关于■→■π~0衰变过程研究

系统地计算 B0 → K0 π0 衰变过程的强子矩阵元 ,它包括领头阶因子化部分 ,αs 修正的硬胶子交换部分和软胶子交换部分 .其中软胶子交换部分 ,无论在量子色动力学 (QCD)因子化方法中 ,还是在微扰QCD中都不能进行计算 .用光锥QCD求和规则系统地计算了这部分贡献 ,并发现在该衰变道中软胶子交换部分与领头阶因子化部分以及αs 修正的硬胶子交换部分有相同的数量级 ,因此不能忽略 .最后计算了该衰变过程的分支比 ,计算结果与实验结果相一致     

关于衰变过程研究

系统地计算B-0→K-0π0衰变过程的强子矩阵元,它包括领头阶因子化部分,α.修正的硬胶子交换部分和软胶子交换部分.其中软胶子交换部分,无论在量子色动力学(QCD)因子化方法中,还是在微扰QCD中都不能进行计算.用光锥QCD求和规则系统地计算了这部分贡献,并发现在该衰变道中软胶子交换部分与领头阶因子化部分以及αs修正的硬胶子交换部分有相同的数量级,因此不能忽略.最后计算了该衰变过程的分支比,计算结果与实验结果相一致.     

B→KK衰变中的软胶子修正

应用光维QCD求和规则研究了B→KK衰变的软胶子交换修正,虽然QCD因子化方法已经计算了领头阶的因子化和硬胶子交换的α_s阶辐射修正部分,然而系统地估算所有树图和企鹅图的非因子化软胶子贡献是有价值的,我们的结果表明在B→KK衰变中软胶子效应总是使分支比值减小,约为几个百分点.     

非因子化方法研究D~+→ ■~0K~+衰变(英文)

在领头阶和αs 修正阶 ,用QCD因子化方法 ,并对它的软胶子效应用光锥QCD求和规则分析D+ → K0 K+ 衰变过程 ,我们分析发现朴素因子化方法的结果远离实验结果 ,QCD因子化方法结果靠近实验结果 ,但是 ,在QCD因子化方法中 ,若考虑软胶子效应 ,其结果与实验结果相一致 .另外 ,计算发现 ,软胶子效应在该衰变道中有相当大的贡献 ,因此不能被忽略     

非因子化方法研究D+→K0K+衰变

在领头阶和αs 修正阶,用QCD因子化方法,并对它的软胶子效应用光锥QCD求和规则分析D⁺→K⁰K⁺衰变过程,我们分析发现朴素因子化方法的结果远离实验结果,QCD因子化方法结果靠近实验结果,但是,在QCD因子化方法中,若考虑软胶子效应,其结果与实验结果相一致.另外,计算发现,软胶子效应在该衰变道中有相当大的贡献,因此不能被忽略     

QCD因子化在湮没衰变_(s,d)~0→J/ψγ中的应用

在QCD因子化框架下 ,对可能的辐射湮灭衰变 B0s ,d→J/ψγ进行研究 .在标准模型中 ,相对于简单因子化下领头阶的分支比 ,αs 阶非因子化辐射修正对分支比有显著的量级上的改变 ,这些衰变可用来检验因子化方法 .在理论上 ,B介子稀有辐射衰变对超出标准模型的新物理特别敏感 .作为一个例子 ,我们考虑右手带电流对标准模型中左手流可能的混合效应 ,这个混合对衰变分支比有显著的影响 .     

微扰QCD对Drell-Yan过程能量损失效应的修正

利用Glauber模型以及DGLAP方程下的核内核子的部分子分布函数, 在次领头阶QCD下计算了Drell-Yan过程中的能量损失效应, 计算表明QCD修正并不能改善理论结果与试验结果的符合, 尤其是p-W与p-Be以x₁为变量的微分截面比. 原因是所用的核内核子部分子的分布函数是以领头阶近似为基础并通过演化方程得到的. 于是利用在次领头阶微扰QCD下得到的核遮蔽效应核内核子的部分子分布函数重新计算了次领头阶QCD修正对Drell-Yan过程能量损失的贡献. 计算结果表明康普顿散射过程与湮没过程中应该有更多的能量损失.     

QCD因子化在湮没衰变B0s,d→J/ψ γ中的应用

在QCD因子化框架下,对可能的辐射湮灭衰变B0s,d→J/ψ γ进行研究.在标准模型中,相对于简单因子化下领头阶的分支比,as阶非因子化辐射修正对分支比有显著的量级上的改变,这些衰变可用来检验因子化方法.在理论上,B介子稀有辐射衰变对超出标准模型的新物理特别敏感.作为一个例子,我们考虑右手带电流对标准模型中左手流可能的混合效应,这个混合对衰变分支比有显著的影响.     

在双Higgs模型Ⅲ中研究单举b→sι^＋ι^-衰变过程

在模型Ⅲ中研究了单举b→sι^ ι^-过程的衰变分支比，包括领头阶QCD修正，发现由中性Higgs玻色子传播的树图贡献在一个合理的参数空间范围内是主要的，因此这个过程在将来的B介子实验中有可能被观察到。     

用微扰QCD方法研究B（s） →Фρ 衰变

用微扰QCD对B（s） →Фρ 衰变进行了研究，考虑了因子化和非因子化图的贡献，得出了B（s） →Фρ 衰变的分支比以及纵向极化衰变、横向极化衰变之比，所得到的结果与现在的实验数据吻合．     

通过基矢光前量子化方法对π介子的研究

为研究介子的性质,通过基矢光前量子化方法获得介子的光前波函数。基失光前量子化是一种在哈密顿量体系下基于量子场论的非微扰方法。在哈密顿量中我们考虑了动能项、基于全息色动力学的横向禁闭势、与横向禁闭势互补的纵向禁闭势和基于QCD的夸克-胶子相互作用。我们的基矢空间包括最低阶的两个Fock空间,即领头阶■与次领头阶■。根据所得的光前波函数我们计算了介子衰变常数以及(基于领头Fock空间的)电磁半径,这些结果与粒子数据手册(PDG)上的结果相近。此外,我们计算了(基于领头Fock空间的)介子部分子分布,QCD演化后,与原先的结果相近(蓝江山等,Phys Rev Lett,2 019,122:172 001.),能够很好地描述费米国家实验室(FNAL)与欧洲核子中心(CERN)的实验数据。     

QCD因子化方法下_s→π~ π~-中湮没强度的探索

利用QCD因子化方法,并采用具有质量的有效胶子传播子来消除端点发散,计算了纯湮没衰变 Bs→π π-过程的CP平均分支比并对该过程的CP破坏进行了具体研究．结果表明:该过程的CP平均分支比为1．24×10-7,同时企鹅图对该过程起着主要贡献;Bs→π π-过程中直接CP破坏参数Cππ估算为-0．05,混合CP破坏参数Sππ比较大,可达到0．18．该过程在未来的LHC-b物理实验上是完全有可能被测量到的,通过对该过程的研究能够使我们更好地了解B介子无璨衰变的动力学机制和胶子的性质．     

用微扰QCD方法研究B(s)→Φρ衰变

用微扰QCD对B(s)→Φρ衰变进行了研究,考虑了因子化和非因子化图的贡献,得出了B(s)→Φρ衰变的分支比以及纵向极化衰变、横向极化衰变之比,所得到的结果与现在的实验数据吻合.     

在双Higgs模型Ⅲ中研究单举b→sτ+τ-衰变过程

在模型Ⅲ中研究了单举b→sτ+τ-过程的衰变分支比,包括领头阶QCD修正.发现由中性Higgs玻色子传播的树图贡献在一个合理的参数空间范围内是主要的,因此这个过程在将来的B介子实验中有可能被观察到.     

通过基矢光前量子化方法研究K介子

为研究K介子的性质,通过基矢光前量子化(BLFQ)方法获得K介子的光前波函数(LFWF)。使用的光前哈密顿量中包含了动能项、横向与纵向禁闭势以及夸克-胶子相互作用,其中横向禁闭势借鉴了光前全息量子色动力学(LFHQCD)模型的禁闭势。基矢空间包括领头阶与次领头阶的Fock空间。在前期工作的基础上,只引入了奇异夸克的质量作为唯一额外参数,使K>介子的质量与实验值相匹配。基于K介子领头阶Fock空间的LFWF,计算了K介子的部分子分布振幅(PDA),其结果与量子色动力学(QCD)微扰论在零夸克质量近似下计算的结果相近。本工作得到的K介子的电磁形状因子(FF)与欧洲核子中心(CERN)超级质子同步加速器 (SPS)以及费米国家加速器实验室(FNAL)的实验结果一致。从领头阶Fock空间的LFWF计算出的电磁半径与粒子物理数据表(PDG)的实验值相近。计算出的K介子部分子分布函数(PDF),QCD演化后,在实验能标下的K介子和$ \pi $介子中价夸克u的PDF之比与CERN-NA-003的实验数据在整体趋势上大体相符。此外,在计算出的K介子PDF中,价夸克携带的纵向动量之比,$ \langle x_{uv}\rangle/\langle x_{sv}\rangle $,约为$ 2/3 $,这个数值与Bethe-Salpeter equation(BSE)模型以及密西根州立大学格点QCD(MSULat)模型的计算结果相近。还计算了K介子的结构函数,发现与BLFQ考虑有效 Nambu–Jona-Lasinio相互作用(BLFQ-NJL)模型的结果有显著差别。K介子的结构函数有望在将来的电子离子对撞机(EIC)实验中得到观测与检验。     

QCD因子化方案中twist-3波函数和红外发散问题

在QCD因子化框架下讨论了B介子到两个轻赝标介子衰变中手征增强的修正问题. 证明了只有在twist-3波函数对称的情况下，顶角修正的红外发散才能相消. 因而只有在这种情况下，手征增强的修正才能自洽地被包含进来. 作者还对旁观者硬散射中出现的发散进行了讨论.     

关于B0→π-l+～vl衰变过程分支比的计算

通过构造适当的关联函数,计算B→π跃迁形状因子f+Bπ(q2),～fBπ(q2)和标量形状因子f0(q2),从而就能研究轻子质量对B0→π-l+～vl(l=e,μ,τ)衰变过程的影响.首次分别计算B0→π-e+～ve,B0→π-μ+～vμ,B0→π-τ+～vτ衰变过程的分支比,并发现轻子质量me,mμ可以忽略,但重轻子质量mτ不能忽略,它对分支比计算有一定的贡献.把计算结果与最近的实验数据进行比较,发现理论结果与实验数据基本符合.     

关于B~0→π~-~+■_衰变过程分支比的计算

通过构造适当的关联函数,计算B→π跃迁形状因子fB+π(q2),fBπ(q2)和标量形状因子f0(q2),从而就能研究轻子质量对B0→π-+ν(l=e,μ,τ)衰变过程的影响.首次分别计算B0→π-e+νe,B0→π-μ+νμ,B0→π-τ+ντ衰变过程的分支比,并发现轻子质量me,mμ可以忽略,但重轻子质量mτ不能忽略,它对分支比计算有一定的贡献.把计算结果与最近的实验数据进行比较,发现理论结果与实验数据基本符合.     

D→Klv～l衰变过程的研究

用光锥QCD求和规则研究D→Klv～_l衰变过程，首先计算D→K跃迁形状因子，通过构造新的关联函数，消除了twist-3波函数的不确定性给计算结果所带来的影响，从而使计算结果更加精确. 计算得到的分支比与最近的实验数据相一致. 关键词： QCD光锥求和规则 D介子半轻衰变 分支比 形状因子     

ηc和χc强衰变的有限顶角修正及αs(mc)的确定

计算了ηc 和 χc 两胶子衰变宽度的有限顶角展开的修正 .通过数值计算 ,得到ηc,χc0 和 χc2 的零程近似的修正因子分别为 :γ =1 .3 2 ,1 .45和 1 .2 6,利用衰变宽度Γ( ηc→ 2g)抽出强耦合参数αs(mc) =0 .2 8± 0 .0 5,这个值与Γ(J/ ψ→ 3g)强衰变的顶角修正得到的结果一致 .而Γ( ηc→ 2g)的有限顶角修正没有Γ(J/ ψ→ 3g)大 .