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在层子模型中,0-介子波函数可以利用经 Wick 旋转后的 Bethe-Salpeter 方程通过数字计算求解.如何把这种欧氏空间中的介子波函数延拓回闵氏空间,从而计算能与实验结果进行比较的0-介子的电磁形状因子是个未曾解决的问题.本文在分析形状因子的解析性质的基础上,证明了在选取光子在其中为类空的特定座标系中,可直接利用欧氏的 B-S 介子波函数,在欧氏空间计算出物理的0-介子的类空电磁形状因子.文中以近平底势算得的赝标介子波函数为例.计算了若干组参数下的赝标介子的电磁形状因子.初步的结果表明,在适当的参数选择下,理论计算的结果能够和实验相符合. 相似文献
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本文从瞬时相互作用假定出发,假定层子-反层子间的有效耦合是I、γ5、γμ型的简单组合(W(S)=-W(P)=-W(V)),则可得出自然JPC介子(J取一切可能值)的一种统一解.在这种解中,介子的B-S振幅中的独立的空间波函数只有一个,它们满足同一个二阶标量方程.在重层子近似下,取线性位势,可由这个方程的能量.本征值公式大致统一解释新、老介子的质量谱. 相似文献
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本文运用算符乘积展开和重整化群的方法,研究和给出了在量子色动力学中的1++介子B-S波函数和A1-π转换电磁形状因子的大动量行为,并讨论了可能的实验检验。 相似文献
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本文利用重层子模型[1]中得到的介子B-S波涵数讨论介子的轻子型弱衰变、电磁衰变和各种二体强衰变过程. 除了解释fπ≈fK, 1-→l+l-等过程外, 计算得到的各种强衰变宽度也都同实验基本符合. 相似文献
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本文利用(0-3/2)电磁束缚系统相对论协变的近似B-S波函数和复合粒子量子场论的微扰展开理论, 分别计算了(π+Ω-)原子的库仑裂解截面与衰变几率. 高能(π+Ω-)原子在原子核屏蔽库仑场中的裂解截面为σ=Z4/3×2.9×10-18cm2, 衰变几率的计算结果为w[(π+Ω-)→π+Λ0K-]/w[Ω-→Λ0K-]=1+O(α). 相似文献
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本文对瞬时近似的夸克-反夸克体系的Bethe-Salpeter方程中的γ-矩阵给出正确的Gordon约化的结果,并恰当地考虑了方程中投影算子及B-S振幅的小分量的贡献.在此基础上推导出准至p2/m2级近似的B-S方程的正确形式.进而利用B-S振幅的归一化条件,找到了B-S振幅与Pauli-Schrodinger波函数之间的关系.据此求得了包含相对论修正的Pauli-Schrodinger方程.利用变分法求解此方程,得到了与实验符合较好的介子谱. 相似文献
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本文利用QCD的渐近自由性质,求出一条腿动量平方固定另一条腿动量平方趋于无穷大时的波函数,并把它应用于计算e++e-→π+q+(?)过程(其中π介子相对于层子喷注轴有大的横动量)。计算结果表明,这个过程对e++e-→强子截面的贡献比e++e-→g+q+(?)过程的贡献小得多。 相似文献
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本文在梯形近似和弱耦合条件下求解了(0—3/2)电磁束缚系统的Bethe-Salpeter方程, 给出了精确到0(α)量级的相对论协变的近似B-S波函数, 进而利用此波函数和复合粒子量子场论的微扰展开理论, 计算了Ω-+p→(π+Ω-)+n过程中(π+Ω-)原子的最大产生截面. 其结果为σmax≈4×10-37cm2. 相似文献
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本文讨论了1+1维 QCD 理论的一个模型.在这个模型里,应用’t Hooft 的1/N 展开技巧,并考虑到非阿贝尔规范理论的红外结构的影响,段定了g2(t)~(1/(tk-1)),从而给出层子的传播函数和介子的 Bethe-Salpeter 方程以及波函数的性质和特点.进一步计算了介子的电磁形状因子和深度非弹过程的结构函数。计算结果表明,如果实验上给出的电子与介子深度非弹行为和电子与质子深度非弹行为接近,则要求标征红外行为的 k 应不大于2. 相似文献
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本工作对两种核电荷分布(指数型及方型)、两种试探波函数(指数型及Gauss型)用变分法计算了μ原子的1s态及2p态能级, 并与严格计算[1]做了比较. 用"原子轨道线性组合"方法(LCAO)计算了双中心扩散核Coulomb场中μ-的四条能级. 用"定态微扰"方法(PSS)解与时间有关的Schrödinger方程, 求得了四能级下μ-的末态几率. 结果表明μ原子瞬发裂变后μ-主要位于重碎片的基态(1s态), 位于轻碎片基态的几率仅有3.8—5.1%, 位于重、轻碎片2p态的几率各为0.7—0.9%和—0.1%. 这些结果与文献[2]、[3]的计算值基本一致, 与实验测量值相比, 在测量误差范围内也是符合的. 相似文献