BEPC共振事例的碎裂特性

发现e⁺e^－→J/ψ→3g三胶子碎裂的末态强子多重数〈n〉满足与e⁺e^－→q₀q₀连续区事例相同的普适质量关系〈n〉=A2S+12I+1exp(–bm2).表明胶子、夸克碎裂成强子时有相同的规律性.同样可以把参数A解释为直生介子、重子多重数〈M〉+〈B〉.虽然对Υ→3g与连续区事例进行比较,末态重子多重数增高2.5倍,但是利用我们对J/ψ→3g共振区的计算研究,没有发现J/ψ→3g事例有类似的特征.     

高能e+e－湮没三喷注事例的角度不对称性

利用部分子色相互作用形成色单态独立碎裂成末态强子的物理图像,系统计算了LEP能区e⁺e^－、q₀q₀ g→3jets事例带电粒子多重数,表明与事例拓扑结构有强烈的依赖性,计算结果与实验基本一致.     

e+e－湮没中的胶子碎裂

本文假定e⁺e^－湮没时产生的胶子的强子化,胶子首先劈裂成一对等效的夸克、反夸克对.夸克之间的色相互作用,碎裂成末态强子.由此计算的e⁺e^－→3jet事例中的带电粒子多重数,胶子与夸克jet中多重数比率,以及e⁺e^－三胶子事例中的重子比率,都与实验结果一致.解释了e⁺e^－→3jet末态粒子的角分布.     

γ三胶子碎裂粒子产率的普适质量关系

发现γ→3g三胶子碎裂的末态强子多重数满足与e^ e^-→q0q-0事例相同的普适质量关系，表明胶子，夸克碎裂成强子时有相同的规律性，不需引入任何其它假定，就自然解释了γ→3g三胶子碎裂末态重子多重数增高的重要特性。     

Υ的三胶子碎裂

至今,只有Lund模型能定性说明Υ三胶子碎裂的高重子产额,却没有一个模型能定量解释ARGUS组的精密测量结果.本文把我们成功解释了e⁺e^－→qq→2jet的夸克产生律与组合律,取代Lund弦碎裂模型,直接用到Υ→3g的色弦上.发现不附加任何参数,即与ARGUS的结果符合得很好.     

e+e－湮没中的碎裂机制

本文对e⁺e^－湮没过程中的两类不同碎裂机制做了比较.进一步计算出末态强子多重数与实验结果比较,发现"独立碎裂"假定与实验矛盾,而"弦碎裂"假定符合较好.     

干涉项对e+e－→qq+ng两种色连接几率的影响

传统高能e⁺e^－→hadrons事例产生器普遍采用大N_c近似,使色单态链产生几率达到100%而色分离态几率为0.本文在Nc=3的真实情况下,研究了干涉项中颜色部分和动量部分的来源及性质后发现,对e⁺e^－→qq+ng部分子末态中胶子数2,3,干涉项使色单态链产生几率进一步下降到67%,58%,而n=2时的色分离态几率则增大至不考虑干涉项的2倍.由上推断当胶子数n更大时色单态链几率将远小于1,色分离态几率将更显著增加.     

e+e－湮没轻夸克事例的奇异抑制

按照夸克组合模型, 通过分析给出e⁺e^－→q₀q₀→h′s过程轻味夸克jet事例中各种粒子的产生几率以及相对比值. 给出奇异、非奇异粒子多重数比率γ与奇异抑制因子λ之间的关系, 不需要假设奇异抑制因子改变, 能够解释粒子比率增大的实验.     

e＋e－湮没为轻夸克对的强子产率

通过分析e^＋e^－→q₀q₀→h′s过程轻味夸克jet事例中电磁与强作用激发夸克的平均产生几率,得出初始轻味uds夸克jet中各种粒子的产率与初始夸克味道和夸克对数N的依赖关系.进一步给出领头强子的相对产率,同样明显与初始夸克味道和夸克对数N有关.这种依赖关系在低能区更明显     

增加光子奇偶q相干态的高阶压缩效应

通过数值计算研究了增加光子奇q相干态a_q^+m|α>_q^o和增加光子偶q相干态a_q^+m|α>_q^e的高阶压缩效应.结果表明:当q较小时,态a_q^+m|α>_q^o和a_q^+m|α>_q^e都能呈现出强烈的奇次方阶压缩效应,但无偶次方阶压缩效应,而且奇次方阶压缩随m的增大而增强.当m=0时a_q^+m|α>_q^o和a_q^+m|α>_q^e为光场振幅偶次幂的最小测不准态,但当m≠0时它们不是光场振幅偶次幂的最小测不准态.     

部分子末态的色分离联接对e+e－反应中强子产额及其动量谱的影响

用JETSET事例产生器对e⁺e^－→qq+ng→hadrons反应中,末态部分子(qq+ng)以色分离的联接方式进行强子化时,各种强子产额及π⁺,K^±,p/p的动量谱进行了计算;与传统的色中性流联接方式强子化结果进行比较.结果表明:由T权重确定的色分离单态和色中性流这两种完全不同的色联接方式强子化得到的强子产额及π⁺,K^±,p/p的动量谱,与实验符合的程度相同,有些更好.     

η、η′和ι的夸克和胶子内容、双光子衰变和J/ψ辐射衰变产生

本文引进q_iq_i→q_jq_j以及q_iq_i→(gg)湮没项^[1],并考虑了对湮没项的SU(3)破坏效应^[2],讨论了η、η′和ι的混合,得到了它们的有声有色和胶子内容.与此同时,引入EPCAC(扩充的部分守恒赝矢流)假设^[3],考察了η、η′和ι的双光子衰变.本文还计算了衰变宽度比R₁=Γ(J/ψ→γη′)/Γ(J/ψ→γη)以及R₂=Γ(J/ψ→γη′)/Γ(J/ψ→γι),指出了实验结果对纯胶子球质量值的限制.     

对Z0三喷注事例中色联接敏感可观测量的研究

将末态部分子的色分离联接引入JETSET事例产生器,通过用喷注的DURHAM判据y_cut及用喷注夹角限制事例形状,对Z⁰衰变进行三喷注事例挑选,发现可以得到对色联接敏感的三喷注事例.对于这类事例,末态强子的平均带电多重数及胶子喷注中的一系列可观测量对色联接的敏感性随y_cut值的减小而增大;在小y_cut值时,色中性流和色分离两种联接导致了显著差别.使通过实验测量鉴别部分子的色联接成为可能.     

LUND面积定律产生子在R值测量中的应用

对Lund弦碎裂模型强子化面积定律严格求解,得到e⁺e^－湮没产生少体初始强子态的遍举分布.基于面积定律的新产生子LUARLW在2—5GeV能区的模拟结果与BES数据的多种谱分布符合很好,用于BES上强子产生总截面测量的强子探测效率的估计.     

高能反应末态强子产率的普适质量关系

最近实验上发现高能粒子反应末态强子多重数与其质量之间满足简单普适经验公式.计算了e⁺e^－湮没与pp(p)反应过程的直生介子与重子多重数,与经验公式中的参数完全一致.对经验公式中与反应能量有关的参数给出合理解释,并讨论了质量普适关系的原因.     

多模复共轭虚偶相干态光场的等阶N次方Y压缩与等阶N次方H压缩

本文利用新近建立的多模压缩态理论,详细研究了一种新型的多模复共轭虚偶相干态光场|Ψ_i,e^*(2)>_q的广义非线性等阶N次方Y压缩与等阶N次方H压缩特性.结果发现:1)当压缩阶数N为奇数时,态Ψ_i,e^*(2)>_q在一定条件下总可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶N次方Y压缩效应;当腔模总数q与压缩阶数N两者之乘积q·N为奇数时,则在一定条件下态|Ψ_i,e^*(2)>_q又可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶N次方H压缩效应.2)态|Ψ_i,e^*(2)>_q与多模偶相干态光场|Ψ_i,e^*(2)>_q与多模虚偶相干态光场|Ψ_i,e⁽²⁾>_q的压缩幅度、压缩条件和压缩特征等完全相同.这一结果再次从理论上证实了多模压缩光中的确存在着“相反压缩”和“压缩简并”这两类新的物理现象.     

由奇、偶相干态组成的第Ⅱ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩特性

利用多模压缩态理论,详细研究了由奇、偶相干态组成的第Ⅱ种四态叠加多模叠加态光场|ψ_o,e⁽⁴⁾Ⅱ>_q的等阶N次方H压缩特性.结果发现:1)当腔模(纵模)总数_q与压缩阶数N之积_qN为偶数时,态|ψ_o,e⁽⁴⁾Ⅱ>_q恒处于等阶N-H最小测不准态;2)当_qN为奇数时,在其它参量的不同组合取定值的条件下,态|ψ_o,e⁽⁴⁾Ⅱ>_q可分别呈现以下几种效应:①某一正交分量呈现等阶N次方H压缩效应,另一正交分量则既不呈现出等阶N次方H压缩效应也不处于等阶N-H最小测不准态;②呈现出"半相干态”效应;③处于等阶N-H最小测不准态;3)经与文献17比较发现本文论及的态|ψ_o,e⁽⁴⁾Ⅱ>_q与态|ψ_o,e⁽⁴⁾Ⅰ>_q之间存在着"压缩简并”现象.     

一种新型的多模虚偶相干态光场的等阶N次方Y压缩与等阶N次方H压缩

本文利用新近建立的多模压缩态理论,详细研究了一种新型的多模虚偶相干态光场|Ψ_i,e⁽²⁾>_q的广义非线性等阶N次方Y压缩与等阶N次方H压缩特性.结果发现:1)态|Ψ_i,e⁽²⁾>_q是一种典型的多模非经典光场,当压缩阶数N为奇数时,态|Ψ_i,e⁽²⁾>_q在一定条件下总可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶N次方Y压缩效应;当腔模总数q与压缩阶数N这两者的乘积q·N为奇数时,则在一定条件下态|Ψ_i,e⁽²⁾>_q又可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶N次方H压缩效应.2)态|Ψ_i,e⁽²⁾>_q的等阶N次方Y压缩与等阶N次方H压缩效应这两者的压缩程度和压缩深度分别与几率幅γ_q^(e)、压缩参数R_j、各模的初始相位φ_j(或者各模的初始相位和 φ_j)、压缩阶数N以及腔模(指纵模)总数q等呈较强的非线性关联,等阶N次方H压缩效应与上述诸参量之间的非线性关联程度要比等阶N次方Y压缩效应的更强.3)多模虚偶相干态光场|Ψ_i,e⁽²⁾>_q与多模偶相干态光场|Ψ_,e>_q及多模复共轭偶相干态光场|Ψ*_,e⁽²⁾>_q这后两者的等阶N次方Y压缩效应和等阶N次方H压缩效应的压缩条件和压缩特性正好相反,这种现象就称为相反压缩.     

重夸克与轻夸克强子事例多重数差别

利用色偶极子模型计算了e⁺e^—→h′s轻夸克与重夸克强子事例多重数差别,结果与实验在误差范围内一致.并与微扰QCD模型及朴素模型的结果作了比较.     

四态叠加多模光场的等幂次N次方H压缩

根据量子力学中的线性叠加原理,构造了由奇、偶相干态光场所组成的一种新型的四态叠加多模叠加态光场|Ψ_o,e⁽⁴⁾Ⅲ〉_q.它是由多模虚奇相干态和多模虚偶相干态这两者的线性叠加所组成的.利用多模压缩态理论详细研究了态|Ψ_o,e⁽⁴⁾Ⅲ〉_q的等幂次N次方H压缩特性.结果发现:当腔模总数q与压缩次数N的乘积为奇数时,若各模初始相位和qj＝1φ_j、态间叠加几率幅γ_o、γ_e以及态间相位差θ_e-θ_o等相关参量满足一定的不同条件时,态|Ψ_o,e⁽⁴⁾Ⅲ〉_q可分别呈现以下非经典效应:i)等幂次N次方H压缩;ii)"半相干态"效应.