首次观察到铀原子共振三步光电离

中国科学院上海光学精密机械研究所利用脉冲放电在铀的空心阴极中产生相当高的铀原子蒸气密度。     

用空心阴极放电管研究金属原子的光离化过程(Ⅰ)——铀原子的共振三步光电离实验

本文报道利用自制的Kr-U脉冲空心阴极放电管作为金属原子蒸气源,并用空心阴极放电管本身作为探测元件研究铀原子的共振双波长激发三步光电离过程的实验结果.     

中性铝原子光离化截面计算

本文利用X_α波函数对铝原子基态3s~23p~2P的光离化截面进行了计算,在计算中考虑了极化效应。HF解析波函数和解析变分波函数也被用来同X_α波函数的计算结果进行比较,结果表明用单电子理论在计算铝基志光离化截面时存在明显缺陷。除此之外本文还对连续态波函数的数值归—化问题进行了系统的讨论。     

铀原子双色三步激光光电离光谱

对铀原子单色及双色多光子共振电离光谱开发了深入的研究，报道了用双色三步光电离技术测量位于３４２６０－３５８００ｃｍ＾－１范围内的奇宇称高位能级的位置和Ｊ值。     

X_α方法计算原子光离化载面研究

本文对X_α方法计算原子的光离化截面进行了系统的研究,同时还在计算中采用了两种对X_α方法的改进措施,所得到的结果同实验值以及单电子模型的理论计算进行了比较.计算结果表明,单电子近似模型在计算原子的光离化截面上存在着很大的局限性,但是对于部分原子X_α方法还是可以给出比较好的结果。为了说明文中所提出方法的适用性,对十种原子进行了计算,特别是对具有开壳层的Si原子进行了较为系统的计算。     

钠原子第一激发态的非共振发射谱

一、引言这里的非共振发射谱是来源于碰撞引起的激发态精细结构之间的能量转移．对Ｎａ的第一激发态就是Ｎａ（３２Ｐ３／２）＋Ｘ　Ｎａ（３２Ｐ１／２）＋Ｘ＋　Ｅ（１）其中Ｘ是具有一定动能的碰撞原子,△Ｅ是３Ｐ态精细结构分裂能量。精细结构之间的能量转移过程的研究不仅对于了解原子之间相互作用的机制有重要作用,而且很有实际意义．例如,最近Ｇｅｌｈｗａｃｈｓ等人［１］把饱和光学非共振发射谱用于Ｎａ的单原子检?...     

锰原子的二步多光子与三步三光子共振电离研究

激光共振电离技术是痕量分析中的重要手段之一。文章以速率方程理论为基础,对锰原子的激光共振电离过程进行了分析,讨论了电离过程中各级激发光功率密度及激光作用时间对电离效率的影响;提出了根据所要求的电离效率和激光作用时间计算所需要的各激发光或电离激光的功率密度的方法;得到了饱和激发或饱和电离的规律及阈值条件。研究发现,在激光作用时间为10 ns时,锰原子饱和电离的激光强度阈值基本都在108 W·cm-2的量级,只有“1+1”双色双共振低三个量级;而“1+1”和“1+1+1”饱和激发的激光强度阈值则在102～103 W·cm-2量级;并且随着激光作用时间的增加,各过程的饱和激发和饱和电离的激光强度阈值将单调减少。     

低能电子离化He原子的三重微分截面

在ＢＢＫ理论的基础上，考虑末态波函数中的动量相关效应对三重微分截面（ＴＤＣＳ）的影响，计算了共面双对称几何条件下电子离化Ｈｅ原子的三重微分截面．所得结果与其它理论计算进行比较发现：本文结果与最新绝对测量的实验数据在误差范围内完全符合． 关键词：     

原子平均离化度的研究

用相对论Ｈａｒｔｒｅｅ－Ｆｏｃｋ－Ｓｌａｔｅｒ自治场方法计算原子平均离化度ｎ_f的具体方法，作为例子给出了Ａｕ，Ｃｕ两种元素的具体结果，在温度ｋＴ＝２０ｅＶ－２０ｋｅＶ，密度Ｄ＝０．１Ｄ_０－１００Ｄ_０范围内，研究了ｎ_f随温度、密度的变化规律。 关键词：     

离化态原子的激发态结构

本文根据相对论性自洽场理论,计算了原子序数从2到95的各种离化态原子激发态能级,从而总结了s,p,d,f和g通道的量子数亏损。阐明了量子数亏损随着原子序、电离度(或电子占有数)和电子轨道能量变化的规律。在此基础上可以建立离化态原子激发态量子数亏损数据库。 关键词：     

离化态原子的电子结构

本文利用相对论性Dirac-Slater自洽场方法,系统地分析了原子序数小于等于95的所有中性原子和离化态原子的基态电子结构,并讨论了电子组态间存在的竞争,以及轨道屏蔽系数的平滑性和“准”可加性。本文结果将是进一步系统精确地探讨原子和离子电子结构的基础,同时根据本文结果,能方便地建立有关的原子物理数据库,可满足应用方面的需要。 关键词：     

钐原子的两步激发共振光电离光谱

采用两步激发共振光电离技术研究了Sm原子的偶宇称高激发态光谱.实验采用了两条激发路线：1)第一束激光的波长固定在478.44nm以便将Sm原子从4f⁶6s²［⁷F₁］态激发至4f⁶6s6p［⁷D₁］态,再用第二束激光使其波长从480nm扫描至530nm,将Sm原子进一步激发至待测的高激发态;2)第一束激光的波长固定在574.8 关键词： Sm原子 光谱 分步激发 共振电离     

离化态铁原子光电离截面研究

根据原子自洽场理论,我们对各种离化态铁原子的光电离截面进行了非相对论性和相对论性的理论计算,总结了离化态铁的光电离截面随离化度变化的规律,并讨论了光电离过程的相对论效应。 关键词：     

碱金属原子的光激发与光电离

本文研究了碱金属原子在三步激光脉冲作用下的光激发和光电离过程的动力学特性, 重点关注和比较了锂和铯原子的异同. 针对多种激发模式, 本文不但建立了其原子布居数在各个跃迁态的速率方程组, 还给出了各相关态的光激发和光电离过程的解析解. 通过精心设计并选择了特殊情况, 显著简化了解析解的数学表达式, 从而凸显和讨论了其物理内涵. 通过自行编程, 系统地计算和观察了各种激发模式对锂原子的光激发和光电离过程的可能影响, 研究和讨论了电离率随激光参数的变化规律. 在相同激发模式下, 比较和分析了采用两种不同激发路径所导致的各态原子布居率的变化, 凸显了改变原子参数所产生的作用. 探讨了锂和铯原子在类似的激发条件下在电离率方面的差别. 最后, 基于本文的研究结果, 本文指出了优化电离率的多种途径.     

双光子共振激发钠原子六波混频过程

双光子激发钠原子所产生的级联受激辐射光子与入射激光双光子可产生光波混频。实验共观测到十一条六波混频与十条四波混频谱线。理论分析表明脉冲激光泵浦下的光波混频过程仍可用稳态近似计算混频光强。非线性极化系数X不仅与基态布居数也与激发态布居数有关。X的共振增强效应对获得强混频输出有重要作用。     

高浓度气体共振光声光谱信号饱和特性研究

采用恒流驱动耦合机械斩波技术在激光光声光谱装置上系统测量了5%—100%宽浓度范围甲烷气体的共振光声信号,发现在高浓度区共振光声信号呈现异常的饱和特征.基于气体吸收和光声光谱原理定量分析了光声信号饱和的主要原因及影响因素,研究表明,气体样本对入射光强吸收而导致的声源与本征共振模式的耦合系数改变是异常饱和的主要原因,并导出判定光声信号饱和深度的准则以用于判定高浓度气体饱和深度。     

电介质或导体表面吸附原子的共振光现象

本文借助于线性响应理论方法求得固体表面附近原子的光学布洛赫(Bloch)方程。借助于光学布洛赫方程和量子回归定理,求得了吸附原子的共振荧光谱。通过对该谱的数值分析可得出下述结论:固体表面的存在将对光谱中峰的高度以及两个边带的位置产生明显的影响。当被吸附的原子非常接近固体表面时,两个边带会向两侧移动,其中一个几乎消失,同时各个峰的高度也会大幅度降低。     

共振线极化光实现原子矢量磁力仪的理论研究

共振线偏振光激发原子张量磁矩,本文理论研究在矢量磁场和射频场的共同作用下,张量磁矩进动的模型,求解刘维尔方程获得透射光时域完整解析解,包括直流、一次和二次谐波分量.研究发现:当进动的拉比频率Ω1/(22~(1/2))时,两谐波间的干涉效应使直流分量和一次谐波对称成分的单吸收峰劈裂成双峰,裂距((Ω~2+Ω~4-Ω~2-1)~(3/2))~(1/2),一次谐波反对称成分在共振处产生干涉条纹.研究结果显示,谐波间的干涉也可导致直流分量和二次谐波线宽仅为一次谐波线宽的38%,且存在磁场取向临界点,在不同的取向区间分别利用直流及两谐波共振信号辨析磁场变化,可获得最佳测磁灵敏度;同时还可通过共振时直流分量及两谐波对称成分振幅来确定磁场与激光极化方向的夹角,利用两谐波反对称成分相移的差值来确定待测磁场在垂直光极化方向投影与射频场方向的夹角,进而实现结构简单的张量磁矩进动型矢量磁力仪.这种磁力仪适合构成磁力仪阵列,可用于磁定位、水下磁异常源的检测和地磁导航等领域.     

钠原子分子中的共振多光子电离谱的研究

在钠蒸气中，分别通过原子和分子的双光子共振三光子电离和双光子混合共振三光子电离两种激发机制，测得了不同温度下的电离信号激发谱，对结果作了较为详细的分析。     

铷原子耦合光频率近共振时的电磁感应透明

研究了Λ型能级系统中, ⁸⁵Rb原子在耦合光频率失谐较小时的电磁感应透明(EIT)现象. 实验中, 随着耦合光频率失谐量的增加, 电磁感应透明窗口的绝对强度有所减弱, 但是其相对深度却有所增加, 透明窗口相对深度最大的位置不在耦合光频率共振处, 而是在耦合光频率失谐约180 MHz的位置. 用三能级和四能级系统的理论分别对实验结果进行对比分析, 发现用四能级系统的理论进行拟合的结果与实验符合得比较好. 对此, 我们提出当耦合光频率失谐较小时, EIT信号是两个激发态共同作用的结果, 并用四能级系统的理论分析了两个激发态之间的能级间隔对透明窗口相对深度最大值位置的影响.