高能电子弹性和非弹性散射的动力学理论——多片层法

本文综述了弹性多片层理论在反射电子显微镜中的应用。根据实验事实,提出了弹性理论的局限性。进而从量子力学推导出描述高能电子非弹性散射的新多片层理论,并把它应用到计算电子与等离激元和固体声子相互作用的非弹性过程中。该理论可以用来模拟非弹性电子所成的高分辨原子场。     

非弹性电子隧道谱

非弹性电子隧道谱简称IETS,对它的研究开始于1966年,是一种较新的实验技术。从隧道结的制备到谱的获得,包含了高真空获得、金属薄膜淀积、低温液体使用以及弱讯号测量等多种实验技能的训练。因此,可以作为一个综合性的物理教学实验。     

层子模型和高能电子深度非弹性散射

本文用层子模型的观点探讨了高能电子深度非弹现象,只要层子有点电荷,就得到了和光锥代数相一致的结果。同时指出,为了解决理论和实验之间的矛盾,需要进一步发展新的理论。     

e—Ne和e—Ar弹性散射的等效势理论计算

本文根据文献1、中导出的e-Li等效交换势,推广到具有更多电子轨道的Ne原子和Ar原子,结合以前计算中采用的极化势,用分波法计算了0.1～50eV入射能量范围内的弹性散射截面,获得了与实验相符合的结果,并与含参数交换势计算结果进行了比较。     

多层光学薄膜矢量散射的理论与实验研究

本文提出一种用以计算多层光学薄膜的矢量散射波场分布的新方法。并应用统计学原理,详细讨论了不同膜层界面的互相关模型及相应的光学薄膜散射特性。推导中应用了薄膜光学的惯用概念,所得公式亦比较简洁。还实验测量了光学薄膜的散射波场分布,并根据所建立的模型确定了所测光学薄膜的界面互相关特性。 关键词：     

高能质子与原子核的弹性和非弹性散射

近年来,高能粒子与原子核的相互作用在实验与理论方面都做了一些工作。高能粒子由于波长短,能够深入核的内部,因此,从反应机制到核结构等问题引起人们广泛的兴趣。近一、二年由于实验方面分辨率的提高,能够分辨出低激发态的非弹性散射道,并且开始做出一些实验。这些实验对进一步研究散射的机制、核结构的影响都是很重要的。     

拉伸作用对单层石墨片电子能隙的影响

基于紧束缚方法,在考虑最近邻相互作用的情况下,研究了拉伸锯齿型边和扶手型边单层石墨的能带结构,得到了两种类型单层石墨片的π电子能带及带隙与拉力的解析关系式.通过数值计算能够发现：拉力不但使单层石墨产生带隙,而且带隙随着拉力的增大而变宽,并且锯齿型比扶手型的带隙更易变宽. 关键词： 单层石墨片 拉伸形变 电子能隙     

考虑到原子中电子运动的氢原子—电子的Glauber散射理论

在Ｇｌａｕｂｅｒｇ理论的基础上，考虑到原子内部的电子运动对于象ｅ－Ｈ的弹性和非弹性散射截面计算的影响。理论计算表明，原子内部电子的运动对于ｅ－Ｈ的弹性散射截面影不大，而对于非弹性散射截面有着一定的影响。     

电子非广延分布的多离子磁化等离子体鞘层特性

等离子体磁化鞘层在半导体加工、材料表面改性、薄膜沉积等方面都发挥着重要作用.在等离子体实验和放电应用中,常存在由两种以上离子组成的多离子等离子体;对于长程相互作用的等离子体系统,非麦克斯韦分布的电子可通过Tsallis的非广延分布来描述.本文针对多离子等离子体鞘层建立一维空间坐标三维速度坐标的流体模型,假设鞘层中电子速度服从非广延分布,本底氦离子和不同种类的杂质离子在有一定倾斜角度的磁场中被磁化,通过数值模拟探究了非广延参量、杂质离子及斜磁场对多离子磁鞘中离子的数密度、速度、壁面电势和离子动能等物理量的影响.结果表明,在氦氢或氦氩混合等离子体鞘层中,随着非广延参量增大,离子沿垂直壁方向的速度减小,鞘层中离子、电子数密度均减小,鞘层厚度减小,壁面处离子动能减小;当杂质离子浓度增大时,壁面处离子动能与离子种类无关.随着磁场强度的增大,氦离子数密度和沿垂直壁方向的速度在鞘边出现起伏,且波动幅度随着非广延参量的减小而增大,而重离子则无明显的波动.此外,还分析了杂质离子种类和浓度对鞘层相关特性的影响.     

电子多声子作用对散射时间的效应

本文给出电子多声子作用对电子寿命影响的一般讨论方法,同时给出温度T》德拜温度T_D的表达式,指出YBaCuO体系中电子多声子作用对高温超导性可能是重要的。 关键词：     

多层交替介质中电子-SO声子的耦合函数和色散关系

本文根据Wendler,潘金声提出的双层介电系统的电子-声子相互作用理论,推导了具有对称结构的多层交替介质的电子与SO声子的耦合函数和SO声子的色散关系,并以GaAs-Ga1-xAlxAs介质为例做了数值计算.     

非弹性度和集团数在高能极限下的行为

在胶子相互作用模型基础上作了两点改进,把所有部分子的相互作用(qq,qg,gg)都包括进来,并考虑部分子分布函数随能量标度的演化.在没有区分软硬过程的贡献及部分子分布函数的具体形式下,导出了非弹性度和集团数在高能极限下的行为.     

中能反质子-核的弹性和非弹性散射

利用实验的PN振幅和多重散射理论 ,在冲量近似下 ,入射能量在 1 80～ 1 80 0MeV范围内我们可以得到反质子的光学势。结果发现能量在 1 30～ 1 4 0MeV范围内 ,光学势强度的虚部几乎是个常数。用能量为 1 80MeV的反质子去打击1 2 C ,1 6O ,40 Ca和2 0 8Pb发生弹性散射和用相同能量的反质子去打击1 2 C发生非弹性散射 ,在程函近似下分析这些散射数据。在绝热近似下 ,用反质子光学势讨论一声子级的集体激发。同时预测了用能量为 1 80～1 833MeV的反质子打击1 2 C ,1 6O ,40 Ca ,2 0 8Pb的弹性散射以及同样情况下打击1 2 C的非弹性散射的微分散射截面。     

利用多层阻抗梯度飞片产生准等熵压缩的理论解析

基于冲击波理论对多层阻抗梯度飞片击靶过程波系的相互作用做了理论分析，计算表明在多层阻抗梯度飞片的撞击下，样品的压缩线是一组通过不同初始状态点的冲击压缩线的连线, 它位于冲击压缩(hugoniot)线与等熵压缩线之间. 所以通过飞片层数的设计,可获得介于冲击压缩线与等熵线之间的任意状态点,这就为以后偏冲击压缩(off-hugoniot)状态方程的实验研究提供了理论参考. 实验测量的样品/窗口界面速度与理论计算的一致性支持上述结论的可靠性与准确性. 关键词： 准等熵压缩 多层阻抗梯度飞片 理论解析     

多壳层铜纳米线结构和电子特性的第一性原理研究

基于密度泛函理论框架下的第一性原理计算,系统地研究了多壳层Cu纳米线的稳定结构和电子特性.得到不同线径多壳层Cu纳米线的平衡态晶格常数相差不大,都表现出金属特性,且其单原子平均结合能和量子电导随着纳米线直径的增加而增加.纳米线中内壳层Cu原子表现出体相结构Cu原子相似的电子特性,而表面壳层由于配位数的减少,其3d态能量范围变窄且整体向费米能级发生移动.电荷密度分析表明,相对于体相Cu晶体中原子间的相互作用,纳米线表面壳层Cu原子与其最近邻原子间的相互作用明显增强.     

NiFe/Mo多层膜界面的电子显微学研究

用高分辨电子显微学方法研究了Ni₈₀Fe₂₀/Mo磁性多层膜，结果表明：(1)多层膜的结晶状态，随Mo非磁性层厚度而变化.当Mo层厚度为0.7nm时，多层膜基本为非晶；当Mo层厚度大于1.6nm时，Mo层和NiFe层内分别结晶为体心立方和面心立方多晶，层内晶粒尺寸为2—6nm.(2)在Mo层厚度为1.6和2.1nm的多层膜中，NiFe层和Mo层之间存在两种取向关系：(110)_Mo∥(111)_NiFe,［111］_关键词：     

非弹性蹦球的动力学研究

对有空气阻尼的非弹性蹦球的动力学行为进行了数值模拟,通过改变控制参数V₀,蹦球的运动表现出倍周期分岔、混沌等非线性现象,采用0-1检测法和最大Lyapunov指数证实了这种现象.     

高能强子与原子核碰撞的受伤核子数分布和非弹性截面的计算

在对超高能区宇宙线产生的广延大气簇射的模拟计算中注意到,质子—空气核碰撞中的受伤核子数分布和非弹性截面对于簇射的纵向发展有着重要的影响.本文依据符合现有加速器能区的有关质子—质子作用截面的经验公式,对超高能区的质子与空气核碰撞的受伤核子数分布和非弹性截面做了计算.