Yb原子高激发态的斯塔克光谱

采用ππ偏振激光，通过两步激发和光电离方法，在０－１５４Ｖ／ｃｍ电场范围内，测定了Ｙｂ原子ｎ－１８附近ｍ＝０的斯塔克光谱，首次把包含斯塔克效应的能量矩阵对角化方法推广到Ｙｂ原子，所获得的理论斯塔克图与实验结果基本符合，观察到低场中斯塔克簇随电场增加呈现线性结构以及＾１Ｐ１态与斯塔克簇在抗交叉过程中振子强度发生转移的现象，讨论了结构与量子亏损的关系。     

低温区观测汞原子高激发态

低温区观测汞原子高激发态詹可雷，王绪志（安徽淮南矿业学院２３２００１）汞原子处于激发态时，有两套能级结构，一套单一态，一套三重态．对ｓｐ组态，６ｐ电子可处在４种状态。６１Ｐ１态的能级为６．７ｅＶ，６３Ｐ２．１．０态的能级分别为５．４６ｅＶ，４．８９ｅ...     

高激发态原子及其与辐射的相互作用

高激发态原子广泛存在于星球内部、宇宙空间、地球大气、高温等离子体以及各种气体激光器内。航天、激光、受控核聚变、同位素分离等科技事业的发展，以及可调谐激光器和高分辨率光谱技术的应用，促使原子高激发态的研究工作蓬勃开展。高激发态的原子结构，高激发态与辐射的强相互作用及其在外场中呈现的性质，成为原子分子物理学的一个重要研究内容，并在近年来取得了巨大的进展和成就。本文简述这一领域的主要研究内容和发展概况。     

用偏振光分步激发技术测定原子高激发态光谱

本文报道我们使用偏振光技术和分步激发方法对Sr原子高激发态进行的一些测量。实验表明,偏振光技术在识别原子高激发态光谱中有重要意义。     

铂原子高激发态能级自然辐射寿命测量研究

运用时间分辨激光诱导荧光技术和激光诱导等离子体方法测量了铂原子的15条奇宇称高激发态能级的自然辐射寿命.测量结果处于6.1到116 ns之间,且误差低于10%.经比较,与前人结果在误差范围内符合很好.据文献调研所知,结果中有5条高度接近60000 cm~(-1)的高激发态能级的寿命值是未见报道的.     

铂原子高激发态能级自然辐射寿命测量研究

运用时间分辨激光诱导荧光技术和激光诱导等离子体方法测量了铂原子的15条奇宇称高激发态能级的自然辐射寿命．测量结果处于6.1到116 ns之间,且误差低于10%．经比较,与前人结果在误差范围内符合很好．据文献调研所知,结果中有5条高度接近60000 cm−1的高激发态能级的寿命值是未见报道的．     

钡原子高激发态的研究

采用多步激发方式研究了钡原子高激发态光谱特性和组态相互作用，并运用多通道量子亏损理论对实验数据进行了初步分析。通过自电离探测方式可对束缚Ｒｙｄｂｅｒｇ系列和自电离Ｒｙｄｂｅｒｇ系列同时进行研究，显示了多方面的优点     

钐原子高激发态能级位置和同位素位移测量

本文首次用共振增强消多普勒双光子光谱技术对钐原子四个高激发态偶宇称能级进行了实验研究,得到了这些能级的位置和相应跃迁的同位素位移数据.     

氦原子高激发态的塞曼效应

利用塞曼哈密顿的球张量形式以及塞曼哈密顿在耦合表象中的矩阵元公式,在考虑磁场二次项作用的基础上,研究了氦原子n3P(n=4,5)高激发态的塞曼效应,给出解析解,并绘出了塞曼能级分裂图.     

用共振电离质谱测定铀原子奇宇称高激发态能级

对铀原子单色和双色多光子共振电离光谱开展了深入的研究。报道了用双色三步共振光电离技术测量位于３３００３￣３４２６４ｃｍ＾－１范围内的奇宇称高激发态能级的位置。利用总角动量选择定则指定了这些能级的总角动量Ｊ值。     

水分子高激发态的绝热势能面与光解机制

本文在从头算icMRCI+Q水平上,发展了水分子的基态和九个激发态?、?、B、C、D、D''、D''、?''和F的全维绝热势能面. 势能面的拟合采用了高斯过程回归并结合置换不变多项式方法. 通过选择大的活动空间与添加额外弥散函数的基组来准确描述这些里德堡状态,计算得到的垂直激发能和平衡构型与先前的理论与实验值十分吻合. 相对于前三个被广泛研究的低能量电子态,对高激发态光解的理论与实验研究仍然十分有限. 本文研究了水在真空紫外光解过程中涉及到的高激发态的全部三个解离通道. 特别是基于新发展的势能面,首次清晰地阐明了D-E''、E''-F、?-?和?-C电子态之间的锥形交叉等信息,文中详细讨论了这些电子激发态的非绝热解离途径,为阐明这些高里德堡态的光解离机制提供了帮助.     

分子高激发振动的经典代数方法研究——以C_2H_2的C-H弯曲振动为例

本文以目前探讨得较多的C2H2的CH弯曲振动为例,说明如何应用代数方法来研究分子的高激发振动。由于分子的高激发振动态具有很强的模间非线性偶合以及能量的传递,传统的动力学方法似乎很难有效地用来研究其性质。问题的核心是高激发振动态由于其量子数很大,因此具有经典(或半经典)的性质。同时模间能量的传递可以用二次量子化算子来表示,而这些算子所具有的代数性质,使得人们可以用几何的概念来描述其性质。因此,整个问题就变为用几何的观点来分析分子的高激发振动态。最后,我们用所得的经典的代数哈密顿量和哈密顿方程对CHtrans弯曲和cis弯曲振动模间能量的传递速度与体系所含能量之高低的关系做了探讨     

139Ce的多准粒子激发态

利用能量为50MeV的¹²C束流, 通过反应¹³⁰Te(¹²C,3n)布居了¹³⁹Ce的高自旋态. 基于标准在束核谱学实验测量结果, 扩展并更新了¹³⁹Ce的能级纲图. ¹³⁹Ce的能级结构具有球形原子核的典型特征, 其高自旋态由单粒子激发形成. 利用经验壳模型计算了¹³⁹Ce的多准粒子激发态能量, 研究了其高自旋激发态的多准粒子特性.     

激发k玻色子q相干态的反聚束效应

构造了激发k玻色子q相干态a+mqz,k,j〉q(k≥3),并用数值计算的方法研究了参数m对反聚束效应的影响.结果表明:反聚束效应明显受到m的调节.对于大x(x=z2),激发(即增加光子)改变了反聚束效应出现的区间.对于小x,当j=0时,激发使原来强烈的聚束效应变为强烈的反聚束效应;当j≠0时,激发后基本上保持着原来强烈的反聚束效应     

叠加激发相干态的量子特性

构造了2个强度相同位相不同的激发相干态的叠加态,并通过数值计算研究了该叠加态的反聚束效应和振幅平方压缩效应随激发光子数m、光场强度x和相位差θ的变化,结果表明:随激发光子数m和光场强度x增大,该量子态的振幅平方压缩均会加深;压缩效应与相位差θ有密切的关系;随光场强度x的增大和激发光子数m的增大,其反聚束效应减弱.     

外电场下TCNQ的激发与光谱性质研究

采用密度泛函B3PLY方法优化了不同外电场下TCNQ分子的基态稳定构型、电偶极矩和分子的总能量,并且分析了TCNQ分子的HOMO-2到LUMO+2轨道的能量变化。然后利用杂化CIS-DFT方法在同样的基组下计算了外电场下TCNQ分子的前9个激发态的激发能、波长和振子强度,结果表明在没有外电场的情况下,TCNQ分子只有一个激发态能够激发,从基态跃迁到第1激发态。在有外电场的作用下,总能量随外电场的增加而逐渐减少,偶极矩随外电场的增加而不断增加。其前线轨道的能量也随外电场的增加不断减少,轨道分布也受外电场很大的影响。另外,外电场对TCNQ分子的激发波长也产生了一定影响。     

外电场下TCNQ的激发与光谱性质研究

采用密度泛函B3PLY方法优化了不同外电场下TCNQ分子的基态稳定构型、电偶极矩和分子的总能量,并且分析了TCNQ分子的HOMO-2到LUMO+2轨道的能量变化。然后利用杂化CIS-DFT方法在同样的基组下计算了外电场下TCNQ分子的前9个激发态的激发能、波长和振子强度,结果表明在没有外电场的情况下,TCNQ分子只有一个激发态能够激发,从基态跃迁到第1激发态。在有外电场的作用下,总能量随外电场的增加而逐渐减少,偶极矩随外电场的增加而不断增加。其前线轨道的能量也随外电场的增加不断减少,轨道分布也受外电场很大的影响。另外,外电场对TCNQ分子的激发波长也产生了一定影响。     

抛物量子线中极化子的激发态性质

研究抛物型量子线中极化子激发态的性质。采用线性组合算符法和Pekar变分法,导出了抛物量子线中强耦合和弱耦合两种情况下极化子的基态能量、第一内部激发能量、激发能和振动频率随量子线的约束强度的变化关系。数值计算结果表明:抛物型量子线中极化子的基态能量、第一内部激发能量、激发能和振动频率都随量子线约束强度的增强而增大,体现了量子线受限强度越大,相应的极化子的能量也越大。     

核ANC和激发态中子晕

利用转移反应¹¹B(d,p)¹²B和¹²C(d,p)¹³C抽取¹²B<—>¹¹B+n和¹³C<—>¹²C+n重叠函数的核渐近归一化常数,计算了¹²B和¹³C核中价中子密度分布的均方根半径及其在核外的几率.实验结果表明,¹²B的第二(J^π=2^－),第三(J^π=1^－)激发态和13C的第一(J^π=1/2⁺)激发态为中子晕态,而¹³C的第三(J^π=5/2⁺)激发态是中子皮态.考察了库仑势和角动量对晕形成的阻碍效应.提出了均方根半径对于有效核子分离能的统一的标度定律.     

Husimi Functions of Excited Squeezed Vacuum States

Based on the Husimi operator in pure state form introduced by Fan et al., which is a squeezed coherent state projector, and the technique of integration within an ordered product （IWOP） of operators, as well as the entangled state representations, we obtain the Husimi functions of the excited squeezed vacuum states （ESVS） and two marginal distributions of the Husimi functions of the ESVS.