a piezoelectric (PZT) element. By applying voltage pulses to the piezoelectric, the laser cavity was temporally modulated and Q-switched laser pulses up to 530 mW peak powers at 3 kHz were obtained. Typical laser emission of 2–3 μs temporal widths and 0.1 nm of optical bandwidth have been achieved when the system was operated at 18.5 kHz repetition rates. Different behaviors were observed depending on the pumping level of the active medium and on the amplitude and frequency of the signal applied on the PZT. Q-switched laser output, in the erbium spectral gain region, with high laser efficiency of energy conversion was generated. Pumping at 76 mW and operating the laser at 18.5 kHz, an efficiency of 26% was obtained.     

Multiwavelength actively mode-locked fiber ring laser with a dispersion compensated cavity

A multiwavelength actively mode-locked fiber ring laser that utilises a single semiconductor optical amplifier as both a gain and mode-locking element is presented. It is verified experimentally that the number of mode-locked wavelengths may be maximised by compensating for the anomalous intra-cavity dispersion. This is achieved through the inclusion of an appropriate length of normal dispersion fiber in the laser cavity. Using this technique, the number of wavelengths simultaneously mode-locked at 10 GHz was increased from 2 to 5.