用微扰QCD方法研究B(s)→Φρ衰变

用微扰QCD对B(s)→Φρ衰变进行了研究,考虑了因子化和非因子化图的贡献,得出了B(s)→Φρ衰变的分支比以及纵向极化衰变、横向极化衰变之比,所得到的结果与现在的实验数据吻合.     

QCD因子化在湮没衰变_(s,d)~0→J/ψγ中的应用

在QCD因子化框架下 ,对可能的辐射湮灭衰变 B0s ,d→J/ψγ进行研究 .在标准模型中 ,相对于简单因子化下领头阶的分支比 ,αs 阶非因子化辐射修正对分支比有显著的量级上的改变 ,这些衰变可用来检验因子化方法 .在理论上 ,B介子稀有辐射衰变对超出标准模型的新物理特别敏感 .作为一个例子 ,我们考虑右手带电流对标准模型中左手流可能的混合效应 ,这个混合对衰变分支比有显著的影响 .     

QCD因子化在湮没衰变B0s,d→J/ψ γ中的应用

在QCD因子化框架下,对可能的辐射湮灭衰变B0s,d→J/ψ γ进行研究.在标准模型中,相对于简单因子化下领头阶的分支比,as阶非因子化辐射修正对分支比有显著的量级上的改变,这些衰变可用来检验因子化方法.在理论上,B介子稀有辐射衰变对超出标准模型的新物理特别敏感.作为一个例子,我们考虑右手带电流对标准模型中左手流可能的混合效应,这个混合对衰变分支比有显著的影响.     

关于■→■π~0衰变过程研究

系统地计算 B0 → K0 π0 衰变过程的强子矩阵元 ,它包括领头阶因子化部分 ,αs 修正的硬胶子交换部分和软胶子交换部分 .其中软胶子交换部分 ,无论在量子色动力学 (QCD)因子化方法中 ,还是在微扰QCD中都不能进行计算 .用光锥QCD求和规则系统地计算了这部分贡献 ,并发现在该衰变道中软胶子交换部分与领头阶因子化部分以及αs 修正的硬胶子交换部分有相同的数量级 ,因此不能忽略 .最后计算了该衰变过程的分支比 ,计算结果与实验结果相一致     

关于B-0→K-0π0衰变过程研究

系统地计算B^0→K^0π^0衰变过程的强子矩阵元，它包括领头阶因子化部分，αs修正的硬胶子交换部分和软胶子交换部分．其中软胶子交换部分，无论在量子色动力学(QCD)因子化方法中，还是在微扰QCD中都不能进行计算．用光锥QCD求和规则系统地计算了这部分贡献．并发现在该衰变道中软胶子交换部分与领头阶因子化部分以及αs修正的硬胶子交换部分有相同的数量级，因此不能忽略．最后计算了该衰变过程的分支比，计算结果与实验结果相一致．     

关于衰变过程研究

系统地计算B-0→K-0π0衰变过程的强子矩阵元,它包括领头阶因子化部分,α.修正的硬胶子交换部分和软胶子交换部分.其中软胶子交换部分,无论在量子色动力学(QCD)因子化方法中,还是在微扰QCD中都不能进行计算.用光锥QCD求和规则系统地计算了这部分贡献,并发现在该衰变道中软胶子交换部分与领头阶因子化部分以及αs修正的硬胶子交换部分有相同的数量级,因此不能忽略.最后计算了该衰变过程的分支比,计算结果与实验结果相一致.     

QCD因子化方法下两体非轻无粲_s→VV衰变

利用QCD因子化方法 ,在标准模型下对Bs 介子衰变到两个轻矢量介子的过程进行了分析 .结果表明 :(i)在该方法下 ,非因子化修正对不同的螺旋度振幅的贡献是不同的 ,有效系数ahi 是与末态矢量介子的螺旋度h相关的 ;(ii) Bs→VV过程中的某些衰变道的分支比是很大的 ,甚至达到了10 - 5的量级 ,在未来的B物理实验上是完全有可能测量到的 ;(iii)对大多数衰变道来讲 ,横向衰变宽度与总宽度的比值ΓT/Γ是非常小的 .这意味着在两体非轻 Bs→VV衰变中 ,末态两个轻矢量介子都趋向于具有零螺旋度 .     

B0d→φK*0极化反常和Bd→φKs CP不对称的研究

在模型Ⅲ下,仅考虑来自于中性规范玻色子H0,H0和A0产生的树图阶味改变中性流的贡献,并利用QCD因子化方法,对B0d→φK(≠)0衰变过程的极化反常和Bd→φKs衰变过程的CP不对称进行了研究,经过计算发现,在147＜|λbsλss|＜165的参数范围内,这两个过程中存在的反常现象能够同时给予解释.     

B→KK衰变中的软胶子修正

应用光维QCD求和规则研究了B→KK衰变的软胶子交换修正,虽然QCD因子化方法已经计算了领头阶的因子化和硬胶子交换的α_s阶辐射修正部分,然而系统地估算所有树图和企鹅图的非因子化软胶子贡献是有价值的,我们的结果表明在B→KK衰变中软胶子效应总是使分支比值减小,约为几个百分点.     

北京谱仪上J/ψ→γπ~0、γη、γη—'→3γ衰变道的分支比测量

分析Ｊ／ψ衰变终态为三个光子的衰变道，测量得到了衰变道Ｊ／ψ→γπ０和Ｊ／ψ→γη’的分支比分别为Ｂｒ（Ｊ／ψ→γπ０）＝（４．６±１．１）×１０－５和Ｂｒ（Ｊ／ψ→ッη＇）＝（４．１２±０．８２）×１０－３；相对分支比Ｆ（Ｊ／ψ→γη’）／Ｆ（Ｊ／ψ→γη）＝４．７９±０．８５，在实验误差范围内与两个理论模型的预言都能一致。     

QCD因子化方法下两体非轻无粲Bs→VV衰变

利用QCD因子化方法,在标准模型下对Bs?介子衰变到两个轻矢量介子的过程进行了分析.结果表明:(i)在该方法下,非因子化修正对不同的螺旋度振幅的贡献是不同的,有效系数ahi是与末态矢量介子的螺旋度h相关的;(ii)Bs→VV过程中的某些衰变道的分支比是很大的,甚至达到了10^-5的量级,在未来的B物理实验上是完全有可能测量到的;(iii)对大多数衰变道来讲,横向衰变宽度与总宽度的比值Γ^T/Γ是非常小的.这意味着在两体非轻Bs→VV衰变中,末态两个轻矢量介子都趋向于具有零螺旋度.     

现实的一代ETC模型对Zb_b~－、Zτ~＋τ~－顶角的辐射修正

在一个现实的一代扩展人工色（ＥＴＣ）模型中，计算了旁路（Ｓｉｄｅｗａｙｓ）及对角（ｄｉａｇｏｎａｌ）ＥＴＣ规范玻色子交换对Ｚｂ、Ｚτ＋τ－顶角的单圈辐射修正．结果表明Ｚ→ｂ过程的衰变宽度Ｔｂ、分支比Ｒｂ以及τ的极化不对称参数Ａτ都较标准模型的要大，与最近的实验数据相符．     

微扰QCD方法计算稀有衰变B~+→D_s~+■~(*0)(英文)

在标准模型中 ,稀有衰变道B+ →D+s K 0 只有通过纯湮没图才可以发生 .这样这个衰变道的分支比很小 .利用基于kT 因子化的微扰方法给出分支比的预测 ,发现它在 10 -8的量级上 .这个衰变道估计在将来的LHC上得到测量 ,对检验标准模型以及探寻新物理有着重要的意义 .     

关于B0→π-l+～vl衰变过程分支比的计算

通过构造适当的关联函数,计算B→π跃迁形状因子f+Bπ(q2),～fBπ(q2)和标量形状因子f0(q2),从而就能研究轻子质量对B0→π-l+～vl(l=e,μ,τ)衰变过程的影响.首次分别计算B0→π-e+～ve,B0→π-μ+～vμ,B0→π-τ+～vτ衰变过程的分支比,并发现轻子质量me,mμ可以忽略,但重轻子质量mτ不能忽略,它对分支比计算有一定的贡献.把计算结果与最近的实验数据进行比较,发现理论结果与实验数据基本符合.     

xc0→BB^-MM衰变中的重子共振态

基于SU（3）对称性研究了Xc0的遍举多体衰变xc0→BB^-MM（B：重子，M：介子），通过同位旋耦合常数构造了xc0→BB^-→BB^-MM衰变的跃迁振幅．基于这些跃迁振幅，发现N^＊共振态对xc0→BB^-ππ的贡献相对较大，这个衰变道可以在实验上用来研究N^＊共振态．     

关于B~0→π~-~+■_衰变过程分支比的计算

通过构造适当的关联函数,计算B→π跃迁形状因子fB+π(q2),fBπ(q2)和标量形状因子f0(q2),从而就能研究轻子质量对B0→π-+ν(l=e,μ,τ)衰变过程的影响.首次分别计算B0→π-e+νe,B0→π-μ+νμ,B0→π-τ+ντ衰变过程的分支比,并发现轻子质量me,mμ可以忽略,但重轻子质量mτ不能忽略,它对分支比计算有一定的贡献.把计算结果与最近的实验数据进行比较,发现理论结果与实验数据基本符合.     

B→D(*)π衰变的因子化参数与强作用位相差（英文）

利用Belle与CLEO实验组的最新实验数据,分析了B→D(*)π衰变道的同位旋振幅与位相差,并确定了相关的因子化参数.结果表明这类衰变道中的强相互作用效应不可忽略,但是因子化近似对于单个同位旋振幅仍旧是合理与自洽的.     

B→D()π衰变的因子化参数与强作用位相差

利用Belle与CLEO实验组的最新实验数据,分析了B→D^(*)π衰变道的同位旋振幅与位相差,并确定了相关的因子化参数.结果表明这类衰变道中的强相互作用效应不可忽略,但是因子化近似对于单个同位旋振幅仍旧是合理与自洽的.     

关于B0→π－l+ν l衰变过程分支比的计算

通过构造适当的关联函数,计算B→π跃迁形状因子f⁺_Bπ(q²),f _{Bπ(q²)和标量形状因子f⁰(q²),从而就能研究轻子质量对B⁰→π ^{关键词： B介子半轻衰变 形状因子 分支比}}     

D→PV衰变及末态相互作用

运用单粒子交换方法研究D→PV衰变中的D→κρ,πκ*,πρ过程,考虑了强相位及非因子化贡献,能得到与实验数据很吻合的结果,结果表明:非因子化贡献一般不是很大,但是在一些衰变道非因子化贡献是不可忽略的;强相位具有近似的SU(3)对称性.