有限长直密绕螺线管的自感系数

本文考虑了有限长直螺线管内磁场随轴线方向的变化，估算出其自感系数的近似表达式。     

关于长直螺线管教学的探讨

长直载流螺线管是大学物理重要的教学内容,也是常用的电磁元件.笔者采用文献[1]为教材,设计教学方案,注重培养学生勇于探索的精神,应用科学探究的教学法,引导学生分析、探究长直螺线管管内外的磁场分布.物理内涵清晰,学生易理解,并能积极参与探究.     

载流直螺线管磁场的三维数值解

本文利用严格的解析和数值方法讨论了载流直螺线管产生的三维磁场 ,并在计算机上进行了高精度的数值计算。     

求任意形状截面无限长直载流螺线管磁场的一种方法

在电磁学中,无限长直载流螺线管的磁场是一个基本与核心的问题,为了得到这一系统的磁场,通常的做法是：先就圆截面情况计算,然后把截面为任意形状无限长直螺线管看成是由无数大大小小的圆截面螺线管叠加而成,由此得到螺线管内的磁场均匀而管外磁场为零的一般结论.这里给出了一种推导截面为任意形状无限长直螺线管内外磁场的直接方法.先计算螺线管表面一窄条的磁场,再算总磁场.这种方法物理图像清楚,数学过程简单,可以在教学中加以应用.     

载流线圈和有限长直螺线管磁场的理论分析与讨论

利用毕奥-萨伐尔定律,首先分析了单个载流圆线圈在空间任意一点的磁感强度分布的积分表达式,获得了其解析计算结果,并利用Mathematic描绘了其磁感线分布,同时分析了载流圆线圈所在圆面上磁感分布的特点.进而,基于单个载流圆线圈的结果,讨论了长直螺线管在空间任意一点的磁感分布,通过数值计算分析讨论了其磁场在空间分布的均匀区,并利用Mathematic描绘了其磁感线分布.最后,结合工科大学物理和大学物理实验中所涉及到的有关问题作了相应的讨论.     

螺线管的磁场和无限长螺线管的判据

在大学物理课程中，有很多在“无限大”、“无限长”条件下成立的公式，所谓“无限大”、“无限长”是某个线度“远大于”另一个线度，“远大于”是一个非定量的概念，在实际工作常常必须确定两个量的比值大于何值才可以作为“远大于”，以便应用无限条件下才成立的公式、把有限当成无限后，造成了多大误差；从而找到一个恰到好处的比值，既能使误差满足实际工作中的要求，又使“无限长”最短，“无限大”最小，也就是要确定可以把有     

长直螺线管绕线径向分布的等效电流修正系数

由泰勒级数展开，给出简化计算绕线径向分布的长直螺线管中磁场公式的等效电流系数。     

通以交变电流的长直螺线管内部磁场和电场的分布

通过求解麦克斯韦方程组，得出通以交变电流的长直螺线管内部的磁场和电场的分布，并讨论解的物理意义。     

载流长直密绕螺线管磁场的全空间解

很多《普通物理学》教材讲到稳恒磁场时，都以长直密绕螺线管为例，为求解其磁场分布，一般都假设导线很细，将长直密绕螺线管简化为一串共轴圆电流，得到管内磁场是一均匀磁场，管外磁场为零的结论．但这样的螺线管模型不可能使电流从管的一端流到另一端，与实际情况相差较远．本文在不做这种简化假设的条件下，求得长直密绕螺线管磁场在全空间的精确解．ｌ长直密绕螺线管的磁场 设长直密绕螺线管的半径为Ｒ，单位长度上的匝数为ｎ，电流环绕轴线流动并与轴线方向成一角度ａ，如图１所示．将管上任一段的管壁展开，如图２（为清楚起见，图…     

对螺线管磁场的观察和实验

通过对有关螺线管的经典电磁学理论的分析和人们已经作过的实验的观察，发现了有关理论与实际不符合。并且为此进行了小磁针自由振荡实验，进一步验证了传统的螺线管管内端口处的磁感应强度等于中点处的磁感应强度的一半的结论有同题。     

对用冲击电流计测定直螺线管磁场实验的改进

采用新旧冲击电流计测定直螺线管的原理，对实验电路和实验方法的改进。     

也谈用安培环路定理求无限长载流螺线管内外磁场的分布

本文根据理想无限长载流螺线管电流分布的对称性,用场叠加原理及安培环路定理,求解出无限长载流螺线管内外磁场的分布。此方法简单明了,求解过程严谨。     

细导线密绕螺线管的磁场

利用圆电流矢势和磁场的叠加原理，导出了细导线密绕螺线管磁场的级数表达式。     

测量螺线管磁场的误差与修正

阐述实验验证螺线管磁场分布时理论与实验结果的差异原因及修正方法。     

对冲击电流计测直螺线管磁场的两项改进措施

通过一些具体数据，对冲击电流计测直螺线管磁场的实验进行了分析，指出了两个重要误差来源，并介绍了改进措施。