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讨论了电子—狄喇克双子束缚态解的宇称性质,指出:当q≠0(即磁荷存在)时,解的宇称确定性遭到破坏,因此破坏宇称守恒的△j=0的跃迁是允许的。从而产生了不同于通常类氢原子的线性斯塔克效应。还计算了该系统的斯塔克效应的能级分裂,指出了它不同于类氢原子的诸多特点。
关键词: 相似文献
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在一次效应的基础上,本文以n=2能级为例,计算了氢原子的二次斯塔克效应.计算结果表明,考虑了二次效应以后,能量只相对于一次效应有一移动而并不继续发生分裂,从而很好地解释了氢原子赖曼线系第一条谱线在电场作用下分裂为三条的现象. 相似文献
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用有效哈密顿方法计算氢原子的斯塔克效应 总被引:6,自引:2,他引:4
本文应用有效哈密顿方法,在准确到二级近似的条件下,计算了氢原子第一激发能级在外电场中的分裂,为分析强场下的斯塔克效应提供了一个理论基础。 相似文献
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利用Matlab软件对氢原子斯塔克效应中的微扰矩阵元进行编程计算.直接输入n、l、m量子数,就可以立即得到计算结果. 相似文献
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一维、二维、三维氢原子能级和电子分布概率 总被引:1,自引:0,他引:1
通过一维、二维氢原子定态薛定谔方程的严格解得出的能级公式和波函数,分析了一维、二维氢原子能级特点、简并度和电子分布概率,并将它们与三维氢原子进行比较,发现一维、二维、三维氢原子能级和电子分布概率有许多不同之处。 相似文献
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本文利用两种方法求解二维氢原子的径向方程:一是升降算符法,由所定义的关于量子数m的升降算符,给出了径向波函数之间的递推公式,求出了二维氢原子的能级和径向波函数的表达式;二是通过与三维氢原子径向方程的类比,在三维氢原子径向波函数的基础上,直接给出了二维氢原子径向波函数的一般表示式.两种解法所得结果完全一致. 相似文献
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研究了在层间作用和电场作用下球状纳米系统的电子能量和波函数.以CdS/HgS/CdS球状纳米系统为例,讨论了层间作用、电场和样品线度对高能级斯塔克效应以及谱线频率和强度的影响.结果表明:CdS/HgS/CdS球状纳米系统在外电场作用下发生斯塔克效应的能级分裂规律与氢原子类似,但能级位移量不同.谱线频移与电场强度的平方成正比,多数谱线的频移随线度增大而减小,少数谱线的频移则相反;而层间作用引起谱线的频移随线度增大而减小.除少数谱线外,多数谱线的相对强度随线度增大而减小,层间作用不会改变相对强度随线度的变化趋
关键词:
CdS/HgS/CdS球状纳米系统
斯塔克效应
谱线频率
谱线强度 相似文献
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电子自旋不是轨道角动量的相对论效应 总被引:6,自引:0,他引:6
根据氢原子的相对论性环电流密度jψ的表示式,指出由该jψ给出的氢原子磁矩公式必然涉及电子自旋磁矩,电子自旋不是轨道角动量的相对论效应。 相似文献
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找到一个能很好地说明二级微扰理论的例子,是量子力学教师面临的一个共同问题.最常用的例子也许就是氢的二级斯塔克(Stark)效应,或者是基本上相同的情形──氢的(静)电偶极子极化率.氢的二级斯塔克效应中氢原子是受到一均匀外场 E=Ez的微扰.哈密顿中的微扰项为 H=-eEz(1)根据二级微扰理论,基态能的斯塔克移动为式中nlm>和E为未受微扰的氢的态矢量和对应的能量.( 2)式中的求和遍及除基态外的无数中间态,因此这个求和成为课堂讲授时的一个棘手问题.一种方法是需要引进抛物线坐标[1].最近本杂志发表了一种比较简单的方法 [2].已发表的也许最… 相似文献
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在平面抛物线坐标系中求解二维氢原子的Stark效应 总被引:2,自引:1,他引:1
在平面抛物线坐标系中计算了二维氢原子的Stark效应,得到了计算任意能级的一阶、二阶和三阶修正的普遍公式。 相似文献
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斯塔克效应对两模双光子J-C模型腔场谱的影响 总被引:2,自引:2,他引:0
研究了斯塔克(Stark)效应对两模双光子Jaynes-Cummings(J-C)模型腔场谱的影响,推导计算出了腔场处于光子数态时腔场谱的计算公式和数值结果,讨论了斯塔克效应和初始场强对腔场谱的影响。发现斯塔克效应在弱场条件下对腔场谱线的频率和强度都有明显的影响,破坏了谱结构的对称性,使两模的谱线更加丰富。初始场较强时斯塔克效应对谱线的影响较弱。模Ⅰ为真空场、模Ⅱ初始场强递增时,斯塔克效应使模Ⅱ的高频峰受到较强的抑制作用,其低频峰在初始场较弱时受到抑制,初始场较强时又有强化作用,初始场更强时,模Ⅱ的谱线退化为经典的共振荧光谱,与无斯塔克效应的情况基本相同。 相似文献
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本文应用半径典理论、密度矩阵方法和探索场中二能级系统的能级斯塔克(Stark)分裂。指出与无弛豫效应相比较,弛予效应不仅改变了由光学斯塔克效应所产生的分裂能级的权重、展宽了这些能级,而且还出现新的分裂能级。 相似文献