当能级间隔较小时三能级核四极共振自旋系统对脉冲的响应

用虚拟自旋—１／２算符理论考察了Ｉ＝１的核四极共振自旋系统在其能级间隔较小时对１—２个脉冲的响应．由于核四极相互作用表象中的射频场与核自旋的相互作用（Ｈｎ）包含时间．因而用Ｄｙｓｏｎ时序算符来计算密度算符在Ｈｎ作用下的演化．     

自旋I=3/2核四极共振体系对梳状脉冲的响应

用密度矩阵理论和计算机模拟较详细地讨论了自旋I=3/2核四极共振(NQR)粉末体系对梳状脉冲的响应以及偏共振效应的影响.在偏共振强度(包括谱线的非均匀增宽)较小的条件下.由它获得的谱与二维章动谱是相似的.但是实验所需时间能够减少近两个数量级.关键词：     

14N核四极共振自旋系统自旋-晶格弛豫时间的测量

¹⁴N核四极共振自旋系统的自旋-晶格弛豫是一种双指数弛豫。本文介绍了¹⁴N核四极共振自旋系统的自旋-晶格弛豫时间的3种测量方法,利用可变多面体方法对实验数据进行拟合,获得了¹⁴N核四极共振自旋系统的自旋-晶格弛豫时间T_1s和T₁₁,对有关文献中关于核四极共振弛豫时间的测量的3个观点提出了质疑。     

￣（14）N核四极共振自旋系统自旋－晶格弛豫时间的测量

￣１４Ｎ核四极共振自旋系统的自旋－晶格弛豫是一种双指数弛豫。本文介绍了￣１４Ｎ核四极共振自旋系统的自旋－晶格弛豫时间的３种测量方法，利用可变多面体方法对实验数据进行拟合，获得了￣１４Ｎ核四极共振自旋系统的自旋－晶格弛豫时间Ｔ＿１ｓ和Ｔ＿１１，对有关文献中关于核四极共振弛豫时间的测量的３个观点提出了质疑。     

氮－14远程核四极共振谱仪

为了满足检测与探头有一定距离的含氮化合物的核四极共振信号，本文研制了一台结构简单，造价低廉的核四极共振操测仪．它利用了脉冲付里叶变换技术，可将获得的核自由感应衰减信号或者回波信号进行相干累加．整个系统分硬件和软件两大部分．前者由射频脉冲放大器（约５００Ｗ脉冲输出功率），探头，接收机，ＭＣＳ－９６型单片机和ＰＣ机构成．后者由单片机上的脉冲序列程序与ＰＣ机上的数值信号处理程序组成．利用这台谱仪，可以在几十秒时间内得到距离探头线圈１０ｃｍ内的典型￣（１４）Ｎ样品的核四极共振谱．     

14N核四极共振的偏共振效应

用虚拟１／２自旋算符讨论了核四极共振（ＮＱＲ）中自旋Ｉ＝１的自旋系统对激发脉冲宽度和频率偏置的响应。用单脉冲和双脉冲来观测的核四极共振信号与理论预期相符合。此外还证明,若只考虑射频场在分子电场梯度（ＥＰＧ）张量主轴坐标系（ＰＡＳ）中的一个轴上的分量（即有效射频场分量）的作用,就可用ＮＭＲ矢量模型来处理Ｉ＝１的核自旋系统。关键词：     

氮-14远程核四极共振谱仪

为了满足检测与探头有一定距离的含氮化合物的核四极共振信号,本文研制了一台结构简单,造价低廉的核四极共振操测仪.它利用了脉冲付里叶变换技术,可将获得的核自由感应衰减信号或者回波信号进行相干累加.整个系统分硬件和软件两大部分.前者由射频脉冲放大器(约500W脉冲输出功率),探头,接收机,MCS-96型单片机和PC机构成.后者由单片机上的脉冲序列程序与PC机上的数值信号处理程序组成.利用这台谱仪,可以在几十秒时间内得到距离探头线圈10cm内的典型¹⁴ N样品的核四极共振谱.     

相位可控的核四极矩共振激励脉冲发生器设计

在核四极矩共振（NQR）领域,射频激励脉冲信号的优劣对NQR响应信号有重要影响.针对常规方法中射频激励脉冲参数不可控的问题,本文基于32位闪存微型控制器STM32和直接数字频率合成（DDS）芯片AD9910设计了一种相位可控激励脉冲发生器.采用STM32控制AD9910产生波形参数（脉冲宽度、脉冲间隔、脉冲个数和共振频率等）可控的射频激励脉冲,利用LabVIEW软件平台设计脉冲参数设置界面,并建立计算机与微控制器通信,实现波形参数的精确优化控制.实验结果表明,该方法实现了相位可控的NQR激励脉冲序列,可为后续NQR信号检测提供有效激励源.     

旋转样品核四极共振的量子绝热微扰论分析

结合验证Berry几何相因子的Tycko旋转样品核四极共振实验,针对简并情况进一步发展并完善了作者之一最近提出的量子绝热微扰理论.应用这个理论,详细分析了任意自旋情况下具有核四极矩的旋转样品在射频场中的共振吸收,指出了可能的新的实验现象.关键词：     

芳香族硝基化合物的核四极共振参数的HARTREE-FOCK计算

运用RHF近似方法,在不同高斯基组下用Gaussian98程序计算数种芳香族硝基化合物的核四极耦合常数和不对称参数. 其中,RHF/3-21G下的计算结果最合理,乘以校正系数后,核四极耦合常数计算值与实验值的相关性达到0.91.     

顺磁共振(ESR)对高发恶性肿瘤早期诊断研究Ⅰ.能级电子饱和法建立

本文用ESR(Electron Spin Resonance)能级电子饱和法的饱和功率点分别对健康人、肺癌及其与肺癌相关的肺结核和矽肺、食道癌以及非肿瘤患者573例的人发进行测定,并与临床诊断相比较。测定结果表明,它们的阳性率分别为1.69%,85.24%,90.48%,27.27%,20.0%及0%,其中肺癌、食道癌与健康人相比较,经统计处理差别显著(P<0.001)。肺癌和食道癌治疗后其饱和功率点后移,增高明显,介于10.0-24.0(mW)及10.0-19.9(mW)者分别占71.43%、71.23%。从肺癌和食道癌治疗后的典型病例所见,饱和功率点越高、疗效越好。同时,饱和功率点还可明显鉴别恶性肿瘤与非肿瘤。     

高自由度体系微振动本征模式的求解方法

介绍两种求解高自由度体系微振动本征模式的方法．第一种方法：利用对称性经过物理分析寻找本征模式；第二种方法：利用对称性降低体系的自由度，然后用求解本征模式的一般方法解之．     

对固连于轻杆上的两小球自由下摆时能量的分析

本文分析了固连于轻杆上的两小球自由下摆时的能量,指出了每个小球机械能不守恒的原因,给出了每个小球机械能守恒的条件     

一种获得剪切模量压强二阶偏导数G″P的方法

从晶格材料的电子结构理论出发 ,推导了一个计算剪切模量G的压强二阶偏导数G″P 的方法 .针对 93钨合金材料计算得到G″P=- 0 .0 33GPa-1,把这一结果用于Birch Murnaghan有限应变理论的计算 ,并与G″P=0的计算结果进行了比较 .结果表明 ,G″P=0的计算结果明显高于G″P≠ 0的计算结果 ,在压强较高时 ,二者结果相差较大 .因此 ,在高压下 ,必须考虑G″P 带来的影响 .     

Fabry-Perot干涉仪用于托卡马克等离子体氢氘比测量

本文在国内首次将Fabry-perot干涉仪用于托卡马克等离子体诊断。实验采用一台压电驱动式Fabry-perot干涉仪通过对H_α和D_α谱线轮廓的测量来推算等离子体的氢氘含量比,从而避免了在传统的氢氘比测量中因重复放电所引起的不准确性。     

Fabry－Perot干涉仪用于托卡马克等离子体氢氘比测量

本文在国内首次将Ｆａｂｒｙ—ｐｅｒｏｔ干涉仪用于托卡马克等离子体诊断。实验采用一台压电驱动式Ｆａｂｒｙ—ｐｅｒｏｔ干涉仪通过对Ｈ_α和Ｄ_α谱线轮廓的测量来推算等离子体的氢氘含量比，从而避免了在传统的氢氘比测量中因重复放电所引起的不准确性。