仿射酉群作用下的面轨道生成的格

设AUG(n,Fq2)是Fq2上的n维仿射酉空间,AUn(Fq2)是Fq2上的n次仿射酉群,设M(m,r)是AUn(Fq2)作用下的(m,r)面的轨道.用L(m,r)表示M(m,r)中面的交生成的集合.讨论了各轨道生成的集合之间的包含关系,一个面属于M(m,r)生成的集合的条件,以及L(m,r)是几何格的充要条件.     

有限域上的仿射辛空间及其应用

本文中，首先给出了有限域Ｆｑ上的２ｖ维仿射辛空间ＡＳＧ（２ｖ，Ｆｑ）和２ｖ次仿射辛群ＡＳｐ２ｖ（Ｆｑ）的概念，然后讨论ＡＳｐ２ｖ（Ｆｑ）作用在ＡＳＧ（２ｖ，Ｆｑ）上的可迁性及一些相关的计数定理，最后给出应用仿射辛空间构作结合方案和认证码的例子。     

特征为2的有限域上伪辛群作用在m维全迷向子空间集上的次轨道

本文讨论特征为２的有限域上伪辛几何中，在伪辛群Ｐ＿（ｓ２ｖ＋δ）（Ｆ＿ｑ）作用下ｍ维全迷向子空间可迁集的次轨道．并计算出非平凡轨道的个数及次轨道的长．     

有限Chevalley群作用下的子代数轨道生成的格

讨论了一般情形Chevalley群作用下的子代数轨道生成的格.在同类型格中,研究了不同格之间的包含关系,并对格中子代数的特性及格的几何性进行了刻画.     

奇异伪辛群作用下子空间轨道的长度

设F_q是q个元素的有限域,q是2的幂,F_q~(2ν+δ+l)是F_q上2ν+δ+l维行向量空间,Ps_(2ν+δ+l,2ν+δ)(F_q)是F_q上级数为2ν+δ+l而秩为2ν+δ的伪辛群.F_q~(2ν+δ+l)在Ps_(2ν+δ+l,2ν+δ)(F_q)的作用下划分成一些子空间轨道Μ(m,2s+τ,s,∈,k;2ν+δ,2ν+δ).采用矩阵初等行变换的方法,给出轨道Μ(m,2s+τ,s,∈,k;2ν+δ,2ν+ε)的长度.     

有限酉群作用下子空间轨道按和生成的格

设F_q2⁽ⁿ⁾是 F_q2上的 n 维行向量空间, U_n( F_q2)是 F_q2上的 n 阶酉群. 设M(m, r; n)是U_n(F_q2}作用下的一个子空间轨道, L(m, r; n)是 M (m, r; n)中子空间的和生成的集合.该文讨论了各个轨道生成的集合L(m, r; n)之间的包含关系, 给出了一个子空间是属于给定的由M(m, r; n)生成的集合L(m, r, n)中的一个元素的条件, 以及L}(m, r; n)做成几何格的条件.     

利用有限仿射几何的m—面构作多个结合类的结合方案和PBIB设计

利用有限几何的子空间构作结合方案和PBIB设计，到目前已有很多成果，本文将把这些成果推广到有限仿射几何的情形，利用有限域上仿射空间中的阶面作为处理，构作了一些结合方案和PBIB设计．结合方案和PBIB设计的定义可分别见[1,2]．设是一个q元有限域，q是一个素数的幂．用表示     

完备α度量的相对抛物型仿射球(英文)

摘要:设y:M→Rⁿ⁺¹是一个光滑连通流形到实仿射空间Rⁿ⁺¹的局部强凸浸入超曲面,而且是一个定义在区域Ω（?）Rⁿ上的严格凸函数x_n+1=f（x₁,x₂,…,x_n）的图.在α相对法化下,相对抛物型仿射球满足一个四阶非线性偏微分方程组.本文证明了这类抛物型仿射球的一个新的Bernstein性质.     

一类用仿射几何构造的半对称图

图X是一个有限简单无向图,如果图X是正则的且边传递但非点传递,则称X是半对称图.主要利用仿射几何构造了一类2p~n阶连通p~4度的半对称图的无限族,其中p≥n≥11.     

光压摄动对空间太阳能电站轨道的影响研究

针对以重力梯度稳定方式设计的3种典型空间太阳能电站轨道动力学问题,提出了考虑地影和有效截面积变化的太阳光压模型.首先,采用能量方法,通过Legendre变换,引入广义动量,建立了Hamilton体系下轨道的正则方程;其次,采用辛Runge-Kutta方法求解相应的正则方程;最后通过数值试验分析,验证了模型的有效性以及数值求解方法的稳定性.同时,说明了地影和有效截面积变化对空间太阳能电站轨道有显著的影响;给出了空间太阳能电站对其半长轴、离心率以及轨道倾角的轨迹曲线,为空间太阳能电站的设计提供一种理论参考.     

Lattices Generated by Orbits of Flats Under Finite Affine Groups

Let AG(n, _q ) be the n-dimensional affine space over  _q . For a given integer m with 0 ≤ m ≤ n, all m-flats form an orbit, denoted by ?(m,n), under the action of the affine group AGL _n ( _q ) of AG(n, _q ). Denote the set of all intersections of m-flats in ?(m,n) by ?(m,n). By ordering ?(m,n) by ordinary or reverse inclusion, two classes of lattices are obtained. This article discusses their geometricity, and computes their character polynomials.     

利用有限仿射几何构作Cartesian认证码

设 0 相似文献   

奇异辛几何的子空间生成的格

利用奇异辛几何中的(m,0,1)型子空间构作一类格,并讨论它的几何性.     

Collection of Finite Lattices Generated by a Poset

It is proved that the collection of all finite lattices with the same partially ordered set of meet-irreducible elements can be ordered in a natural way so that the obtained poset is a lattice. Necessary and sufficient conditions under which this lattice is Boolean, distributive and modular are given.     

Generalized Symplectic Action and Symplectomorphism Groups of Coadjoint Orbits

Let M be a quantizable symplectic manifold. If ψ_t is a loop in the group {Ham}(M) of Hamiltonian symplectomorphisms of M and A is a 2k-cycle in M, we define a symplectic action κ_A(ψ)∊ U(1) around ψ_t(A), which is invariant under deformations of ψ, and such that κ_A(ψ) depends only on the homology class of A. Using properties of κ_A( ) we determine a lower bound for ♯π₁(Ham(O)), where O is a quantizable coadjoint orbit of a compact Lie group. In particular we prove that ♯π₁(Ham(CPⁿ)) ≥ n+1. Mathematics Subject Classifications (2000): 53D05, 57S05, 57R17, 57T20.