高自旋场对Schwarzschild黑洞熵的量子修正

利用brick-wall模型研究具有高自旋的引力场和电磁场对Schwaxzschild黑洞熵的量子修正．计算结果表明，除通常的正比于体积的一项外，量子修正项包括两部分：一项与视界面积成正比，另一项当Ξ→O时，呈现对数发散，这与标量场所得结果有所不同．     

高自旋场对动态Vaidya黑洞熵的量子修正

利用改进后的brick—wall模型研究自旋为2的引力场对动态Vaidya黑洞熵的量子修正,作者发现,在动态Vaidya黑洞中,自旋为2的引力场的量子熵仍与黑洞的视界面积成正比;当选择与标量场相同的截断因子时,其熵为标量场的2倍,为Dirac场的4／7倍,引力场．标量场和Dirac场对黑洞熵的总贡献为3/8Ah．     

Schwarzschild黑洞Dirac场的统计熵

利用改进的brick-wall模型,给出了Schwarzschild黑洞Dirac场的熵.结果表明,当调整截断参数,使4r2M＝1/90π时,则熵为SF＝7AH/8,或可表示为SF＝7πM.     

Reissner-Nordstr(o)m黑洞Dirac场的统计熵

利用改进的brick-wall模型,给出了Reissner-Nordstr m黑洞Dirac场的熵.结果表明,当调整截断参数,使4r2+ε'/■m2-Q 2=1/90π时,则熵为SF=7A H/8,或可表示为SF=288π(M+■M2-Q 2).     

荷电Dilaton-Maxwell动态黑洞中Dirac场的熵

在Dilaton-Maxwell黑洞中,将4个耦合的Dirac方程简化,作乌龟坐标变换,得到视界面附近处的辐射温度函数.采用薄膜brick-wall模型计算出该黑洞的熵,选择合适的截断因子,得到熵与该黑洞视界面积成正比的结论.     

Gibbons-Maeda黑洞背景下自旋场的量子熵

用brick-wall模型研究了Gibbons-Maeda黑洞背景下自旋场的量子熵.结果表明量子熵可分为两部分,即时空几何依赖部分和场的自旋依赖部分.时空几何依赖部分的线性发散项可化为正比于事件视界面积的形式,对数发散项与黑洞本身的性质有关;自旋依赖部分除了与黑洞本身的性质有关外还与与自旋场的自旋有关,不同的自旋场对黑洞熵的影响是不同的.     

一般球对称带电动态黑洞的量子熵

在Tortoise坐标系中,利用brick-wall模型研究了标量场对一般球对称带电动态黑洞熵的量子修正.当黑洞事件视界不随超前时间变化时,结果可回到已知的静态情况.     

静态球对称黑洞引力自旋场的辐出度

利用静态球对称黑洞引力自旋场的统计熵,导出静态球对称黑洞引力自旋场的辐出度,得到了黑洞的辐出度与黑洞视界温度的四次方成正比的结论.发现Stefan—Boltzmann系数不同于平直时空的值,并且在不同时空度规中该系数有不同的值.     

Reissner—Nordstrom几何中自旋场的统计熵

用ｂｒｉｃｋ－ｗａｌｌ模型计算了Ｒｅｉｓｓｎｅｒ－Ｎｏｒｄｓｔｒｏｍ几何中的引力场,电磁场和中微子场的统计熵。结构表明玻色场的主项熵是标量场主项熵的整数倍,其倍数等于自旋态起的简并度,有理由推测费密场也应有类似的性质,其中中微子场的熵为最小。     

变加速直线运动带电黑洞的熵

由零曲面方程得到变加速直线运动带电黑洞的视界。从Klein-Gordon方程出发,利用薄膜brick-wall模型,给出了变加速直线运动带电黑洞的熵,得到的熵正好是视界面积的1／4。     

中微子的自旋对黑洞熵的影响

用Newman-Penrose形式和't Hooft砖墙模型,研究了中微子自旋对Schwarzschild-anti-de Sitter黑洞量子熵的影响.结果表明,-∧r3H＞3m/2时,中微子自旋使黑洞量子熵增大;而-∧r3H＜3m/2时,中微子自旋使黑洞量子熵减小.     

匀加速直线运动黑洞的熵

采用薄膜brick-wall模型,计算了Kinnersley度规表述的匀加速直线运动黑洞的熵.对于加速黑洞,时空具有轴对称性,视界面上各点的温度不是一个常数,首先计算视界面每一点的熵密度,再对视界面积分得到总熵.     

一种研究动态非球对称黑洞熵的普适方法

从统计物理的角度研究动态黑洞的熵是十分困难的.前不久我们在t Hooft砖墙模型的基础上提出薄层模型,解决了动态球对称黑洞熵的计算问题[1-2].最近我们找到了一个用薄层模型计算动态非球对称黑洞熵的有效方法,此方法原则上可用于任何黑洞,不论是动态的还是稳态的,球对称的还是非球对称的.下面我们以变加速直线运动黑洞为例来介绍这一方法.与球对称黑洞不同,加速黑洞视界面上的不同点可能具有不同的温度[3].由于时空的轴对称性以及视界面上各点温度的不同,我们首先计算视界面每一点的熵密度,再对视界面积分得到总熵[4].     

电磁匀加速黑洞的熵

利用赵峥和戴宪新提出的方法,得到了黑洞的温度和事件视界。利用薄层brick-wall模型,从Klein-Gordon方程得到黑洞在视界面上的熵密度,积分后得到总熵,符合熵与面积成正比的关系。     

动态黑洞的熵

黑洞熵来源于视界附近量子场的贡献,按照这一想法,在局部热平衡的条件下,计算了Ｖａｉｄｙａ黑洞的熵。结果比通常的稳态黑洞的熵稍小。     

带有电荷、磁荷的一类任意加速黑洞的熵

对带有电荷、磁荷的任意加速黑洞,得到它的局部视界面方程. 由于这种黑洞是动态和非轴对称的,它的熵很难计算.引进一个新的坐标系,使得其中的00在视界面上正好是零.在此新坐标系下利用膜模型计算了该黑洞的熵. 计算结果表明:和稳态黑洞一样,动态黑洞的熵也是正比于它的视界面积.     

Vaidya黑洞的熵

把广义不确定关系引入黑洞熵的计算,采用WKB近似方法,对Vaidya黑洞视界面上的标量场的熵进行了直接计算,得到了熵与视界面积成正比的结论;与brick-wall模型不同的是,我们得到的结果是有限的,无需任何截断．     

黑洞熵公式的简单推导

　Black hole istreated as 2-D membrane. Starting from the usual state equation of thermal radiation, theblack hole entropy is technically computed, and the result that is proportional to thearea of horizon is briefly obtained.     

含整体单极动态黑洞Dirac场的熵

采用薄膜brick-wall方法,计算了动态整体单极黑洞Dorac场的熵.结果表明,通过对时间依赖的截断因子作适当的选择,仍可获得黑洞熵与其视界面积成正比的结论.还发现当黑洞退化为静态时,与已有的结果是吻合的.