矩形波导窄边非谐振斜缝分析

简述波导窄边45°斜缝辐射圆极化波的原理,并对窄边非谐振裂缝进行分析,给出计算45°斜缝的导纳的解析式,讨论导纳随频率、缝长的变化关系。     

矩形波导窄边斜槽的谐振电导

本文给出了确定矩形波导窄边斜槽的谐振长度和导纳的方法,同时用平面波角频谱和模电流的不连续性导出了槽导纳的表达式。如果槽切入波导宽边的深度为零,本文导得的谐振电导表达式与Stevenson导得的表达式完全相同。本文还比较了切入深度均为3.5毫米时,谐振电导随槽倾斜角度变化的理论值和实验结果。     

矩形波导窄边斜缝的等值并联导纳

本文给出一个矩形波导窄边斜缝等值并联导纳的计算公式.通过利用无限镜象阵技术和二重性原理,计算波导内等效磁流的自反应,避免了由并矢格林函数计算时级数发散的困难,并讨论了波导外磁流自反应的计算问题.数值计算表明,理论与实验的一致性较好.     

壁厚对矩形波导窄边斜缝导纳特性的影响

本文对于有厚壁的矩形波导窄边孤立斜缝等值并联导纳作了分析与计算。首先由Oliner的变分程序,导出了缝导纳的一般公式,然后将有厚度的缝等效为一段短波导,利用模式展开法,确定缝内的电磁场。当假设缝上等教磁流为余弦分布时,得到了简单的表达式。通过理论与实验的比较,说明了壁厚对缝导纳的影响。     

矩形波导窄边非谐振缝隙圆极化波的合成

为了能够将缝隙波导段多根重迭,以构成平面天线阵。本文提出了一个由波导窄壁上开缝隙对,以形成圆极化波的方法,并从理论上确定了满足圆极化波条件的缝隙对的排列方式。为此,需要精确地掌握缝隙间的互耦。本文把它作为边值问题进行了严格的推导,也即,对各缝隙口面电场,导出所满足的联立积分方程式。并对它们进行了数值解,这就定量地、准确地得到了缝隙之间的互耦效应。并且也考虑进了在以前的解析推导中所忽略了的波导壁厚的影响,我们看到它的影响是不可忽略的。为了证明本文所推导的缝隙对的排列方法的正确性,采用S波段波导WRJ—3进行了实验,获得了轴此为0.98(-0.2ab)的几乎完全的圆极化波。     

用有限元—边界积分法研究有限壁厚矩形波导窄边斜缝

本文应用有限元－边界积分法研究有限壁厚矩形波导窄边斜缝导纳特性，该方法首先用等效源原理及镜原理建立缝隙表面磁场积分方程，然后把它们代人到缝腔中场满足的变分公式中，最后用有限元法求得缝腔中及口面上的电场分布，求解把缝效为传输线上对称T型网络时缝并联导纳与缝倾斜角度及切割深度的关系，同时，观察了波导壁厚度及缝宽对谐振频率的影响。计算数据与最新发表的实验数据比较，结果基本一致。     

矩形波导窄边缝隙分析方法述评

对矩形波导窄边缝隙的各种分析方法进行了综述,并指出了它们存在的问题。从中可以看到这一问题的理论分析方法的进步和尚需解决的问题。     

波导窄边斜缝行波阵列天线设计

为了快速设计波导窄边斜缝行波阵列天线,采用理论计算结合软件仿真的方法。利用电磁仿真软件HFSS模拟实验过程,得到裂缝电导函数。初始设计完成后,比较仿真结果口径分布和理论口径分布的差异,微调裂缝尺寸参数使天线口面幅度逼近设计值。设计了一个47阵元行波线阵,并采用两根波导对称放置抑制交叉极化。Taylor综合副瓣值为-30 dB,仿真得到的最大副瓣值为-24.8 dB,波瓣宽度为2.2°,增益为24.6 dB。     

毫米波波导窄边斜缝驻波阵天线的设计

设计了一种毫米波段波导窄边斜缝驻波阵天线.根据选定的口径分布和缝隙电导函数计算缝隙初始尺寸,利用电磁仿真软件模拟实验过程,由仿真结果反演口径分布并与理论口径分布比较差异,从而调整优化各缝隙尺寸参数.设计了一列30个缝隙、分成8个单元、由波导直接馈电的驻波阵线源,在Ka频段驻波比小于1.5的相对带宽为10.2％.Taylor综合副瓣值为-22dB,仿真得到的最大副瓣为-21.4dB,波瓣宽度为2.94°,增益为21.71dB.讨论了相邻单元间公共壁厚对波束形状的影响及其修正方法,并对比讨论了交叉极化的抑制方法.     

矩形波导窄边倾斜缝隙天线阵的设计

介绍了一种矩形波导窄边斜缝泰勒线阵设计的方法.简要阐述了矩形波导窄边缝隙天线阵列的相关理论,并使用HFSS软件对单个缝隙结构,无限阵列环境下缝隙单元的导纳参数进行数值仿真.然后按照仿真获得的等效谐振电导曲线,运用泰勒线元法综合求出非谐振式48元波导窄边缝隙线阵,并对整个线阵进行了仿真和实测.仿真和实测结果表明,该天线阵列具有低副瓣、宽带宽、高增益等特点,并且实测结果与仿真吻合良好.     

矩形波导窄边裂缝驻波阵列天线的设计

对于波导窄边裂缝小阵列天线，在孤立裂缝导纳特性已知情况下，采用阵中有源导纳概念，结合场的方法和路的方法，通过计算裂缝的内，外部互耦，对孤立裂缝导纳进行修正，经简单的计算迭代即可获得满足误差要求的诸裂缝设计参数，实践证明，在天线副瓣电平ＳＬＬ要求不太高的情况下，在孤立单缝特性实验的基础上，就可获得设计上的一次成功，本文给出了设计实例，在设计频率上实测的ＳＬＬ与理论值（－３０ｄＢ）仅相差１ｄＢ在５％的     

矩形波导窄边裂缝驻波阵列天线的设计

对于波导窄边裂缝小阵列天线，在孤立裂缝导纳特性已知情况下，采用 有源导纳概念，结合的方法和路的方法，通过计算裂缝的内、外部互耦，对孤立裂缝导纳进行修正，经简单的计算迭代即可获得满足误差要求的诸裂的设计参数，实践证明，在天线副瓣电平ＳＬＬ要求不太高的民政部下，在孤立单缝特性实验的基础上，就可获得设计上的一次成功，本文给出了设计实例，在设计频率上实测的ＳＬＬ与理论值（－３０ｄＢ）仅相差１ｄＢ，在５％的     

矩形波导宽边四元斜缝天线的设计

介绍了一种矩形波导宽边四元中心斜缝天线的设计,简要阐述了宽边斜缝阵列天线的理论依据和设计原则。利用算得的参数,借助CST软件的参数扫描功能,通过局部地调整设计参数就可以方便地得到天线的谐振参数,并对天线进行了仿真分析。仿真结果表明,该天线在切割四个缝的情况下即能够实现设计指标的要求,且天线性能良好。     

大倾角窄边斜缝波导天线设计方法的优化

为了快速设计波导窄边斜缝行波阵列天线,文章针对公式法简单但是不精确而牛顿迭代法工作量大的特点,提出了综合两种方法的波导窄边斜缝行波阵列天线设计方法,这种方法简单而且精确。运用这种方法设计的天线与公式法相比最大副瓣电平降低了6.3 d B。     

矩形波导窄边裂缝线阵的分析与计算

本文对矩形波导窄边裂缝线阵的等效电路参数、单元激励分布、以及波瓣特性作了分析计算。通过分析各单元缝之间的互耦,建立缝电压向量的矩阵方程,然后由矢位积分法求出阵列方向图。文中还给出了理论计算与实验结果的比较。     

两个正交矩形波导耦合斜缝的等效参量

本文根据矩量法获得的缝隙口径场,介绍两个正交矩形波导公共宽边上中心斜缝的散射场和等效参量。考虑了波导壁的厚度,给出缝隙的散射场、散射参量、电压反射系数和等效阻抗。两个波导的尺寸可以相等或不等。计算了标准的X波段矩形波导(BJ100或WG16)的耦合缝隙等效参量,随倾角、频率和长度的变化关系,并与实验值进行了比较。结果表明两者吻合较好。     

波导窄边斜缝线阵的分析

本文给出了分析波导窄边互耦斜缝列的矩量法，对比了相同五单元模型（单缝元及紧耦合双缝元）Ｓ矩阵频应的实测值与计算值，对比了６８单缝元线阵的方向性，结果表明本法较为精确，可用以分析长列阵的特性，为优了设计打下基础。     

低副瓣波导窄边非倾斜缝天线研究

在波导窄边非倾斜缝隙单元两侧加金属扰动块,可以有效提高缝隙单元的等效电导和辐射能力,该方法应用于波导窄边行波阵天线设计,可减少波导行波线阵对缝隙单元数的限制。文中计算分析了长方体金属扰动块的物理参数与缝隙单元等效电导间关系,供设计时选用。最后,给出了16个缝隙单元的波导线阵的实例,实测结果与仿真设计一致,表明该分析与设计方法正确有效,且可推广应用于各种口径的低副瓣波导裂缝天线设计。     

矩形波导谐振膜片的分析及其应用

利用模式匹配法(MMM)的基本思想并结合微波网络理论,对有限厚度的谐振膜片基本单元进行了分析,推导出了谐振膜片基本单元的高精度广义散射矩阵(GSM).在此基础上,作为应用实例,对一个三腔谐振膜片带通滤波器和一个阶梯阻抗变换器进行了分析,与此同时利用电磁仿真软件HFSS对所分析的结构进行仿真.在相同配置和精度要求下,分析所得结果与电磁仿真软件HFSS的仿真结果比较,吻合良好,而模式匹配法的计算时间仅为HFSS的三分之一,从而验证了此方法的有效性.     

矩形波导宽边偏置交叉缝研究

提出了一种新的矩形波导缝隙阵列的单元形式－宽边偏置交叉缝，并采用全域正弦基Ｇａｌｅｒｋｉｎ法对其散射特性和谐振特性进行了理论分析。数值结果表明，这种缝隙单元的散射作用与宽边偏置纵缝相似，二者均可以用等效传输线上的一个并联导纳来表示，但交叉缝的谐振长度比纵缝显著缩短，因而交叉缝阵列中单元间的互耦相对较弱，频带相对较宽。理论计算结果与实验测量数据的良好吻合验证了上述分析方法的准确性。